Работа приложенных импульсов

SJ В тексте встречаются различные выражения, называемые авторами работой приложенных импульсов. Чтобы избежать путаницы, заметим, что из уравнения [c.541]

Работа приложенных импульсов 540 Разность сил 34 [c.549]

В этой, хотя и расплывчатой, но удивительно емкой, разносторонней и поэтичной характеристике силы можно обнаружить контуры почти всех энергетических понятий, которые сформируются значительно позже собственно силы — причины изменения состояния движения или покоя тел работы — произведения величины силы на путь точки ее приложения импульса — произведения величины силы на время ее действия энергии — меры всех форм движения и даже энтропии — меры рассеяния энергии... [c.47]

Среди других исследователей, занимавшихся в рассматриваемую эпоху вопросами, связанными с принципом наименьшего действия, необходимо отметить Л. Карно. Под непосредственным влиянием работ Лагранжа Л. Карно применил принцип наименьшего действия к теории удара и установлению общих теорем импульсивного движения. В формулировке Л. Карно, данной в 1803 г., как говорит сам Карно, более не остается ничего неопределенного в принципе Мопертюи, который выражен строго и математически ). Исключив категорически всякий метафизический аспект, Л. Карно указывает вместе с тем, что претензии Мопертюи на универсальность принципа не обоснованы, и в частности отмечает, что и в области законов удара, которые выводил из него Мопертюи, этот принцип не охватывает случая, когда тела имеют различную степень упругости. В отдельных же случаях с помощью этого принципа можно получить интересные результаты. Л. Карно находит таким путем важную теорему, что для всякой материальной системы, подчиненной связям без трения, в которой без наличия прямо приложенных импульсов происходят резкие изменения скоростей, всегда будет иметься общая потеря живой силы, равная живой силе, соответствующей этим изменениям скоростей. [c.804]

В ходе математического исследования ударные импульсы можно рассматривать аналогично обычным силам. Можно говорить о моменте г X F ударного импульса F, приложенного в точке г, и о работе ударного импульса, определенной следующим образом [c.186]

Для ряда систем по физическим особенностям их работы приложениями повышенной нагрузки не удается выявить запас (ресурс) по несущей способности /ь а более приемлемым способом выявления /1 оказывается проведение испытаний по схеме усталостного или циклического нагружения рабочей нагрузкой. При этом каждая из испытываемых систем подвергается последовательному воздействию нескольких импульсов (циклов) рабочей (а не повышенной) нагрузки. В результате испытаний п образцов находят значения Ми Л 2,. . где —число цик- [c.112]

Очень важно было наиболее рационально распорядиться выбором числа и соответственно величины импульсов скорости, реализуемых прежде всего с помощью ДПО. По законам космической баллистики при проведении маневров изменения параметров орбиты теоретически оптимальным является мгновенное приложение импульсов. При использовании двигателей малой тяги, каковыми являются ДПО, это условие нарушается даже при относительно малых величинах AV. Например, при AV = 10 м/с время непрерывной работы 8 ДПО превышает 20 мин (ОК пролетит за зто время почти четверть витка), что приводит к суще, ственному снижению эффективности его действия. [c.515]

Это и есть теорема Кельвина работа силы, приложенной к точке, за какой-либо промежуток времени равна скалярному произведению импульса силы за тот же промежуток времени на полусумму начальной и конечной скоростей точки. [c.509]

Действие, вычисление, проекции, определение, точка приложения, модуль, направление, величина, работа, зависимость, разложение, перенос, момент, линия действия, вектор, приведение (к центру, к простейшему виду), проекция, импульс, единица, циркуляция. .. силы. Система, пара, сумма, уравновешивание, равенство, законы. .. сил. Зависимость. .. между силой (и силовой функцией). Под действием. .. силы. [c.78]

