Кластер большой

При помощи ССА-процесса моделируются гелеобразование и формирование связанно-дисперсных систем (рис. 14) В этом процессе нет затравочного зерна. Все частицы совершают случайные блуждания и образуют кластеры, которые продолжают диффундировать, формируя кластеры больших размеров. В пределе система может превратиться в один гигантский кластер (рис. 14, в) [6]. [c.29]

В присутствии кислорода, как и следовало ожидать, возникало много разных оксидов, причем наблюдалось уменьшение содержания кластеров большой массы. В атмосфере азота одновременно присутствовали ионы урана и нитрида урана. С увеличением давления азота концентрация ионов U,, р 6) уменьшалась, а ионов U,,N(, q р увеличивалась так, что в результате суммарное количество [c.23]

В случае дерева приближенная формула (5.45) фактически становится точной. Ошибки возникают лишь при попытках применить это соотношение к циклу, составленному из узлов решетки, когда п независимых выборов типа атома эквивалентны п — 1 выборам типа пары. Действительно, в этом случае характер замыкающей связи между атомами уже предопределен. Следовательно, существенно улучшить аппроксимацию можно, лишь построив изучаемое распределение из кластеров большего размера, содержащих такие циклы. [c.190]

В этих первых экспериментах помимо С-60 была обнаружена еще одна совсем необычная молекула С-70. Ими же было установлено, что все кластеры с четным числом атомов углерода, большим 32, очень устойчивы и также имеют форму геодезического купола. [c.54]

Когда углерод испаряется, большая часть его атомов группируется в кластеры из 2-15-ти атомов [20], а для самых маленьких молекул углерода предпочтительна одномерная геометрия. Кластеры, содержащие до 10-ти атомов, при низких температурах в основном образуют моноциклические кольца. При очень высоких температурах такие кольца разрываются с образованием большого количества фрагментов, содержащих примерно 25 атомов углерода в виде линейных цепочек. По мере конденсации линейные цепочки должны удлиняться и становиться достаточно большими, чтобы они осаждались обратно на свои же цепочки. Стремясь к более низкому энергетическому уровню, они избавляются от лишних связей и закручиваются, образуя замкнутую структуру. [c.55]

Однако, с ростом фрактального кластера все большее число его узлов лишается возможности присоединения частиц жидкой фазы, то есть экранируется. Под экранированием понимается прекращение процесса роста на отдельных участках поверхности кластера. Экранированными узлами чаще всего являются узлы, расположенные во впадинах извилистой фрактальной поверхности кластера, куда вероятность проникновения частицы из соседней [c.87]

Флуктуационные эффекты характеризуются значени ми корреляционной функции плотности и корреляционного радиуса флуктуаций, определяемого расстоянием, на котором корреляция существенно уменьшается. В области критической точки радиус корреляции значительно больше радиуса действия межмолекулярных сил, а флуктуации плотности в непосредственной близости к критической точке достигают значения самой плотности. Из этого складывается следующее представление о состоянии вещества в непосредственной близости к критической точке. Около критической точки веш,ество подобно газу, который состоит из отдельных групп (кластеров) молекул, напоминающих микроскопические капли жидкости, размер которых быстро возрастает с приближением к критической точке. Уместно напомнить, что аналогичная точка зрения на состояния вещества в области критической точки уже содержалась в теории ассоциации реальных газов. [c.276]

Механизм радиационного отжига очень сложен и окончательно еще не ясен. В большинстве случаев нельзя даже считать, что в процессе отжига происходит рекомбинация части пар, а остальные пары переходят в более стабильное состояние. В качестве вероятного механизма радиационного отжига рассматривалась также возможность группировки вакансий (кластеры) с образованием больших пустот. Как правило, при повышенных температурах все радиационные нарушения исчезают. [c.281]

Типы и концентрация устойчивых Р. д. определяются как условиями облучения, так и свойствами самих твёрдых тел. При этом для лёгких частиц и фотонов не слишком высоких анергий наиб, характерно образование устойчивых точечных дефектов (изолиров. вакансии или междоузельные атомы, дивакансии, комплексы компонентов пары Френкеля с примесными атомами и т. п.). При облучении нейтронами устойчивый кластер представляет собой дпваканспонное ядро, окружённое примесно-дефектными комплексами. При ионной бомбардировке плотность точечных дефектов в кластере больше, чем при нейтронной, и она тем выше, чем больше масса иона. При этом важную роль в формировании устойчивых кластеров играет процесс пространственного разделения вакансий п междоузельных атомов, предшествующий стадии квазихим. реакций. В силу этого устойчивые кластеры, возникающие при ионной бомбардировке, имеют более сложную структуру II состоят из вакансионных комплексов с разл. числом вакансий, примесно-дефектных комплексов, а также атомов внедрённой примеси. При облучении кристаллов тяжёлыми ионами устойчивые кластеры представляют собой локальные аморфные области. [c.204]

