Гравитационные сферы

На границе гравитационной сферы притяжения Солнца и соответствующей планеты равны. [c.188]

Различные гравитационные сферы [c.536]

Так как Г] для всех больших планет не постоянно, а колеблется в некоторых пределах, то отсюда следует, что р и р1 также колеблются в некоторых пределах. Подробности о гравитационных сферах можно найти в [14]. В табл. 68 приводятся радиусы сфер тяготения больших планет и Луны в а. е., а в табл. 69 — радиусы их сфер действия (а.е.). [c.537]

В книге [14] можно найти определение и размеры гравитационных сфер Солнца относительно ядра Галактики. [c.539]

Заметим в заключение, что метод сопряженных конических сечений, связанный с теми или иными динамическими гравитационными сферами, не является единственным приближенным методом расчета космических траекторий. Продолжаются поиски других приближенных методов, более точных, чем описанный, и в то же время требующих меньшего числа вычислений, чем метод численного интегрирования. Увы, приходится экономить время работы даже самых быстродействующих электронных вычислительных машин [c.72]

Следует отметить, что основная ошибка приближенной методики обычно порождается неточным знанием орбиты планеты, вокруг которой строится та или иная гравитационная сфера (действия, влияния и др.), а не выбором той или иной сферы. В табл. 7.2 приведены радиусы гравитационных сфер для планет Солнечной системы. [c.286]

Гравитационные сферы планет Солнечной системы [c.286]

Гравитационная сфера влияния [c.184]

При движении кометы или космического аппарата вблизи планеты удобным является понятие гравитационной сферы влияния (сферы действия). Сфера влияния планеты представляет собой почти сферическую поверхность, центр которой совпадает с планетой. Внутри этой поверхности орбиту кометы или аппарата [c.184]

Гравитационные сферы Луны. Применим формулы (VI. 90), (VI. 94) и (VI. 95) для определения гравитационных сфер Луны. В этом случае необходимо рассмотреть два варианта задачи [c.314]

Использование гравитационной сферы, в которой влияние одного из притягивающих тел становится основным, весьма удобно как при качественных исследованиях, так и при расчетах траектории движения КА. [c.90]

Рассмотрение различных видов гравитационных сфер целесообразно осуществить в рамках ограниченной задачи трех тел, причем одним притягивающим телом является Солнце, дру- [c.90]

В настоящее время выделяют несколько видов гравитационных сфер. Сферой тяготения планеты Р, обозначают область пространства, в которой справедливо неравенство J > при этом на границе сферы тяготения выполняется равенство J = jQ. Приближенное значение радиуса сферы тяготения планеты определяют уравнением [c.91]

Численные значения радиусов всех видов гравитационных сфер для больших планет и Луны приведены в табл. 3.1, причем значения радиусов даны в а. е. Для радиусов и приведены два значения (минимальное и максимальное), так как радиус г, ие является постоянной величиной. Для радиусов Д, и Д взято среднее значение Г1. [c.92]

Оцените гравитационное красное смещение, воспринимаемое далеко за пределами нашей Галактики, для света, испускаемого из ее центра. (Считать распределение массы однородным в сфере радиусом 10 000 пк. Масса Галактики составляет в-Ю г.) Ответ. Av/v = —3-10- . [c.421]

Определить деформацию сплошной сферы (радиуса R) под влиянием собственного гравитационного поля. [c.34]

При полете станции в поле лунного тяготения ее траектория отклонилась в сторону Луны, а скорость несколько увеличилась. На расстоянии 1 000 000 км от центра Земли станция вышла из сферы действия гравитационного поля Земли, и ее дальнейшее движение стало определяться полем тяготения Солнца советская станция Луна-1 стала спутником Солнца — первой в мире искусственной планетой солнечной системы. Период обращения ее вокруг Солнца составляет 450 суток. Наклонение ее орбиты к плоскости эклиптики равно 1°, эксцентриситет орбиты определился равным 0,148, минимальное расстояние орбиты от центра Солнца [c.429]

При движении объекта в пределах Солнечной системы по гелиоцентрической орбите главной силой, определяющей это движение, является сила тяготения Солнца, а притяжение планет вызывает возмущения, обусловливающие отклонение реального движения от кеплерова, или невозмущенного, движения. Однако при сближении с какой-либо планетой рассматриваемый объект попадает в область притяжения этой планеты, в каждой точке которой планета притягивает объект сильнее Солнца. Границей области притяжения является сфера радиуса Яс- Значения радиусов сфер — областей притяжения гравитационных сфер) для планет приведены в табл. 23 (по Г. А. Чеботареву и М. Д. Кислику) [58]. [c.188]

Определение. Гравитационной сферой Хилла [11] назы-йается область пространства с центром в планете р1 и с радиусом/ , равным расстоянию Либрационной точки 1 от планеты Рь [c.538]

Гравитационная сфера Хилла определяет область пространства, в которой движения точки Р устойчивы в смысле Хилла (см. ч. X, 3.03), т. е. точка Р будет вечно спутником планеты. [c.539]

Сфера действия и сфера влияния могут быть названы динамическими гравитационными сферами, а сфера притяжения —Статической гравитационной сферой. Использование последней в космодинамике имело бы смысл только в том случае, если бы можно [c.71]

Зонд возвращается в пределы гравитационной сферы Землн примерно через 6 месяцев после запуска. [c.526]

Гравитационная сфера Хилла. Либрационная точка 1,1 определяет максимальное значение радиуса замкнутой области, в которой возможно устойчивое, по Хиллу, движение спутников. При больших значениях радиуса [c.311]

