Критическая точка смешения

Критическая температура смешения жидкостей 64 Критическая точка смешения 64 Критическое давление 139 Критическое отношение давлений 139 [c.716]

Рис. 4. Диаграмма смешении системы фенол — вода. К — критическая точка смешения с параметрами Тк = ее С, ск = 0, 5.

В сплавах системы Со—Си в результате сильного переохлаждения (на 100 °С и более) появляется область несмешиваемости в жидком состоянии, которая почти симметрична относительно оси составов. При эквиатомном составе критическая точка смешения лежит на 90 °С ниже кривой ликвидуса [6]. [c.16]

В настоящей работе коэффициенты взаимной диффузии в бинарной жидкой системе метиловый спирт - гексан вблизи критической точки смешения рассчитывались по соотношению, полученному в работе Г91. [c.100]

Ключевые слова критическая точка смешения, двойная жидкая смесь, коэффициент взаимной диффузии, гравитационный эффект, концентрационная зависимость, нефтепереработка, нефтехимия. [c.163]

В SFg, однако, наблюдалось более быстрое изменение ширины линии с температурой, все еще совместимое с существованием сингулярности коэффициента теплопроводности к [9, 164]. Остается надеяться, что ситуация прояснится в недалеком будущем. Совсем недавно было установлено, что в бинарных смесях вблизи критической точки смешения ширина центральной компоненты также стремится к нулю по закону /з [40, 13]. [c.139]

Рис. 7.2. Смешение критических точек при непрерывном охлаждении

На фиг. 30 критические длины замыкания свободных каверн представлены линейными зависимостями от й-з/ - Такие линейные зависимости имеют место как для свободных каверн, так и для каверн с твердой границей (фиг. 26). Однако принципиальное и интересное различие между этими течениями обнаруживается в свойствах течения в области сжатия. Как показано на фиг. 29, если в область смешения за горлом отрывного течения вводится цилиндр, течение в окрестности критической точки цилиндра изменяется и приобретает характерную структуру вихревого отрывного течения. Деформированный участок головного скачка уплотнения содержит пару вихрей (фиг. 31), поскольку давление в передней критической точке цилиндра меньше, чем максимальное давление по обе стороны от центральной линии. На фиг. 32 приведена схема изобар на поверхности цилиндра для конфигураций с размером Ь, большим или меньшим критической длины замыкания. [c.37]

Неожиданное подобие результатов, связанных с замыканием двух совершенно различных каверн, можно объяснить (с некоторыми оговорками) следующим образом. Рассмотрим свободный след непосредственно перед критической точкой. Если отношения в свободной или ограниченной областях отрывного течения сжатия одинаковы, то одинаковы и отклонения линий тока внешнего течения, внешнее давление, а также среднее давление отрыва Рр. Если уравнение (14) выражает фундаментальные характеристики течения в области отрыва, то давления в начале области сжатия р также одинаковы в обоих случаях. Перед уступом, обращенным навстречу потоку, значение р определяется механизмом свободного взаимодействия , т. е. приращением давления, которое пограничный слой в состоянии поддерживать перед отрывом. Теперь рассмотрим свободный след. Скорость на центральной линии в области свободного смешения не равна нулю. Течение в состоянии поддерживать возрастание давления в направлении движения до точки торможения (предполагается, что возрастание давления в направлении движения преобладает над возрастанием давления, обусловленным переносом количества движения в поперечном направлении в самом деле, ноток должен остановиться, перед тем как изменить движение на обратное [c.37]

НИИ ДОННОГО давления, но положение критической точки, как правило, не совпадает с минимальным поперечным сечением области смешения. Математически при численном интегрировании нелинейного обыкновенного дифференциального уравнения, полученного из уравнения движения, обнаруживается суш ествование такой критической точки. Два важных параметра, х и /, связанных с толщиной пограничного слоя, определяются по Крокко и Лизу [10] следующим образом [c.37]

V. В отрывной области масса должна сохраняться. Упомянутое выше условие смыкания линий тока получается из условия сохранения массы в отрывной зоне и применяется к линии тока с (с безразмерной координатой т <г внутри зоны смешения), которая приходит в критическую точку области замыкания. На этой линии тока уровень механической энергии выражается через давление торможения Рзз<1 в поперечном сечении, так что вдоль нее повторное сжатие происходит при полном преобразовании кинетической энергии до статического давления Pi в поперечном сечении 4, т.е. [c.52]

