Система триплет

Закон сохранения изотопического спина (как и всякий закон сохранения) приводит к определенным запретам при рассмотрении возможных взаимодействий. Мы видели, например,, что он позволяет считать различными взаимодействия нейтрона с протоном при Т = 0 и Т=1. Связанная система (дейтон) характеризуется значением Т = 0, в то время как значению Т=1 соответствует виртуальная система, свойства которой тождественны (с точностью до кулоновского взаимодействия) свойствам еще двух систем с Т=1 п—п и р—р (изотопический триплет) . [c.57]

Лучшей компенсации монохроматических аберраций в комбинированном триплете удается достичь, если придать ДЛ оптическую силу. В этом случае условие компенсации астигматизма в дублете, формирующем изображение в бесконечности, найдем из общего уравнения (5.7). Если в нем помимо отношения di/r задать также отношение Si/r, не ставя никаких условий относительно фокусного расстояния или габаритного размера системы, то уравнение (5.7) продолжает оставаться квад- [c.168]

Перейдем к рассмотрению компенсационных схем из трех тонких линз. Наиболее типичной системой такого рода является объектив типа триплет, состоящий из двух положительных линз, между которыми расположена третья, отрицательная линза. [c.415]

Рассмотренный симметричный триплет представляет стационарное движение в системе координат, движущейся с общей фазовой скоростью трех волн. Тем самым он демонстрирует явление потери пространственной симметрии при сохранении временной. Ясно, что это частный случай. Более общей является потеря не только пространственной, но и временной симметрии, что типично при возникновении и развитии турбулентности. [c.32]

Следующей степенью усложнения является система трех квадруполей, повернутых на 90° относительно каждого соседнего вокруг оптической оси г. Такая система называется квадрупольным триплетом. В прямоугольной модели мы теперь имеем три прямоугольника чередующейся полярности, отделенные друг от друга двумя дрейфовыми пространствами. Если два внешних квадруполя идентичны друг другу и одинаково отделены от центрального дрейфовыми пространствами длины й каждый, то функция д г) симметрична относительно средней плоскости центрального квадруполя. В этом случае мы имеем симметричный триплет (рис. 157). [c.572]

Имеются четыре системы наиболее легко возбуждается триплет- [c.164]

Полный анализ триплет-синглетного перехода для какой-нибудь молекулы типа истинного симметричного волчка до сих пор произведен не был, хотя рассматривавшаяся выше система полос СНз представляет собой, по всей вероятности, одну из триплетных компонент перехода — (гл. V, разд. 3,6). Примеры таких переходов для почти симметричных волчков приводятся ниже. [c.242]

Таким образом, в общем случае уравнения движения триплета в некоторой ортогональной системе координат зависят от пяти параметров. Обозначив фазовые координаты через Ох, Оа и уравнения движения триплета можно представить в виде [c.46]

Выводы общего характера о движении изучаемой динамической системы можно сделать, используя интегралы движения. Напомним уравнения триплета в векторной форме [c.51]

В одном из описанных ниже экспериментов в качестве рабочего тела использовалась ртуть, закручиваемая вращающимся магнитным полем. Для регистрации движения внутри ртути использовались специальные индикаторы, с помощью которых измерялись некоторые характеристики, полученные из теории вынужденного движения триплета. Для визуального наблюдения за движением жидкости внутри эллипсоида, эксперименты проводились с прозрачным эллипсоидом, заполненным водой со взвешенными в ней частицами. В этом случае можно смоделировать как вынужденный режим движения посредством механических мешалок, так и задачу Коши с помощью инерционного метода (система эллипсоид—жидкость раскручивается до постоянной угловой скорости вращения, а затем следует резкая остановка эллипсоида). [c.57]

Теория вынужденного движения триплета. Задача о движении триплета с трением и внешней силой позволяет проиллюстрировать известное в гидродинамике явление—увеличение числа положений равновесия при изменении внешних параметров, которое сопровождается потерей устойчивости первичного состояния и переходом системы в качественно новое состояние, причем последнее определяется, как правило, не однозначно, так как зависит от неконтролируемых (случайных) возмущений начальных условий. [c.58]

