Однородность заряда

Заряд аэрозоля q и однородность заряда, или геометрическое стандартное отклонение agq, определялись с помощью спектрометра, в котором тонкая струйка заряженного аэрозоля вводилась [c.476]

Разлагая Api в ряд Фурье, добавляя фурье-трансформанту однородного заряда и решая уравнение Пуассона, получаем для [c.238]

Однородность заряда 148 Окись азота 250 Оплетка металлическая 128 [c.490]

Рассмотрим электронный газ на фоне положительного однородного заряда. Волновая функция электронов ф в виде детерминанта (9.4) приводит к радиальной функции распределения Р(К), обращающейся в нуль на малых расстояниях, как показано на фиг. 9.2. Кулоновскую энергию взаимодействия тогда можно вычислить по формуле [c.283]

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное электрическое поле напряжения со скоростью vq, перпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего движения частицы, зная, что в электрическом поле на нее действует сила F = еЕ, направленная в сторону, противоположную напряжению [c.212]

Будем предполагать, что наиболее вероятны двойные соударения пузырьков газа. Электрическое поле будем считать однородным II квазистационарным. При помещении дисперсной газожидкостной системы в такое поле пузырьки газа будут поляризоваться II взаимодействовать друг с другом (диполь-дипольное взаимодействие). Касаясь одного из заряженных электродов, пузырьки могут приобрести собственный заряд, что приводит к кулоновскому взаимодействию. [c.159]

Пример 109. Частица М массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное электрическое поле постоянного напряжения , имеющего горизонтальное направление, с вертикальной скоростью [c.254]

Вычислим работу при перемещении электрического заряда в однородном электрическом поле с напряженностью Е. Если перемещение заряда происходило по линии напряженности поля на расстояние Ad = d,—d2 (рис. 134), то работа равна [c.136]

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Действие магнитного поля на проводник с током означает, что магнитное поле действует на движущиеся электрические заряды. Найдем силу, действующую на электрический заряд q при его движении в однородном магнитном поле с индукцией В. [c.180]

Сила, действующая на частицу с зарядом q и массой М в электрическом поле Е, однородном в пространстве и постоянном во времени (рис. 4.4), определяется следующим соотношением [c.118]

На принципе поворота в однородном магнитном поле основано действие селектора импульсов — прибора, в котором образуется пучок частиц с почти одинаковыми импульсами при условии, что одинаковы заряды q всех частиц. [c.128]

Уравнение движения частицы с зарядом q и массой покоя М в однородном постоянном электрическом поле ) имеет вид [c.398]

Переходим к рассмотрению важной практической задачи исследования движения частицы с зарядом q в однородном постоянном магнитном поле с индукцией В. Уравнение движения Б этом случае [c.401]

Метод парабол (рис. 13). Пусть источник К (нить накала, эмитирующая электроны, или трубка, дающая положительные ионы) испускает пучок заряженных частиц, обладающих массой т, зарядом q и скоростью v (в некотором интервале значений и). Пучок, выделенный диафрагмой Л, проходит через электрическое поле (создаваемое между пластинами конденсатора), через однородное [c.53]

Сила, зависящая от скорости точки. Примером силы, зависящей по величине и направлению только от скорости точки, может служить сила, действующая со стороны однородного магнитного поля на частицу, несущую электрический заряд (лоренцева сила). Если напряжение магнитного поля обозначить через Н, скорость частицы через V, а электрический заряд через е, то действующая на движущуюся частицу сила будет определяться по величине и направлению формулой [c.29]

Движение, соответствующее уравнениям (65), будет совершать и частица, несущая электрический заряд е в однородном электрическом поле напряжения Е. В этом случае надо будет положить F = t> . [c.37]

Пример 82. Определить траекторию наэлектризованной частицы массы т и заряда е в однородном магнитном поле напряженности Н, если сила взаимодействия частицы и поля равна ev X И, где v — скорость частицы. Основное уравнение движения имеет вид [c.37]

Предположим, что частица с зарядом е движется в однородном магнитном поле, созданном находящимися на бесконечности источниками в системе отсчета, в которой эти источники покоятся, будем иметь [c.470]

Заряд движется в однородном постоянном магнитном поле. Найти первые интегралы. [c.37]

Два заряда движутся в однородных постоянных электрическом и магнитном полях. Найти функцию Лагранжа. [c.99]

Два разноименных заряда движутся в постоянном однородном магнитном поле. Потенциальная энергия взаимодействия" [c.100]

Наложение внешнего однородного поля вдоль оси л изменяет зависимость U(x). Потенциальная энергия иона в этом поле должна изменяться с расстоянием линейно. Таким образом, кривая V (х) представляет собой результат наложения зависимости, изображенной на рис. 8.5, и наклонной прямой (рис. 8.6). Из рис. 8.6 следует, что вероятность перескока иона из положения / в положение 2 увеличивается, а вероятность обратных перескоков уменьшается. Это происходит потому, что за счет наложения поля потенциальный барьер в первом случае уменьшается на AL/, а во-втором — увеличивается на AU. Если заряд иона равен е, то AU= =еЕд/2. Естественно, что число перескоков в единичное время в направлении J- 2 теперь больше, чем в обратном направлении. В результате этого в диэлектрике устанавливается асимметричное распределение зарядов, т. е. создается некоторый дипольный момент. [c.285]

