Теоретический цикл паросиловой установки

Принцип действия и устройство паросиловой установки. 18.2. Теоретический цикл паросиловой установки. 18.3. Влияние параметров пара на термический к. п. д. цикла. 18.4. Цикл с промежуточным перегревом пара. 18.5. Регенеративный цикл. 18.6. Бинарный цикл. 18.7. Циклы парогазовых установок. 18.8. Цикл ядерной энергетической установки. [c.512]

ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ ЦИКЛ ПАРОСИЛОВОЙ УСТАНОВКИ [c.573]

В циклах паросиловых установок таких участков нет, так как вся теплота отводится обычно при наинизшей температуре цикла а- Поэтому для того чтобы регенерация в паросиловой установке стала возможной, необходимо видоизменить рабочий цикл так, чтобы отвод теплоты в цикле осуществлялся (хотя бы в некоторой части) при тех же температурах, что и подвод теплоты. Теоретический цикл паросиловой установки с регенерацией теплоты должен, следовательно, быть таким, как указано на рис. 18.24. [c.583]

В отличие от теоретического цикла паросиловой установки, который состоит из обратимых процессов, действительные циклы протекают необратимо. Так, расширение пара в турбине происходит при наличии потерь, связанных главным образом с трением пара о стенки и с другими гидродинамическими явлениями, на преодоление которых затрачивается часть работы расширения. Работа трения превращается в теплоту, повышая удельную энтальпию пара в конечном состоянии от йз до Ягд- Поэтому действительный процесс адиабатного расширения пара в турбине, протекающий необратимо с увеличением энтропии, изображается не прямой 1-2, а условной кривой /-2д (см. рис, 5.7). [c.121]

Наряду с термическим к. п. д. характерной величиной для теоретического цикла паросиловой установки является удельный расход пара и тепла. [c.433]

Теоретический цикл паросиловой установки с регенерацией тепла должен, следовательно, быть таким, как указано на рис. 14-36. [c.451]

Рис. М. Идеальный (теоретический) цикл паросиловой установки в t, s-диаграмме.

Теоретический цикл паросиловой установки [c.283]

При рассмотрении теоретического цикла паросиловой установки установлено, что пар, отработавший в турбине, должен быть сконденсирован. Для повышения КПД теоретического цикла необходимо, наряду с повышением начальных параметров, снижать давление в конце процесса расширения. Пар в турбине расширяется до давления — 0,005—0,0035 МПа и выбрасывается в вакуумный конденсатор. Наибольшее распространение имеют конденсаторы поверхностного типа (рис. 123). Конденсатор состоит из корпуса I, трубных досок 2, в которых развальцованы латунные трубки 3. По обеим сторонам корпуса размещены водяные камеры 5 с крышками 4. Через трубу 7 охлаждающая вода подается в левую камеру (с перегородкой). По охлаждающим трубам, расположенным до перегородки, вода проходит в правую (поворотную), камеру 5 и по верхнему пучку охлаждающих труб проходит в обратном направлении в левую камеру (выше перегородки), а затем по [c.165]

Для того чтобы регенерация в паросиловой установке стала возможной, необходимо видоизменить рабочий цикл так, чтобы отвод тепла в цикле осуществлялся (хотя бы в некоторой части) при тех же температурах, что и подвод. Теоретический цикл паросиловой установки с регенерацией теплоты должен, следовательно, быть таким, как показано на рис. 5.33. [c.166]

Теоретический цикл паросиловой установки, называемый иначе [c.164]

Разность 1 — 2 = ho= Ло представляет собой полезную теплоту теоретического цикла паросиловой установки, равную адиабатическому теплопадению или разности энтальпий свежего и отработавшего пара. [c.165]

Рис. 11.13. Теоретический цикл паросиловой установки в pv- и -диаграммах

Схема ядерной энергетической установки. Процесс преобразования энергии в ядерной энергетической установке (рис. 18.34) состоит в следующем в ядерном реакторе 1 в результате деления ядер расщепляющихся элементов (атомного горючего) выделяется количество теплоты Q при некоторой температуре 1р. Из реактора эта теплота отводится потоком теплоносителя в парогенератор 2 и передается там рабочему телу термодинамического цикла. Этот цикл аналогичен циклу обычной паросиловой установки (то обстоятельство, что пар образуется в парогенераторе, а не в паровом котле с огневым нагревом, не является существенным). Теоретический цикл паросиловой ядерной энергетической установки изображен на рис. 18.35, а линия аЬ представляет собой линию охлаждения первичного теплоносителя при передаче теплоты [c.591]

