Распространение ударной волны по трубе

Распространение ударной волны по трубе [c.480]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УДАРНОЙ ВОЛНЫ ПО ТРУБЕ 481 [c.481]

В качестве частного примера рассмотрим дифракцию ударной волны на закругленном угле, изображенную на рис. 8.2. Положения ударной волны показаны сплошными кривыми, а лучи — штриховыми. Идея состоит в том, чтобы рассматривать распространение каждого элемента ударной волны по каждой элементарной трубке лучей как задачу о распространении ударной волны по трубе с твердыми стенками. [c.268]

Описанные отступления от идеальных при формировании волны и на ранней стадии ее распространения, а также результаты существования теплообмена на стенках и на границе толкающего газа и газа пробки, являются причиной изменения скорости ударной волны по трубе. [c.80]

Распространение ударной волны по неоднородной трубе [c.256]

Громека Ипполит Степанович (1851—1889 гг.)—профессор Казанского университета, автор многих исследований по гидромеханике (теория винтовых потоков неустановившееся движение вязкой жидкости в трубах, распространение ударных волн в жидкостях и др.). [c.90]

Вернемся к рассмотрению процесса распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в установившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия изобразится горизонтальной прямой ПУ (см. рис, 100). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией 1. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но в начальном (входном) сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется, только напором Но над центром отверстия. Поэтому в момент прихода ко входному сечению волны повышения давления в этом сечении должна возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенсировала бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть уплотненной жидкости будет вытолкнута из трубопровода в резервуар, благодаря чему понизится давление в верхнем конце трубы и это понижение распространится вниз (линия 3). Появление этой распространяющейся вниз по трубе волны изменения давления называют отражением ударной волны от входного конца трубы. В момент, когда отраженная волна достигнет выходного конца с полностью закрытым затвором, произойдет новое отражение, но уже без перемены знака волны, т. е. отраженная волна будет иметь тот же знак, что и подошедшая. [c.209]

Таким образом, параметр а представляет собой скорость распространения ударной волны, а функция f описывает волну, распространяющуюся вверх по трубе. Совершенно аналогично можно показать, что функция ср представляет собой волну изменения давления, распространяющуюся вниз по трубе с той же скоростью а. Следовательно, в общем случае изменение давления в трубе при гидравлическом ударе есть результат суммирования (суперпозиции) ударных волн двух видов прямых и обратных, каждая из которых может быть положительной или отрицательной. [c.215]

Выражение (5.29) известно как формула Н. Е. Жуковского, которым было показано, что скорость распространения ударной волны при абсолютно жестких стенках трубопровода равна скорости распространения звука в воде (1425 м/с). В общем случае скорость распространения ударной волны с зависит от рода жидкости, материала, диаметра и толщины стенок трубы и может быть определена по формуле [c.68]

Повышение давления вызывает сжатие жидкости и увеличение диаметра трубы. Указанная упругая деформация жидкости и трубы происходит со скоростью распространения повышенного давления (в жидкости) по длине трубопровода. Скорость распространения упругих деформаций называется скоростью распространения ударной волны. Характер изменения давления у задвижки показан на схематической ударной диаграмме (рис. 6.9), из рассмотрения [c.160]

Интересны результаты опытов Н. Е. Жуковского по определению скорости распространения ударной волны в водопроводных трубах с постоянным поперечным сечением и толщиной [c.29]

Заметим, что ударная волна, достигнув днища цилиндрической трубы, отразится от него, как показано на рис. 49, б, и начнет распространяться в обратную сторону до тех пор, пока не встретится с поверхностью контакта, от которой вновь отразится, и т. д. Аналогично будут отражаться от противоположного днища трубы набегающие на него волны разрежения. Расчет отраженных волн может быть также произведен по элементарной теории. Распространение ударной волны большой интенсивности может сопровождаться, кроме того, ионизацией и диссоциацией газа за ударной волной эти явления оказывают значительное влияние на работу ударных труб. [c.157]

Градуируемый приемник устанавливается либо по оси трубы на торцовой заглушке, либо вблизи нее в стенке трубы. Возможность изменения положения приемника позволяет обследовать его чувствительность при разных ориентациях относительно направления распространения ударной волны. [c.371]