Назовем гравитационной сферой Хилла область пространства с центром в планете и с радиусом, равным А,. Численные значения величины полученные по формуле (VI. 95), приведены в табл. 56. [c.313]

Поверхность гравитационной сферы Хилла может рассматриваться как теоретическая граница спутников данной [c.313]

Гравитационные сферы Солнца. Если предположить, что вся масса Галактики сосредоточена в ее центре, а Солнце движется вокруг центра Галактики по кеплеровой орбите, то формулы (VI.90), (VI.94) и (VI.95) могут быть применены для определения размеров гравитационных сфер Солнца. [c.315]

Гравитационной сферой Хилла называют область пространства с центром в планете Р1 и с радиусом равным расстоянию [c.91]

Гравитационная сфера Хилла определяет ту область простран ства, в которой движения тела Р (космического аппарата, спутника) устойчивы в смысле Хилла, т. е. тело Р будет вечио спутником планеты. [c.92]

Гравитационное поле. Понятие гравитационного поля требует пояснений. Оно вводится по аналогии с понятием электромагнитного поля и означает, что каждая точка пространства, окружающего тело М, приобретает способность действовать на любое тяжелое тело М2, попадающее в сферу действия поля сил тяготения. Это действие выражается во взаимном притяжении тел с силой is определяемой выражением (I). Поскольку силы тяготения убывают с расстоянием пропорционально В , радиус действия гравитационного поля практически бесконечен. В электростатике сила, с которой действует электрическое поле напряженностью Е на заряд q, пропорциональна величине этого заряда и равна F= E. В случае гравитационных полей сила также пропорциональна оаределенной физической характеристике тела, а именно его гравитационной массе, которая, следовательно, может быть названа гравитапиогаым зарядом. По аналогии с электростатикой запишем [c.56]

Сфера радиуса rg называется сферой Шварцшильда по имени американского физика, получившего точное решение уравнений гравитации для сферически симметричного поля тяготения в общей теории относительности. При приближении радиуса звезды к гравитационному скорость сжатия для удаленного наблюдателя бесконечно замедляется, так что звезда выглядит застывшей в своем развитии. Отметим также, что излучение звезды по мере приближения ее радиуса к гравитационному становится все более и более слабым в пределе звезда полностью изолируется от внешнего наблюдателя ( самозамыкается ). [c.614]

Мы уже говорили, что Землю можно рассматривать как волчок, ось которого прецессирует относительно нормали к эклиптике (это движение известно в астрономии под названием предварения равноденствий). Если бы Земной шар был однородным телом, имеющим форму правильной сферы, то другие тела солнечной системы не могли бы действовать на него с некоторым гравитационным моментом. Однако Земля немного сплюснута у полюсов и слегка выпучена у экватора. Поэтому на нее действует гравитационный момент (главным образом со стороны Солнца и Луны), что заставляет ось Земли прецессировать. Момент этот весьма мал, и поэтому прецессия Земной оси оказывается исключительно медленной период ее составляет 26000 лет, в то время как период ее собственного вращения равен всего одним суткам. Полный гравитационный момент, действующий на Земной шар, не является постоянным, так как моменты Солнца и Луны имеют несколько различные направления по отношению к эклиптике и изменяются, когда Земля, Солнце и Луна движутся друг относительно друга. В результате этого в прецессии Земли появляются некоторые неправильности, называемые астрономической нутацией. Ее, однако, не следует путать с истинной нутацией, рассмотренной выше, которая имеет место и тогда, когда момент вызывается постоянной силой. Клейн и Зоммерфельд отмечали, что истинная нутация выглядит так же, как прецессия оси вращения Земли относительно ее оси симметрии при отсутствии сил (мы рассматривали ее в предыдущем параграфе). Земля, по-видимому, начала вращаться с начальным значением ф, значительно брльшим того, которое требуется для равномерной прецессии, и поэтому ее нутация выглядит [c.197]

Статические формы мениска жидкости для случая нормальной гравитации и невесомости в сферическом сосуде приведены в [Л.5-82], где показано, что в состоянии невесомости поверхность жидкости обязательно сферичккая, а радиус этой сферы полностью определяется углом контакта на поверхности раздела, формой сосуда и количеством жидкости в, нем. Угол встречи сферической поверхности "жидкости со стенкой сосуда должен равняться углу контакта в, существующему всегда вне зависимости от гравитационного поля. Принимая во внимание эти гра-ничные/условия, для конфигурации жидкости в сферическом сосуде можно получить только единственное решение, которое для различных случаев представлено на рис. 5-47. [c.382]

Рис. 1. Распределения плот-ности и скорости при гравитационном коллапсу однородной сферы. Коллапс начиняется в момент 1 = 0, когда радиус сферы равен R , плотность р и спорость и = 0 (1(0 = = V2a. M /R , вединицах f ).

Интенсивно изучается эффект граввтац. линзы , когда изображение К. искажается полем тяготения более близкого к наблюдателю объекта (см. Гравитационная фокусировка). В подобном случае на небесной сфере должны наблюдаться неск. изображений одного и того же К. По-видимому, первым примером такого рода явился двойно11 К. 0957+561, компоненты к-рого находятся на угл. расстоянии 6" п обладают практически одинаковым значением z=k1,39. Удвоение изображения вызывается гравитац. действием галактики с 3 = 0,36. Впрочем, решающие доказательства реаль- [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...