Излучения спектральная плотност

Спектральная плотность величин, определяемых поверхностной плотностью потока излучения спектральная плотность интенсивности, энергетической светимости, энергетической освещенности), равна [c.289]

Излучатель элементарный 45 Излучение лазерное 29,312 Излучения спектральная плотность 45 [c.348]

В случае равновесного излучения спектральная плотность 11 (или Ул) представляет собой универсальную функцию только частоты (или длины волны) и температуры. Основная задача теории теплового излучения состоит в определении этой функции И Т) (или и Т)). [c.420]

Коэффициенты Эйнштейна В 2 и В21 характеризуют переходы между уровнями энергии 61 и 62 рассматриваемого атома под действием падающего излучения, спектральная плотность которого практически постоянна в пределах контура спектральной линии, соответствующей данному переходу. Обладающее сплошным спек- [c.441]

Энергия излучения Спектральная плотность энергии излучения Энергетическая экспозиция [c.87]

Световой поток, соответствующий излучению, спектральная плотность мощности которого [c.130]

Отношение плотности лучистого потока, испускаемого в бесконечно малом интервале длин волн, к величине этого интервала длин волн есть спектральная плотность излучения, измеряемая в ваттах на кубический метр (Вт/мЗ). [c.14]

Рис. 1-5. Спектральная плотность излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Г=1200 К.

Поскольку излучательная способность зависит кроме температуры также и от частоты, то ее называют спектральной плотностью поверхностного излучения. [c.323]

Выдвижением своей гипотезы о дискретности энергетических состояний осциллятора Планк (1900 г.) заложил основу квантовой теории. Правда, при выводе своей формулы для спектральной плотности теплового излучения он приписывал свойства дискретности только нагретому телу, а не электромагнитному излучению. [c.338]

Таким образом, при прохождении параллельного пучка монохроматического излучения с объемной спектральной плотностью w(v) через слой вещества толщиной dx и единичного поперечного сечения изменение интенсивности выразится следующим образом [c.380]

Учет ширины энергетических уровней. Выражение (17.6) получено для бесконечно узких энергетических уровней, ДЛЯ которых линия поглощения, соответствующая переходу Ei Е , настолько узкая, что объемную спектральную плотность излучения w (v) можно считать постоянной в пределах ширины этой линии поглощения. Однако, как уже мы отметили, энергетические уровни не яв- [c.380]

Соотношение (1.43) устанавливает связь между энергетическим и спектральным описаниями электромагнитной волны и после простых выкладок приводит к важнейшему для эксперимента соотношению между суммарной энергией излучения и энергетической спектральной плотностью [c.64]

Для характеристики равновесного теплового излучения важна не только объемная плотность энергии, но и распределение этой энергии по спектру. Поэтому будем характеризовать равновесное излучение, изотропно заполняющее пространство внутри полости, с помощью функции Uy — спектральной плотности излучения, т.е. средней энергии единицы объема электромагнитного поля, [c.400]

Установим связь между испускательной способностью черного тела и спектральной плотностью равновесного излучения. Для этого подсчитаем поток энергии, падающий на единичную площадку, расположенную внутри замкнутой полости, заполненной электромагнитной энергией средней плотности t/,,. Пусть излучение падает на единичную площадку 6.S = 1 в направлении, определяемом углами О и ф (рис. 8.7) в пределах телесного угла dQ [c.408]

Таким образом, испускательная способность черного тела с точностью до множителя с/4 совпадает со спектральной плотностью равновесного излучения. [c.408]

Разобранные примеры наглядно показывают, насколько чувствителен общий вид функции 7 (т) к особенностям спектральной плотности. Это делает ясным возможность использования кривой видимости для анализа спектрального состава излучения. Впервые такой способ был применен Майкельсоном, и ему удалось установить, что почти все спектральные линии в излучении разреженных газов состоят из нескольких, тесно расположенных компонент, которые не разрешались обычными спектральными приборами. [c.103]

Объемная спектральная плотность v,г энергии излучения с частотой V связана с испускательной способностью ev,г соотношением [c.699]

Обозначим через т спектральную плотность теплового излучения. В силу соотношений (211.4), (211.6), (211.8) из (211.9) следует [c.735]

