Результаты опытов. Заключение

РЕЗУЛЬТАТЫ ОПЫТОВ. ЗАКЛЮЧЕНИЕ 325 [c.325]

Результаты опытов. Заключение [c.325]

Постулат Френеля, позволяющий определить о и ф через амплитуду и фазу дошедшего до йз колебания, представляет собой некую гипотезу, пригодность которой может быть установлена сравнением делаемых с ее помощью заключений с результатами опыта. К этому вопросу мы еще вернемся в 38. [c.152]

Результаты опыта позволяют авторам прийти к следующему заключению после того как сформировались передняя и задняя зоны раствора, оторочка остается достаточно стабильной, даже если ее объем не обеспечивает сохранения участка 100%-ной концентрации в конце пути ес движения. [c.14]

Из результатов опыта, описанного в конце предыдущего параграфа, следует, что представление об атомном ядре как о черном шарике по отношению к нейтронам с энергией Г 100 Мэе неточно. Это заключение представляется в общем довольно естественным, поскольку с ростом энергии нейтрона уменьшается сечение его взаимодействия а и, следовательно, увеличивается [c.352]

В заключение следует заметить, что результаты опытов по рассеянию быстрых электронов на нуклонах в принципе можно объяснить и без введения представления о конечных размерах [c.659]

К выводу о сокращении размеров тел при движении приводит отрицательный результат опыта Майкельсона. Если бы сокращения не происходило, то при повороте установки равенство т = т должно было бы нарушиться. Поэтому важно знать, с какой точностью сравниваются эти времена т и т в опыте Майкельсона. Ведь если бы оказалось, что разница во временах т и т, которой вообще можно ожидать, меньше, чем достигнутая в установке точность сравнения, то, конечно, на основании отрицательного результата опыта Майкельсона мы никак не могли бы сделать заключения о сокращении продольных размеров тел. Легко видеть, что если бы продольные размеры тел не сокращались, то при повороте прибора время т должно было бы увеличиться в отношении I У 1 - v / , а время т — уменьшиться в отношении V1 - 1, причем отношение т т уже было бы равно не единице, а 1 (1 — Для опыта Майкельсона а = 30 км сек и v4 - [c.252]

Сопоставление результатов опытов приводит к заключению, что основным фактором, определяюш,им степень завершенности агрегатных превращений в потоке, является время прохождения жидкостью канала, точнее — соотношение между временем процесса и временем релаксации. [c.186]

Придавая большое значение механическому перемешиванию газа материалом в псевдоожиженных слоях мелких частиц, нельзя согласиться с авторами работы (Л. 243], что в условиях их опытов с не адсорбирующими газ частицами диаметром до 3 мм этот механический перенос играл преобладающую роль в аффективном продольном перемешивании. Свое заключение авторы делают на основе измерений концентрации трассирующего газа СОг, непрерывно вводившегося в псевдоожиженные слои частиц кварца и полиэтилена через трубку, выходное отверстие которой было расположено в центре газораспределительной решетки, заподлицо с ее поверхностью. При анализе результатов опытов не учитывалось влияние па перемешивание частиц различия скоростей течения газа по сечению слоя. Именно это перемешивание и должно было привести к преувеличению значения истинного обратного перемешивания газа. Непосредственно установить интенсивность действительного механического обратного перемешивания по распространению трассера вверх по течению от места его подачи пе было возможности, так как ввод трассера осуществлялся на уровне решетки. [c.34]

Результаты опытов позволяют сделать следующие заключения. [c.112]

В заключение отметим, что результаты опытов с ректификационным и дистилляционным методами охлаждения позволяют утверждать, что [c.291]

Результаты опытов позволяют сделать заключение о заметном различии истечения из коротких и длинных каналов. При этом относительная длина канала Z./D не является параметром, однозначно определяющим плотность потока смеси j, ибо в экспериментах при одинаковых значениях L ID обнаружено уменьшение j с ростом диаметра канала D [14]. При истечении через каналы с острой кромкой поток на входе в канал подвергается сжатию с образованием кольцевой каверны, заполненной паром и для коротких каналов связанной с атмосферой [14]. Из-за отсутствия непосредственного контакта жидкости со стенками канала парообразование при этом ограничено и режим истечения близок к гидравлическому (см. п. 1.6.3). Однако в отличие от чисто гидравлического истечения в опытах при истечении вскипающей жидкости из насадка с Z./Z) = 0,5 давление в выходном сечении отличалось от противодавления, что свидетельствует о запирании потока [85]. [c.106]

