Расширение пара из состояния близкого к насыщению

Расширение пара из состояния, близкого к насыщению 332 Рейнольдса чпсло 30, 143 [c.530]

Известно, что в конфузорных потоках с большими градиентами скоростей изменение термодинамических параметров происходит весьма интенсивно, и равновесный процесс конденсации при этом не реализуется. В таких потоках температура пара ниже соответствующей температуры насыщения. Это состояние переохлаждения является метаста-бильным, т. е. относительно устойчивым до определенного предела. При достижении максимального для данного случая переохлаждения пар спонтанно переходит в состояние, близкое к равновесному. Новая фаза возникает в виде мельчайших капелек (ядер конденсации) или кристаллов льда. В процессе дальнейшего расширения на этих ядрах происходит конденсация пара. [c.19]

Применяемая методика расчета поршневых компрессорных машин, работающих как на сильно перегретых парах или газах, так и на парах рабочих веществ, близких к состоянию насыщения, базируется на использовании ряда интегральных величин. К их числу относятся коэффициент подачи, средние показатели политроп процессов сжатия и расширения, средние значения депрессий во всасывающих и нагнетательных клапанах и т. д. [7, 41, 48, 49, 50]. Такой полуэмпирический подход не позволяет увязать термодинамическую сущность процессов, протекающих в поршневом компрессоре, с явлениями теплообмена и газодинамикой процессов всасывания и нагнетания. [c.82]

Степень переохлаждения, таким образом, оказывается тем регулятором, который управляет скоростью конденсации. Последняя как бы следит за расширением, поддерживая в системе пар — жидкость состояние, близкое к насыщению. При глубоком расширении скорость прилипания, пропорциональная плотности пара, с некоторого момента уже не в состоянии следить за расширением, конденсация прекращается и несконденсировавшийся пар вместе с каплями продолжает расширяться, вновь следуя адиабате Пуассона. [c.150]

Характер изменения величины г в зависимости от отношения энтальпий io/is is — энтальпия насыщенного пара, соответствующая изоэнтропийному расширению от состояния торможения) можно видеть на рис. 10-1,6. При Уо % температура стенки близка к температуре насыщения в этом случае создаются условия, необходимые для формирования пленки. Следовательно, при указанной влал<ности структура двухфазного пограничного слоя меняется непосредственно на стенке движется жидкая пленка, над которой располагается парокапельный участок слоя с переменной концентрацией жидкой фазы. [c.277]

Возникновение дискретной фазы связано с различными физическими процессами. Охлаждение пара путем отвода теплоты от него или в результате расширения приводит к появлению капельной структуры. Нагрев жидкости создает пузырьковую структуру. Во всех случаях образования второй фазы важную роль играют гидродинамические особенности потока градиентность течения, шероховатость поверхностей, числа Маха и Рейнольдса и др. Фазовые переходы в потоках реализуются с некоторым запаздыванием , т. е., как правило, не при параметрах насыщения. Конденсация происходит с переохлаждением пара, т. е. при более низких параметрах, а испарение — при достижении некоторого перегрева. Таким образом, равновесные процессы конденсации или испарения не реализуются. Такое состояние переохлажденного пара или перегретой жидкости является ыетастабильным — относительно устойчивым. При достижении максимального переохлаждения пара или перегрева жидкости среда спонтанно переходит к состоянию, близкому к равновесному. [c.314]

Рассмотрение второй стадии, роста капель, показывает, что в течение продолжительного времени конденсация следит за расширением вещества и в системе поддерживается состояние, близкое к насыщению. Лишь к моменту I2 2,5 сек, при разлете шара на 40 км, плотность вещества становится столь малой, что дальнейший рост капель прекращается и наступает закалка. К этому моменту, а значит, и всего, конденсируется примерно половина паров железа. Зная степень конденсации Хоэ и число частиц конденсата, можно найти и их размеры (число атомов в частичке равно X oV ). В нашем примере на бесконечность разлетаются железные-частички радиусом 3,1-10 см всего их3-10 i. Примерно половина вещества уходит на бесконечность в виде газа. [c.462]

В настоящее время в криогенной технике широко используют метод адиабатного расширения для получения низких температур. Процесс расширения газа, близкий к изоэптроиному, осуществляется в этих установках в иоршиевых детандерах и турбодетандерах с отдачей внешней работы. При расширении в области влажного пара понижение температуры в адиабатных процессах (dq = 0) обратимого расширения (ds = 0) и дросселирования одинаково. Однако состояния по завершении каждого из процессов 7—9 и 7—8 различны. Трение в необратимом процессе дросселирования 7—8 привело к увеличению паросодержа-ния потока в конце процесса по сравнению с обратимым процессом 7—9. Увеличепие паросодержания будет тем выше, чем больше работа расширения. Для паровых холодильных машин процесс расширения осуществляют от состояния насыщенной или ненасыщенной жидкости, В этом случае работа расширения в детандере сравнительно мала. Поэтому в паровых холодильных машинах, учитывая также высокую стоимость детандера в сравне- [c.123]

Характер процессов в потоке конденсирующегося пара при заданных геометрических параметрах межлопаточного канала определяется газодинамическими режимными параметрами течения и начальным состоянием среды. Как показали экспериментальные (гл. 3) и расчетные (в рамках одномерной теории) исследования [61], расширение перегретого и насыщенного пара в сопловых решетках протекает с переохлаждением, близким к предельному (зона Вильсона), после чего начинается интенсивное влагообразо-вание. Важные особенности этого сложного нестационарного процесса были рассмотрены в гл. 3 (по данным экспериментальных исследований). Очевидно, что в рамках изложенного выше подхода (см. 4.2) к расчету спонтанно конденсирующегося конфузорного потока пара влияние пограничного слоя и некоторые аспекты перехода через зону Вильсона не могут быть учтены (см. 3.2). [c.136]

Пары алия при низких температурах имеют зеленый цвет, при температурах, близких к температуре насыщения и выше,—фиолетовый. В твердом состоянии он очень мяток, легко режется ложом. При комнатной температуре его плотность равна О, 87 г/сж . Коэффициент объемного расширения калия при О—50° С равен 2,498 Ю- . В интервале температур О—60° С коэффициент линейного расширения его равен 84 10 . При плавлении калий увеличивается в объеме на 2,41%. [c.52]

Возможна конденсация жидкости в виде капель внутри парового потока, Т поскольку пар образуется в условиях, близких к условиям насыщения, и за- J тем переохлаждается при быстром 2. расширении в сторону конденсацион- ной зоны. При таком пуске теплоноситель зачастую в начальный момент при температуре окружающей среды находится в твердом состоянии. Примером фронтального пуска может слу- 4 жить пуск натриевой тепловой трубы J с полностью удаленными из парового -канала некондеисирующимися газами. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...