Изотопический триплет

Как указывалось выше ( 22), пионы образуют семейство — изотопический триплет, т. е. их изотопический спин Т = , а третья проекция Т(, = -(- 1 (л ) Т = Q (я ) Т = — 1 (л ). Поведение частиц со спином s = О и отрицательной внутренней четностью I = — 1 описывается псевдоскалярной волновой функцией (см. табл. 7). Таким образом, л-мезоны являются псевдоскалярными частицами. [c.166]

Для совместного описания всех трех типов л-мезонов (изотопического триплета я , я ) используется симметричное псевдоскалярное трехкомпонентное поле ф (а = 1, 2, 3). Обычно используют вещественное представление, вводя величины [c.167]

Электромагнитное взаимодействие нарушает изотопическую инвариантность, снимает вырождение внутри изотопического триплета и приводит к различию в массах я - и я°-мезонов. [c.585]

Закон сохранения изотопического спина (как и всякий закон сохранения) приводит к определенным запретам при рассмотрении возможных взаимодействий. Мы видели, например,, что он позволяет считать различными взаимодействия нейтрона с протоном при Т = 0 и Т=1. Связанная система (дейтон) характеризуется значением Т = 0, в то время как значению Т=1 соответствует виртуальная система, свойства которой тождественны (с точностью до кулоновского взаимодействия) свойствам еще двух систем с Т=1 п—п и р—р (изотопический триплет) . [c.57]

Сходство в свойствах л+-, п - и п -мезонов и их участие в сильных взаимодействиях позволяют высказать гипотезу о справедливости принципа изотопической инвариантности в процессах взаимодействия не только нуклонов, но также и л-мезонов. Согласно этой гипотезе, л-мезоны по аналогии с нуклонами должны образовывать изотопический триплет (я+, [c.157]

Векторные мезоны оказались значительно тяжелее соответствующих псевдоскалярных. Все они быстро распадаются на пионы за счет сильного взаимодействия. Векторному изотопическому триплету соответствует тройка р-мезонов с массой около 770 МэВ, а векторному изотопическому синглету соответствует со-мезон с массой 784 МэВ. [c.356]

Экспериментально изотопическому триплету с У = Va соответствует тройка 2-гиперонов (S" , S"), изотопическому синглету — Л-гиперон и изотопическому триплету с У = — тройка резонансов 2 (1385) (см. приложение IV). [c.360]

Формальная схема построения изотопического триплета п-мезонов аналогична схеме построения нуклонного дублета. Из существования трех видов п-мезонов следует, что 2Г+1 = 3, откуда Т = 1. п -Мезону соответствует проекция +1, п -мезону соответствует —1 и п -мезону—0. [c.231]

На этом основании можно было предположить, что К - и 0°-мезоны подобно я-- и я°-мезонам образуют изотопический триплет с Т=1, в котором 0°-мезон играет роль нейтральной компоненты. Однако это неверно, так как для триплета 2 = 0 и, следовательно, (5+5)/2 = 2=0. Но для АГ-мезонов В=0. Поэтому и 5=0, а это противоречит странным свойствам А-мезонов. [c.277]

Аналогично я+-, л - и я°-мезоны ввиду столь же глубокого сходства между собой рассматриваются как л-мезонный триплет, характеризующийся одним и тем же значением изотопического [c.607]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

Аналогично я+-, я - и я°-мезоны ввиду столь же глубокого сходства между собой рассматриваются как я-мезонный триплет, характеризующийся одним и тем же значением изотопического спина Т=1, который имеет (2Г+1) = 3 проекции 1 0 [c.179]

Формальная схема построения изотопического триплета я-мезонов аналогична схеме построения нуклоЕ ного дублета. Из существования трех видов я-мезонов следует, что 27 + 1 = 3, [c.585]

Как уже упоминалось в п. 2 барионный октет (см. рис.280), будучи построен в осях и 5 или Y, образует симметричный шестиугольник с двумя частицами в центре. Октет состоит из одного изотопического сииглета Л°, двух изотопических дублетов (п, р и Н , S°) и одного -изотопического триплета (Е+, [c.681]

Формальная схема построения изотопического триплета л-мезонов аналогичиа схеме построения нуклонного дублета. Из существования трех видов л-мезонов следует, что 27 -fl=3, откуда Т = 1. л+-Мезону соответствует проекция -hi, л -мезону соответствует —1 и л -мезону —нуль. [c.157]

