Плотность энергии излучения спектральна

Плотность энергии излучения спектральная, по частоте Площадь [c.220]

Законы Вина. Закон Стефана — Больцмана дает выражение для полной плотности энергии и равновесного излучения, оставляя открытым вопрос о функции Mv для спектральной плотности энергии излучения. Однако закон Стефана — Больцмана совместно с интегральным выражением (10.59) для и позволяет установить структуру функции Mv. Действительно, если в формуле [c.211]

Структурные формулы закона Вина (10.69) и (10.70) определяют плотности энергии излучения, приходящиеся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Применение термодинамики, следовательно, не решает полностью задачи по определению спектральной плотности равновесного излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и Т к задаче определения функции /(v/Г) одной переменной, термодинамика позволила получить достаточно большую информацию о свойствах излучения. [c.212]

Показать, что если бы спектральная плотность энергии излучения V зависела от вещества стенок полости, то можно было бы осуществить вечный двигатель второго рода. [c.221]

По формуле Планка, плотность энергии излучения d , приходящаяся на спектральный состав v v + dv или Х X + dJ , равна [c.357]

При температурах от 1337,58 до 6300 К температура определяется по зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры (опорной точкой здесь является точка затвердевания золота) [c.77]

Температурная шкала пирометра микроволнового излучения, основанная на пропорциональной зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры Т в микроволновом диапазоне излучения, устанавливается для диапазона температур от 6300 до 100 000 К [20]. Отношение спектральных плотностей энергий при двух температурах — измеряемой Т и базовой То равно отношению этих температур для длин волн, больших 1 мм. В качестве базовой выбирают температуру затвердевания золота 70 = 1337,58 К. [c.114]

Для измерения высоких температур обычно применяют пирометры. Принцип действия пирометров основан на формуле Планка — зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры и длины волны. Измерив плотность энергии черного тела при двух температурах — измеряемой Т и температуре затвердевания золота Го= 1337,58 К (табл. 3.1)—при одной и той 8-488 ИЗ [c.187]

Размерность спектральных плотностей объемной плотности энергии излучения [c.290]

Спектральная объемная плотность энергии излучения [c.49]

Энергия, излучаемая самой поверхностью, оценивается поверхностной плотностью собственного излучения, спектральная величина которой в соответствии с (1-28) равна [c.53]

Энергия излучения, падающая на поверхность, оценивается поверхностной плотностью падающего излучения, спектральная и полная величины которой находятся из выражений [c.53]

И дополнительного уравнения, связывающего спектральную объемную плотность энергии излучения у границы [c.152]

На основании проделанных выкладок получаем систему уравнений диффузионного приближения, состоящую из уравнений вектора потока излучения (5-34) или (5-35), уравнения энергии (5-36) и уравнений граничных условий (5-37) или (5-40). Нетрудно видеть, что, подставив выражение для согласно (5-34) или (5-35) в (5-36), получим одно дифференциальное уравнение относительно спектральной объемной плотности энергии излучения и , которое совместно с граничными условиями (5-37) или (5-40) является формально точным и замкнутым при задании в каждой точке объема величины Т или рез. V граничной поверхности — величины или ез, V [c.153]

Как было показано выше, сумма диагональных компонентов тензора связана со спектральной объемной плотностью энергии излучения соотношением (1-96) вида [c.168]

Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой имеют температуру Т. Благодаря излучению стенок полость заполнена электромагнитным излучением со всевозможными направлениями распространения, поляризациями и частотами. В равновесном состоянии во всех точках полости устанавливается одинаковая и не зависящая от времени плотность энергии излучения, определяемая температурой Т. Более того, равноправие всех точек полости и стационарность равновесного состояния подразумевают, что в каждой точке полости устанавливается одинаковое и постоянное распределение энергии по спектру, что позволяет ввести спектральную плотность энергии p(v,Г), так что произведение p(v,Г)i/v есть количество энергии излучения в единице объема с частотами в интервале от V до V + Очевидно, между спектральной и объемной плотностью энергии существует следующая связь [c.84]

Что касается спектральной плотности энергии излучения p(v, Г), то методами термодинамики ее найти не удается, и ее определение представляет задачу статистической физики. Однако и в термодинамике удается получить некоторые важные сведения о виде функции p(v,7 ). Эти сведения составляют содержание закона Вина, к выводу которого мы теперь и приступим. [c.87]

Рассмотрим сначала равновесное излучение в полости, стенки которой имеют температуру Т, в рамках классических представлений. С точки зрения классической физики равновесное излучение в полости представляет собой систему стоячих волн с разными частотами V, направлениями распространения и поляризациями. Мы ставим своей целью решить задачу, которая не могла быть решена средствами феноменологической термодинамики (см. 17), найти спектральную плотность энергии излучения p(v,7 ). [c.247]

Спектральная плотность энергии излучения (подлине волны) Спектральная плотность энергии излучения (по частоте) Оптическая сила линзы [c.17]