Заметим, что для систем с одной степенью свободы, аналогичных исследуемой, имеет место асимпотика при малых а времени переброса 7 ехр(1/а ). Для таких систем общая теория этого явления изложена, например, в [206]. Для рассматриваемой нелинейной динамической системы, (триплета) соответствующий анализ не проводился, и мы ограничились численным моделированием. [c.255]

Начнем с системы двух нуклонов. Поскольку изотопический спин каждого нуклона равен половине, то по правилам сложения квантовых моментов (см. формулу (1.31)) суммарный изотопический спин двух нуклонов может равняться единице и нулю. Очевидно, что в системах р—р и п—п суммарный изотопический спин обязательно равен единице, ибо его проекция равна единице по абсолютной величине. В системе же п—р суммарная проекция изоспина равна нулю. Но равную нулю проекцию могут иметь как момент нуль, так и момент единица. Поэтому система п—р может находиться в состояниях с изотопическим спином как нуль, так и единица. Из изотопической инвариантности следует, что в состояниях с изотопическим спином, равным единице, система п—р ведет себя точно так же, как системы р—р и п—п. Ниже мы покажем, что изотопический спин системы п—р в S-состоянии относительного движения равен единице в синглетном состоянии и нулю — в триплет-ном, т. е. если обычные спины параллельны, то изотопические антипараллельны и наоборот. Поэтому, например, сечение синглетного низкоэнер1етического рассеяния п—р должно равняться [c.192]

Рассмотрим теперь странные барионы с S = —1. С одним странным кварком можно составить три различные тройки uus, uds, dds. Начнем с системы uus. Как мы уже знаем, подсистема ии имеет Т)иа = 1. J)uu = 1- Поскольку изотопический спин странного кварка нулевой, то и для тройки в целом будет Т = . Обычный спин получается векторным сложением спинов 1 (ии) и Va (s). Таким образом, для комбинации uus возможны два набора значений Т и J, а именно Т=1, J = Ч2 и Г=1, J = То же справедливо и для системы dds. В системе uds будет = О, так что для Т возможны значения О и 1. Действительно, подсистема ud может находиться в двух состояниях (Т) = 1, J)ua = 1 (параллельные спины и параллельные изотопические спины) и Т) а = О, (/) = О (анти-параллельные как спины, так и изотбпспины). При присоединении s-кварка изотопспин не меняется, а обычный спин меняется на /2. Поэтому спин (J)ud = 1 переходит либо в J = либо в У = /2, а спин J)ud = О переходит ъ J = Резюмируя, получаем, что для комбинации uds возможны три набора значений Г и У, а именно Т = , J = Va, Т = 1, У = и Г = О, J = V2. Всего для барио-нов с одним странным кварком мы получили семь различных состояний, разделяющихся на изотопический триплет с У = V2, изотопический триплет с У = /г и изотопический синглет с J = [c.360]

Рассмотренные выше тины Р. с. относились к излучениям малой интенсивности, недостаточной для заметного изменения состояния системы, на к-рой происходит рассеяние. При рассеянии мопщого излучения обнаруживаются новые эффекты. Так, напр., при резонансыоы рассеянии высокоивтененвного монохроматич. света на атоме (наиб, благоприятном для реализации эффектов сильною поля) спектр рассеяния при насыщении атомного перехода становится триплетом, что объясняется модуляцией рассеяния колебаниями атомной заселённости, вызываемыми падающим излучением. [c.282]