Чтобы приблизить теоретический КПД цикла теплового насоса к КПД цикла Карно, можно использовать в качестве рабочего тела влажный пар какого-либо вещества. Б этом случае цикл теплового насоса совпадает с обращенным циклом паросиловой установки, работающей с влажным паром. От цикла парокомпрессионной холодильной машины он отличается только диапазоном температур. [c.565]

Из сказанного в предыдущем параграфе следует, что в цикле паросиловой установки, происходящем в практических условиях, необходимо устранить процесс сжатия влажного пара. В то же время желательно при осуществлении такого цикла возможно меньше отступить от цикла Карно, являющегося теоретически наиболее выгодным. Для того чтобы обеспечить то и другое, следует изотермический процесс, сопровождаемый, отводом тепла от отработавшего пара в конденсаторе, доводить до полной конденсации пара. Получаемый при этом конденсат будет иметь температуру Гг, равную температуре отработавшего пара ори его давлении рг это значит, что линия, изобра- [c.167]

Цикл с перегретым паром. Для получения перегретого пара в схему паросиловой установки должен быть введен пароперегреватель. Принципиальная схема паросиловой установки, работающей с перегретым паром, изображена на рис. 18.8, а теоретический цикл приведен на рис. 18.9 и 18.10. Все обозначения на рис. 18.8 имеют тот же смысл, что и на рис. 18.4. Пароперегреватель на схеме обозначен цифрой 6. [c.574]

Преобразование энергии органического или ядерного топлива в механическую с помощью водяного пара осуществляется в паросиловых установках, составляющих базу современной крупной энергетики. Схема простейшей паросиловой установки показана на рис. 7.4, а ее теоретический цикл (цикл Ренкина) изображен на рис. 7.6. [c.117]

Важной расчетной характеристикой паросиловой установки является удельный расход пара йц, представляющий собой отношение часового расхода пара в идеальном тепловом двигателе Од к количеству выработанной электроэнергии N,,. Поскольку каждый килограмм пара совершает в теоретическом цикле Яо кх — — ко килоджоулей полезной работы, а 1 кВт ч = 3600 кДж, то на основании уравнения теплового баланса идеального двигателя [c.119]

Из полученного выражения для частного эффективного к. п. д. паросиловой установки легко найти значение термического к. п, д. теоретического цикла для этого достаточно в уравнении (14-34) положить т т = 1, т]н==1 и В результате получим известную из предыдущего [c.449]

Теоретическим циклом современной паросиловой установки, схема которой показана на рис. 126, является цикл Ренкина. [c.277]

Так как все изобары в Тй-диаграмме проходят близко одна от другой и к пограничной кривой жидкости, площадь F2 -3-4-2 мала и для реального цикла изображается прямой 2 - 3)4 на /7У-диаграмме (рис. 103) и кривой 2 (S)-4 на Гх-диаграмме (рис. 104). Теоретический удельный расход пара в паросиловой установке составит d eop = l/(ii — 2)- Удельный расход теплоты равен произведению удельного расхода пара на количество теплоты, затраченной в паросиловой установке на получение 1 кг пара gop = — й [c.155]

На рис. 5.48 изображены схема (а) и теоретический цикл (б) паросиловой установки с МГД-генератором открытого типа. В МГД-генераторе полезная внешняя работа производится на нижнем участке процесса 1—2, после того как прошедшие через сопло газообразные продукты сгорания образуют сверхзвуковой поток газа. Кинетическая энергия потока газа в рабочем канале МГД-генератора в результате взаимодействия с магнитным полем преобразуется в электрическую энергию. Полезная внешняя работа, производимая МГД-генератором, равна [c.183]

