Поляризация поперечных колебаний

Поляризация поперечных колебаний [c.672]

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ПОПЕРЕЧНЫХ КОЛЕБАНИИ [c.673]

Указанная особенность поперечных волн носит название поляризации. Если направление поперечного колебания сохраняется в одной плоскости, то волну называют плоско или линейно поляризованной. Возможны и другие, более сложные типы поляризации поперечной волны, при которых колебание вектора, оставаясь в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения, имеет более сложный характер (конец вектора описывает эллипс или окружность — эллиптическая или круговая поляризация). [c.42]

Ясно, что весь вопрос о поляризации колебаний имеет смысл только в случае поперечных колебаний. Для продольных колебаний, при которых направление колебаний всегда совпадает с направлением распространения импульса, явление поляризации колебаний вообще отсутствует. [c.673]

Рис. 89. Зависимость частоты от волнового числа для непрерывной изотропной среды. Две прямые соответствуют двум типам поляризации. В теории Дебая ЪЫ колебаний выбираются из тех колебаний, частоты которых меньше Таким образом, поперечные колебания с волновыми числами, расположенными в интервале а — Ь, исключаются, в то время как продольные колебания, лежащие в этом же интервале, учитываются. В методе Борца учитываются все колебания с волновыми числами, меньшими чем о , все же остальные откидываются.

Для свободных механических поперечных колебаний поляризация Р будет намного больше, чем электрическое поле Е, так как в попереч ю поляризованной волне электрическое поле воз- [c.198]

В 30 было показано, что колебания решетки распадаются на Зг ветвей (изменяющийся индекс /), которые могут быть представлены как функции д в -пространстве. Так как каждой (квази-дискретной) точке д каждой ветви соответствует определенное состояние, то надо различать фононы различных ветвей. Как мы различали ранее ветви по значению при = 0 и по поляризации нормальных колебаний, так теперь различаем акустические и оптические продольные и поперечные фононы. Так как их свойства при взаимодействии с другими квазичастицами или с коллективными возбуждениями различны, то, когда это необходимо, используют обозначения ТА-, ТО-, ЬА- и ЬО-фононы ). [c.140]

Следует подчеркнуть, что в случае произвольного направления распространения звука одни соображения симметрии не позволяют определить поляризацию индивидуальных мод колебаний. Действительно, в этом случае смещения в одном направлении вызывали бы появление сил в других направлениях. Поэтому необходимо рассматривать одновременно смещения во всех трех направлениях, и для определения частот и направлений поляризации нужно решить систему трех уравнений. Соответствующие колебания нельзя разделить на чисто продольные и чисто поперечные, хотя приближенно такое разделение возможно. Вырожденные поперечные колебания теперь расщепляются, но в остальном характер дисперсионных кривых качественно не изменяется. Можно еще отметить, что, включив взаимодействия с третьими ближайшими соседями, мы получили бы в выражении для (о дополнительные члены с экспонентой и соответствующие высшие фурье-компоненты в дисперсионной кривой. Очевидна близкая аналогия между трактовкой спектра колебаний на основе модели силовых постоянных и изучением электронных состояний в приближении сильной связи. [c.416]

Затем измеряют скорости распространения продольных и поперечных колебаний по направлениям, совпадающим с ориентировкой элементов симметрии. Результаты представляются в виде матрицы с данными о скоростях Vij по различным направлениям i при различной ориентировке векторов поляризации J. [c.226]

Это явление получает объяснение, если принять, что свет представляет собой поперечные волны. При прохождении через первый кристалл происходит поляризация света, т. е. кристал.п пропускает только такие волны, в которых колебания вектора Е напряженности электрического поля совершаются в одной плоскости. Эта плоскость называется плоскостью поляризации. Если плоскость, в которой пропускаются колебания вторым кристаллом. [c.268]