Вы ще критической точки К, например при температуре Гь при любых концентрациях стабильна одна фаза, и кривая зависимости свободной энергии твердого раствора ог его состава на любом участке обращена вогнутостью вверх <(рис. 161, б). С понижением температуры свободная энергия и компонентов, и твердых растворов растет (см. кривую свободной энергии при температуре Гг). При более низких температурах (например, при Гз) и достаточно большой положительной теплоте смешения концентриро-В ванных твердых растворов кривая свободной энергии в средней своей части выгибается выпуклостью вверх. Тогда в некоторой области системы стабильным оказывается не один твердый раствор, а смесь двух растворов разного состава. Эти составы можно определить, Проведя касательную к кривой свободной энергии (см. 21). Участок кривой а5]52б расположен выше касательной а Ь и, следовательно, он относится к твердым растворам, неустойчивым при температуре Гз, так как на этом участке свободная энергия одной фазы всегда больше, чем у смеси фаз того же среднего состава <например р1 >Г г). [c.280]

Молекулярное рассеяние света может вызываться не только флуктуациями плотности, но и другими причинами. Интересным примером может служить рассеяние света в растворах. В обычных условиях молекулы растворенного вещества настолько равномерно перемешаны с молекулами растворителя, что весь раствор в оптическом отношении представляет собой почти столь же однородную среду, что и чистый растворитель. Флуктуации концентрации растворенного веш,ества в растворителе могут быть причиной рассеяния света. В обычных условиях флуктуации концентрации и обусловленное ими рассеяние света малы. Однако существует много комбинаций веществ, которые ниже определенной температуры Т , называемой критической температурой смешения, растворяются друг в друге только частично, а выше этой температуры смешиваются в любых пропорциях (см. т. И, 123). При критической температуре смешения две жидкости полностью смешиваются друг с другом только при вполне определенных весовых отношениях. Такова, например, смесь 20 частей по весу сероуглерода и 80 частей метилового спирта при температуре — 40 °С. При критической температуре смешения надо ожидать особенно больших флуктуаций концентрации, подобно тому, что имеет место для флуктуаций плотности вблизи критической точки. Действительно, при критической температуре смешения наблюдается очень сильное рассеяние света, аналогичное критической опалесценции. [c.607]

Если -< О, т. е. если молекулы одного сорта имеют большее сродство, то энергия смеси возрастает при смешении. Стабильность смеси в этом случае обусловливается возрастанием энтропии при смешении, однако влияние этого фактора убывает при понижении температуры. Следовательно, раствор определенной концентрации устойчив лишь при температурах, лежащих выше некоторой критической точки, ниже которой раствор разделяется на две фазы. [c.360]

Вблизи критической точки индивидуальных веществ или вблизи критической температуры расслоения или смешения бинарных растворов наблюдается громадное увеличение интенсивности рассеянного света преимущественно в направлении распространения возбуждающего света [78]. Явление это носит название критической опалесценции. Смолуховский объяснил это явление сильным ростом локальных флуктуаций плотности при приближении к критическому состоянию. [c.54]

Если при низких температурах эти простые правила смешения часто дают удовлетворительные результаты, то вблизи истинной критической точки смеси возникают проблемы. Данные псевдокритические значения не являются истинными критическими значениями, хотя в истинной критической точке Ус (истинному). Эти обстоятельства не отражены в методе Йена—Вудса, если используются только псевдокритические параметры. [c.87]

При достаточно низком противодавлении на критическом режиме поток смеси может остаться сверхзвуковым и на выходе из диффузора. Это может представлять интерес в тех случаях, когда используется скоростной напор потока смеси или возникающая при истечении реактивная сила полное давление смеси при этом будет значительно выше, чем при < 1. Однако в обычных схемах работы эжектора требуется получить возможно большее статическое давление газа на выходе из эжектора. Для этого сверхзвуковой поток, полученный на выходе из камеры смешения при критических режимах работы эжектора, необходимо перевести в дозвуковой. Принципиально здесь возможно применение сверхзвукового диффузора, где торможение будет происходить без скачков или в системе скачков с небольшими потерями. Обычно, однако, в эжекторах применяются конические диффузоры дозвукового типа, в которых сверхзвуковой поток тормозится с образованием скачка уплотнения. Если считать скачок уплотнения прямым, то легко видеть, что минимальные потери полного давления в нем будут тогда, когда скачок располагается непосредственно перед входным сечением диффузора, т. е. возникает в сверхзвуковом потоке с приведенной скоростью Я,з. [c.532]

Определение параметров отрывного течения можно с достаточным приближением осуществлять, полагая, что такое течение является плоским. Каждая из областей (отрыва, смешения и присоединения) исследуется независимо друг от друга, а полученные результаты суммируются. Для нахождения точки отрыва используется полуэмпирическая формула, позволяющая определить критический перепад давления. В области смешения профиль скорости описывается зависимостью, выведенной в предположении постоянства давления. Расчет давления в области присоединения основывается на допущении, согласно которому газовый поток претерпевает [c.421]