Легко видеть, что связи, рассмотренные нами в статике при изучении принципа виртуальных перемещений, будут связями без трения в случае ударов, если они представляют собой связи без трения в случае непрерывных сил. Действие и противодействие двух точек, производящие равные и противоположные ударные импульсы, не дадут никакой работы на таком перемещении, при котором расстояние между точками не изменяется. Нормальная реакция неподвижной поверхности или неподвижной кривой может произвести лишь нормальный ударный импульс, она не даст поэтому никакой работы, если ее точка приложения движется по поверхности или по кривой. Точно так же, если различные [c.48]

Пример. Рассмотрим случай вагона, содержащего ряд тел, могущих свободно вращаться или качаться наподобие маятника. Заданный горизонтальный импульс, приложенный к вагону, сообщит большее количество энергии, чем если бы возможность относительного движения некоторых из тел, находящихся в вагоне, была предотвращена. Для сообщения же вагону заданной скорости нужно затратить меньшее количество работы. [c.187]

Важным этапом сборки является затяжка резьбового соединения, от качества которой зависит надежность работы соединения. Затяжку осуществляют приложением внешнего крутящего момента, ударно-вращательными импульсами и приложением осевых сил. [c.912]

Лазеры на парах меди работают со средней выходной мощностью до 40 Вт в импульсно-периодическом режиме с длительностью импульса порядка 50 не и с частотой повторения импульсов до 20 кГц >. На сегодняшний день они являются наиболее эффективными (КПД 1 %) лазерными источниками в зеленой области спектра. Этот относительно большой КПД связан как с высокой квантовой эффективностью медного лазера ( 55% см. рис. 6.9), так и с большим сечением перехода S /2- P при электронном ударе. Крупная установка с примерно 50 параллельно работающими лазерами на парах меди используется на ведущем в США заводе по разделению изотопов Лазеры на парах меди также используются для многих научных применений и в некоторых промышленных приложениях (таких, как высокоскоростная фотография и подгонка интегральных резисторов). Лазеры на парах золота все больше применяются для лечения опухолей. [c.353]

Для более детального изучения данной области, включающей такие приложения, как обработка изображений, частотная фильтрация и сжатие импульса, читатель может обратиться к соответствующей литературе [12, 14]. В работе [14] содержится обзор многих статей по оптическому фазовому сопряжению. [c.603]

В системе координат Аху, ось Ах которой направлена вертикально вниз, а ось Ау горизонтальна и лежит в плоскости рис. 15, имеем I = (О, I), а радиус-вектор г = (ж, у) точки приложения импульса имеет компоненты х = I os p + асо ф у = Isin p + asin . Для элементарной работы (1) импульса I на виртуальном перемещении Sr = Sx, Sy) получаем следующее выражение [c.461]

В работе [178") для этих целей использовалась несимметричная МДП-структура. На слой арсенида галлия толщиной 3 мкм, выращенный эпитаксией на полуметаллической подложке фосфида галлия, наносился диэлектрик (нитрид кремния) толщиной около 100 нм. Поверх структуры напылялись полупрозрачные золотые электроды. При приложении импульса электрического напряжения амплитудой 50 В большая часть его падала в слое арсенида галлия, создавая обедненный носителями заряда слой. Излучен 1ем гелий-иеонового лазера на Х=633 нм можно было управлять концентрацией генерируемых неосновных носителей в слое напряжения. При полной релаксации неравновесп0 0 обедненного слоя практически все приложенное напряжение падало на слое диэлектрика, так что уровень пропускания ПВМС в освещенных участках структуры характеризовался отсутствием в них электрического поля. [c.205]

С другой стороны, в недавней работе Титуса [19] был вновь поднят вопрос о возможной эффективности приложения импульсов при облете Марса с зозвраш,ением. Указанная статья представляет собой тш,ательное и подробное исследование импульсных маневров. В то время как исследование [20] основывалось на линеаризации уравнений движения, связанных с задачей оптимизации суммарного импульса, Титусу удалось получить решение для точной системы урав- [c.27]