На этом основании можно было предположить, что /(+-, К -и 6°-мезоны, подобно л и л -мезонам, образуют изотопический триплет с Т= 1, в котором 0°-мезон играет роль нейтральной компоненты. Однако это незерно, так как для триплета 2 = 0 и, следовательно, (B + S)l2 = z = 0. Но для /(-мезонов В = 0. Поэтому и S=0, а это противоречит странным свойствам /(-мезонов. [c.183]

Таким образом, при каждом допустимом значении обычного спина (J = 0 , 1") существует один нестранный мезон с Т = О (изотопический синглет) и три нестранных мезона с изотопическим спином 1 (изотопический триплет). Квантовые числа этих мезонов приведены в табл. 7.5. В этой таблице без доказательств приведены теоретические значения G-четностей. [c.355]

Перейдем к опытным данным о нестранных мезонах низших масс. Самыми легкими адронами являются пионы п, я", it ), имеющие 7 =0" и образующие изотопический триплет. Массы заряженных и нейтральных пионов различаются всего лишь на 5 МэВ в полном соответствии с требованием изотопической инвариантности. Пионы [c.355]

Рассмотрим теперь странные барионы с S = —1. С одним странным кварком можно составить три различные тройки uus, uds, dds. Начнем с системы uus. Как мы уже знаем, подсистема ии имеет Т)иа = 1. J)uu = 1- Поскольку изотопический спин странного кварка нулевой, то и для тройки в целом будет Т = . Обычный спин получается векторным сложением спинов 1 (ии) и Va (s). Таким образом, для комбинации uus возможны два набора значений Т и J, а именно Т=1, J = Ч2 и Г=1, J = То же справедливо и для системы dds. В системе uds будет = О, так что для Т возможны значения О и 1. Действительно, подсистема ud может находиться в двух состояниях (Т) = 1, J)ua = 1 (параллельные спины и параллельные изотопические спины) и Т) а = О, (/) = О (анти-параллельные как спины, так и изотбпспины). При присоединении s-кварка изотопспин не меняется, а обычный спин меняется на /2. Поэтому спин (J)ud = 1 переходит либо в J = либо в У = /2, а спин J)ud = О переходит ъ J = Резюмируя, получаем, что для комбинации uds возможны три набора значений Г и У, а именно Т = , J = Va, Т = 1, У = и Г = О, J = V2. Всего для барио-нов с одним странным кварком мы получили семь различных состояний, разделяющихся на изотопический триплет с У = V2, изотопический триплет с У = /г и изотопический синглет с J = [c.360]

Сходство в свойствах ti -, ti - и т1°-мезонов и их участие в сильных взаимодействиях позволяют высказать гипотезу о справедливости принципа изотопической инвариантности в процессах взаимодействия не только нуклонов, но также и п-мезонов. Согласно этой гипотезё п-мезоны по аналогии с нуклонами должны образовывать изотопический триплет (п" , п", п°) частиц с одним и тем же значением изотопического спина Т и одинаковыми (с точностью до электромагнитного взаимодействия) свойствами массой, спином, внутренней четностью, временем жизни, сильным взаимодействием. В сильном взаимодействии изотопический спин Т сохраняется. [c.231]

Поскольку основным свойством ядерных сил является изотопическая инвариантность (зарядовая независимость), кванты этих сил — л-мезоны—также обладают этим свойством. Подобно тому как нуклоны образуют изотопический дублет частиц с изоспином Тд,= 1/2 и проекциями изоспика Т = + /2 и 7 "= —1/2, л-мезоны образуют изотопический триплет частиц с изоспином Т=1 и проекциями изоспина Г" = -1-1, 7 = —1 и 7 "° = 0. [c.260]

К настоящему моменту известно семь гиперонов изотопический синглет (Т = 0)—Л-гиперон с массой тл 2183т изотопический триплет Х-гиперонов с Т = 1 и средней массой тг а 2335/и(т + Я5 2328 1 2334/ит .- а 2343 1е) изотопический дублет Е-гиперонов с Т=1/2 и средней массой /йа 2580 1е (/Из 2586 1е, /Ид ) 2573/и ) второй изотопический синглет (Т=0)—Й -гипе-рон с массой /и 3273/Ир. [c.309]