Влияние перекоса на работу топки с турбулентными горелками было проверено на котле ПК-Зв. Горелки котла расположены с фронта, что является неблагоприятным компоновочным решением по условиям перемешивания в объеме топки. Перекосы создавались изменением коэффициентов избытка воздуха отдельных горелок и достигли 30% по ширине топки. При этом изменения основного показателя горелок были за пределами точности измерения и критический избыток воздуха при всех комбинациях был на уровне 1,03—1,04. Таким образом, и в этом случае топка устраняла недостатки смешения. Аналогичные результаты, если учесть неизбежный при использовании газоанализатора ВТИ-3 разброс точек, получены в [Л. 4-7]. [c.119]

Загрузим систему продольными силами согласно значению наименьшего параметра, установленному приближенным способом (фиг. 120, б). Сместим верхние углы системы по горизонтали вправо на единицу и по формуле (82) определим поперечные силы в стойках. Если при этом смешении алгебраическая сумма поперечных сил, возникших в стойках системы, окажется равной нулю, то значение параметра, установленного приближенным способом, является истинным. Если алгебраическая сумма поперечных сил не окажется равной нулю, то способом попыток наименьшая величина параметра критической системы сил может быть установлена по формуле (82). [c.289]

Далее было определено влияние смесеобразования на состав горючих компонентов в высокоскоростном потоке за критическим сечением. Можно было предположить, что первоначальное смешение воздуха с горючим газом не будет влиять на равномерность распределения компонентов в сечении высокоскоростного потока, поскольку при проходе через критическое сечение сопла все реагирующие компоненты будут подвергнуты сжатию и затем расширению, в результате которого должны произойти их высококачественное перемешивание и быстрое догорание. В пользу такого предположения говорило и то, что при вводе кислорода температура в этой зоне превышала 1500—1800° К, т. е. условия для протекания химических реакций были весьма благоприятными. Однако в действительности положение оказалось несколько иным. Хотя в обоих режимах горения поток за критическим сечением разгонялся до звуковой скорости, о чем свидетельствовали кольца сжатия, показатели процесса горения, [c.89]

Таким образом, характерное время прохождения ламеллой пути от одной горловины до другой зависит от приложенного перепада давления. Само же периодическое движение скачкообразно в том смысле, что время медленного дрейфа ламеллы много больше времени ее проскока через расширение поры. Особенно ярко скачкообразный характер движения проявляется при перепадах, близких к критическому Ар 2тг/ . В этом случае дрейф вблизи горловины поры занимает почти весь период времени и только малую ее часть ламелла тратит на то, чтобы преодолеть путь от точки, где ее смешение /э = тг/2 и возвращающая лапласовская сила максимальна, до следующей горловины (рис. 7.1). Средняя скорость ламеллы в таком скачкообразном движении становится нелинейной функцией внешнего перепада давления [c.140]

Предельным критическим режимом и предельным режимом запирания камеры смешения называются режимы, при которых течение в диффузоре дозвуковое, а в выходном сечении камеры смешения смесь имеет или сверхзвуковую или звуковую скорость (точки 3). Предельным режимом запирания сопел называется режим, соответствующий вершине вертикальной ветви характеристики, при котором скорости в критических сечениях сопел равны скорости звука, а на всем протяжении эжектора, начиная от критического сечения одного из сопел, имеется непрерывная область дозвукового течения. [c.193]

КОНЦЕНТРАЦИОННАЯ ЗАВИСШОСТЬ КОЭФФИЦИЕНТА ВЗАИМНОЙ ДИФФУЗИИ В ОКРЕСТНОСТИ КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКИ СМЕШЕНИЯ СИСТЕМЫ МЕТИЛОВЫЙ С11ЙРТ-ГЕКСАН [c.99]

В настоящей работе для исследования поведения коэффициентов взаимной диффузии вблизи критической точки смешения использованы экспериментальные данные по гравитационному эффекту в системе метиловый сшфт - гексан. [c.99]

Основной особенностью процесса диффузионного массоперено-са вблизи критических точек смешения /расслоения/ является замедление диффузии. Это явление можно изучать в двух аспектах. [c.100]

Концентрационная зависимость коэффициента взаимной диффузии в окрестности критической точки смешения системы метиловый спирт-гексан. Грекова И.Г. // Автоматизировм1 ая Всесоюзная единая система теплофизического абонирования /АВЕСТА/. Сб.научн. .ДЩШТЭнефтехим. - М., 1986. - .ID3-I08. Библиогр. С,107-108 [c.163]

Мюнстер и Шнеевейсс [134] применили теорию Орнштейна — Цернике к жидким бинарным смесям вблизи критической точки смешения. Окончательное уравнение совпадает с (31), однако Rq и к выражаются через осмотическое давление согласно (21а) и корреляцию флуктуаций концентрации. [c.114]