Задачу приложения импульсов во время облета планеты исследовали также Холлистер и Пруссинг [21]. В рассматривавшемся ими случае импульс прикладывался во время облета Венеры при перелетах между Землей и Марсом. Однако они нашли, что, хотя с практической точки зрения приложение импульса тяги при облете Венеры дает некоторое преимуш,ество по сравнению с чисто баллистическим облетом, это преимуш,ество является, как правило, весьма несуш,ественным. В тех случаях, когда баллистические траектории облета Венеры требуют пролета ниже поверхности планеты, приложение импульса может служить для соот-ветствуюш,его увеличения дальности пролета до безопасной высоты. Тем не менее, как указывали авторы рассматриваемой работы, даже при таких обстоятельствах прямые перелеты без облета Венеры остаются более выгодными, чем облете приложением импульса, благодаря уменьшению продолжительности перелета без дополнительных потерь характеристической скорости. Нужно, однако, заметить, что даже отрицательные результаты подобной работы дают нам значительную информацию и обеспечивают такое же качественное понимание проблемы, как и в случае получения положительных результатов. Таким образом, авторы заслуживают всяческой благодарности за столь глубокое проникновение в суть этого весьма важного вопроса. [c.29]

Го — начальная длина нити). Будем изменять момент инерции вращающегося шарика, медленно втягивая или отпуская нить. При этом момент импульса относительно оси вращения не будет изменяться, так как сила натяжения нити проходит через ось моментов. Так как /йг-= onst, то при увеличении радиуса вращения (возрастании I) кинетическая энергия шарика Iafl/2 будет уменьшаться. Для того чтобы удерживать конец нити, мы должны к ней приложить внешнюю силу, сообщающую шарику центростремительное ускорение ojV, т. е. силу F = тьз г. Если шарик удаляется от оси, то точка приложения силы F перемещается в направлении, противоположном направлению силы. Сила F совершает отрицательную работу. Эта отрицательная работа внешней силы и уменьшает кинетическую энергию шарика (за счет кинетической энергии шарика совершается работа против силы F). [c.309]

Килограмм-метр в секунду равен импульсу (количеству движения) тела массы 1 кг, движущегося поступательно со скоростью I м/с Ньютон-секунда равен импульсу силы, создаваемому силой 1 Н, действующей в течение времени 1 с Джоуль равен работе, соверщаемой при перемещении точки приложения силы 1 Н на расстояние 1 м в направлении действия силы [c.252]

В отличие от дисперсии, которая вызывает перераспределение энергии в искаженном импульсе напряжений при сохранении энергии волны, рассеяние связано с энергетическими потерями. Потери энергии в задачах динамики композиционных материалов определяются по крайней мере четырьмя явлениями 1) вязко-упругими или неупругими эффектами в структурных компонентах 2) рассеянием волн 3) появлением микроразрушения 4) трением между неполностью связанными компонентами. Важная для приложений задача о вязкоупругом демпфировании в слоистых балках и пластинах была рассмотрена, например, в работах Кервина [82] и Яна [198], где исследовались трехслойные системы, состоящие из вязкоупругого слоя, заключенного между двумя жесткими упругими слоями. Теория вязкоупругого поведения слоистых композиционных материалов была разработана на основе теории смесей Гротом и Ахенбахом [67], Био [33], а также Бедфордом и Штерном [22, 23], Бедфордом [21]. В первых двух работах волновые явления не рассматривались, а Бедфорд и Стерн определили коэффициент рассеяния для волн, распространяющихся вдоль волокон, и выразили его через вязкоупругие характеристики материала. [c.297]

Метод головного импульса был использован также для исследования нестационарных волн, распространяющихся вдоль слоев и возникающих при внезапном приложении касательных напряжений в сечениях, перпендикулярных слоям. В работе Вёлькера и Ахенбаха [76] определены касательные напряжения на границах раздела слоев и проведено сравнение с результатами решения по теории эффективных модулей, оперирующей с осредненными напряжениями. Результаты сравнения показаны на рис. 6. Видно, что для применимости метода головного импульса в действительности необходима только параболическая форма дисперсионной кривой низшей моды и при малых [c.373]