Поле, в котором действуют центральные силы, называется центральным силовым полем. Примером является поле тяготения, создаваемое материальной точкой или однородным шаровым телом, а также электростатическое поле, создаваемое точечным электрическим зарядом.. [c.425]

Б рассматриваемом случае мы предположим, что ионы в сверхпроводнике покоятся, а вращаются фиктивные заряды и электроны. Однородное магнитное поле вызывает вращение электронов с ларморовской частотой Шц. [c.726]

Функции Блоха фк(1 ) являются системой одночастичных функций для электронов, которые применимы к кристаллу с фиксированными в положениях равновесия ионами. Эти функции можно определить в приближении Хартри или приближении Хартри—Фока, в которые включены эффекты обмена электронами. Здесь используется еще более простое приближение и предполагается, что плотность валентных электронов однородна и эффективный потенциал F(r), в котором движутся электроны, таков, что заряд ионов в положении равновесия скомпенсирован однородным отрицательным зарядом. Если w(r—Rj)—потенциал иона в состоянии равновесия R , то [c.758]

После того как введены координаты фононов, гамильтониан для ионов, скомпенсированный однородным положительным зарядом, может быть записан в виде [c.759]

Таким же свойством обладают силы, действующие на электрически заряженные тела со стороны электрического поля, если это поле создано электрическими зарядами. В этом можно убедиться, рассмотрев некоторые случаи движения электрически заряженных тел в однородном электрическом поле. [c.125]

Частица массы m, несущая заряд электричества е, находится в однородном адектрическом поле с переменным напряжением E = As nkt [А и k — заданные постоянные). Определить движение частицы, если известно, что в электрическом поле на частицу действует сила F = eE, направленная в сторону напряжения Е. Влиянием силы тяжести пренебречь. Начальное положение частицы принять за начало координат начальная скорость частицы равна нулю. [c.207]

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное магнитное поле напряжения Я со скоростью Vq, псрпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего двилщния частицы, зная, что на частицу действует сила F = — (г X Я). [c.212]

Определить траекторию движения частицы массы /71, ь есущей заряд е электричества, если частица вступила в однородное электрическое поле с переменным ыапряжепие.м Е = = А os kt (А 11 k — заданные постоянные) со скоростью Vq, перпендикулярной направлению напряжения поля влиянием силы тяжести пренебречь. В электрическом поле на частицу действует сила F = — еЕ. [c.212]

В данном разделе будет рассмотрена постановка и решение задачи о течениях внутри и вне пузырька, помеш енного в однородное внешнее электрическое поле с напряженностью Е. Известно, что взаимодействие электрического поля с зарядами, индуцированными на поверхности пузырька газа, приводит к по-яилению дополнительных тангенциальных напряжений, которые создают циркуляционные течения фаз в области, прилегаюш ей к межфазной границе (рис. 28). Изменение характера взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, вызванное воздействием электрического ноля, влияет как на гидродинамические характеристики газожидкостной системы, так и на скорость тепломассообменных процессов, осуш,ествляемых в данной системе. [c.77]

Задача 3.16. Частица, несущая электрический заряд е, движется в однородном электрическом поле с переменной напряженностью E = Asmkt, где А и k — постоянные коэффициенты. Уравнение движения частицы имеет вид [c.240]

Задача 871. Частица массой т, несущая электрический заряд е, движется по гладкой плоскости в однородном электрическом поле, напряженность которого = Лз1п(й/-1. При этом на частицу действует сила, пропорциональная по величине удалению частицы от начала координат и направленная к этому началу (коэффициент пропорциональности с). Считая, что оси х и у расположены в упомянутой плоскости и что частица в начальный момент находилась в Мо (0 Уд) и имела начальную скорость и, (v 0), определ гь [c.315]

Уравнения Максвелла. Во второй половине XIX в. Максвелл на основе проведенного им глубокого анализа известных тогда законов электричества и магнетизма разработал электромагнитную теорию поля и предложил уравнения, носящие с тех пор его имя. Для однородной (диэлектрическая и магнитная проницаемости е = onst, fA onst) непроводящей (поверхностная и объемная плотности свободных зарядов а = О, р 0) изотропной среды уравнения Максвелла имеют следующий вид [c.21]

Фотопроводимость. Внутренний фотоэффект, или фотопроводимость, — это явление возникновения внутри полупроводника избыточных носителей тока под действием освещения. В простейшем случае собственного полупроводника излучение возбуждает валентные электроны в зоне проводимости, где они находятся в свободном состоянии и могут участвовать в процессе переноса заряда. Вклад в прО Зодимость дают также возникаюш,ие в валентной зоне дырки. В примесном полупроводнике -типа кроме собственного фотоэффекта возможно еще возбуждение электронов из связанных состояний на донорных центрах в зону проводимости. Аналогичным образом в полупроводниках р-типа возможно возбуждение электронов из валентной зоны на акцепторные уровни, создавая тем самым подвижные дырки. Характерно, что в обоих случаях" примесной фотопроводимости в кристалле генерируются свободные носители только одного знака. Так же, как и внешний фотоэффект, фотопроводимость проявляется в однородном материале в присутствии внешнего электрического поля. [c.346]