Такой широкий круг решения различных задач механики не случаен. Б. С. Стечкин решал самые насущные вопросы практики, их обобщение выливалось в развитие теории. Так, например, одним из основных вопросов, требующих решения при создании и эксплуатации авиационных двигателей в 20-е годы, был вопрос детонации. Исследуя его, Б. С. Стечкин должен был решить, можно ли данные опытов по детонации, полученные в трубах, переносить на явления, происходящие в двигателях Появляется его работа, а затем и статья О скорости распространения взрывной волны ( Техника воздушного флота , 1927 г.). В этой статье автор показал, что выражение для скорости распространения волны первого порядка в среде с неустановившимся движением одинаково с выражением для случая движения в среде с установившимся движением, и в этом понимании скорость распространения ударной волны не зависит от рода движущейся среды. [c.348]

Одним из основных вопросов, стоявших перед создателями авиационных двигателей в 20-е годы, был вопрос детонации. Исследуя его, Б. С. Стечкин должен был решить, можно ли данные опытов по детонации, полученные в трубах, переносить на явления, происходящие в двигателях Результаты своих исследований он изложил в статье О скорости распространения взрывной волны (1927). В этой статье он показал, что выражение для скорости распространения волны первого порядка одинаково как для среды с неустановившимся движением, так и для среды с установившимся движением, т. е. скорость распространения ударной волны не зависит от рода движения среды. [c.406]

На диаграмме рис. 42, б приведены графики распространения ударной волны, поверхности контакта газов ) и волн разрежения. Как видно из графика, наибольшую скорость, выражаемую производной dx/dt, имеет ударная волна, затем поверхность контакта газов и, наконец, волны разрежения, распространяющиеся по газу справа налево, но сносимые вправо спутным потоком. Область трубы, занятая волнами разрежения (с возрастанием времени эта область расширяется), представляет область непрерывного изэнтропического движения, так что на [c.184]

В экспериментах, проводимых на ударных трубах, всегда необходимо измерять скорости ударных волн. В настоящее время разработаны и щироко применяются два метода измерения скорости. Первый сводится к развертке процесса распространения ударной волны во времени либо при помощи покадровой высокоскоростной съемки, либо съемки на вращающуюся с определенной скоростью пленку, причем ударная волна предварительно (если в этом есть необходимость) визуализируется каким-либо способом [1]. Второй метод заключается в измерении временных интервалов, за которые ударная волна проходит фиксированные расстояния. Расстояния определяются расположением датчиков, отмечающих момент прихода ударной волны. В зависимости от условий эксперимента датчиками могут быть фотоэлектронные умножители, пьезодатчики, ионизационные датчики и др. Для измерения интервалов времени обычно применяются осциллографы или специальные приборы ИВ-13М, ИВ-22 и др. К недостаткам этих приборов следует отнести необходимость фоторегистрации осциллограмм, что приводит к затратам времени на обработку пленки, расшифровку снимков и т. д. Кроме того, измерение интервалов времени при помощи осциллографов может быть проведено с точностью, не превышающей 5%. Это. связано с тем, что линейные развертки осциллографов ограничены размерами экрана и не позволяют разрешить более 70—80 меток времени. Возможным источником ошибок могут также быть неточность настройки контура задающего генератора меток, нестабильность частоты, изменение частоты, связанное с нагревом элементов контура, и т. д. В настоящее время все более широкое распространение получает метод измерения интервалов времени по принципу генератор — пересчетная схема . Этот метод свободен от недостатков, связанных с необходимостью фоторегистрации, и обеспечивает более высокую точность но сравнению с измерениями временных интервалов на осциллографах [2—4]. Поскольку эксперимент на ударных трубах требует, как правило, большого числа опытов, то применение данного метода значительно ускоряет и облегчает работу по измерению скорости ударных волн. [c.150]

