Плотность энергии излучения спектральная, по частоте

Плотность энергии излучения спектральная, по частоте Площадь [c.220]

Структурные формулы закона Вина (10.69) и (10.70) определяют плотности энергии излучения, приходящиеся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Применение термодинамики, следовательно, не решает полностью задачи по определению спектральной плотности равновесного излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и Т к задаче определения функции /(v/Г) одной переменной, термодинамика позволила получить достаточно большую информацию о свойствах излучения. [c.212]

Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой имеют температуру Т. Благодаря излучению стенок полость заполнена электромагнитным излучением со всевозможными направлениями распространения, поляризациями и частотами. В равновесном состоянии во всех точках полости устанавливается одинаковая и не зависящая от времени плотность энергии излучения, определяемая температурой Т. Более того, равноправие всех точек полости и стационарность равновесного состояния подразумевают, что в каждой точке полости устанавливается одинаковое и постоянное распределение энергии по спектру, что позволяет ввести спектральную плотность энергии p(v,Г), так что произведение p(v,Г)i/v есть количество энергии излучения в единице объема с частотами в интервале от V до V + Очевидно, между спектральной и объемной плотностью энергии существует следующая связь [c.84]

Спектральная плотность энергии излучения (подлине волны) Спектральная плотность энергии излучения (по частоте) Оптическая сила линзы [c.17]

Спектральная плотность энергии излучения по частоте ь мт- джоуль на герц Дж/Гц /Нг [c.40]

Джоуль на герц — единица спектральной плотности энергии излучения по частоте. [c.55]

Джоуль на герц — спектральная плотность энергии излучения (по частоте), при которой в диапазоне частот 1 Гц равномерно распределена энергия 1 Дж. [c.55]

Две характеристики — спектральная плотность энергии излучения по длине волны и спектральная плотность энергии излучения по частоте — представляют собой функции распределения данной величины по длине волны и по частоте. [c.180]

По сути это означало, что энергия атомного осциллятора в стенке черного тела ограничивается значениями, кратными /IV. Здесь V — частота осциллятора, п = 1, 2, 3,. .., /г — постоянная,, получившая название постоянной Планка (/г == 6,626-10 Дж- с). Согласно Планку, спектральная плотность энергии излучения р(у) внутри полости, находящейся в тепловом равновесии при температуре 7, описывается выражением [c.72]

Если разделить всю площадь, охватываемую кривыми и Иу, на большое число вертикальных полос, то соотношение площадей полос в том и другом случаях представит некоторое распределение плотности энергии по спектру, которое будет определяться только выбором ширины этих полос. Функция их дает спектральное распределение энергии по равным интервалам длин волн dX. Функция t/v дает другое распределение, когда равными интервалами являются разности частот dv, которые не равны dX. Вообще, каждая новая функция длины волны, отложенная по оси абсцисс, дает свое решение вопросу о равенстве спектральных интервалов и свое собственное положение максимума излучения. [c.357]

Формулы (8.61) и (8.62) представляют собой закон Вина об энергии излучения, приходящейся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Таким образом, видно, что применение термо- и электродинамики к равновесному излучению не решает полностью задачу по определению спектральной плотности излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и 7 к задаче определения функции /(v/r) одной [c.149]

Таким образом, коэффициенты Эйнштейна для вынужденного излучения и поглощения оказываются равными. (Для вырожденных уровней с кратностями вырождения и g2 имеет место более общее соотношение Отметим еще раз, что для получения более точной формулы для излучения (1.13) оказалось совершенно необходимым ввести в рассмотрение два различных процесса излучения, а именно спонтанное и вынужденное излучение. При постоянной спектральной плотности энергии доля индуцированного излучения убывает по мере возрастания частоты. [c.19]

Таким образом, полная энергия немонохроматической волны выражается через интеграл по положительным частотам от ее спектральной плотности, характеризующей распределение энергии волны по спектру частот. Отметим, что термином спектр в физике пользуются несколько вольно, вкладывая в него порой разный смысл. Иногда его относят просто к набору частот (дискретному или непрерывному), входящих в состав немонохроматического излучения, иногда — к распределению энергии (интенсивности) излучения по этим частотам, характеризуемому спектральной плотностью 2 ш1 , а иногда — к фурье-образу L, математической функции (i), описывающей немонохроматическое излучение. В то время как Е в соответствии с формулой (1.83) полностью определяет функцию (<). знание спектральной плотности энергии 2 ш еще не позволяет восстановить функцию E(t). Дело в том, что в энергетическом спектре 2 ш уже не содержится информация о фазах монохроматических составляющих. Поэтому данное поле (i) характеризуется вполне определенным спектром, но одному и тому же спектру могут соответствовать разные функции E t). [c.49]