В заключении остановимся кратко на зависимости разности нормальных напряжений рц—р22 от скорости деформации. Ряд теорий, упоминавшихся ранее (гл. 1, 3), приводят к выводу о том, что величина —р 2 = о должна быть пропорциональна квадрату скорости деформации. Экспериментальная проверка этого проводилась для установившихся режимов течения во многих работах на растворах полимеров и показала, что условие 0 7 удовлетворяется при 7 О, да и то не для всех растворов, хотя в некоторых случаях рассматриваемая зависимость хорошо описывает результаты опытов при низких значениях у. С увеличением скорости деформации темп нарастания разности нормальных напряжений снижается. Хорошее представление об этом дают результаты работы [35]. Типичное для упругих жидкостей соотношение между зависимостями сг (7) и т (7) представлено на рис. 63. При низких скоростях деформаций а т. С этим бывают связаны [c.133]

Было сделано заключение, что самые лучшие результаты (опыты над капустой, морковью, картофелем) получились в тех случаях, когда облучение было интенсивным и кратковременным витамин при этом разрушался в меньшей степени при инфракрасной сушке, чем при сушке теплым воздухом. [c.281]

Поэтому, сопоставляя результаты опытов по изменению необратимых электродных потенциалов и интенсивности коррозии, можно прийти к заключению, что увеличение интенсивности коррозии при добавлении малых количеств вольфрамата обусловлено увеличением эффективности катодного процесса. Уменьшение интенсивности коррозии при добавлении больших концентраций ингибитора, превышающих критические, вызвано замедлением анодной реакции ионизации металла. [c.168]

Результаты опытов приводят к заключению, что для обеспечения равномерности передачи давления следовало бы прикладывать нагрузку не непосредственно, а через промежуточную прокладку из того же самого материала однако при пробных испытаниях удовлетворительные результаты получились лишь в одном частном случае. Если, например, груз передается на образец через прокладки из того же материала, но более широкие, чем сам образец, то приложенная нагрузка распределяется, как оказывается, все же неравномерно. Наблюдаются чрезвычайно сильные местные напряжения на ребрах образца, что сопровождается подобными же явлениями и в прокладках у линии соприкасания. Если же прокладки имеют те же размеры по площади и достаточно толсты для того, чтобы неравномерность распределения напряжений могла затухнуть внутри них самих, то тогда получается приблизительно чистое сжатие образца. Эти соображения можно иллюстрировать примером испытания квадратного образца, который имеет размеры 2,54 X 2,54 см в плане и С,645 см в толщину образец сжимается нагрузкой 117 кг, передаваемой через прокладки из того же материала, толщиной 1,016 см и таких же размеров, что и образец в плане. В прокладках заметна весьма большая неравномерность распределения напряжений у мест соприкасания с металлическими плитами машины сам же образец находится в состоянии чистого сжатия, на что указывает почти однородная окраска. Но такого результата можно добиться только в том случае, когда все соприкасающиеся поверхности пригнаны очень точно. [c.500]

В выводах кратко суммируют результаты опытов, приводят полученное эмпирическое уравнение температурной зависимости скорости коррозии и дают заключение о природе стадии, контролирующей скорость процесса. [c.108]

В выводах кратко обсуждают результаты опытов, приводят полученные характеристики контроля коррозионного процесса (ДУ , ДУя, С ) и делают заключение о коррозионной [c.116]

В выводах кратко обсуждают результаты опытов, приводят полученное эмпирическое уравнение и делают заключение о контролирующем факторе роста слоя защитного покрытия (диффузионный, кинетический или смешанный диффузионно-кинетический контроль). [c.161]

В выводах кратко суммируют результаты опытов и делают заключение об оптимальной плотности тока, рекомендуемой для практических целей защиты дан- [c.246]

Анализируя результаты опытов и сравнивая их с данными испытаний других аппаратов, можно сделать следующие заключения [c.158]