В баллистических экспериментах, выполненных в 50-е. гг., было обнаружено, что при движении моделей во фреонах в определенных условиях фронт головной ударной волны перестает быть гладким. На фронте головной ударной волны возникают многочисленные тройные конфигурации (пересечения в одной точке трех ударных волн). Картина течения становится такой же, как и за плоской ударной волной при наличии поперечных возмущений. В ряде случаев фронт волны остается гладким, а за ним возникает турбулентное течение. Сопротивление моделей существенно меняется. В дальнейшем были выполнены опыты в ударной трубе с инертными газами (аргон, криптон, ксенон) и с молекулярными (углекислый газ). Выяснилось, что распространение сильных ударных волн (при скорости несколько километров в секунду) имеет ряд особенностей. Фронт волны перестает быть плоским, в ряде случаев фронт разрушается, распределение плотности и концентрации электронов в релаксационной зоне имеет немонотонный характер (рис. 4.1, 4.2). Все эти особенности обнаруживают пороговый характер по скорости волны и начальному давлению. Малые примеси водорода (порядка 1%) оказывают стабилизирующее воздействие на течение. Описанное явление получило название релаксационной неустойчивости ударных волн. Существенную роль при этом, по-видимому, играет интенсивный переход энергии возбуждения в кинетическую. [c.81]

Между тем ясно, что при тех больших амплитудах, которые возникают при термических автоколебаниях, в особенности при вибрационном горении в ряде технических устройств, безусловно должны учитываться нелинейные эффекты. Для случая, когда колебания давления весьма велики и волны сжатия можно считать ударными, в [13] учитывается нелинейное взаимодействие при наложении ударных волн и волн разрежения при их распространении в трубе. Промежуточный случай не слишком малых, но и не слишком больших амплитуд, которым мы интересуемся в этой книге, по-видимому пока не рассматривался в достаточно корректном виде. [c.493]

Теория сверхзвуковых течений газа развивается главным образом в связи с задачей о движении тел в газообразной среде со скоростью, превосходящей скорость звука в этой среде. Важным источником развития теории служит и задача об ускорении до сверхзвуковых скоростей газа в трубах и соплах, также в значительной мере связанная с проблемой сверхзвукового полета тел. Течения со сверхзвуковой скоростью возникают и при распространении по газу сильных ударных и взрывных волн. Однако, хотя соответствующие теоретические задачи имеют ряд общих черт с задачами сверхзвукового полета тел, они обычно выделяются в самостоятельный раздел газовой динамики — теорию взрывных и ударных волн ). [c.153]

Пусть обычная очень медленная дефлаграция распространяется от открытого конца в глубь трубы. Строго говоря, такого распространения быть не может, поскольку на фронте дефлаграции всегда есть перепад давления. Поэтому по трубе даже при очень слабой дефлаграции всегда идет ударная волна, поджимающая газовую смесь, перепад на ее фронте опре-. деляется уравнением (2.17). Но пренебрежем этой разностью давления и зададимся условием на открытом конце трубы р — р (или Лд = 1). В уравнении (9.3) останутся две переменные р, и Стз. Придавая различные значения давлению в ударной волне (х, можно найти различные значения удельного объема продуктов сгорания в двойном нестационарном разрыве при докритической дефлаграции, распространяющейся от открытого конца трубы. Эти удельные объемы лежат на горизонтальной прямой ЕО, [c.411]

Задача теории ударных труб очень близка к той, которую называют задачей о взрыве. Разница состоит в том, что в задаче о взрыве обычно предполагается, что газ высокого давления образуется в результате быстрого сгорания конденсированного (твердого или жидкого) взрывчатого вещества, т. е. имеет очень высокую (для газа) плотность, а также в том, что в задаче о взрыве очень важно изучение движений не только с плоскими, но и со сферическими и цилиндрическими волнами. При взрывах развивается весьма высокое давление (для типичных взрывчатых веществ оно достигает сотен тысяч атмосфер), причем, в отличие от теории ударных труб, основной теоретический интерес представляет определение интенсивности ударной волны от взрыва не только на начальной стадии ее распространения, но и, притом даже в большей степени, на стадии взаимодействия ударной волны с догоняющими ее возмущениями вплоть до расстояний, очень больших по сравнению с первоначальным объемом взрывчатого вещества и даже по сравнению с областью, занятой расширившимися продуктами взрыва. (Для типичных взрывчатых веществ объем расширившихся до атмосферного давления продуктов взрыва превышает первоначальный объем взрывчатого вещества в 800—1000 раз, т. е. в случае сферического взрыва радиус объема продуктов взрыва всего примерно в 10 раз больше начального радиуса.) Расчет движения газов после взрыва в конкретных случаях можно произвести с помощью уже описанных ранее решений задач о взаимодействии ударной волны и контактного разрыва с подходящими к ним сзади возмущениями. [c.219]