Связь напряжения с напряженностью поля. При перемещении положительного заряда q по ЛИ1ГИИ папряжепности однородного поля на расстояние d кулонов-ская сила F. совершает работу, равную [c.140]

Опыт Милликена. Окончательное доказательство существования элементарного электрического заряда было дано опытами, которые выполнил в 1909— 1912 гг. американский физик Роберт Милликен (1868— 1953). В этих опытах измерялась скорость движения капель масла в однородном электрическом поле между двумя металлическими пластинами. Капля масла, не имеющая электрического заряда из-за сопротивления воздуха падает с некоторой постоянной скоростью. Если ка своем пути капля встречается с ионом и приобретает электрический заряд q, то на нее, кроме силы тял ссти, действует еще кулоновская сила со стороны электрического поля. Е результате изменения силы, вызывающей движение капли, изменяется скорость ее движения. Измеряя скорость движения капли и зная напряженность электрического поля, в котором происходило ее движение, Мил- [c.166]

Рис. 4.8. Положительный заряд q, движущийся с начальной скоростью v, перпендикулярной к индукции В однородного магнитного поля, описывает окружность радиусом о — MvlqB с постоянной скоростью v.

Рис. 4.9. Положительный заряд q описывает в однородном магнитном пола инду .-цней В спираль с постоянным шагом. При этом те. параллельная В составляк щая

Закон qE = p движения частицы, несущей заряд q в электрическом поле Е, является неполным, пока мы не знаем зависимости заряда от скорости и ускорения частицы, имеющей импульс р. Лучшим свидетельством весьма точного соблюдения постоянства заряда протона или электрона является тот экспериментальный факт, что пучки атомов и молекул водорода не испытывают отклонения в однородном электрическом поле, перпендикулярном к пучку. Атом водорода состоит из электрона (е) и протона (р). Молекула водорода состоит из двух электронов и двух протонов. Даже при очень медленном движении протонов электроны движутся вокруг них со средней скоростью около 1Q-2 с. Неотклоняющаяся молекула имеет постоянный импульс, так что экспериментальный результат говорит о том, что рр + -f Ре = О = (ер + ве) Е. Таким образом, из экспериментов следует, что в атоме или молекуле ее = —вр, несмотря на то что только электроны обладают большой скоростью, которая притом различна в атомах и молекулах. Количественно заряд электрона оказывается независимым от скорости и равным заряду [c.394]

В пределах точности измерений можно утверждать, что все известные элементарные частицы имеют заряды -j-e, —е или заряд, равный нулю (рис. 15.12). Далее, в пределах точности измерений, ни разу не был зарегистрирован ни один процесс столкновения, при котором не соблюдался бы закон сохранения заряда. Например, неотклоняемость нейтронов в однородных электрических полях позволяет рассматривать заряд нейтрона как равный нулю с точностью до 10- заряда электрона. [c.434]

Материальная точка массы m, имеющая электрический заряд q, пролетает между полюсами магпита, создающего постоянное однородное поле вектор скорости точки в момент входа в магнитное поле расположен в горизонтальной плоскости и равен Vo, вектор магиитной индукции поля В иаправлеп по вертикали. [c.286]

Частица с зарядом ze, влетевшая в камеру Вильсона под некоторым углом oij к направлению однородного магнитно1 о поля В, будет двигаться по окружности радиуса [c.48]

Заряд движется в однородных постоянном поле тяжести g=(0, О,—и магнитном поле с индукцней В= (О, В, 0). Начальные условия г(0) = (0. О, Я), v(0) = (0. О, Ио). Найти границы области движения по координате 2. [c.42]

В написанном здесь выражении каждый из кулоновских членов в отдельности очень велик, но в сумме они имеют тенденцию скомненсировать друг друга. Действительно, сюда входят большой отрицательный вклад от второго члена, описывающего взаимодействие между отдельными электроном и суммарным кулоновским полем всех ионов, и большой положительный вклад от кулоновского взаимодействия между электронами и ионами. Предположим, что из взаимодействия между электронами и ионами вычтено взаимодействие каждого электрона с однородным, положительно зарян енным фоном, а из взаимодействия между электронами—собственная энергия однородного, отрицательно заряженного фона и, наконец, из взаимодействия между ионами—собственная энергия однородного, положительно заряженного фона. Так как сумма этих трех членов равна нулю, то суммарная энергия не изменится. Энергия взаимодействия между ионами после вычета из нее энергии однородного, положительно заряженного фона эквивалентна энергии иоиов в однородном, отрицательном фоне, включая собственную энергию отрицательного заряда. [c.757]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...