В целом можно сказать, что комбинированный симметричный объектив с дифракционной асферикой довольно ограничен по своим возможностям. Силовым элементом в нем будет мениск с равными радиусами, который при небольшой толщине ввиду значительной кривизны поверхностен (требуемой для получения заданной оптической силы) не способен обеспечить значительного апертурного угла, т. е. высокого разрешения. При аномальном увеличении толщины мениска (di > г), добиваются высокого разрешения на оси системы, однако в этом случае входной зрачок объектива расположен вблизи предметной плоскости, в результате чего при отходе от оси резко возрастает угол между главным лучом и нормалью к поверхности мениска. Это приводит к росту аберраций высших порядков и уменьшению рабочего поля. Так, при габаритном размере системы L = 810 мм, что совпадает с габаритным размером симметричного двухлинзового дифракционного объектива при фокусном расстоянии каждой ДЛ f = 270 мм, и разрешении б = = 3 мкм на длине волны = 441,6 нм удается получить рабочее поле диаметром всего лишь 16 мм (ср. с данными табл. 4.6). Если не предъявлять высоких требований к разрешению и рабочему полю, комбинированный, триплет с дифракционной асферикой не лишен положительных качеств его светопропускание может быть обеспечено на уровне обычного рефракционного объектива, а хроматизм позволяет использовать излучение газоразрядных приборов, например типа ртутной лампы высокого давления (см. гл. 6). [c.168]

В качестве простейших в работе [1] рассмотрены простая линза значительной толщины, две бесконечно тонкие системы, разделенные воздушным промежутком, два симметрично расположенных толстых компонента — одинаковых или подобных — и, наконец, триплет из трех бесконечно тонких компонентов, разделенных двумя воздушными промеЛсутками. В первых двух комбинациях числа независимых переменных не хватает для получения толстой системы с заданными наперед значениями шести коэффициентов b.i,, . . , 64, но в остальных, например в триплете, где имеются три значения Р, три значения W и два воздушных промежутка, всегда возможно, по крайней мере теоретически, решить поставленную задачу. Затруднения возникают обычно по той причине, что при решении получаются такие пары значений Р н W, которые приводят к сложным, иногда нереализуемым компонентам. Два лишних параметра (8—6 = 2) используются для того, чтобы добиться более простых конструкций компонентов триплета. [c.311]

Таким образом, исправление астигматизма требует выполнения как минимум двух условий большой (сравнительно) длины системы и наличия ( льшнх значений Р или W в компонентах ее. Одновременное исправление астигматизма, сферической и хроматической аберраций представляет трудную задачу, для решения которой нужно использовать сложные конструкции, содержаш,ие два удаленных компонента (тип телеобъектива Нли тнп Пецваля), а лучше три (триплет и все его разновидности). [c.589]

Эти три системы представлены на рис. 20.35. Система Б к, —2К (ан I), к] широко известна как один из вариантов объектива типа триплет. Система Б [о, —2К (ан I), к] —триплет с передней плоской поверхностью — в литературе не встречалась и определилась лишь на основе классификации. Она может быть полезной в качестве прототипа гидросъемочного объектива средней широкоугольности. [c.413]

Системы Типа усложненного планара, равно как и усложненного триплета, обладают более высокими относительными отверстиями по сравнению с обычными планарами но в части разви- [c.432]

О некоторых методах моделирования турбулентности. Помимо статистического подхода к моделированию турбулентности в настоящее время все более широкое применение находит феноменологический (полуэмпириче-ский) подход и методы прямого численного моделирования турбулентности на основе решения специальных кинетических уравнений или нестационарной системы трехмерных уравнений Навье-Стокса, хотя в силу стохастичности данного явления в реальности удается получать лишь осредненные характеристики движения. Это позволяет, тем не менее, иногда проследить не только эволюцию образований различных пространственных структур с течением времени, но также изучать общую динамику и природу развития турбулентности. Например, результаты численного моделирования явления перебросов в гидродинамической системе (сконструированной в виде многоярусной модели зацепления простейших элементов - триплетов) иллюстрируют каскадный процесс передачи энергии в развитом турбулентном потоке, соответствующий известному закону Колмогорова-Обухова Гледзер и др., 1961) и подкрепляют представления об общих свойствах в поведении динамических систем. Интересно также отметить, что исследование процесса стохастизации динамических систем и сценариев перехода к хаосу при численном моделировании турбулентности служит аналогом решения некорректных задач с использованием оператора осреднения и параметрического расширения Тихонов и Арсенин, 1986). При таком подходе упорядоченная структура турбулентного течения, которая определяется как аттрактор асимптотически устойчивого решения для осредненных величин, представляет собой его регуляризованное описание Белоцерковский, 1997). Следует однако заметить, что использование методов прямого численного моделирования турбулентности для решения практически важных задач (особенно задач, связанных с расчетами турбулентного тепло-и массопереноса в многокомпонентных химически активных смесях) часто затруднительно или является слишком громоздким. Поэтому подобные задачи целесообразнее решать с помощью более простых, полуэмпирических теорий. [c.16]