Что касается действительного вычисления векторного инте-1 рала I или, что то же, трех его компонентов 1 , то мы можем повторить соображения, аналогичные тем, которые нашли себе место в рубр. 3 именно, когда задано движение точки приложения силы, вышеуказанные определенные интегралы сводятся к обыкновенным интегралам относительно перемеиной I. Но ясно, что в отличие от того случая, когда мы вычисляем работу, импульс I даже и при позиционных или консервативных силах зависит не только от геометрической природы траектории материальной точки, но и от закона, по которому описывающая ее точка зависит от времени. [c.340]

В динамических расчетах элементов конструкций, подверженных действию теплового удара, существенное значение имеет не только силовой, но и температурный импульс той или иной продолжительности, интенсивности и формы. См. работу А. П. Спицнна Термоупругие колебания , опубликованную в приложении к работе [14]. [c.35]

К кривошипу 1 приложен движущий момент а к кривошипу 4 — момент сил сопротивления Мс. При вращении кривошипа 1 за один оборот звена 3 относительно звена 4 происходит полный цикл передачи движения, причем в силу особых свойств механизма имиульсатора момент передается от кривошипа 1 к кривошипу 4 знакопеременными импульсами в одной половине цикла импульс момента увеличивает скорость звена 4,, а в другой — уменьшает. В той части цикла, в которой скорость звена увеличивается, включается автолог, связанный с маховиком ведомого вала, и тогда звено 4 приобретает дополнительную массу маховика и вовлекает в движение все звенья, связанные с ведомым валом при этом преодолевается сопротивление ведомого вала. В это время внутренняя обойма другого автолога свободно вращается, и механизм работает как пятизвенный с двумя степенями свободы. [c.159]

Регулирование приложенного к нагрузке напряжения при работе по программе должно осущехтвляться плавно, для чего необходимо без скачков сдвигать по фазе поджигающие импульсы. С другой стороны, количество реле, переключающих сопротивление фазосмещающего моста, и информация, запасенная в программоносителе, должны быть минимальными, так как эти факторы определяют габариты программного устройства. Поэтому сопротивления закодированы двоичным кодом, при помощи которого с наименьшим числом разрядов можно получить наибольшее количество информации. [c.149]

Защита от виброударных режимов. Расчет надежности работы объекта в условиях вибрации на основе описанных линейных представлений не исключает возможности нарушения условий функционирования из-за действия нелинейных факторов. Наиболее опасным является возможность выхода объекта нли его элементов на ограничительные упоры и возникновение внбро-ударных режимов, характеризующихся систематическими соударениями об упоры. Возбуждение виброударных режимов может произойти под влиянием дополнительного запускающего импульса ( жесткого возбуждения ) при тех же значениях параметров, при которых осуществляются расчетные малые колебания (см. т. 2, гл. V). Пусть две линейные системы / н 2 (рис. 9) имеют элементы с массами и гпц, установленные с зазором А (отрицательное Л соответствует натягу) и способные совершать одномерные движения с соударениями под действием приложенных к системам периодических вынуждающих снл частоты ч>. Обозначим 4 (ш), 4 ([(о) — динамические податливости соударяющихся элементов. Наиболее интенсивными являются установившиеся виброударные режимы с дним соударением за период движения Т = 2я /(о (д = 1, 2,. ..), который может быть равен или кратен периоду возмущения. При реализации одноударных режимов с учетом линейности взаимодействующих систем имеем [c.28]