На рис. 11.12, где для насыщенного пара показан цикл Карно, работа насоса изображается заштрихованной площадью а — (1 — п — т, и нетрудно видеть, что размеры цилиндра насоса и затрата работы на сжатие в нем влажного пара будут увеличиваться при повышении начального давления и уменьшении давления р , т. е. при переходе к более выгодным температурным условиям, обеспечивающим более высокие значения термического КПД цикла. Поэтому в паросиловых установках в качестве теоретического цикла принимается цикл, в котором осуществляется полная конденсация отработавшего пара. В этом случае в насосе происходит сжатие конденсата, а не влажного пара, что приводит к уменьшению объема цилиндра насоса и работы, затрачиваемой на его привод. Установка получается более компактной, менее дорогостоящей, и теплота в ней используется лучше, чем в установке, работающей по циклу Карно. [c.164]

При анализе регенеративных циклов неявно принималось, что число регенеративных подогревателей бесконечно велико, вследствие чего регенеративный подогрев рабочего тела мог счит мым процессом (в дальнейшем цикл с обратимым регенеративным подогревом рабочего тела называется теоретическим регенеративным циклом). В действительных циклах одвод тепла от тепло-отдатчика к рабочему телу и регенеративный пс догрев рабочего тела осуществляются при конечной разности температур, т. е. необратимо. Примером подобного цикла является, например, регенеративный цикл паросиловой установки с конечным числом регенеративных подогревателей питательной воды. [c.353]

Рис. 128. Теоретический цик.п паросиловой установки (цикл Репмша) в коорди

Стоит заметить, что образцом практического исследования циклов может служить гениальное исследование Сади Карно, явивище-ся к тому же первым термодинамическим исследованием. Исследования Карно, с одной стороны, являются глубоко теоретическими они по существу установили основы термодинамики с другой стороны, они неразрывно связаны с техникой — с паросиловыми установками. Выводы Карно научно обосновали пути дальнейшего развития этих установок, что блестяще подтвердилось не только 150-летней историей этой техники, но и родолжающимся развитием ее в настоящее время. [c.273]

В теоретической части этой статьи рассматриваются следующие вопросы общие замечания о тепловых процессах связь между работоспособностью тепла и энтропией связь между энергетическими потерями и этропией распределение энергетических потерь в паросиловой установке, работающей по циклу Ренкина, и др., после чего полученные общие положения применяются при исследовании энергетических особенностей современных паротурбинных установок. [c.319]

Одновременно с исключительным развитием паросилового хозяйства в СССР проводились широкие теоретические и экспериментальные исследования физических свойств пара при высоких параметрах, а также циклов его работы в паросиловых установках. Можно сказать, что термодинамические дринципы работ современных паросиловых установок ушли далеко вперед от принципов работы дореволюционных установок. [c.510]

Общее псстрсение книги сохранено прежним. В первой части изложены теоретические основы теплотехники. Вторая и третья части построены в соответствии с родсм рабочего тела. Это дало возможность придать каждой из частей необходимую степень закокченнссти. Во второй части, которой дано короткое название Паровой цикл , изложен весь материал, относящиеся к паросиловым установкам начиная от котельного топлива и кончая паровыми электростанциями. Аналогично этому в третьей части под общим названием Газовый цикл последовательно излагаются материалы по теплосиловым установкам, использующим в качестве ])абочего тела газы от моторного топлива до газотурбинных установок и станций с двигателями внутреннего сгорания. [c.3]

Оптимизация цикла. Из всех циклов, осуш ествляемых в заданном температурном интервале — Т 2, цикл Карно (обычный или обобш,енный) имеет наивысший термический КПД, равный 1 — TJTi, Из этого следует, что для увеличения термического КПД теоретического цикла нужно приблизить этот цикл к циклу Карно, т. е. подводить и отводить теплоту изотермически. Однако на практике подводить и отводить теплоту удобно, а в некоторых случаях только и возможно, при постоянном давлении. В тех случаях, когда рабочее тело претерпевает в процессе цикла фазовые превращения (как это имеет место в паросиловых установках), подвод или отвод теплоты на тех участках цикла, где рабочее тело находится в виде влажного пара, осуществляется изотермически вследствие совпадения условий р = onst, Т = onst. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...