Рассмотрим процесс распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в уста1ювившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия будет иметь вид горизонтальной прямой /7У (рис. .43). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией J. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но во входном сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется только напором над центром отверстия. Поэтому г- момент прихода ко входному сечению волны повышения дарле-ния в нем долн<на возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенскровал бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть гплг,т-нен ой жидкости выталкивается из трубопровода в резервуар, [c.193]

На первом этапе при мгновенном закрытии задвижки (рис. 5.11) слой жидкости около нее остановится, а остальная жидкость в трубе будет продолжать двигаться с прежней скоростью и. Через некоторое время начнут останавливаться и слои жидкости слева от задвижки, т. е. фронт остановивщейся жидкости х—х будет двигаться от задвижки к резервуару. В остановивщемся объеме жидкости между задвижкой и сечением х—х возникнет дополнительное давление Ар. Таким образом, справа от сечения х—х жидкость неподвижна, и ее давление равно р+Ар, а слева от сечения X—X жидкость по-прежнему движется к задвижке со скоростью ц и в трубе будет прежнее давление р. Фронт сжатия х—х движется в направлении резервуара со скоростью распространения ударной волны с. Описанный процесс послойного сжатия будет продолжаться до тех пор, пока ударная волна не дойдет до резервуара. На этом первый этап гидравлического удара заканчивается [c.66]

Результаты сравнения изменения давления по времени при движении ударной волны в воде и в смеси жидкости с пузырьками газа, полученные на описанной выше экспериментальной трубе, приведены в [13]. Из анализа, приведенного в этой работе, следует, что волна давления, распространяющаяся в жидкости при отсутстии пузырьков воздуха, является акустической и распространяется со скоростью, равной скорости звука в воде (примерно 1400 м/с), как в прямом, так и в обратном (отраженная волна) направлении. С введением незначительного по объему количества газа резко снижается скорость распространения прямой волны. За фронтом волны наблюдается интенсивный осцилляционный процесс, вызванный дисперсией и диссипацией энергии, который с течением времени затухает. Распространение отраженной ударной волны в пузырьковой смеси существенно отличается от распространения волны давления в жидкости, не содержащей пузырьков газа. Существенно возрастает амшгитуда отраженной волны по сравнению с прямой. В несколько раз возрастает и скорость распространения обратной волны по сравнению с прямой. Для безразмерной скорости распространения волны давления в газожидкостной среде однородной пузырьковой структуры в [76] получена следующая зависимость ее от отношения давления Pi во фронте волны к его значению ро в невозмущенной части среды [c.38]

Кроме того, существенным недостатком всех существующих моделей для анализа динамических свойств газожидкостной смеси при рассмотрении в ней ударных волн является допущение о несжимаемости несущей фазы. При обосновании этого допущения исходят из следующих оценок. Считается допущение оправданным, если объемная доля пузырьков в смеси Р много больше объемной доли сжимаемой части жидкости /3(,. Эту последнюю в [35] определяют из соотношения для изотермической скорости звука в жидкости /3 = Ро/Рж ж- ри нормальных условиях величина j3(, 10 ". На этом основании при объемном содержании пузырьков /3 > 0,01 допущение о несжимаемости считается оррав-данным. Однако при давлениях Ро > Ю МПа, что имеет место в реакторном контуре атомных энергоустановок, по той же оценке 3 > 0,01. Кроме того, при рассмотрении умеренной ударной волны, в которой Pi/Po 10. по той же оценке (3 , во фронте волны на порядок увеличи-ваетсятг /3 из-за сжатия пузырей примерно на порядок уменьшается, тогда Р 10" . В действительности, как будет показано в следующей главе, с увеличением температуры и давления жидкости объемная доля сжимаемой части жидкости существенно возрастает. Так, при р = 15 МПа и t = 300 "С величина /3 = 0,1. Ограниченность возможности анализа закономерности распространения ударных волн в жидкости с помощью модели, предполагающей отсутствие сжимаемости, стала очевидной при рассмотрении парожидкостных смесей и газожидкостных смесей, содержащих в пузырьках растворимый газ. В [8] описаны результаты экспериментов по распространению ударной волны в воде, содержащей пу-зырькиС02. На рис. 2.9 показано изменение давления во фронте волны и скорости ее распространения по мере перемещения фронта по ударной трубе от верхнего к нижнему ее концу, а на рис. 2.10— относитель- [c.46]

