Уравнение Бернулли для газов

Уравнение Бернулли для газов [c.108]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ГАЗОВ ПРИ ПЕРЕМЕННОЙ ПЛОТНОСТИ [c.52]

Это уравнение называется уравнением Бернулли для газа. [c.92]

Следовательно, уравнение Бернулли для газа при политропном процессе [c.49]

Теперь вместо уравнения Бернулли в форме (7.13) нужно использовать уравнение Бернулли для газа. На основании первой из формул (5.14), в которой надо положить р = р и М = М [c.62]

Полученное уравнение является уравнением Бернулли для газа, устанавливающим связь между давлением р и скоростью V газа. [c.316]

Для того чтобы пользоваться уравнением Бернулли для сжимаемого газа, нужно заранее знать термодинамический процесс изменения состояния газа, так как без этого неизвестна зависимость плотности газа от давления и нельзя взять интеграл [c.29]

Применяя тот же метод, который был использован для вывода уравнения (7.1), и используя уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей (4,34), можно получить формулу для определения скорости истечения из отверстия газа [c.113]

С увеличением скорости газового потока на результаты измерений начинает оказывать влияние его сжимаемость, поэтому при измерениях больших скоростей (М>0,3) следует использовать соотношение, полученное из уравнения Бернулли для сжимаемого газа [c.198]

Подставляя это выражение в формулу (5.53) и учитывая малое влияние массовых сил, получаем уравнение Бернулли для адиабатного движения идеального совершенного газа [c.104]

Уравнения (5.56) и (5.57) можно применять при тех же ограничительных условиях, что и интеграл Бернулли, из которого они получены. С практической точки зрения имеет смысл использовать их лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.104]

С практической точки зрения имеет смысл использовать эти уравнения лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.112]

Известное из 7 гл. 5 уравнение Бернулли для адиабатного течения идеального газа к [c.434]

Уравнение Бернулли для течения газа показывает, что вдоль линии тока сохраняется значение суммы механической и внутренней энергии газа, отнесенной к единице веса, массы или объема. Уравнение сохранения энергии массы невязкого газа, текущего вдоль линии тока, можно представить в несколько ином виде. Воспользуемся уравнением состояния газа p/p = RT. Как известно, Ср—Су = Я (где Ср — теплоемкость при постоянном давлении). Следовательно, сумма [c.90]

Течение газа по трубам при малых перепадах давления. В этом случае уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости принимает вид [c.288]

Указание. Из уравнения Бернулли для движения дымовых газов в трубе [c.251]

Эта зависимость есть уравнение Бернулли для несжимаемого газа. Действительно, так как [c.194]

Уравнение Бернулли для идеального газа при адиабатическом процессе записывается [c.520]

Уравнение Бернулли для несжимаемого газа (небольшие скорости воздушного потока) в упрощенной форме имеет вид [c.13]

Уравнение Бернулли для сжимаемого газа имеет выражение [c.13]

Упругость воздуха 8 Уравнение Бернулли для несжимаемого газа 13 [c.390]

Уравнение (1.15) при сделанных выше допущениях относительно осреднения параметров справедливо для установившегося течения реального газа в любом элементе двигателя. Различие здесь может быть только в знаках подводимой внешней работы и работы сжатия (расширения). В качестве примера рассмотрим применение обобщенного уравнения Бернулли для компрессора и турбины. [c.25]

Из уравнения Бернулли для турбины (1.17) следует, что сумма работы на валу и кинетической энергии газа на выходе, т. е. общая полезная работа, произведенная газом, равна [c.188]

Используя уравнение Бернулли для соплового аппарата и пренебрегая отличием адиабатной работы расширения газа от политроп-ной, будем иметь [c.198]

Уравнение Бернулли для адиабатного движения идеального термически совершенного газа примет следующий вид [c.63]

Для потока сжимаемого газа математическая связь между Vi, V2, Pi и р2 будет более сложной, чем в уравнении (1.02). Приведем без вывода уравнение Бернулли для воздушного потока с учетом сжимаемости воздуха [c.13]

Падение давления потока идеального газа может быть определено из рассмотрения уравнений Бернулли для уровней I и И вертикального элемента тракта (рис, 11,2) для уровня I [c.256]