Элемент объема, на который падает излучение со всех направлений в пределах сферического телесного угла, содержит в каждый момент времени t определенное количество энергии излучения. Количество энергии излучения, заключенное в единице объема, в единичном интервале частот, называется спектральной объемной плотностью энергии излучения и обозначается [c.39]

Спектральная плотность энергии излучения (но [c.490]

Спектральная плотность энергии излучения (по [c.490]

Энергия излучения лазера W Объемная плотность энергии р Спектральная плотность из- ря [c.6]

Найдем спектральную плотность энергии излучения. Эта характеристика излучения адекватна используемой ныне измерительной аппаратуре и может быть применена для диагностики состояния упругих систем, взаимодействующих с движущимися обьектами. Применим к (6.5), (6.6) интегральное преобразование Фурье по времени [c.240]

X а (со) изображена на рис. 6.5 для различных скоростей движения V— 0,4с 0,8с). Видно, что S((s ) имеет максимум, который смещается в область высоких частот с увеличением V. При (О сю спектральная плотность энергии излучения убывает как 1/сО . Заметим, что интеграл в (6.16) может быть взят, после чего получится выражение (6.9). [c.241]

Спектрально-угловая плотность энергии излучения ф может быть найдена методом, изложенным в [6.16]. Процесс ее вычисления подробно изложен в [6.7]. Приведем лишь окончательное выражение для ф (ф - угол между волновым вектором излучения и нормалью к закреплению, отсчитываемый против часовой стрелки) [c.286]

Рис. 6.26. Спектрально-угловая плотность энергии излучения при постоянной частоте для различных скоростей движения

Энергию излучения проще всего найти методом, изложенным в "6.14,6.16,6.22], согласно которому ищется энергия излученного цуга волн при больших временах, когда он отошел далеко от закрепления и не интерферирует с собственным полем. Согласно [6.37], найденная этим способом спектрально-угловая плотность энергии излучения описывается выражением [c.292]

Плотность лучистого потока поверхностная Плотность потока ионизирую щих частиц или фотонов Плотность теплового потока поверхностная Плотность теплового потока объемная Плотность электрического за ряда, линейная Плотность электрического за ряда, объемная Плотность электрического за ряда, поверхностная Плотность электрического то ка, линейная Плотность электрического тока, поверхностная Плотность энергии излучения спектральная, по длине волиы [c.220]

Сказанное означает, что мощность излучения, поглощаемая газом при переходах п т, должна равняться мощности, излучаемой при обратных — вынужденных и спонтанных — переходах. Выполнение этого условия обеспечивает неизменность и спектральной плотности энергии излучения (для частоты сотя), и среднего числа атомов в состояниях т, п. Итак, в состоянии термодинамического равновесия должно выполняться равенство [c.735]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Объемная плотность энергии излучения иц г, 1) харак теризует количество энергии излучения, заключенное и единичном объеме, Спектральную объемную плотность энергии излучения гivR (V, г, О определяют как отношение объемной плотности энергии излучения, соответствующе г бесконечно малому интервалу частот (длин волн), включающему заданную частоту (длину волны), к этому интервалу [c.143]

Из формул (4.1.11), (4.1.12) следует, что Р (Ру) есть среднее значение спектральной плотности энергетичешюй яркости излучения, идущего вправо (влево). Для объемной плотности энергии излучения и облученности в заданном направлении справедливы соотношения [c.144]

Таким образом, приходим к системе уравнений тензорного приближения, состоящей из уравнений (6-7) — (6-9) и граничных условий (6-13) или (6-14). Рассматривая эту систему уравнений, можно видеть, что, будучи записанной в скалярной форме, она состоит из шести уравнений и содержит 12 переменных величин (три со-ставляюш их вектора спектрального потока излучения. (i= 1,2,3), шесть компонентов симметричного тензора излучения (г, 1, 2, 3), спектральную объемную плотность энергии излучения U , величины спектральных объемных плотностей спонтанного и результирующего %ез, V излучения]. Поскольку по условию в объеме среды задается либо поле температуры (следовательно, и поле J, либо поле величины то из 12 перечисленных [c.170]

Т. о., для А. ч. т. поглощательная способность (отношение поглощённой энергии к энергии падающего излучения) равна 1 при излучениях всех частот, направлений распространения и поляризаций. Плотность энергии и спектральный состав излучения, испускаемого единицей поверхности А. ч. т. (излучения А. ч. т., чёрного излучения), зависят только от его темп-ры, но не от природы излучающего вещества. Излучение А. ч. т. может находиться в равновесии с веществом (при равенстве потоков излучения, испускаемого и поглощаемого А. ч. т., имеющим опре-дел, темп-ру), по своим характеристикам такое излучение представляет излучение равновесное и подчиняется Планка закону излучения, определяюп(ему ис-пускат. способность и энергетич. яркость А. ч, т. (пропорциональные плотности энергии равновесного излучения). [c.10]

Пережодное излучение в полуограиичеииой пластине. Спектрально-угловая плотность энергии излучения, реакция излучения, разрыв контакта пластина—движущаяся масса [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...