Увеличение числа атомов в кластере приводит к быстрому повышению энергии упругой деформации, которая пропорциональна объему в результате в кластере большого размера рост упругой энергии превышает снижение поверхностной энергии, следствием чего является дестабилизация икосаэдрической структуры. Таким образом, существует некоторый критический размер, выше которого икосаэдрические структуры становятся менее стабильными, чем кубические или гексагональные, характерные для наночастиц размером более 10 нм. [c.65]

Однако Сирси и Фенн [319] при других условиях эксперимента также обнаружили аномально высокую концентрацию кластеров № (Н20)21 и пришли к выводу, что стабильность кластеров такого размера выше, чем стабильность кластеров большего или меньшего размера. В их опытах, в отличие от экспериментов Лина, небольшое количество паров воды добавляли к газу-носителю (Не, Аг, воздух), смесь ионизировали газовым разрядом, а затем выпускали через малое отверстие в вакуум и анализировали масс-спектрометром. Можно сказать так Лин сначала создавал свободно расширяющуюся струю водяного пара, которую затем ионизировал, тогда как Сирси и Фенн, напротив, заставляли расширяться в вакуум струю смеси пара воды и газа-носителя, которую они предварительно ионизировали в резервуаре. В последнем случае образующиеся в разряде положительные ионы быстро приводили к установлению равновесного распределения кластеров Н (НгО) путем серии ионно-молекулярных реакций [c.106]

С другой стороны, поскольку образование иона Н (HgO),,, детектируемого в опытах Лина, требует удаления по крайней мере одной группы ОН и электрона из нейтрального кластера большего размера, а аномалия при г = 21 наблюдается как в нейтральных, так и в ионных кластерах, то измеряемый Лином масс-спектр должен возникать в результате чрезвычайно быстрой структурной перестройки кластеров вслед за их ионизацией непосредственно в масс-спектрометре. [c.107]

Увеличение числа атомов в кластере приводит к быстрому росту энергии упругой деформации, которая пропорциональна объему в результате в кластере большого размера увеличение упругой энергии превышает снижение новерхностной энергии, следствием чего является дестабилизация икосаэдрической структуры. Таким образом, суш ествует некоторый критический [c.82]

Возвращаясь к модели Изинга, естественно обобщить метод Бете путем построения кластеров большего размера с учетом взаимодействия в нескольких координационных сферах. При этом условия самосогласования типа (5.34) определяют внутреннее поле в каждой оболочке [15]. Аналогичный подход, развитый Каули [16, 17], предполагает существование в каждой координационной сфере некоторой средней поляризации (т. е. порядка ) относительно спина, принадлежащего центральному атому. Это приводит к модификации комбинаторного множителя в формуле для энтропии кластера [ср. с формулой (5.10)]. Условие обращения в нуль вариации свободной энергии [формула (5.11)] дает систему уравнений для локальных параметров порядка. Этот метод может оказаться удобным при рассмотрении фазовых переходов в довольно сложных упорядоченных подрешетках (примером могут служить многие сплавы). Интересно отметить, что для [c.186]

Более систематический способ введения кластеров большего размера состоит в последовательном уточнении комбинаторного множителя (5.8) в выражении (5.10) для свободной энергии. Например, чтобы получить уравнение Бете (т. е. уравнения квазихпмического приближения), нужно учесть (хотя бы приближенно) корреляции между соседними спинами, неявно включенные в условие квазихпмического равновесия (5.14). Сделать это не так уж трудно (см., например, [1.28]) и тогда довольно просто [21] сосчитать число различных конфигураций спиновых триплетов или тетраэдров тем самым обеспечивается лучший учет их вклада во внутреннюю энергию и энтропию системы. Оказывается [22], что уравнения, получающиеся в этом и других методах, появляются в различных приближениях метода вариации кластеров [23, 24]. 11оследний дает, по-видимому, наилучшее самосогласованное приближение для комбинаторных множителей, описывающих статистические распределения в решетке. [c.187]

Это несколько меньше, чем дает для данно11 решетки формула Бете (5.17) (квазихимического приближения). Такое же приближенное выражение для Тбыло найдено и совершенно иным способом [25] ( 5.10). Соответствующий расчет для квадратов в трехмерной простой кубической решетке дает результаты, очень близкие к наилучшим оценкам, получаемым путем разложения в ряд ( 5.10). Учет кластеров большего размера — кубов или тетраэдров — дает лишь незначительное улучшение. [c.192]