Времена / и /2 различаются на величину, зависящую от квадрата малого отношения =и/с Д/=/ —/2 = = = (//с)Р . Если повернуть прибор на 90°, то эта разность изменит знак и наблюдаемые интерференционные полосы должны сместиться. Ожидаемое смещение полос AN определяется удвоенным значением А1 AN = 2А1/Т = 2 1/К)р . При и = 30 км/с 10 и смещения интерференционной картины на одну полосу можно ожидать при длине плеча интерферометра / = 5-10 Я,= 30 м. В опытах 1887 г. эффективная длина плеч с помощью системы зеркал была доведена до И м (рис. 8.4, а). Для уменьшения вибраций и изгибов при повороте интерферометр был смонтирован на квадратной каменной массивной плите (рис. 8.4,6) со стороной 1,5 м, кольцеобразная подставка которой плавала в сосуде с ртутью. Измерения положения полос производились при непрерывном медленном равномерном вращении установки. В пределах точности измерений (0,01 полосы) никакого смещения полос не наблюдалось, хотя ожидаемое смещение составляло более трети полосы. Майкельсон пришел к совершенно определенному заключению об отрицательном результате опыта. [c.397]

Результаты опытов с монокристаллами в сочетании с полученными ранее данными позволяют сделать некоторые заключения относительно механизма динамического разрушения поликристаллических [c.200]

A. А. Калмыков, В. Н, Кондратьев и И. В. Немчинов (1966) рассмотрели разлет мгновенно нагретого у поверхности вещества и вычислили передаваемый телу импульс в зависимости от уравнения состояния вещества. Сопоставляя эти расчеты с результатами опытов по воздействию лазерного излучения на мишени, можно делать заключение об уравнении состояния вещества в малоисследованной области параметров. [c.266]

Именно таким является механизм поглощения мягкой компоненты космических лучей. Что касается жесткой компоненты, то слабое поглощение ее свинцом заставляет приписать соответствующим частицам массу, существенно превышающую массу электрона. Дальнейшие исследования показали, что этими частицами не могут быть протоны (или только протоны). Такое заключение было сделано на основании результатов опыта Андерсона и Неддермейера, выполненного с помощью методики, впервые предложенной советским ученым Д. В. Скобельцыным и заключающейся в использовании камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле. Эта методика позволяет видеть следы заряженных частиц и определять их массу и знак заряда. Применение методики Скобельцына для исследования космических лучей привело к выводу, что жесткая компонента наполовину состоит из отрицательных частиц, т. е. во всяком случае содержит частицы, отличные от протонов. [c.552]

Если же речь идет о твердом теле с закрепленной осью, то относительно реакций, возникающих в закрепленных точках оси, основные уравнения равновесия утверждают только то, что их результирующая сила и результирующий момент (относительно данной точки) должны быть равны и прямо противоположны результирующей силе и результирующему моменту активных сил, но не дают возможности определить эти реакции в отдельных закрепленных точках оси. Таким образом, основные уравнения равновесия приводят к заключению, что в статических условиях действие связей можно зайенить какой угодно из систем реакций (эквивалентных между собой), приложенных в закрепленных точках и имеющих результирующую силу и результирующий момент, прямо противоположные результирующей силе и результирующему моменту активных сил. Такое заключение, очевидно, неудовлетворительно, так как с физической точки, зрения бесспорно, что при равновесии реакции всегда определяются однозначно. Мы приходим, таким образом, к новому случаю статической неопределенности, который можно сравнить со случаем, уже встречавшимся в п, 10 гл. IX эта неопределенность происходит от того, что в принципах статики твердого тела не принимаются во внимание деформации, вызываемые силами. Это вполне допустимо в первом приближении, так как деформации вообще бывают незначительными, так что следствия, которые вытекают из этого упрощающего предположения, в достаточной степени соответствуют результатам опыта. Но нельзя претендовать на правильное и детальное отображение всех обстоятельств, связанных с рассматриваемым явлением, если мы намеренно пренебрегаем какими-либо существенными элементами этого явления. Поэтому мы не должны удивляться тому, что относительно реакций Ф мы в состоянии определить лишь свойства, относящиеся к ним в целом (т. е. то, что они имеют результирующую силу и результирующий момент, прямо противоположные результирующей силе и результирующему моменту активных сил F), и не можем указать их распределение в каждой точке. Это достигается в теории упругости, где как раз учитываются указанные выше деформации. [c.114]