В связи с этим барионную восьмерку можно рассматривать в качестве одного из супермультиплетов октетной симметрии— унитарного барионного октета. Представление об октетной симметрии и степени ее нарушения можно получить из сравнения характера расщепления частиц по массе вдоль оси (ось зарядов) и оси странности S (или гиперзаряда У). Как уже упоминалось в 121, барионный октет (см. рис. 459), будучи построен в осях и 5 (или У), образует симметричный шестиугольник с двумя частицами в центре. Октет состоит из одного изотопического синглета Л, двух изотопических дублетов (и, /7 и S, 3°) и одного изотопического триплета (L , Е ). С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние 1/2 взаимодействие, зависящее от странности, снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л -дублет, Л-синглет, S-триплет, Е-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены ( и/ , [c.316]

Наконец, как было указано в 121, в природе существует и предсказываемый 51/ (З)-симметрией унитарный декуплет (см. рис. 460), состоящий из десяти барионных адронов, находящихся в состоянии 3/2 , а именно из изотопического синглета со странностью 5= — 3( )2 перон), изотопического дублета со странностью 5=—2(2 529)> изотопического триплета со странностью 5= —1(Е з з)и изотопического квартета с нулевой странностью (А1+232, АГгзг, Д 232 и ДГгзг)- В этом [c.317]

Каждый унитарный триплет должен состоять из одного изото и-ческого синглета с S = —I и одного изотопичеокого дублета с S = О (1+2 = 3) унитарный секстет должен содержать по одному изотопическому синглету (S = +1), дублету (S = 0) и триплету (5 = —1) 1+2 + 3 = 6 унитарный 15-плет должен содержать один синглет (5 = —1), два дублета (S = О и S — = —2), два триплета (5 = 1) и один квартет (5 = 0) 1 + + 2-2 + 2-3 + 4 = 15. [c.680]

Унитарная симметрия — более широкая симметрия, чем изотопическая инвариантность. Поэтому естественно ожидать, что математическое описание унитарной оимметрии может быть получено при ПОМОЩИ группы SU(3) для трехрядных матриц. Подобно тому, как простейшим изотопическим мультиплетом является дублет, простейшим унитарным мультиплетом должен быть триплет (простейшее представление St/(3)-группы после скаляра), члены которого отличаются не только по заряду, но и ио странности . Следующее, более сложное представление группы SU(3) является октетным. Оно и было идентифицировано как барионный октет. [c.682]

Наконец, как было указано в п. 2, в природе существует и предсказываемый 5 (3)-симметрией унитарный декуплет (см. рис. 281), состоящий из 10 барионных адронов, находящихся в состоянии /2+, а именно из изотопического синглета со странностью S = —3 (й -гиперон), изотопического дублета со странностью 5 = —2 (S i529), изотонического триплета со стран-"о [c.683]

Начнем с системы двух нуклонов. Поскольку изотопический спин каждого нуклона равен половине, то по правилам сложения квантовых моментов (см. формулу (1.31)) суммарный изотопический спин двух нуклонов может равняться единице и нулю. Очевидно, что в системах р—р и п—п суммарный изотопический спин обязательно равен единице, ибо его проекция равна единице по абсолютной величине. В системе же п—р суммарная проекция изоспина равна нулю. Но равную нулю проекцию могут иметь как момент нуль, так и момент единица. Поэтому система п—р может находиться в состояниях с изотопическим спином как нуль, так и единица. Из изотопической инвариантности следует, что в состояниях с изотопическим спином, равным единице, система п—р ведет себя точно так же, как системы р—р и п—п. Ниже мы покажем, что изотопический спин системы п—р в S-состоянии относительного движения равен единице в синглетном состоянии и нулю — в триплет-ном, т. е. если обычные спины параллельны, то изотопические антипараллельны и наоборот. Поэтому, например, сечение синглетного низкоэнер1етического рассеяния п—р должно равняться [c.192]

Если полей несколько, то можно составлять разл. комбинации аналогичного типа и А. т. классифицировать по представлениям группы внутренней симметрии, напр, изотопической. Так, триплет А. т. U-, d-кварков в терминах четырёхкомпонентных спиноров ijj имеет вид [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...