В этой главе дан обзор наиболее важных свойств мультипольных линз. Поля мультипольных линз уже рассматривались в гл. 3. Здесь анализируются поля стандартных квадрупольных конфигураций, поскольку на их основе проводится соответствующее рассмотрение квадруполей, октуполей и додекаполей. Далее были выведены уравнения параксиальных лучей (10.7) и (10.8) и проведено обсуждение формирования изображения квадрупольными линзами. Обычно квадруполи формируют линейное изображение точечного объекта, но квадрупольные системы способны к формированию стигматического изображения. Применение матриц преобразований делает возможным краткое обсуждение квадрупольных дуплетов, триплетов и мультиплетов, включая понятие эмиттанса пучка. Наконец, были рассмотрены аберрации мультипольных линз. Геометрические аберрации осесимметричных квадрупольных линз могут быть компенсированы мультипольными элементами. Так как комбинированные квадрупольные линзы могут быть сделаны ахроматическими, можно построить безаберрационные оптические колонны, состоящие только из мультипольных элементов. [c.579]

Фиг. 107. Трехлинзовые оптические системы а — трехлинзовый конденсор 6—окуляр Кельнера в — ортоскопическая лупа Штейнгеля г — фотообъектив триплет д — астрономический объектив (типа Тэйлора) е — объектив геодезической зрительной трубы с внутренней фокусировкой ж—фотообъектив Руссар 1—19 з — объектив телескопической системы и — фотообъектив Пантогональ к — орто-скопический фотообъектив л — фотообъектив с удлиненным задним отрезком м — фотообъектив с укороченной длиной к — галилеевская зрительная труба о — фотообъектив — упрощенный Плазмат.

Триплетйые полосы с тремя Р- и тремя Р-ветвями, симметрично расположенными относительно сильных Q-ветвей система анало- [c.62]

Единственным триплет-синглетпым изогнуто-линейным переходом, изве-< тным в настоящее время, является система полос молекулы СЗг в близкой ультрафиолетовой области. Простая структура этих полос долгое время рассматривалась как доказательство того, что полосы связаны с синглет-синг-летным переходом, пока Дуглас [293] не показал, что в магнитном поле происходит значительное расщепление. Такое расщепление можно объяснить [c.221]

Иннес и Джиддингс [607] изучили на приборе с очень высоким разрешением слабую систему при 3700 А. Они нашли, что в спектре поглощения структура полосы очень похожа на структуру полос 3300 А, т. е. что она является полосой параллельного перехода. Однако наблюдающееся небольшое чередование интенсивности в ветвях заставляет предполагать существование, кроме главных переходов с АК = О, переходов с АК = 2. Для плоской молекулы типа почти симметричного волчка интервал 4 В — С) в (З-ветвях с АК = 2 почти такой же, как и интервал в Р- и Л-ветвях (а именно 2В) в компоненте АК = 0 но компонента АК = 2 будет иметь чередование интенсивностей в отношении 13 11 как функцию К, поскольку ось волчка является осью симметрии второго порядка. Присутствие ветвей А ЛГ = 2 может быть объяснено, если предположить, что переход является переходом триплет — синглет (Герцберг [523] см. гл. II, разд. 3,в). Наиболее вероятно, что этот триплет-синглетный переход является переходом Вз1 — A g, соответствующим переходу Дзи —при 3300 А. Предложенная интерпретация полностью подтвердилась наблюдением Дугласа и ]У1ил-тона [299] большого зеемановского расщепления системы 3700 А. [c.558]