Дальнейшее развитие физико-химии углеродных кластеров и получения фуллеренов, фуллеритов и фуллероидов будут способствовать созданию новых материалов с особыми физико-химическими свойствами и улучшению механических свойств конструкционных материалов [21]. В этой связи большой интерес представляют результаты недавних исследований, выявившие наличие в структуре железо - углеродистых сплавов фуллереновых комплексов на основе Qo- [c.214]

Выяснено, что для квадратной решетки существует определенное критическое значение пористости Хпкр=0,59275, при котором впервые хюявляется кластер, простирающийся на всю длину решетки. Численное моделирование на очень больших решетках показало, что вероятность образования кластера, протекающего на всю длину решетки, стремится к нулю при размере решетки, стремящейся к бесконечности. [c.336]

Значение N. по своей сути является коэффициентом масштаба, так как показывает, во сколько раз размер фрактального макрокластера больше мезо-кластера критического размера (т.е. N.=1 ), при достижении которого он становится бесконечным перколяционным кластером. С учетом связи Iq и г с [c.347]

Рис 62. Зоны распределения частиц в идеализированном фрактальном кластере с полностью достроенной граничной зоной 1-область около центра масс с малой долей пор, 0->3, 2- скорлупа кластера, частицы связаны с центром.масс кластера и граничными частицами следующей зоны, В 2,75 3-область с большой долей пор и пустот всех размеров, перколяция по частицам и пустотам одновременно, Очаст ц 2,5 4-разреженная область, 2,5>В.,а иц>2, 5-слой частиц с броуновским характером распределения в поверхностной оболочке идеализированного кластера, 0=2 [c.89]

Кластер - скопление близко расположенных, тесно связанных друг с другом частиц любой природы (атомов, молекул, ионов и иногда ультрадис-персных частиц) общим количеством 2-100 частиц. Для систем сложного компонентного и структурного состава (комплексных соединений) характерным является наличие остова из атомов элемента-кластерообразователя и одной или нескольких оболочек. В последнее время термин К. распространяется и на системы, состоящие из большого числа связанных макроскопических частиц (см Фрактальный кластер) [c.149]

Однако с ростом фрактального кластера все большее число его узлов лишается возможности присоединения частиц жидкой фазы, то есть экрана руется. Под экранированием понимается прекращение процесса роста на отдельных участках поверхности кластера. Экранированными узлами чаще всего являются узлы, расположенные во впадинах извилистой фракгальной поверхности кластера, куда вероятность проникновения частицы из соседней макрофазы очень мала. Обычно частицы присоединяются к тем узлам роста кластера, которые более доступны для контакта в первые моменты попадания частицы на кластер. Такие узлы роста оказываются расположенными на выступах поверхности кластер Поэтому экранированные узлы роста фрактального кластера остаются незадействованными. Они трансформируются в процессе роста кластеров во внутренние замкнутые поры и служат причиной [c.130]

Структура фу.члерена близка к структуре графита, поэтому наиболее эффективный способ их получения основан на термическом испарении графита либо в результате омического нагрева графитового электрода, либо ла-зерногх) облучения. При умеренном нагреве графита происходит разрушение связей между отдельными слоями и из фрагментов, включающих шестиугольные конфигурации, происходит сборка фуллеренов [107]. Полученный угольный конденсат наряду с кластерами С-60 и С-70 содержит большое количество более лепасх кластеров (рис. 5.3), значительная часть которых переходит в С-60 и С-70 при выдержке в течение нескольких часов при 500-600°С, либо при более низкой температуре в неполярном растворителе. [c.212]

Наличие локального порядки в структу] аморфного состояния полимеров определяется термодинамической ыеравновесностью последней и поэтому степень локального порядка фцл характеризует уровень нерпвновновесности структуры. И свою очередь, фрактальные структуры формируются в ренультпте неравновесных процессов и поэтому между (ркл и фрактальной размерностью структуры d( полимеров следует ожидать корреляции. Как было обнаружено, кластерная структура полимера, состоящая из областей локального порядка (кластеров) с долей <ркл является перколяционной системой, которая подчиняется соотношению, общему для большого числа полимеров [c.221]

