Изменение теплоемкости с температурой

Изменение теплоемкости с температурой [c.49]

В последующем будет показано, что при изменении теплоемкости с температурой следует пользоваться более точным соотношением [c.68]

Рнс. 9.2. Скорость высвобождения накопленной энергии облученного графита в процессе отжига после облучения (/), после отжига (4) и после вторичного облучения (5) кривая (2) показывает характер изменения теплоемкости с температурой [c.101]

Величина теплоемкости среды зависит от состава среды и ее температуры. Состав и температура среды меняются в объеме и зависят от протекания всего процесса. Поэтому поле теплоемкостей нельзя устанавливать по воле исследователя. Анализ задачи показывает [6 146], что, для того чтобы в двух системах получить подобие полей физических констант, последние должны быть степенными функциями температур. В отношении теплоемкостей этого в действительности нет. Поэтому можно заведомо считать, что если поля температур в сравниваемых агрегатах не тождественны, то подобие полей теплоемкостей не может быть соблюдено. Однако, учитывая, что величина теплоемкостей меняется не сильно и что характер изменения теплоемкости с температурой всегда однозначен, можно полагать, что несоблюдение подобия полей теплоемкостей не внесет значительных искажений в анализ задачи. [c.366]

Изменение теплоемкости с изменением давления при постоянной температуре находим вычислением интеграла [c.178]

Диссипативная функция в уравнении (1-13), выражающая скорость рассеяния энергии жидкости, возникающей от работы сил внутреннего трения, не оказывает заметного влияния на распространение тепла в турбулентном потоке несжимаемой жидкости. Пренебрегая рассеиванием энергии вследствие вязкости, а также изменением коэффициента теплопроводности и теплоемкости с температурой [c.17]

Из уравнения (Х.4) следует, что различная зависимость давления пара от температуры для различных кристаллических модификаций одного и того же металла может быть обусловлена. не только различием 0, но и неодинаковым характером иаме-нения теплоемкости с температурой. Однако если, как это чаще-всего бывает, температурные зависимости теплоемкостей рассматриваемых кристаллических модификаций похожи и соответ--ствующие тепловые эффекты сублимации при абсолютном нуле температур достаточно близки, то значения интеграла в уравнении (Х.8) могут различаться столь несущественно, что температурная зависимость давления не претерпевает заметного изменения при переходе от а к р. [c.419]

Построенный в соответствии с этим равенством график зависимости 1п Кр от т почти линеен, поскольку изменение АНт с температурой довольно часто оказывается незначительным, что зависит от относительной величины теплоемкостей реагентов и продуктов. Чтобы убедиться в этом, можно вернуться к разд. 17.8, хотя в данном случае вместо изохорных рассматриваются изобарные удельные теплоемкости. [c.414]

К тепловым свойствам диэлектриков относятся нагревостойкость, морозостойкость, теплопроводность, теплоемкость, температурное расщирение, изменение свойств с температурой, тепловое старение. [c.106]

Теплоемкость газа зависит от физических свойств газа, от условий, в которых происходит процесс, а также и от температуры (а для реальных газов и от давления). Иногда в теплотехнических расчетах, не требующих большой точности, не считаются с изменением теплоемкости от температуры, принимая значения теплоемкостей одинаковыми во всех интервалах температурной шкалы. В этом случае ее считают величиной постоянной. [c.37]

Развитие квантовой теории привело к разработке нового метода расчетного определения значений теплоемкостей различных тел и изменения их с температурой. [c.26]

Проведенные 30 лет тому назад спектроскопические исследования газов обеспечили возможность наиболее точного определения значений теплоемкостей газов и изменения их с температурой, а также точного определения значений энтропий газа. Это позволило с большим успехом применять энтропийные методы расчета изобарных потенциалов и логарифмов констант равновесия, с одной стороны, и найти новый метод расчета этих же характеристик, с другой [30—31]. [c.39]

Иногда в теплотехнических расчетах, не требующих большой точности, в особенности если они касаются явлений, протекающих в области сравнительно невысоких температур и при небольших интервалах, не считаются с изменением теплоемкости от температуры, принимая, что значения теплоемкостей одинаковы во всех интервалах температурной шкалы. Пренебрегая, таким образом, изменением Рис. 1-4. Постоянная теплоемкости в зависимости от тем- теплоемкость, пературы, ее считают величиной постоянной. Для наглядности изобразим это в диаграмме. Возьмем прямоугольную систему координат и по оси абсцисс будем откладывать значения температуры а по оси ординат — значения теплоемкостей с. Если теперь условно принять, что теплоемкость — величина постоянная, от температуры не зависящая, то в описанной диаграмме она будет представлена прямой, параллельной оси абсцисс (рис. 1-4). [c.47]