Схема к выводу расчетных зависимостей при движении газа Уравнение Бернулли для выделенного элемента [c.76]

Уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей формула для напорного колпака. Чтобы установить влияние сжимаемости газов, необходимо исследовать в уравнении Бернулли для установившегося движения [c.196]

Это уравнение выражает закон сохранения энергии применительно к потоку реального газа и по аналогии с уравнением (18) часто называется уравнением Бернулли для реального газа (жидкости). [c.43]

Понятие о напорах. В уравнение (19) входит абсолютное значение давления Р. Однако на практике удобнее пользоваться относительными значениями давления, т. е. измерять избыток давления газа по отнощению к атмосферному давлению. Напишем уравнения Бернулли для потока газа и для покоящегося воздуха и почленно вычтем одно из другого [c.43]

Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем [c.589]

Уже непосредственно из уравнения Бернулли mohvHO получить ряд общих результатов, касающихся произвольного адиабатического стационарного движения сжимаемого газа. Уравнение Бернулли для стационарного движения гласит [c.445]

При перетекании газа (воздуха) из емкости с давлением р в ту же среду с меньшим давлением р2 (рис. 7.4) имеем аналогичную картину. Запишем уравнение Бернулли для сечения 1—1, удаленного от отверстия (так, что а1ри /2 0), и для сжатого сечения 2—2 [c.306]

Физические процессы в ветродвигателе с горизонтальной осью вращения можно рассмотреть, записав уравнение количества движения для потока идеального газа. Пусть поток идеального газа с плотностью р и скоростью V воздействует на ветроколесо, которое ометает площадь А (рис. 5.28). Пусть невозмущенные значения скорости и давления слева от ветроколеса равны V, ро, а справа — V—У) и Ро. При подходе к ветроколесу скорость воздушного потока падает до V—v и при его пересечении меняется плавно. Значения изменения скорости v и I l не равны друг другу. Запишем уравнение Бернулли для потока [c.106]

Потер я в ступени газовой турбины ГТД складываются главным образом из потерь в лопаточных венцах соплового аппарата и рэбогего колеса и потерь с выходной скоростью. Потери в оешетках л паточных венцов при равномерном потоке газа на входе были подробно рассмотрены в подразд. 5.5 и 5.6. В действительности noTOh Hi входе в венец может быть неравномерным (например, при наличии перед турбиной трубчато-кольцевой камеры сгорания), но влияние этой неравномерности на КПД ступени невелико. Дополнительные потери, связанные с наличием вязкостного трения диска и верхнего бандажа (если он установлен), с утечками (перетеканиями) в лабиринтах и т. д., в авиационных турбинах обычно также невелики. Если пренебречь этими дополнительными потерями, то гидравлические и волновые потери в ступени можно принять равными сумме потерь в сопловом аппарате AL и потерь в лопатках рабочего колеса (с учетом влияния радиального зазора) А1л- При этом условии, пренебрегая также влиянием теплообмена и возвратом тепла в ступени, уравнение Бернулли для ступени (5.11) можно записать в виде [c.209]

Потеря давления в камере сгорания Арк вызывается не только гидравлическими сопротивлениями, но и процессом подвода тепла. В этом можно убедиться, если рассмотреть частный пример такого процесса подвода тепла, в котором гидравлические потери отсутствуют, но имеется падение давления. В этом случае торможение газового потока на выходе из камеры сгорания от скорости сз до скорости сг не дает полного восстановления давления, и давление рз оказывается меньшим, чем р2-Это видно из построения, сделанного на рис. 2, где линия 2-3 изображает процесс сгорания, сопровождающийся падением давления, а линия 3-3" — процесс адиабатического торможения газа от скорости сз до С2-Площади В23С и ВЗ"3С должны быть равными по величине, так как по уравнению Бернулли для камеры сгорания при отсутствии потерь [c.142]

Общие замечания по поводу возможности рассматривать газы кач несжимаемые жидкости (195). 98. Уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей формула для напорного колпака (196). 97. Влияние сжимасмости на формулу динамического давления (198I, 98. Уравнение непрерывности для сжимаемых жидкостей (20U). 99. Влияние сжимаемости на форму линий тока при течениях со скоростью ниже скорости звука (202). [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...