Мы полагаем, что наиболее поразительной закономерностью поведения различных систем сплавов является общность эффектов, связанных с характером скольжения. Планарное скольжение может вызываться рядом факторов, включая уменьшение энергии дефектов упаковки, понижение температуры, ближний и дальний порядок, образование кластеров и разрезание выделений дислокациями. Все эти факторы отмечались в разных местах данной главы и в предшествующих обзорах. Хотя корреляция планарного скольжения с КР и водородным охрупчиванием наиболее полно и подробно исследована для аустенитных нержавеющих сталей, она применима и в случае других аустенитных сплавов, алюминиевых сплавов, титановых а- и р-сплавов, а возможно, и в никелевых сплавах. Очевидным исключением служит семейство ферритных и мартенситных сталей, однако в этом случае число работ, в которых исследован характер скольжения, относительно невелико. Ниже обсудим возможность того, что в подобных сплавах тип скольжения не имеет большого значения, но предстоящие исследования этих материалов все же должны включать определение типа скольжения, например, с помощью сравнительно простой методики линии скольжения [201]. Это позволит установить, распространяется ли отмеченная корреляция на о. ц. к. стали. Часто высказываемое мнение о том, что в железе (и, как следствие, в стали) скольжение всегда носит сильно непланарный характер,— ошибочно. Например, понижение температуры делает скольжение в чистом железе заметно более планарным и [c.120]

Планарность скольжения может быть усилена за счет любого фактора, затрудняющего поперечное дислокационное соскальзывание, или удерживающего скольжение в тех плоскостях, где оно зародилось. Это означает, что характер скольжения могу г определять не только связанная с составом величина энергии дефектов упаковки, или же такие микроструктурные факторы, как упорядочение, образование кластеров и выделение когерентных частиц, роль которых уже была показана выше. Многие другие (хотя, конечно же, не все) металлургические факторы, рассмотренные в данной главе, тоже могут быть отнесены к числу влияющих на тип скольжения. Следует также отметить, что некоторые случаи, которые могут показаться исключением, в действительности лишь подтверждают общую картину. Например, измельчение зерна может, по крайней мере отчасти, влиять на скольжение материала, так как при этом большая часть объема образца должна быть деформирована путем многократного соскальзывания при малых деформациях [304], а как мы покажем, малость деформации во многих случаях имеет критическое значение. [c.127]

Согласно модели упрочнения по механизму Орована повышение сопротивления движению дислокаций возможно как за счет уменьшения расстояния между барьерами, так и за счет увеличения прочности барьеров. Данные по изменению распределения по размерам радиационных кластеров при отжиге облученного ниобия [7] указывают на то, что в эффекте РОУ большую роль играет изменение прочности барьеров. [c.91]

Характер спектров полевого испарения углеродных материалов связан со структурой материала, влияние на которую оказывают как исходное сырье, так и технология изготовления. Следует отметить три различные составляющие спектра поатомное испарение, кластерное испарение, испарение в виде атомных комплексов с малым зарядом. Поатомное испарение — испарение углеродных материалов в виде ионов с соотношением М е = 6—72 (С" " — 6С ). Особенностью кластерного испарения является большая амплитуда импульсов на детекторе ионов и возможность идентификации вышеуказанных масс только при учете недобора энергии ионами, образовавшимися в результате распада кластера на расстоянии нескольких радиусов кривизны образца. Подробно этот вид испарения описан в работе [193]. Испарение УМ в виде атомных комплексов с малым зарядом сочетается как с поатомным испарением, так и с кластерным. Отношение М/е для этих комплексов обычно 100 и более. [c.136]

Так как электронное сродство более сильно зависит от типа связи, чем от кристалличности, хр -связь в алмазоподобных пленках проявляет низкую эффективную работу выхода, сравнимую с низким или отрицательным электронным сродством алмаза. Кластеры с хр -связью имеют более высокую работу выхода электронов, аналогичную графиту, поэтому sp -фракция в неактивированных образцах дает вклад в низковольтную часть автоэмиссии. При более высоких полях автоэмиссия из хр -кластеров доминирует в силу их более высокой электропроводности и, таким образом, возможности обеспечивать больший ток. [c.200]

Изменения степени перекрытия рл-электронных орбиталей атомов в области изгиба может сопровождаться изменением типа гибридизации электронных связей от графитоподобного sp к алмазоподобному spi . Спектр электронных состояний таких атомов углерода будет определяться я-электронами аналогично тому, как это имеет место в алмазе. Степень делокализации соответствующих энергетических уровней может быть достаточно высокой из-за того, что атомы с модифицированной изгибом электронной конфигурацией образуют макроскопически большие области на поверхности кластеров. Электронные свойства этих атомов более подобны алмазу, чем графиту. В частности, их спектр электронных состояний должен содержать уровни, разделенные энергетическим зазором, близким по величине к ширине запрещенной зоны алмаза, как это показано в зонной диаграмме на рис. 5.14 [271]. Так же, как и в случае алмаза, можно ожидать, что дно зоны проводимости (уровень E на рис. 5.14) модифицированного углеродного материала в области изгиба будет расположен достаточно близко к уровню электронов в вакууме Очевидно, что толщина слоя таких атомов, равная [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...