Зависимость спектра от угла рассеяния. Согласно теории Ландау — Плачека, ширина центральной компоненты пропорциональна к . Поэтому ширина линии должна линейно зависеть от sin (0/2). Этот вывод находится в согласии с экспериментально наблюдаемой угловой зависимостью ширины релеевской компоненты в SFg [75, 761 и в СОг 12]. В бинарных жидких смесях вблизи критической точки смешения ширина центральной компоненты определяется величиной Dk , где D — коэффициент диффузии [53, 127]. В этом случае линейная зависимость ширины линии от к также подтверждается экспериментально [3, 1,6]. Наиболее надежное подтверждение линейной зависимости ширины релеевской компоненты от к было дано Ластов-кой и Бенедеком [105] для толуола. [c.137]

Вблизи критической точки релеевская компонента становится очень интенсивной и чрезвычайно узкой. Первые измерения для этой компоненты вблизи критической точки газ — жидкость были выполнены Фордом и Бенедеком [75, 76] в шестифтористой сере. Предложенный этими авторами метод автобиений в настоящее время применяется несколькими экспериментаторами для изучения центральной компоненты как вблизи критической точки газ — жидкость [9, 145, 164, 178, 189] ), так и вблизи критической точки смешения в бинарных смесях [187, 361. [c.137]

Теорию, развитую в п. 2 настоящего параграфа, можно непосредственно обобщить на жидкие бинарные смеси, решая соответствующие линеаризованные уравнения гидродинамики совместно с уравнением непрерывности для концентрации. Маунтейн 1127] осуществил это в явном виде. Вблизи критической точки смешения ширина центральной компоненты пропорциональна коэффициенту диффузии, который в критической точке обращается в нуль. Следовательно, ширина центральной компоненты становится очень малой. Первые экспериментальные результаты для ширины этой линии в бинарной жидкой смеси вблизи критической точки были получены Олпертом и др. [3, 1]. [c.138]

ДЛЯ двуокиси углерода. Чу опубликовал экспериментальные данные, указывающие на наличие такого же поправочного члена для пгири-ны релеевской компоненты в бинарной жидкости вблизи критической точки смешения [36]. [c.144]

Г о p о Д e Ц к и Й A. Ф., Рассеяние ультразвука вблизи критической точки смешения двух жидкостей, ЖЭТФ, 10, 694 (1940). [c.593]

Выбор растворителей с термодинамической точки зрения для высокополимерных загустителей применительно к ПИНС, как и для лакокрасочных материалов, может быть осуществлен по данным анализа фазовых диаграмм (рис. 7). Кривая равновесия, которая отделяет область однофазных (лиофильных) систем от области двухфазных, метастабильных (медленно расслаивающихся) систем, называется бинодалью кривая, отделяющая метастабильную область от нестабильной (быстро расслаивающейся) — синодалью верхняя точка на кривой равновесия — критическая температура смешения. [c.64]

Для смеси любого состава х = х может существовать некоторая температура, при которой критическая точка касания лежит на прямой X = х, параллельной оси v, а также некоторая другая температура, при которой на этой прямой лежит конечная точка складки. Первая называется критической температурой смешения, а вторая — температурой конечной точки [plaitpoint temperatura]. [c.169]

Если такой же расчет произвести для эжектора с нерасширяющимся соплом, т. е. принять Я] = 1, то необходимая площадь сечения смесительной камеры будет больше площади критического сечения сопла не в 5,23, а в 7,45 раза, и полное давление на выходе из диффузора будет на 35 % меньше значения, полученного выше. Как видим, в данном случае применение сверхзвукового сопла дает заметный выигрыш в полном давлении. Выбор рациональной степени расширения в сопле также дает некоторый эффект. Если вместо выбранного выше оптимального сопла с неполным расширением применить расчетное сверхзвуковое сопло (Xi = 1,88), то, как показывает расчет, пришлось бы площадь камеры смешения увеличить на 55 % (/ з// кр = 5,52), в результате чего полное давление смеси снизилось бы на 4 %. [c.552]

Полученные результаты исследований по выгоранию горючих сред в высокоскоростных потоках позволяют прийти к заключению, что при вторичном вводе даже такого сильного окислителя, как кислород, в полуоткрытом плоском канале процесс первичного смесеобразования имеет несравненно большее значение, чем смешение на второй стадии (за критическим сечением). Если газообразное топливо хорошо перемешано с воздухом на первом этапе, т. е. при входе в камеру сгорания, то выгорание его как в пределах самой камеры, так и за пределами критического сечения в скоростном потоке происходит более интенсивно и более полно, чем при горении неперемешанных смесей. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...