Передаточное число клиноремённой передачи не. является величиной постоянной. При изменении натяжения ветвей ремень больше или меньше погружается в канавки шкивов и тем самым изменяются расчётные радиусы. Зто изменение также зависит от того, является ли меньший шкив ведущим или ведомым. На фиг. 210 приведён по результатам опытов Нормана [37] график зависимости изменения передаточного числа и скольжения от натяжения ремня 25j. Опыты проведены для холостого хода Я=0 и для окружного усилия Р=100 фунт., причём малый шкив был попеременно ведушим (верхние кривые 1) и ведомым (нижние кривые 2). Куцбах (33] в результате опытов пришёл к заключению, что кажуш,ееся скольжение (приводящее к указанному изменению передаточного числа) с увеличением разницы натяжения ветвей 5 н 5а возрастает, и это обстоятельство значительно искажает передаточное число, особенно при. малых диаметрах шкивов. [c.471]

Аналогичные результаты получены Сильвером и Митчеллом [Л. 77 ] в опытах с диафрагмами и короткими насадками — измеренные расходы соответствовали расходам" неиспаряющейся жидкости. Результаты опытов А. А. Гур-ченка [Л. 15] также совпали с экспериментальными данными предшествующих исследователей и приводят к заключению о гидравлическом режиме течения насыщенной жидкости через диафрагмы. [c.172]

В заключение этого раздела рассмотрим некоторые результаты экспериментального исследования профиля скорости в условиях колеблющегося потока. На рис. 100 приведены результаты опытов [52] по измерению нестационарного профиля скорости воздуха в трубе диаметром 120 мм и длиной 1000 мм в области низкочастотных колебаний 3,3 Гц при средней скорости воздуха 49,5 м/с, что соответствует среднему числу Re = 3,5б-10 . Измерения производились в сечении, расположенном от входа на расстоянии xldfi = 5,83. Колебания скорости воздуха создавались посредством вращающегося золотника. Относительная амплитуда колебания [c.211]

Рассматривая данные СыромятникО(ва (см. табл. 2-2), можно прийти к заключению, что сепарация происходила во всех опытах. Кокс и шамот были заведомо поли-диспераными материалами. Сопоставление результатов опытов 7 и 8 показывает, что полидисперсным был и поминально монофракционный песок. В самом деле, при одной и той же скорости фильтрации величина А уменьшалась с 40 до 23,3 только из-за увеличения начальной высоты слоя. Сомнительно, чтобы простое увеличение количества материала в действительно монофракцион-ном слое могло привести ik резкому уменьшению А, т. е. к сильному увеличению скорости движения частиц. Скорее имелись песчинки разного размера, происходила сепарация и в увеличенном количестве материала полидисперсность была более резко выражена. [c.125]

Если при построении кривых течения масштабы логарифмических шкал D и т одинаковы, то ньютоновским режимам течения отвечают прямые с угловыми коэффициентами, равными единице. Удобство изображения результатов опытов в координатах Ig D и Ig т определяется тем, что на этих графиках может быть, кроме того, представлена зависимость т (7) так, как это показано пунктирной кривой на рис. 55, в. При этом верхняя часть кривой т,1 (7) изображена предположительно, поскольку в литературе для этого нет данных. Область, заключенная между пунктирной и сплошной кривыми, описывает переходные режимы деформирования, при которых совершается изменение структуры в материале при постоянной скорости деформации или при постоянном напряжении сдвига (показано стрелками). Рассматриваемые здесь переходные режимы в методе Q = onst соответствуют нисходящим ветвям кривых т (7), в методе М = onst — участкам S-образных кривых 7 (/) от точки перегиба до выхода на установившийся режим течения. [c.119]