Изменяемость теплоемкости с температурой сказывается на результатах расчетов тем сильнее, чем больше изменения температуры если же изменения температуры невелики, то часто вполне допустимо полагать теплоемкость в пределах процесса величиной постоянной, что, конечно, упрощает выводы и расчеты, как это будет видно впоследствии. [c.65]

Смазочный материал характеризуется законом изменения вязкости с температурой и своими различными физическими свойствами, как то точка замерзания, закон сдвига, тиксотропия, теплопроводность и теплоемкость. Особое значение имеет природа смазочного материала (газообразный, жидкий или твердый) и вытекающие отсюда свойства полярность, маслянистость, стойкость на повышенные давления, поведение в специальных средах (пары), химическая устойчивость к различным агентам. [c.33]

В окрестности критической точки при переходе через линию насыщения скачкообразный характер изменения теплоемкости уступает место непрерывному. Это непрерывное изменение теплоемкости с при переходе происходит в некотором температурном интервале, величина которого максимальна при и= ж равна 0,2 — 0,3°. В этом интервале так же, как и для чистых веществ, наблюдается некоторое закругление линий температурной зависимости при наступлении однофазного состояния, которое пе поддается устранению. Это является доказательством существования критической области состояния в некотором температурном интервале (переходной области), переход от двухфазного состояния в однофазное завершается, с дальнейшим ростом температуры величина уменьшается линейно, как и вдали от критической точки. [c.172]

При г - 0 третье слагаемое обращается в нуль, но в отличие от классического результата (22.18) остается не только энергия равновесной конфигурации, но и второе слагаемое, определяющее энергию нулевых колебаний нормальных мод. Вся зависимость и от температуры (а следовательно, и весь вклад в теплоемкость) содержится в третьем слагаемом, изменение которого с температурой гораздо сложнее простой линейной пропорциональности, предсказываемой классической теорией. В квантовой теории гармонического кристалла удельная теплоемкость уже не постоянна, а описывается выражением [c.82]

Первая величина представляет собой изменение энтальпии с температурой при постоянном давлении. Вторая характеризует изменение энтальпии насыщенной жидкости с температурой. Третья показывает, какая потребуется энергия для воздействия на изменение температуры таким образом, чтобы жидкость оставалась в состоянии насыщения. Эти три вида теплоемкости связаны следующим соотношением [c.144]

Для всех других веществ теплоемкость изменяется в некоторых пределах с температурой. Характер изменения зависит от агрегатного состояния вещества и сложности молекулы. В среднем интервале температур у большинства жидкостей и твердых тел, а также у некоторых двухатомных идеальных газов теплоемкость возрастает линейно с температурой согласно соотношению [c.49]

Пример 10. Определить изменение теплоемкости двуокиси углерода вследствие изменения давления от 1 атм до 1000 атм при постоянной температуре 100°С, учитывая экспериментальные данные по определению остаточного объёма, обобщенное выражение для фактора сжимаемости, уравнения состояния Ван-дер-Ваальса и Бенедикт — Вебб — Рубина. [c.178]

Найти изменение внутренней энергии 2 м воздуха, если температура его понижается от /j = 250° С до /. — 70° С. Зависимость теплоемкости от температуры принять линейной. Начальное давление воздуха Pi = 0,6 МПа. [c.62]

Эта простая функция удовлетворяет обоим предельным значениям. Упомянутые авторы получают наилучшее согласие с гжсперпментом, беря для а значение 1/2, которое приводит к изменению теплоемкости с температурой по закону ][ к параболической кривой зависимости критического поля от температуры. Как будет показано в дальнейшем, Маркус и Максвелл нашли, что меньшие значения а лучше описывают кривую зависимости критического поля для некоторых элементов, так что параметр [c.687]

Выше 0,6° к теплопроводность возрастает более резко и оказывается зависящей от градиента температуры. В общем явление здесь протекает так же, как это описывалось в предыдущем пункте. Это возрастание теплопроводности соответствует росту теплоемкости, наблюдаемому при той же температуре, и, очевидно, происходит вследствие поя1 ления возбуждений, отличных от фононного. Ниже 0,6° К теплопроводность не зависит от градиента температур и соответствует изменению теплоемкости с температурой. Различие теплопроводности для двух капилляров с разными диаметрами связано, по-видимому, е неодинаковой средней длиной пробега фонона, являющейся величиной порядка диаметра. Этот эффект вызван, таким образом, рассеянием фононов на границах образца он наблюдался также па твердых диэлектриках при низких температурах. Результаты опытов, по-видимому, согласуются с теорией Ландау и Халатникова в том, что средняя длина свободного пробега, сильно влияющая па вязкость и теплопроводность, при низких температурах становится очень большой. Это замечание оказывается существенным и при изучении поведения второго звука при самых низких температурах, которое будет рассмотрено в следующем разделе. [c.848]