Вернемся к исследованию равновесного излучения. В термодинамическом исследовании этой системы (см. том 1, 5) нам не хватало только выражения для спектральной плотности энергии />ш( )- Учтем, что нормальные колебания системы (осцилляторы электромагнитного поля) — то электромагнитные волны в полости V —. Чтобы сделать переход от суммы по частотам к интефалу, вспомним, что согласно гл. 1, 6 данного тома число квантовых состояний идеальной системы, приходящихся на элемент шестимерного пространства й йт, равно [c.192]

Для описания распределения энергии по частотам введем зависящую от температуры спектральную плотность излучения U (T), тогда величина U (T)d o будет представлять энергию единицы объема излучения с частотами от со до со + (i o. Если в качестве независимой переменной взять не частоту, а длину волны, то получим спектральную плотность для которой легко вывести соотношение [c.243]

Определяющее уравнение для спектральной плотности излуче-ния по частоте . При измерении энергии излучения в [c.56]

Бели мы перейдем от частоты м к безразмерной переменной интегрирования д =Й(1)/0 (т. е. положим ю=х0//г), то появление за знаком интеграла по х множителя 0 может быть объяснено только следующей структурой спектральной плотности энергии ро>с (В / й(о/0)со б (о, где /(х) — некоторая функция безразмерной частоты, про которую мы знаем, что она положительна и интегрируема на полуоси 0<л <оо, Добавляя множитель /г/с , обеспечивающий правильную размерность всего интеграла (размерность плотности энергии эрг/см ), где в качестве с мы взяли скорость света (как единственную относящуюся к электромагнитному излучению в вакууме величину размерности см/с), получим [c.99]

Вернемся к исследованию равновесного излучения. В термодинамическом исследовании этой системы (см. гл. I, 5) нам не хватало только выражения для спектральной плотности энергии рш(0). Учтем, что нормальные колебания системы (осцилляторы электромагнитного поля) — это электромагнитные волны в полости Чтобы сделать переход от суммы по частотам [c.497]

Как известно, отверстие в полости ведет себя как черная поверхность и излучение, покидающее через нее полость, по интенсивности и спектральному составу идентично излучению абсолютно черного тела с температурой Т. Вычислим, какую энергию в интервале частот dv испускает за I с полость через отверстие площадью d5 при плотности излучения в полости. [c.355]

Возникновение реверберации обусловлено рассеянием излученной энергии от отражателей, случайно расположенных в пространстве. Для исследования свойств реверберации предположим вначале, что гидроакустическая станция и отражатели неподвижны. Излученный импульс ограничен во времени, а ширина его спектра мала по сравнению с несущей частотой. Необходимо определить статистические характеристики огибающей реверберации и ее спектральную плотность на расстоянии, много большем, чем длительность импульса. [c.329]

Т. о., для А. ч. т. поглощательная способность (отношение поглощённой энергии к энергии падающего излучения) равна 1 при излучениях всех частот, направлений распространения и поляризаций. Плотность энергии и спектральный состав излучения, испускаемого единицей поверхности А. ч. т. (излучения А. ч. т., чёрного излучения), зависят только от его темп-ры, но не от природы излучающего вещества. Излучение А. ч. т. может находиться в равновесии с веществом (при равенстве потоков излучения, испускаемого и поглощаемого А. ч. т., имеющим опре-дел, темп-ру), по своим характеристикам такое излучение представляет излучение равновесное и подчиняется Планка закону излучения, определяюп(ему ис-пускат. способность и энергетич. яркость А. ч, т. (пропорциональные плотности энергии равновесного излучения). [c.10]

Формула (5-1) опрёделяет распределение энергии излучения черного тела по длинам волны. Иногда при описании удобно использовать не длины волн К, а соответствующие им частоты v = = сД. При этом спектральная плотность излучения fiv относится к единичному интервалу частот [c.154]

Направление потока энергии можно определить по знаку среднего по времепм произведения электрических сигналов датчиков силы F и скорости V, установленных в местах крепления механизма к раме, или по знаку косинуса угла сдвига фаз между ними (действительной части взаимной спектральной плотности, или взаимного спектра, Re [Gp ] на данной частоте). При направлении потока энергии от механизма к опорным конструкциям величина Re > О, в противном случае Re [G/7 ] < О, Суммарный поток энергии направлен внутрь механизма (через сечение его контакта с рамными конструкциями), если этот механизм не излучает на данных частотах, или его излучение гораздо меньше излучения соседнего механизма. [c.414]

Существование упомянутой связи между тепловым излучением и поглощением следует из общих принципов термодинамики. Так как испускательная и поглощательная способности характеризуют само тело и не зависят от окружения, то для нахождения связи между ними можно рассмотреть частный случай, когда тело окружено равновесным излучением с той же температурой, например заключено в полость, стенки которой либо идеально отражают излучение, либо поддерживаются при той же температуре, что и тело. Выразим поток Ф, этого излучения в единичном спектральном интервале вблизи частоты со, падающий на единичную площадку поверхности тела, через спектральную плотность равновесного излучения. Так как оно изотропно, то в пределах телесного угла (1й=51п6(16(1ф распространяется энергия, составляющая di2/(4л) часть от всей энергии. Если выбранное направление образует угол 6 с нормалью к поверхности, то поток (1Фш, падающий в пределах на единицу площади, равен с6 шсо50(1й/(4л). Для нахождения потока со всех направлений это выражение нужно проинтегрировать по ф в пределах от О до 2л и по 6 в пределах от О до л/2 [c.421]