Начало координаты на принятой схеме (фиг. 34) расположим у регулирующего органа, а координату х будем отсчитывать от выходцого отверстия всасывающей трубы. Обозначим длину всасывающей трубы через L , а напорного трубопровода через и предположим, что они имеют каждая по всей своей длине постоянное поперечное сечение и постоянную скорость распространения ударной волны. За регулирующим органом расположено рабочее колесо, которое отнимает энергию у поступающей под напором воды и создает, как правило, разрежение во всасывающей трубе. [c.101]

Зная Рг, можно вычислить согласно формулам (89,4) скорость ударной волны отнйсительно газов впереди и позади нее. Поскольку газ 1 покоится, то скорость волны относительио него есть скорость ее распространения по трубе. Если координата х вдоль длины трубы отсчитывается от начального места нахождения поршня (причем газ находится со стороны х>0), то для положения ударной волны в момент t получим [c.516]

Пусть из открытого резервуара значительной емкости по трубо проводу длиной I и диаметром (I движется капельная жидкость со сред ней скоростью и (рис. 58). При очень быстром (будем считать мгновенном) закрывании крана К частицы жидкости, оказавшиеся в этот момент непосредственно у крана, также мгновенно остановятся, а их кинетическая энергия преобразуется в потенциальную — резко повысится давление жидкости до величины руд, в результате чего произойдет сжатие расположенного у крана слоя жидкости и расширение стенок окружающих его труб. Спустя мгновение остановится соседний слой и здесь произойдет аналогичная картина, затем повышение давления, сжатие жидкости и расширение стенок труб начнутся на следующих участках и так Далее по всей длине до самого начала трубопровода (точка Щ. Таким образом, несмотря на мгновенное закрывание крана, остановка всей жидкости в трубопроводе произойдет не мгновенно, а закончится через некоторый промежуток времени I = I с, где с — скорость распространения по трубопроводу ударной ВОЛНЫ. [c.100]

Аналогичное явление будет происходить при увеличении расхода жидкости в трубопроводе, которое сопровождается понижением давления в той его части, которая расположена по течению перед регулирующим органом. Уменьшение сечения трубопровода и расширение жидкости создают излишние объемы жидкости, которые должны пройти через трубопровод. Благодаря этому на небольшой промежуток времени компенсируется потребное увеличение расхода и потому скорость жидкости не сразу, а постепенно получит повышенное значение по всей длине трубопровода. С такой же скоростью будет распространяться и соответствующее этому процессу понижение давления. В реальных условиях весь процесс получается, конечно, более сложным, но описанные картины дают физически правильную модель явления. Как пишет Н. Е. Жуковский все явления гидравлического удара объясняются возникновением и распространением в трубах ударной волны, происходящей от сжатия воды и от расширения стенок тpyбы . [c.12]

Если, например, неподвижный вначале поршень (рис. 38) придет в движение и с некоторого момента времени будет двигаться равномерно со скоростью и, то передача этого движения покоящемуся газу, заполняющему цилиндрическую трубу, в которой движется поршень, произойдет не мгновенно. Вызванные поршнем давление р и плотность р будут распространяться в невозмущелном газе, имеющем давление Ри и плотность Ро. Процесс этого распространения показан на рис. 38. Скорость поршня равна и, скорость точки С равна скорости звука Гд в невозмущенном покоящемся газе, точка В имеет скорость и- -а, превышающую скорость звука а , и нагоняет точку С. Наклон кривой ВС при перемещении возмущения увеличивается (рис. 38 б). При приближении этого уклона к вертикали производные и, р, р по X становятся бесконечно большими, и предыдущие формулы теряют свою силу. Можно, одначо, утверждать, что тенденция к увеличению крутизны склона кривой возмущений имеет место, а это приводит к образованию (рис. 38 в) малой по протяженности движущейся области, на границах которой значения р, р и м будут слева—р, р, и, справа—рд, рд, и . Эта область стремится стать бесконечно тонкой и превратиться в плоскость разрыва давлений, плотности и скорости. Такая движущаяся поверхность (плоскость) разрыва физических величин в газе называется, как уже упоминалось, ударной волной или, иногда, движущимся скачком уплотнения. [c.171]