Почти линейчатая структура полос пиридина в близкой ультрафиолетовой области позволяет предполагать, что они являются параллельными полосами (А К = 0) и что вращательные постоянные почти одинаковы в верхнем и нижнем состояниях. Такое предположение требует, чтобы электронный переход был переходом типа — 1. Это отнесение согласуется с интерпретацией возбужденного состояния как такого состояния, в которо.м электрон удаляется с орбитали неподеленной пары (01) на разрыхляющую я-орбиталь (61 другими словами, рассматриваемая система связана с переходом типа л — п, так же как и система пиразина в близкой ультрафиолетовой области (разд. 8). Эта интерпретация, впервые предложенная Кашой [659], в дальнейшем была подтверждена большим количеством других доказательств (Гудман [436]). Для пиридина переход триплет — синглет, соответствующий главным полосам, еще не найден ). [c.560]

Доказательство существования безызлучательного переноса триплетного возбуждения в конденсированных системах впервые дано Терениным и Ермолаевым [410] в 1952 г. и затем подтверждено во многих работах. О подвижности триплетных состояний свидетельствуют многие явления. В частности, явление запаздывающей флуоресценции в органических кристаллах было объяснено Хохштрассером, Авакяном и др. [411—413] на основе представления о превращении при столкновении пары триплетных экситонов в синглетный экситон. Такая триплет-триплетная аннигиляция широко используется для изучения свойств трип летных экситонов [413]. [c.531]

Первая из этих волиовых функций имеет сингулетный уровень с нулевым результирующим спииом, а другие три являются функциями триплетиого состояния со спиновым квантовым числом 5, равным единице. Очевидно, что второй ряд состояний является аналогом системы ферромагнитных состояний твёрдых тел. Мы допустим, что потенциал взаимодействия между атомами может быть записан в виде [c.642]

Другой важный метод создания систем в нестабильных состояниях состоит в возбуждении при столкновении. Примерами, иллюстрирующими этот метод, являются возбуждения атомов в газах и образование нестабильных частиц при нуклон-нуклонных столкновениях. Рассмотрим последний пример более подробно. Для простоты будем считать, что воображаемый эксперимент проводится на встречных протонных пучках в системе центра масс, и будем игнорировать степени свободы, связанные со спином. Если протоны образуются при одинаковых условиях и являются моноэнергетическими, то образующиеся нестабильные фрагменты, рассматриваемые не как пары, триплеты и т. д., а по отдельности, будут находиться в смешанных состояниях, состоящих из люноэнергетических состояний с весами, соответствующими энергетическому спектру распада. При этом для странных частиц экспоненциальный закон распада наблюдаться не будет. Действительно, поддающимися наблюдению являются здесь только стабильные частицы. Любое нестабильное состояние должно быть когерентной суперпозицией состояний с различной энергией. Нестабильные частицы могут образоваться только в том случае, когда когерентная ширина исходного пучка по энергии отлична от нуля. Конечно, любой пучок частиц, созданный в ускорителе, имеет такую ширину. Это следует уже из того, что пучок является импульсным. Однако из приведенного выше рассмотрения видно, что нестабильные состояния, ширина которых больше когерентной ширины исходного пучка, образоваться не могут если все же они получены, то для них не будет наблюдаться четкий экспоненциальный закон распада. [c.553]

Первая глава может рассматриваться как развернутое введение в основной круг вопросов, обсуждаемых в книге. Наряду с изложением известных методов аппроксимации уравнений гидродинамики в этой главе рассматриваются конкретные примеры простейших малопараметрических систем и вводится общее понятие систем гидродинамического типа (СГТ). Особое внимание уделяется описанию триплета — простейшей СГТ, представляющего специальный интерес, поскольку большие сложные системы этого класса могут быть построены из триплетов — элементарных блоков . [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...