О 1900 г. Планк получил формулу для спектральной плотности i)ш(Г) равновесного излучения, хорошо согласующуюся с опытом при всех частотах. Оказалось, что для теоретического вывода этой формулы необходима гипотеза, коренным образом противоречащая представлениям классической физики. Планк предположил, что энергия осциллятора может принимать не любые, а только вполне определенные дискретные значения е , отделенные друг от друга конечными интервалами. Переход осциллятора из одного состояния в другое сопровождется поглощением или испусканием конечной порции (кванта) энергии излучения. В такой системе с дискретным энергетическим спектром среднюю энергию <е> в тепловом равновесии при температуре Т уже нельзя находить по формуле (9.15). Вероятность р того, что осциллятор находится в состоянии с энергией Еп, в соответствии с распределением Больцмана пропорциональна ехр [ —е /(/г7 )], но при вычислении средних значений интегралы заменяются суммами [c.429]

Применяя гипотезу Планка к отдельному нормальному колебанию с частотой со, будем считать, что его энергия может быть равна целому числу элементарных квантов Йш г=пНо. Тогда в состояни теплового равновесия средняя энергия, приходящаяся на одно нормальное колебание, выражается формулой (9.20) с го=Иы <е> =Йш/ ехр[Йш/(/гГ)]—1 . Умножая <е> на число независимых колебаний поля ш с1ш/(л с ), приходящихся на 1 м объема полости, получаем для спектральной плотности равновесного излучения и Т) формулу Планка (9.23). Этот результат выведен здесь для кубической полости, но он должен быть верен для полости любой формы (если интересоваться волнами, длина волны которых мала по сравнению-с ее размерами). В противном случае, вопреки тому, что нам известно о равновесном излучении, его плотность и Т) зависела бы от формы полости. [c.436]

Джоуль иа ивадретиый метр — [ Дж/м J/m ] — единица ударной вязкости, удельной поверхностной энергии, энергетической экспозиции (лучистой экспозиции, энергет. кол-ва освещения), спектральной плотности поврхностной плотности потока излучения (лучистого потока), энергетической светимости (иэлучательности) и освещенности (облученности) по частоте переноса энергии ионизирующего излучения в СИ [c.262]

Несколько сложнее получить выражение для энергии, поглощенной осциллятором, в реальной задаче, когда действующее па него излучение не является строго монохроматическим, а распределено в спектральном интерва.ие 6 ii с плотностью ГЛ . При этом Eqj в формуле (8.28) должно быть заменено 87tГJ йо1/3 и полную мощность, поглощаемую осциллятором на всех частотах, можно получить интегрированием по со в пределах (О, оо) [c.419]

Амплитудный анализатор АИ-100 с датчиком УСД-1, оснащенный кристаллом NaJ(Ta), имеет разрешающую способность по Y-линии s 9%. Основные процессы взаимодействия Y-квантов с веществом — фотоэлектрические поглощения, комптоновское рассеивание и образование пар. Результатом взаимодействия излучения с веществом сцинтиллятора является возбуждение атомов молекул, которые, возвращаясь в нормальное состояние, испускают фотоны с частотой в области спектральной чувствительности фотокатода фотоумножителя ФЭУ-13. Кристалл йодистого натрия, активизированный таллием, обладает световым выходом относительно большой плотности, содержит атомы йода с большим атомпы. весом (Z = 53), хорошо себя зарекомендовал в спектрометрии рентгеновского и у-излучения. Так как интенсивность световой вспышки линейно связана с энергией, возбужденной 7-квантом в кристалле, на аноде фотоумножителя ФЭУ-13 появляется пропорциональный ей импульс тока, регистрируемый набором статистически распределенных импульсных счетчиков. [c.57]

СПЕКТРОСКОПИЯ (от спектр и греч. skopeo — смотрю) — область физики, посвящённая исследованию распределения интенсивности эл.-магн. излучения по длинам волн или частотам (в более широком смысле С.— исследование разл. спектров). Методами С. исследуют уровни энергии и струитуру атомов, молекул и образованных из них макроскопич. систем, изучают квантовые переходы между уровнями энергии, взаимодействия атомов и молекул, а также макроскопич. характеристики объектов — темп-ру, плотность, скорость макроскопич. движения и т. д. Важнейшие области применения С.— спектральный анализ, астрофизика, исследование свойств газов, плазмы, жидкостей и твёрдых тел. [c.625]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...