Все режимы равномерного распространения горения со скоростями, лежащими между дефлаграцией Чепмена — Жуге и детонацией Чепмена — Жуге, запрещены законами сохранения. Для воздушных смесей углеводородов эта область, если рассматривать детонацию без потерь, простирается примерно от 50 м1сек до 1700 м сек. Но скорость движения пламени относительно газа, определяемая физико-химическими свойствами смеси, турбулентностью и распределением скоростей по сечению трубы, может оказаться выше скорости дефлаграции Чепмена — Жуге. Распространение горения относительно исходного газа с постоянной скоростью, превышающей скорость дефлаграции Чепмена — Жуге в нем, оказывается возможным, как показывает газо-термодинамический анализ, при одном дополнительном условии перед зоной горения должна распространяться ударная волна. Эта волна должна быть такой, чтобы заданная скорость пламени относительно частиц газа в ней оказалась как раз равной скорости дефлаграции Чепмена — Жуге, если за исходное состояние взять газ, сжатый в ударной волне. [c.409]

Рассмотрим случай детонационного горения. Если по невозму-щенному газу распространяется ударная волна, то за ней в автомодельном движении не может следовать ни волна Римана, ни вторая ударная волна, ни волна детонации аналогично за волной Римана не может следовать ни ударная волна, ни вторая волна Римана, ни волна детонации. Таким образом, при детонационном горении по невозмущенному газу может распространяться лишь волна детонации. За волной детонации по сгоревшему газу в автомодельном движении не может распространяться ни ударная волна, ни волна Римана. Исключение составляет случай, когда волна детонации распространяется в нормальном режиме. В этом случае за вол- 2 и 1 ной детонации может распространяться непосредственно примыкающая к ней центрированная волна Римана. Итак, возникающее при детонационном горении автомодельное движение должно состоять из сильной или нормальной волны детонации и следующего за ней однородного потока или из нормальной волны детонации, примыкающей к ней сзади центрированной волны Римана и однородного потока за ней. При распространении волны детонации от закрытого конца трубы первый вариант не дает возможности удовлетворить условию равенства нулю скорости на стенке, так как газ в однородном потоке за волной движется от стенки во втором варианте газ, получив в волне детонации скорость в направлении от стенки, уменьшает эту скорость в волне Римана до нулевого значения (рис. 2.17.1). Таким образом, при распространении волны детонации в цилиндрической трубе от ее закрытого конца устанавливается режим Чепмена—Жуге. (Подчеркнем, что распространение волны детонации в цилиндрической трубе именно в режиме Чепмена—Жуге обусловлено краевым условием на стенке, требующим уменьшения скорости газа за волной, и не связано с физико-химическими процессами во внутренней структуре волны детонации.) Непосредственно к детонационной волне примыкает волна разрежения, в которой скорость газа уменьшается до нуля. [c.227]

Н. Н. Семенов [67], Я. Б. Зельдович и А. С. Компанеец [68] отмечают, что переход нормального горения в детонацию заключается в следующем. При горении газа в длинных трубах фронт пламени движется с ускорением. Впереди себя фронт пламени поджимает свежий газ и образует ударную волну, опережающую фронт пламени. Когда скорость пламени достигнет определенной величины, амплитуда ударной волны становится достаточной для того, чтобы вызвать воспламенение газа, и с этого момента пламя начинает распространяться вместе с ударной волной со скоростью 1—3,5 км1сек. Ударная волна, в которой происходит химическая реакция, называется детонационной, распространение взрывной реакции — детонацией. Как следует из предыдущего, в трубах переход нормального горения в детонацию связан с тем, что скорссть нормального горения достигает некоторого критического значения. Справедлив ли этот вывод по отношению к сгоранию в двигателях [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...