Компонента центральная, интенсивность ширина

Зависимость ширины линии, соответствующей переходу, который совершает спин I или группа эквивалентных спинов, от времен жизни других связанных с ним спинов Г может проявиться также и в отсутствие химического обмена и квадрупольной релаксации при наличии только магнитной релаксации. Ярким примером служит случай, когда Спин Г образован двумя эквивалентными спинами г = У%. Как упоминалось-раньше, в этом случае спектр, соответствующий спину I, в первом приближении представляет собой триплет с центральной линией Ц 0 в 2 раза более интенсивной, чем боковые линии. Однако в более высоком приближении две компоненты центральной линии, соответствующие /г—О, / = 1 и /г = О, Г= о, расщепляются и могут быть практически разрешены. Синглетная спиновая волновая функция состояния / = О антисимметрична по отношению к двум спинам и поэтому нечувствительна к. любому симметричному возмущению, например билинейному взаимодействию между спинами V или локальной неоднородности поля в пределах расстояния между ними. Следовательно, это состояние имеет значительна большее время жизни, чем триплетное состояние — О, 1 = 1 и две центральные линии спектра, соответствующего спину I, должны иметь неравные ширины и, будучи равными по интенсивности, неравные высота. , . [c.466]

С разных позиций подходя к вопросу об увеличении точности анализа спектра, мы приходим к выводу, что помимо традиционных требований об уменьшении ширины аппаратной функции и уменьшении ошибки измерения интенсивности, имеется еще один важный параметр спектрометра — величина побочных, максимумов аппаратной функции. Необходимо каким-то образом воздействовать на ее форму с тем, чтобы спад от центрального пика происходил либо монотонно, либо чтобы вторичные-максимумы были как можно меньше. Задача эта имеет значение не только в спектроскопии, но также и во всех случаях,, когда возникает проблема выделения слабого компонента изображения или какого-либо сигнала на фоне сильного. [c.14]

Таким же образом было найдено, что интенсивности линий Вг" (спин /2)г Вг (спин /2), 3 (спин /2) в монокристаллах КВг и КЗ должны быть соответственно 0,4 и 0,3 от ожидаемых интенсивностей [13]. Аналогичным образом установлено [14], что в опилках металлической меди (/ — /2) отжиг увеличивал сигнал в 2,5 раза. Для объяснения предполагалось, что в отожженном металле наблюдается полная интенсивность, тогда как в начальном образце суш ествование дислокаций (устраненных отжигом) приводило к исчезновению побочных линий вследствие квадрупольного уширения первого порядка. Между прочим, отметим, что если условия (VII.30) выполняются, то дипольная ширина центральных компонент действительно меньше, чем ширина полной линии в совершенном кристалле. Причина, как уже указывалось в гл. IV, состоит в том, что переходы между двумя соседними спинами —У2 <— /2, т т — 1с т Ф =7 /4 не происходят одновременно, так как вследствие квадрупольного уширения они соответствуют разным частотам. Второй момент центральной линии, обусловленной диполь-дипольным взаимодействием, определяется (1 .65). [c.223]

Проведенное здесь рассмотрение спектра жидкостей и газов, состоящих из одноатомных молекул, можно распространить па системы, состоящие из более сложных молекул, если известно приближенное обобщение линеаризованных уравнений гидродинамики (45), которое описывает фурье-компоненты флуктуаций в этом случае. Например, спектр системы сферически симметричных молекул с внутренними степенями свободы можно получить либо путем введения частотной зависимости объемной вязкости [129], либо путем добавления гидродинамического уравнения еще для одной переменной состояния, характеризующей внутреннюю степень свободы [131]. В частности, Маунтейн [129] детально рассмотрел случай, когда переход энергии от внутренних степеней свободы описывается одним временем релаксации. Этот релаксационный процесс приводит не только к изменению ширины и смещению компонент Бриллюэна — Мандельштама, по и к появлению новой несмещенной линии, которая впоследствии экспериментально была обнаружена [85]. При этом отношение интенсивностей компонент уже не подчиняется обычной формуле Ландау — Плачека (38) [129]. Если частота фонона v (к) к велика по сравнению с частотой релаксации внутренней моды, то отношение интенсивности центральной компоненты 1 к интенсивностям компонент Бриллюэна — Мандельштама 2/бм выражается формулой [129, 163] [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...