Поляризация рассеянного свята. Пусть естественный свет падает на рассеивающую частицу в направлении Оу (рис. 23.6). Естественный свет можно представить как сумму двух волн поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, лежащих в плоскости 20х. Если проводить наблюдения рассеянного света в направлении Ох, то в силу поперечности световых волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той составляющей электрического вектора, которая перпендикулярна к Ох. Таким образом, в свете, рассеянном под прямым углом к падающему, должны наблюдаться только те колебания электрического вектора, которые направлены вдоль Ог, т. е. свет должен быть полностью поляризован. [c.116]

Для рассмотренных мод нормальных волн характерны колебания частиц среды, совершаемые в плоскости распространения волны, т. е. в плоскости чертежа на рис. 1.3. Они являются результатом интерференции продольной и поперечной 51/-волн. В пластине возможно также возбуждение мод, обусловленных интерференцией поперечных 5Я-волн и являющихся частным случаем волн Ляна, В общем случае, как отмечалось, волнами Лява называют волны е 5Я-поляризацией, распространяющиеся в пластине, граничащей с другими средами. При отражении от границ пластины волны с 5Я-поляризацией не трансформируются и система дисперсионных кривых аналогична показанной ка рис. 1.4, а. [c.17]

Следует особо отметить опыты по интерференции поляризованных световых пучков, выполненные Френелем совместно с Араго в 1816 г. Исследователи обнаружили, что выходящие из двулучепреломляющего кристалла исландского шпата обыкновенный и необыкновенный лучи друг с другом не интерферируют. Две системы волн, на которые делится свет при прохождении через кристалл, не оказывают друг на друга никакого действия ,— констатировал Френель. После ряда интерференционных опытов, в которых варьировалась поляризация световых пучков, Френель пришел к выводу, что световые волны поперечны колебания частиц эфира совершаются не вдоль направления распространения волны, а перпендикулярно этому направлению. Два параллельных световых пучка, у которых плоскости колебаний совпадают, интерферируют друг с другом наилучшим образом тогда как при взаимно перпендикулярных плоскостях колебаний пучки совсем не интерферируют. Иначе говоря, наилучшая интерференция наблюдается при взаимной параллельности плоскостей поляризации световых пучков если же пучки поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях (как, например, выходящие из кристалла обыкновенный и необыкновенный лучи), то интерференция отсутствует. [c.28]

ФРЕНЕЛЯ ФЙРМУЛЫ—определяют отношения амплитуды, фазы и состояния поляризации отражённой и преломлённой световых волн, возникающих при прохождении света через границу раздела двух прозрачных диэлектриков, к соответствующим характеристикам падающей волны. Установлены О. Ж. Френелем в 1823 на основе представлений об упругих поперечных колебаниях эфира. Однако те же самые соотношения—Ф. ф.— следуют в результате строгого вывода из эл.-магн. теории света при решении ур-ний Максвелла. [c.375]

При изучении интерференции и дифракции мы отвлеклись от поперечности световьгх колебании, предполагая, что складываемые колебания совершаюгся в одном направлении. Обратимся теперь к изучению явлений поляризации свепш, типичных именно для поперечных колебаний. Плоская волна называется линейно поляризованной или плоскополяризованной, если электрический вектор Е все время лежит в одной плоскости, в которой расположена также нормаль N к фронту волны (рис. 234). [c.397]

Выражая этот результат через со, получаем, что число колебательных мод в интервале от со до со со равно Vсо со. Подобное же выражение справедливо и для поперечных колебаний с той лишь разницей, что в этом случае каждому вектору д соответствуют две плоскости поляризации (направления колебаний). Следовательно, число мод поперечных колебаний, лежапщх в интервале от со до ю ( со, равно 2 [V 2п с ) со йсо. [c.138]

Вопрос об ориентации поперечных колебаний эфира впервые исследовал Ма-люс, который и ввел понятие плоскости поляризации, содержащей световой луч и вектор световых колебаний в состоянии линейной поляризации. Он установил, что при отражении, даже если падающий свет являлся естественным, отраженный луч может стать поляризованным. Кроме того, он открыл закон, по которому изменяется интенсивность линейно поляризованного свста при развороте поляризатора (закон Малюса). [c.22]