Ранее неоднократно отмечалось, что свет, излучаемый атомами, не является строго монохроматическим и состоит из спектральных составляющих, которые расположены в некотором интервале частот, имеющем определенную конечную ширину (см. 158). Все изложенное в настоящем параграфе относилось к так называемой интегральной интенсивности спектральной линии, т. е. к сумме всех ее монохроматических составляющих. Если применяется спектральный аппарат достаточно высокой разрешающей силы, то можно измерить и спектральную плотность излучения внутри линии, или, как говорят, контур спектральной линии. [c.737]

Если усиление в среде компенсирует потери при отражениях, т. е. г ехр [a(oj)L] = 1, то при выполнении интерференционного условия интенсивность обращается в бесконечность. Последнее означает бесконечную спектральную плотность излучения для частот, задаваемых (228.3), т. е. генерацию монохроматических излучений с указанными частотами. Полная же интенсивность определяется эффектом насыщения и находится из условия a( o)L = = —In г, что было уже выяснено в 225. [c.798]

Спектральная плотность излучения 734 [c.925]

В теоретических расчетах вместо испускательной способности tv,т пользуются объемной спектральной плотностью щ,г энергии излучения, которая связана с Ел., т соотношением [c.141]

Количество атомов, переходящих спонтанно за единицу времени с верхнего возбужденного уровня на нижний, пропорционально их числу N2 и равно A 2 N2. Количество атомов, переходящих с верхнего уровня на нижний под воздействием излучения, пропорционально числу возбужденных атомов N2 и спектральной плотности энергии падающего (теплового) излучения гд,, т- Число вынужденных переходов возбужденных атомов на ниж- [c.143]

Выражения для коэффициентов Вп и В21 и их связь с Л21 выводятся в квантовой электродинамике на основе термодинамических соображений. Приведем здесь вывод связи между коэффициентами Эйнштейна, для чего рассмотрим замкнутую полость, стенки которой испускают и поглощают электромагнитное излучение. При статистическом равновесии излучение внутри полости характеризуется спектральной плотностью v.r, определяемой формулой Планка [c.270]

Поскольку при Г оо спектральная плотность излучения и должна неограниченно возрастать, то, полагая знаменатель выражения (35.9) равным нулю, имеем [c.270]

Для величин, представляющих собой спектральную плот-[юсть, зависимость от спектра н>ной координаты называется распределением спектральной плотности величины по данной координате, например распределение спектральной плотности потока излучения по длине волны Ф, (X). [c.176]

Спектральная плотность силы излучения по длине волны 4 [c.177]

Будем исходить из того, что иссл1, луомая атомная система находтггся внутри полости, изотропно заполненной равновесным излучением спектральной плотности f/,, при температуре Т. Рассмотрим атомные переходы между двумя уровнями. Пусть энергия верхнего т.-го уровня а энергия нижнего я-го уровня W . 1 азность Wm — / v, где v — частота, на которой происходят переходы атомов между этими двумя уровнями. [c.427]

Спектральная плотность энергетической силы света (спектральная плотность силы излучения). Спектральная плотность энергетической силы света — величина, равная отношению энергетической силы света, соответствующей узкому участку спектра, к ишрине этого участка йк или V. Из этого следует, что спектральная плотность энергетической силы света определяется двумя формулами [c.115]

В оптических газоанализаторах концентрация определяемого компонента измеряется по изменению оптических свойств газовой смеси, к числу которых относятся показатели преломления, спектрального поглощения и излучения, спектральная плотность и т.д. Наиболее распространенными являются три группы оптических газоанализаторов 1) инфракрасного и ультрафиолетового поглощения 2) спектрофотометрические 3) фотоко-лориметрические. Оптические газоанализаторы обладают большой разрешающей способностью, благодаря чему они применяются для анализа микроконцентраций взрывоопасных и токсичных примесей в промышленных газах, при контроле воздуха в атмосфере и производственных помещениях. [c.174]

Сказанное означает, что мощность излучения, поглощаемая газом при переходах п т, должна равняться мощности, излучаемой при обратных — вынужденных и спонтанных — переходах. Выполнение этого условия обеспечивает неизменность и спектральной плотности энергии излучения (для частоты сотя), и среднего числа атомов в состояниях т, п. Итак, в состоянии термодинамического равновесия должно выполняться равенство [c.735]