С удельным объемом теплоемкость связана простой линейной зависимостью. Вид связи обусловлен тем, что у двухфазной среды производная d jdv)j есть функция одной только температуры (или давления). Закон изменения Сц от температуры значительно сложнее. Он определяется индивидуальными свойствами вещества, отраженными в уравнении кривой упругости и характере температурных зависимостей о и с . Термодинамика не дает указаний на знак производной d JdT) . Поэтому судить о направлении изменения теплоемкости с температурой можно лишь на основании имеющихся сведений о физических свойствах достаточно изученных веществ. [c.27]

А и с = 11,47 А. Плотность СГ3С2 равна 6,7 г/см. Температура плавления 2168° К. температура кипения 4070° К. Теплоемкость при 298° К равна 108,40 дж/град моль. Изменение теплоемкости с температурой определяется уравнением [c.19]

В литературе появился целый ряд новых сводок формул для теплоемкостей газов, определенных разными способами на основе спектроскопических данных, в том числе сводка степенных формул теплоемкостей газов, вычисленных В. Брианом [24] на основе формул Планка — Эйнштейна с использованием значений характеристической температуры 0 сводка формул для степенных уравнений теплоемкостей газов, вычисленных X. Спенсером и И. Джюстисом [25] методом наименьших квадратов по данным спектроскопических измерений сводка новых упрощенных формул для теплоемкостей газов, вычисленных О. Фуксом и К. Рин-ном [26], в которых изменение теплоемкости с температурой выражено линейной зависимостью. [c.24]

В справочных таблицах отыскиваем коэффициенты, показываюш,ие ход изменения теплоемкостей с температурой для всех участников реакции. [c.44]

Изменение теплоемкости с температурой. Из опытов Гольборна и Геннинга, Пира, Б ь е р р у м а и др, по.лучены нижеследующие средние значения теплоемкости при постоянном дав1енни, отнесенные к 1 молю (М Ср). Чтобы получить значение с , для 1 кг, достаточно данные таблицы разделить на мо. екулярный вес соответствующего газа. Если желают получить теплоемкость для 1 м , то данные таблицы делят либо на 22,41, либо на 24, в зависимости от того, относятся ли расчеты к 0 и 760 мм давления или к 1 а/п и 10°, [c.583]

Блок-схема определения параметров потока парового слоя (с индексом еи) а среды (с индексом см), поступающей в ячейки на место сконденсировавшейся газовой фазы, представлена на рис. 4.10. Если в некоторых ячейках "п" не произошло ни конденсации, ни испарения, т.е. = 0 - (4.2.81), то параметры вьеходящих из таких ячеек потоков, определенные из уравнений (4.2.61) - F n> (4.2.57), (4.2.58), (4.2.61) - W , (4.2.71) или (4.2.75) - С, л- (4.2.74) или (4.2.79) - Т , остаются без изменений и являются результирующими. Если в ячейках "Г произошла конденсация и количество среды из парового слоя оказалось недостаточно для заполнения пространства от сконденсировавшегося газа, т.е. Д < 0 - (4.2.93), то параметры потоков, выходящих из ячеек, рассчитываются следующим образом. Определяются коэффициент (р из выражения (4.2.107), массовый расход среды, заполняющей пространство от сконденсировавшегося газа в данной ячейке Арм/ - (4.2.106), массовый расход потока, выходящего из ячейки (4.2.108), плотность потока р - (4.2.109), скорость И , - (4.2.110), удельная энтальпия / /- (4.2.111), удельная теплоемкость С /- (4.2.112), температура Tul (4-2.113), общий компонентный состав M - (4.2.114). Если в ячейках I произошла конденсация и количество среды из парового слоя оказалось достаточно для заполнения пространства от сконденсировавшегося газа, т.е. А 0 (4.2.93), то параметры потоков, выходящих из ячеек рассчитываются следующим образом массовый расход среды, поступаюЕцей из парового слоя АЕм/ - (4.2.115), массовый расход потока, истекающего из ячейки - (4.2.116), плотность p i - (4.2.117), скорость -(4.2.118), удельная теплоемкость - (4.2.120), удельная энтальпия - (4.2.119), обгций компонентный состав С i - (4,2.121), температура T i - (4.2.122). Если в ячейках "q" произошло испарение, то после выделения в паровой слой части газовой фазы, параметры потоков, выходящих из этих ячеек, рассчитываются из уравнений (4.2.123) - массовый расход (4.2.124) - плотность р , (4.2.125) - общий компонентный состав, остальные параметры потоков, такие как, удельная энта.пьпия l q, удельная теплоемкость С (, температура находятся из системы уравнений (4.1.2>-(4.1.40) (см. блок-схему рис. 4.2.1), скорость Wиз системы уравнений (4.2.57), (4.2.58), (4.2.61). [c.125]