Представление о световых волнах как поперечных колебаниях эфира, этого неосязаемого флюида , нисколько не помогали понять, что именно колеблется в световых во П1ах. Только в 1845 г. Фара 1,ей впервые решил исследовать связь между светом и каким-.чибо другим физическим явлением, например магнетизмом. Пропуская поляризованный пучок света через свинцовое стекло, помещенное между полюсами электро.магнита, он наблюдал поворот плоскости поляризации на значительньЙ угол. Тем самым он не только положил начало магнитооптике, по и убедительно доказал возде 1ствие магнитного поля на световые колебания. [c.23]

Основные результаты измерений представлены в таблице 3.1, акустопо-ляриграмма модели без отверстий - на рис. З.ЗЬ, акустополярифаммы модели с отверстиями, заполненными и незаполненными, - на рис. 3.3с. В таблице, в зависимости от количества отверстий, дана величина условной пористости л, вычисленная как отношение объема отверстий к объему модели, величины скорости распространения продольных колебаний Ур. Даны, соответственно, замеренные при ориентировке вектора поляризации вдоль отверстий Уs и перпендикулярно к ним Уз2- величины скорости распространения поперечных колебаний. [c.48]

Например, при подаче электроимпульса на основную пьезопластину (поз.10, рис. 4.23) в торцевой части эвукопровода возбуждается пучок лучей продольных колебаний. Центральный луч Р пучка под углом падения а падает на основную разделяющую плоскость, преобразуется на ней под углом прохождения р в луч поперечных колебаний 51. Луч 51 проходит по основной части звукопровода и, пересекая под прямым углом контактную поверхность, входит в изучаемую среду. Ходлучей Р, 5] аналогичен ходу лучей Р, 5ь в преобразователе, рис. 4.19. Вектор поляризации проходящего пучка лучей поперечных колебаний находится в плоскости, через которую проходят лучи и 51. [c.74]

Как следует из вышеприведенного описания, комбинированный преобразователь (рис. 4.23) позволяет излучать и принимать раздельно или совместно импульсы продольных и импульсы поперечных колебаний со взаимноортогональными векторами поляризации. [c.75]

Как уже было сказано, меиоду величинами У// в гомогенной, однородной среде должны соблюдаться равенства Ki2= F21 F13- F31 У23- У32- Результаты измерений показывают, что не все породы инфрасфуктуры можно отнести к однородным, так как указанные равенства, в общем, соблюдаются не для всех образцов. Однако в ориентированных по линейности и сланцеватости образцах наибольшая величина скорости распросфанения. продольных колебаний Урта.х наблюдается в направлении, совпадающем с ориентировкой линейности, а наименьшая - в направлении, перпендикулярном сланцеватости. Аналогичные соотношения ранее наблюдались при изучении пород Костомукшского железорудного района [ИЗ]. Величины скорости распространения поперечных колебаний F12 = Fzi также принимают наибольшие значения в том случае, когда вектор поляризации или направление распросфанения совпадаете ориентировкой линейности пород. [c.110]

Акустополяризационные наблюдения при параллельных и при скрещенных векторах поляризации являются, по сути, методом амплитудного суммирования двух фаз поперечных колебаний. Метод подобного амплитудного суммирования применительно к способу определения наложенных напряжений был предложен Р.Лукасом и др. [ 98], а также Р.Т.Смитом [ 145]. Позднее для той же цели и для определения внутренней упругой анизотропии материалов метод был использован Г.А.Буденковым и др. [146, 147]. Поворачиваемый относительно образца преобразователь и соответствующую контактную среду (эпоксидную композицию) предложили Н.Н.Су и В.Захсе [90]. В методе акустополярископии потребовалось соединить отдельные опубликованные методические приемы и скомпоновать известные элементы конструкций. [c.157]

