Общее уравнение энергии для жидкой среды

ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ ДЛЯ ЖИДКОЙ СРЕДЫ [c.122]

Для того чтобы вывести общее уравнение энергии при движении жидкой среды, объединим принцип сохранения механической энергии с первым законом (началом) термодинамики. [c.76]

Уравнение (4-20) является достаточно общим и получено лишь при двух ограничениях движение является установившимся, и отсутствует работа касательных напряжений. Перенос энергии внутрь системы и из нее, а также влияние трения учитываются в уравнении. Роль трения здесь не представлена в явном виде, но тем не менее она учитывается. Как результат действия трения происходит диссипация механической энергии в тепло, которое в свою очередь может быть передано из системы в виде потока тепла Q° без изменения температуры среды или может вызвать изменение температуры и, следовательно, изменение внутренней энергии, плотности и других параметров состояния среды (трение в жидкой среде прямым или косвенным образом может также повлиять на величину работы на валу). [c.82]

В главе 2 описываются те свойства векторов, которые важны при изучении движения частиц жидкости и при рассмотрении гидродинамических уравнений. Векторы вводятся здесь независимо от выбора системы координат. Основные свойства векторных операций выводятся операторным методом, который в изложенной здесь форме легко применяется и непосредственно приводит к теоремам Стокса, Гаусса и Грина. Так как эта книга посвящена гидродинамике, а не векторам, то теория последних излагается кратко. С другой стороны, при изложении этой теории имелось в виду помочь читателям, незнакомым с де1 ствиями над векторами читателю рекомендуется полностью и детально изучить содержание этой главы, что необходимо в силу большого числа ссылок на нее. Этот труд хорошо вознаграждается при стремлении понять физи-чс скую сторону рассматриваемых явлений, которая особенно неясна при использовании специальных систем координат. В главе 3 общие свойства движения непрерывной жидкой среды, динамические уравнения, давление, энергия и вихри изучаются в свете векторных формулировок, преимущество которых вполне очевидно. [c.10]

Общий анализ осредненных уравнений движения и энергии жидких и газовых смесей был выполнен Трусделлом [320], который подробно рассмотрел случай передачи импульса между составными частями смеси согласно уравнению (3.31) (что соответствует случаю многокомпонентной жидкости) и сформулировал условие нулевого обмена энергией. Вместе с тем Трусделл формально отметил возможности иных определений в моделях взаимопроникающих сред. [c.31]

Придадим общему уравнению энергии еще одну форму, дополнительно поясняющую процесс трансформации энергии в жидкой среде. Учтем, что индивидуальную производную dSldt полной энергии можно представить как сумму локальной и конвективной используем также уравнение неразрывности div и = = 0. Тогда [c.117]

К спорным вопросам методики изложения, принятой в настоящем курсе, мы относим, например, предлагаемый авторами способ вывода общего уравнения энергии на основе первого начала термодинамики ( 4-2). Нам представляется, что традиционный способ использования первого начала термодинамики при выводе уравнения энергии, принятый в лучших отечественных курсах газовой динамики, является более корректным и дает возможность яснее представить сущность делаемых при этом термодинамических допущений. Недостаточно ясна с математической точки зрения трактовка понятий материального метода и метода контрольного объема в 3-6. Оба метода опираются на эйлерово представление о движении жидкой среды. Их противопоставление, как нам кажется, носит иногда искусственный характер. При выводе общих уравнений движения вязкой жидкости — уравнений Навье — Стокса — авторы, видимо, следуя Г. Шлихтингу , опираются на аналогию с напряженным состоянием упругого тела. При этом предполагается знание читателем некоторых вопросов теории упругости. Вряд ли такой способ вывода фундаментальных гидродинамических уравнений будет удобен для любого читателя. Еще одним спорным в методическом отношении местом является то, что изложение теории турбулентного пограничного слоя опережает изложение представлений о турбулентном течении в трубах. Между тем, как известно, теория пограничного слоя использует некоторые зависимости, устанавливаемые при изучении течений в трубах. Поэтому, может быть, естественнее начинать изложение вопроса [c.7]

С другой стороны, адсорбционное понижение прочности как сопротивление твердых тел различным видам деформирования имеет общее термодинамическое обоснование, будучи тесно связано с понижением поверхностной энергии (работы образования) новых поверхностей вследствие адсорбции. Из термодинамического уравнения адсорбции Гиббса, устанавливающего прямую связь между величиной адсорбции и вызываемым ею понижением поверхностного натяжения, непосредственно следует, что сравнительно малые примеси действуют существенно односторонне, т. е. могут только значительно понизить поверхностное натяжение (в результате положительной адсорбции, являясь поверхпостно-актив-ными) и не могут его сильно повысить, так как отрицательная адсорбция всегда мала нри небольших концентрациях. В полном соответствии с этим II. А. уже в первых работах установил принципиальную односторонность влияния малых примесей к окружающей среде на прочность деформируемых в ней твердых тел. Эти примеси могут оказывать сильное действие только когда они поверхпостно-активны, т. е. положительно адсорбируются на вновь образующихся поверхностях твердого тела. Йри этом их действие всегда сводится к понижению прочности. Сама же жидкая среда, с которой граничит деформируемое твердое тело, вызывает понижение его прочности, соответствующее понижению поверхност-пой энергии по сравнению с его значением на границе с вакуумом. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...