Головного импульса метод

Головного импульса метод 373 [c.553]

Вероятно, расстройство сна — самый серьезный ущерб, который шум приносит человеку, исключая, конечно, повреждения слуха. Для эффективной работы, умственной и физической, почти всем нужен полноценный сон. Следует помнить, что, когда чело-нет спит, его органы чувств, в, том числе и уши, остаются включенными . Если во время сна мы не слышим звуков низкого уровня, то это вовсе не значит, что уши не улавливают их, а просто головной мозг иначе реагирует на слуховые раздражители. Как известно, даже под наркозом нервные импульсы продолжают передаваться в высшие центры головного мозга. Шум низкого уровня может не оказывать видимого влияния на сон, но факт восприятия шума выявляется при внимательном анализе электроэнцефалограммы (ЭЭГ). Во время глубокого сна щелчок в 50—60 дБА вызывает легко идентифицируемый ответ коры головного мозга. Любопытно, что метод ЭЭГ позволяет осуществить аудиометрию даже помимо желания исследуемого, так как ответы коры совершенно непроизвольны. Шумы более высоких уровней вызывают весьма выраженные изменения ЭЭГ. [c.97]

Лучевая протяженность рассеивающего слоя определяется условием хвостовая часть импульса, отраженного от ближней к преобразователю границы слоя, должна совмещаться с головной частью импульса, отраженного от дальней границы. В противном случае эти сигналы не будут интерферировать. Отсюда Аг = ст/2, где т — длительность импульса. Если Аг г, подынтегральную функцию на толщине слоя можно считать постоянной. Интегрирование по поверхности слоя выполняют численными методами [35]. В ближней зоне Р изменяется от нуля до четырех. В результате [c.155]

Метод головного импульса был использован также для исследования нестационарных волн, распространяющихся вдоль слоев и возникающих при внезапном приложении касательных напряжений в сечениях, перпендикулярных слоям. В работе Вёлькера и Ахенбаха [76] определены касательные напряжения на границах раздела слоев и проведено сравнение с результатами решения по теории эффективных модулей, оперирующей с осредненными напряжениями. Результаты сравнения показаны на рис. 6. Видно, что для применимости метода головного импульса в действительности необходима только параболическая форма дисперсионной кривой низшей моды и при малых [c.373]

Для снятия во время опыта отдельных точек и нанесения их на расчетные гидравлические характеристики панелей, секций и элементов пароперегревателя (в случаях, перечисленных в 14.1) осуществляется отбор импульсов статических давлений (см. 12.3) из выходных и входных коллекторов, а также по их длине. Статические давления измеряются манометрами измерения падения давления желательно вести дифференциальным методом. Массовый расход пара по параллельно включенным трубам определяют с помощью напорных трубок (подробно см. 12.3 и 13.3), как правило, только на головном образце котла. М ассовый расход среды через секцию или панель обычно известен, так как с помощью сужающих устройств измеряют паропроизводительность котла и расходы воды на впрыски. В случае необходимости напорными трубками ( 12.3) можно измерить динамические напоры в паропроводах, подводящих или отводящих пар от панели или секции. [c.257]

О. Е. Jones и F. R. Norwood [1.211] (1967) рассмотрели нестационарные колебания полубесконечного кругового цилиндра со свободной от напряжений боковой поверхностью и нагруженного на торце скачком давления ли скорости. Исходя из трехмерных уравнений динамической теории упругости, построены асимптотические формулы для деформаций и напряжений вдали от торца, описывающие головную часть импульса, соответствующую первой моде. Задача решена применением двукратного интегрального преобразования и метода перевала. Решение представлено в виде суммы двух слагаемых одно соответствует плоским сечениям, второе учитывает их искажение. Выявлены эффекты искривления плоских сечений и механизм радиальной инерции. Показано, в частности, что искривление сечения описывается параболоидом. Дано сравнение с результатами приближенных теорий и обнаружено хорошее соответствие с экспериментами. Отмечается, что влияние различия в граничных ус- [c.110]

В области использования дифракционных волн для обнаружения и оценки дефектов появились дельта-метод, варианты которого еще прорабатываются, зеркальный эхометод, дифракционно-временной метод измерения размеров. Можно ожидать разработки новых методов контроля, поскольку в теории дифракции упругих волн на дефектах еще много неясных вопросов. Отсутствует статистика, позволяющая оценить амплитуду дифракционных волн от реальных трещин (например, через эквивалентные диаметры), не вполне ясна картина распределения дифракционного поля с учетом трансформации волн на краю дефекта, распространения вдоль его поверхности рэлеевских и головных волн, не оценена погрешность определения края дефекта по максимуму отражения. Сочетание нескольких методов открывает широкие возможности в преодолении свойственных им недостатков, получении новой полезной информации. На это указывает появление эхосквозного, эхозеркального методов. Можно ожидать появления методов, использующих сочетание прохождения или отражения импульсов с колебанием части объекта. [c.265]

Из фиг. 5 следует, что для конуса а = 10° наблюдается значительное расхождение между значениями вычисленными двумя методами. Конус а = 10° при сверхзвуковом обтекании водой нельзя рассматривать как тонкое тело. Для этого конуса численный расчет показал, что в диапазоне чисел Маха 1 < М < 1.2 головной скачок уплотнения отсоединен от поверхности конуса, а величина скорости на его поверхности превышает скорость звука только при М > 1.46 [15]. Такое течение не описывается в рамках теории малых возмущений. Вторая особенность применения теории тонкого тела к расчету сверхзвукового обтекания конуса-кавитатора заключается в том, что эта теория дает точные результаты, если угол полураствора конуса находится в диапазоне О < а 5°. Следует отметить, что для дозвукового кавитащ1онного течения теория тонкого тела находит более широкие пределы применения. Например, в [7] определено кавитационное течение за тонкими конусами, угол полураствора которых имеет значения 5°, 10°, 15°. Полученные в [7] результаты согласуются с численными расчетами и законом сохранения импульса. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...