С уменьшением температуры от Т = теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с" обнаруживается, например, у дифенилокснда (рис. 8.33) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других жидкостей с" вплоть до крайнего состояния равновесия жидкой и паровой фаз (определяемого температурой Т р тройной точки) имеет отрицательное значение. [c.270]

С уменьшением температуры от Г = Т,, теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с обнаруживается, например, у дифенилоксида (рис. 6.14) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других [c.435]

Особенности теплообмена при околокритических параметрах связаны в основном в сильным изменением свойств с температурой и, в первую очередь, плотности р и теплоемкости Ср. Температура, соответствующая максимуму теплоемкости, называется псевдокритической и обозначается Роль естественной конвекции Gr Ref или критерием fe = (1 — Рда/ру) Gr/Ref — Ри,/рД ifvf Re=ps d/p . [c.105]

Ранее (см. гл. 1) отмечалось, что у известных нам веществ производные d p/dT и dp/df положительны на всем протяжении кривой упругости. Там же, рассматривая характер изменения теплоемкости с с температурой вдоль изохоры, мы пришли к заключению, что в области двухфазных состояний d JdTj y- 0. В таком случае температурная зависимость (при постоянном объеме) должна проходить через экстремум либо иметь точку перегиба. Температура, отвечающая нулевому значению dw , dT) , определяется из следующего соотношения логарифмических производных [c.73]

Правда, этим вопрос далеко еще не исчерпан. Многие газы имеют еще меньшие значения / помимо того, Вюльнер нашел, что часто, в частности как раз для этих последних газов, X сильно изменяется с температурой. Из нашей теории, вообще говоря, также получается изменение х с температурой, если только силовая функция V внутримолекулярных сил, действующих между составными частями молекулы, также оказывает влияние. Легко видеть однако, что и этим теория отношения теплоемкостей не может быть исчерпана. [c.392]

Теплоемкость, теплопроводность и коэфициент расширения. Теплоемкость М. и. выражается величиной 0,43—0,45 k al/grad, что является относительно высокой величиной, благодаря чему М. и. и являются хорошими аккумуляторами тепла. С увеличением уд. в., а также с накоплением в работающем масле асфальто-смолистых продуктов теплоемкость уменьшается. Изменение теплоемкости с темп-рой выражается линейной зависимостью. Знание теплоемкости необходимо для расчета масловарок и охлаждающих систем трансформаторов. Теплопроводность (Я) или коэфициент внутренней теплопроводности для изоляционных масел типа трансформаторного при температуре 20° выражается величиной [c.244]

Кривые температурной зависимости теплопроводности двух образцов К1Сга04 различной плотности приведены на рис. 1 в полулогарифмичес- ком масштабе. Высокая пористость образцов обусловливает малые абсолютные значения и и характерное для высокопористых объектов изменение ее с температурой. Слабый рост к обусловлен, скорее всего, переносом тепла излучением и увеличением теплоемкости. Минимум и на кривых расположен вблизи температуры превращения и обусловлен усилением ангармонических эффектов при изменении симметрии решетки в процессе фазового перехода. Фонон-решеточное взаимодействие в этом случае должно быть весьма значительным, если удается при столь низких значениях теплопроводности зафиксировать эффект около 20%. Уменьшение средней длины свободного пробега фононов еще больше, так как снижение теплопроводности до некоторой степени компенсируется скачком теплоёмкости при ФП. К сожалению, результаты измерения теплоемкости нам неизвестны. [c.46]

Критическое давление двуокиси углерода рк = 7,39 МПа. Следовательно, рассматриваемый процесс теплообмена протекает в сверх-критической области параметров состояния. Так как в этой области теплоемкость жидкости существенно изменяется с температурой, то изменение среднемассовой температуры двуокиси углерода по длине трубки определяем по изменению ее энтальпии. При i o = onst энтальпия жидкости изменяется по длине трубки линейно и [c.235]

Изменение впутрепней энергии идеального газа равно произведению теплоемкости с.. при постоянном объеме на разность температур тела в любом процессе. [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...