Вспомним, что спектральная плотность равновесного излучения, как это подчеркивалось в 196, должна представлять собой универсальную функцию частоты и температуры, т. е. не может зависеть от свойств конкретной излучающей и поглощающей системы. Поэтому Атп/Втп И В т Втп ДОЛЖНЫ иметь Определенные универсальные значения. Для нахождения последних воспользуемся законом Рэлея—Джинса (201.1), который подтверждается измерениями, если длины волн % и температура Т достаточно велики (т. е. 1 тах = 0,51/Т, см. 200, 201). Именно, для указанных условий ехр (НьУт кТ) 1 Н<йт /кТ, и сопоставление соотношений (211.12) и (201.1) приводит нас к формулам ) [c.736]

Выше неоднократно обсуждались многообразные физические причины, обусловливающие немонохроматичность света, испускаемого атомами и молекулами (см. 4, 14, 22, 158, 210). В результате нерегулярных, статистических возмущений, испытываемых излучающим атомом со стороны остальных частиц среды, излучение представляет собой последовательность волновых цугов, некогерентных между собой и отличающихся по амплитуде, фазе и частоте. Анализ волновых цугов, основанный на теореме Фурье, позволяет вычислить контур линии (см. 22), т. е. выяснить в каждом конкретном случае вид зависимости спектральной плотности коэффициентов Эйнштейна от частоты. [c.740]

Следует иметь в виду, что зависимость коэффициента усиления а(м) от плотности излучения и(ш) по гиперболическому закону (224.4) справедлива лишь для сравнительно простой модели среды. Из (224.4) видно, в частности, что спектральная плотность коэффициента Эйнштейна ат (и>) для всех атомов предполагается одинаковой. Если принять во внимание столкновения, движение атомов и связанный с ним эффект Допплера, немонохроматичность излучения и другие обстоятельства, то вид зависимости а(ш) от ц(со) будет иной. Однако уменьшение a(oj) с ростом п(ш) является общей 3 акономерностью. [c.778]

Количественное соотношение, определяющее возможность генерации направленного потока излучения, можно найти из следующих соображений. Поток излучения со спектральной плотностью /о, возникший в какой-либо точке А активной среды (см. рис. 40.4) и направленный вдоль оси резонатора, усиливается на пути к правому зеркалу, отражается от него и после отражения от левого зеркала опять пройдет через точку А, распространяясь в своем исходном направлении. Таким образом, за один цикл распространения в резонаторе излучение пройдет путь 2Ь. В отсутствие всяких потерь энергии это должно привести к увеличению потока до величины /оСхр [2а(оз)Т], где а(оз) — коэффициент усиления. Однако в результате потерь, которые учтены эффективным коэффициентом отражения зеркал Гдфф, фактическая плотность потока энергии после одного цикла его распространения в резонаторе определится выражением /оГэффехр[2а(со)Е). Поэтому решение вопроса о возможности возбуждения генерации в резонаторе сводится к условию [c.780]

Невозбужденные атомы, находящиеся на нижнем уровне с энергией ь будут под влиянием внешнего электромагнитного поля переходить в возбужденное состояние 2, поглощая энергию 2— 1 = /гт. Очевидно, что вероятность перехода с поглощением в интервале частот V, v-Ьiiv будет пропорциональна спектральной плотности излучения V и некоторому коэффициенту 12, характеризующему вероятность возбуждения данной атомной системы. Таким образом, вероятность поглощения в [c.142]

Вынужденное испускание. Гипотеза Эйнштейна относительно вынужденного испускания состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты V молекула может, во-первых, перейти с более низкого энергетического уровня Е1 на более высокий 2 с поглощением кванта энергии кх = Е2— 1 (рис. 35.1,6) и, во-вторых, перейти с более высокого уровня 2 на более низкий 1 с испусканием кванта энергии Ау = 2— ( (рис. 35.1, в). Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным или стимулированным) испусканием. Скорость каждого из этих процессов пропорциональна соответствующим вероятностям 12 и 21 , где 12 и 21 — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и вынужденного испускания и — спектральная плотность излучения. Согласно принципу детального равновесия при термодинамическом равновесии число квантов света йп, поглощенных за время (11 при переходах / —>- 2, должно равняться числу квантов с1п2, испущенных в процессе обратных переходов 2- 1. Число поглощенных квантов согласно Эйнштейну пропорционально спектральной плотности радиации и и числу частиц П на нижнем уровне [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...