Образец кубической формы просвечивается вначале при параллельных векторах поляризации излучателя и приемника (ВП), а затем при взаимно перпендикулярных скрещенных (ВС), причем измерения производятся при последовательном повороте преобразователей относительно образца, В результате получают акустополяриграммы-круговые диаграммы амплитуды поперечных колебаний, прошедших образец (рис. 91). Они позволяют установить пространственную ориентировку элементов упругой симметрии и их число. [c.226]

Существуют несколько модификаций многоволновых наблюдений, в которых при поочередном возбуждении среды вертикальной (в направлении Z) и горизонтальными (в направлении X и Y) силами регистрируются три компоненты колебаний. Полное 3-компонентное возбуждение при 3-компонентном приеме рассматривается в сейсмоакустике как технология 9С. Обычно в сейсморазведке только на продольных волнах достаточно использовать одну 2 компоненту, однако продольная волна также регистрируется на Х-компоненте. Если точки отражений не находятся на линии профиля, то продольная волна регистрируется и на Y-компоненте. Определение направления вектора колебаний как в поперечной, так и в продольной волне осуществляется с использованием записей на всех трех компонентах. Знание поляризации вектора колебаний поперечных волн (поляризационный анализ) позволяет получить дополнительную и весьма ценную информацию о геологических свойствах среды. [c.156]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

В дальнейшем изучение явлений поляризации света и интерференции поляризованных лучей (Френель и Aparo) позволило установить особенности световых волн, которые были объяснены Юнгом и Френелем при помощи допущения, что световые волны поперечны, т. е. что направления колебаний в них перпендикулярны к направлению распространения. [c.21]

Поляризация света при рассеянии. Если естественный свет падает на молекулу в направлении 0Y (рис. 29.6), то колебания его электрического вектора должны лежать в плоскости ZOX. Если наблюдать рассеянный свет в направлении ОХ, то в силу поперечности волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той слагающей колебания электрического вектора, которая перпендикулярна к ОХ. Таким образом, в свете, рассеянном под щ)ямым углом к падающему, должны наблюдаться только колебания (электрического вектора), направленные вдоль OZ, т. е. свет должен быть полностью поляризован. [c.588]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Спектральная линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V (рис. 22.2,6), в магнитном поле при поперечном наблюдении представляется в виде трех линий (триплет) с частотами V—Лv, V и v + Дv (рис. 22.2, в). Первая и третья линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны к направлению магнитного поля (ст-компонепты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (я-ком-понента). При продольном наблюдении эффекта получаются две компоненты (дублет) с частотами V—Av и v- -Дv, причем первая линия поляризована по левому кругу, а вторая — по правому (рис. 22.2, г). Величина смещения Дv пропорциональна напряженности магнитного поля. Интенсивность я- и а-компонент разная. Наиболее интенсивной является я-компопента, интенсивность которой в 2 раза превосходит интенсивность каждой из а-компонент, равных между собой. [c.103]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

Через контактную жидкость передают волны продольного типа и поперечные волны 51/-поляризации, в которых направление колебаний непараллельно поверхности изделия. В последнем случае на границе преобразователь — жидкость такие поперечные волны трансформируются в продольные, а на границе жидкость — изделие превращаются опять в поперечные. [c.59]

В работе [90] обоснована целесообразность применения поперечных волн со строгой поляризацией колебаний, заключающаяся в том, что при многократном рассеянии на границах зе рен плоскость поляризаи,ии изменяется сильнее, чем при однократном отражении от дефекта. Ei .nH приемник реагирует на упругие волны с той же поляризацией, что и излученные, можно ожидать увеличения отношения сигнал—помеха. Однако результаты экспериментов показали, что эффект этот не столь значителен и выигрыш в чувствительнос ги меньше, чем при использовании продольных волн вместо поперечных, [c.294]

Напоним, что электромагнитные волны являются поперечными векторы переменного электрического (Е), и магнитного (Н) полей волны перпендикулярны друг другу и скорости распространения волны с (рис. 11.20). Плоскость, проходящая через векторы Е и с, в которой происходит колебание называется плоскостью колебаний волны плоскость, перпендикулярная плоскости колебаний, называется плоскостью поляризации. [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...