Нужно, наконец, упомянуть и о весьма обширном мемуаре Вертгейма о кручении ). Он подвергнул испытаниям цилиндры круглого и эллиптического сечений и призмы прямоугольного сечения, а в некоторых случаях также и трубчатые образцы. Материалами были сталь, железо, стекло, древесина. Из этих испытаний Вертгейм вновь пришел к заключению, что коэффициент поперечного укорочения (коэффициент Пуассона) равен не 1/4, а ближе к 1/3. Измеряя внутренний объем труб, подвергнутых кручению, Вертгейм нашел, что он ухменьшается с увеличением угла кручения (как это и должно быть, если учесть, что лродольные волокна принимают форму винтовых линий). Обсуждая результаты опытов по кручению брусьев эллиптического и прямоугольного профилей, Вертгейм, не зная о теории Сен-Венана, приходит, однако, в своих выводах к хорошему совпадению с этой теорией. Вместо теории Сен-Венана он применяет неудовлетворительную формулу Коши (см. стр. 135), вводя в нее поправочный коэффициент. Исследуя крутильные колебания, Вертгейм обратил внимание на то, что при малых амплитудах частота колебаний получается выше и что при весьма малых напряжениях величина модуля упругости может оказаться более пысокой, чем при больших напряжениях. [c.267]

Опыты и их объяснения, данные в предыдущих параграфах, позволяют сделать следующие заключения. Собственная светочувствительность бромистого серебра обусловлена процессом, лишь слабо зависящим от температуры. Такой взгляд подтверждается результатами опытов Эггерта и Клейншрода [34] по температурной зависимости светочувствительности фотографических эмульсий к рентгеновским лучам. Они нашли, что при понижении температуры от комнатной до —173° чувствительность к рентгеновским лучам падает значительно слабее, чем светочув- [c.316]

В выводах кратко обсуждают результаты опытов, приводят полученное эмпирическое уравнение и делают по виду уравнения (67) заключение о природе процесса, контролирующего рост слоя защитного покрытия диффузионный, кинетический или смешанный диффу-знопно-кинетическии контроль (см. Теоретическая часть работы № 1). [c.58]

Сравнивая кривые для одной температуры на фиг. 36 с теоретическими кривыми для одного времени релаксации, показанными на фиг. 28, можно видеть, что в обоих случаях потери на демпфирование имеют максимум, тогда как изменение эффективного модуля упругости (представленного на фиг. 28 кривой скорости) изображается 8-образной кривой. Однако экспериментальные кривые для резины гораздо более пологи, чем теоретические кривые для материала с единственным временем релаксации, так что первые можно рассматривать как результат наложения кривых из спектра времен релаксации. Ноли [101] дал численную оценку приближенного спектра времен релаксации в членах максвелловских элементов на фиг. 37 показана величина Л(1пт), нанесенная в функции частоты. Теория спектра релаксационных времен рассматривалась в гл. V и зависимость между А ( ) и больцмановой функцией памяти дана уравнением (5.20). Из фигуры можно видеть, что спектр времен релаксации очень пологий, так что исходя из него трудно прийти к определенному заключению относительно молекулярных процессов, которые порождают механическую релаксацию. Однако спектр является удобным способом суммирования результатов опытов в очень широкой области частот, которая была перекрыта. [c.149]

Не останавливаясь больше на только что затронутых вопросах, разработке которых было уделено много внимания ), упомянем в заключение о второй серии опытов на двухосное напряженное состояние, выполненной X. Дэвисом, Д. Трокселлом и Е. Паркером ), и замечательной в том отношении, что в ней исследовались громадные образцы длиной 3,08 м и внешним диаметром 0,51 м, изготовленные из корабельной стали толш иной 19,2 мм. В их распоряжении было двенадцать таких цилиндров из того же сорта стали, содержащ ей 0,23% С, из которого были сделаны трубы диаметром 76,8 мм, использованные в опытах Гриффиса и Морикава. Образцы изготовлялись из двух половинок цилиндров длиной 3,08 м, сваренных по двум продольным диаметрально противоположным швам и по окружным швам, соединяющим цилиндр с торцовыми кольцами (фиг. 215 и 216). Краткая сводка результатов опытов помещена в табл. 3. Из каждой корабельной плиты, служившей для изготовления крупных цилиндров, были вырезаны небольшие (диаметром 13 мм и расчетной длиной 51 мм) образцы для испытаний на растяжение. Эти образцы подверглись такой же [c.301]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...