При приложении пьезопластины к поверхности контролируемой детали в материале ее возбуждаются упругие волны. В зависимости от режима работы генератора переменного электрического напряжения их можно излучать непрерывно или в виде импульсов. Для ввода упругих колебаний в контролируемую деталь, приема отраженных импульсов от дефектов и предохранения пьезопластин от механических повреладений их помещают в специальное устройство— искательные головки. [c.117]

За последние 15 лет изучение нелинейных эффектов в оптических волокнах привело к созданию новой области нелинейной оптики, получившей название нелинейной волоконной оптики. Результаты интенсивных исследований в этой области важны как для фундаментальной науки, так и для технических приложений. Использование волоконных световодов для сжатия импульсов позволило получить оптические импульсы длительностью 6 фс. Были разработаны новые типы лазеров волоконные ВКР-лазеры и солитонные лазеры, в которых используются нелинейные эффекты в волоконных световодах. Тем не менее, несмотря на то, что нелинейная волоконная оптика уже достигла определенного уровня зрелости, в научной литературе есть лишь несколько обзоров, а большинство материалов осталось расфедоточенным в оригинальных статьях. Цель данной книги-дать общий обзор различных нелинейных явлений в волоконных световодах. Это современная монография, и, возможно, она стимулирует дальнейшие работы в области нелинейной волоконной оптики, поскольку в ней сконцентрирован материал, рассеянный по многим источникам. [c.7]

Физика и техника усиления зависят от области применения формируемых импульсов. Если речь идет о спектроскопических приложениях, то, как правило, не требуется выходная энергия, превышающая десятки наноджоулей. Основное внимание уделяется сохранению формы импульсов, их контрасту и возможности работы с большой частотой повторения. Коэффициент усиления — 10 —10 . [c.266]

Рассмотренные лазерные системы работают на фиксированной длине волны излучения СО2 лазера, в то время как для спектроскопических приложений необходимы источники, перестраиваемые по частоте. Здесь хорошо зарекомендовали себя схемы генерации разностной частоты [89]. Мощные пикосекундные импульсы лазера на фосфатном стекле (Я = 1,055 мкм, е — поляризация) и излучение параметрического генератора =0.7—1,4 мкм, о — поляризация) смешиваются в кристалле прустита AggAsSg по неколлинеарной схеме. При повороте кристалла на угол 22° реализуется плавная перестройка в диапазоне длин волн 3,7—10,2 мкм. Генерация разностной частоты позволяет достичь сравнительно высокую энергетическую эффективность — до 30 % от энергии сигнальной волны. Дальнейшее продвижение в ИК диапазон до 20 мкм осуществляется генерацией разностной частоты в кристалле dSe. [c.278]

Кр аткий обзор текущих работ по синтезу межпланетных траекторий. Круг излагаемых вопросов включает в себя исследование двойного облета Венеры, пролета мимо Юпитера к дальним планетам, траекторий солнечных зондов, проходящих вблизи Юпитера или Венеры, изучение возможности приложения больших импульсов при пролете мимо планеты или на определенных этапах межпланетных гелиоцентрических перелетов, недавно предложенную комбинированную схему исследования Марса с облетом и посадкой. Обсуждаются также некоторые специализированные программы для ЭВМ, которые используются для автоматического синтеза траекторий облета планет, автоматического построения сеток траекторных параметров и автоматической оптимизации выбора окончательной схемы перелета. Табл. 1. Илл. [c.236]

При фиксировании момента разрыва ветвей тензорезистора импульо ными счетчиками количество их должно быть равно числу ветвей. Вначале испытания все ветви тензорезистора целы и соответствующие счетчики фиксируют число циклов приложений к образцу переменной нагрузки, так как импульсы тока образуются прерывателем, работа KOTq)oro синхронизирована с работой испытательной установки. Прерыватель тока непосредственно связан с пульсатором испытательной машины. При возникновении макротрещины и ее движении происходит последовательный разрыв ветвей тензорезистора и отключение соответствующего счетчика или скачок пера самописца при непрерывной записи процесса, вследствие разбаланса электрической схемы. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...