Формула Бете

Тормозную способность вычисляют по формуле Бете [c.1141]

Из формулы Бете видно, что тормозная способность какого-либо вещества для данной частицы зависит лишь от заряда и скорости этой частицы. Поэтому, зная, например, пробег протона, можно вычислить пробеги дейтронов и тритонов в этом же веществе по формуле [c.1141]

Область больших скоростей, и > сл. В этой области электронные потери энергии хорошо описываются известной формулой Бете — Блоха [c.45]

Предложение. Полное число состояний, определяемых неравенствами (1.115), выражается следующей замечательной формулой (Бете, 1931) [c.37]

Вся прелесть формулы Бете (5.89) состоит в том, что вид этого выражения не становится более сложным при увеличении числа перевернутых спинов. В общем случае можно написать [c.202]

Пренебрегая деформацией кривошипа и полагая, что вследствие малости перемещения проекция на вертикаль перемещения точки соударения равна длине дуги, бет можно вычислить по формуле [c.639]

В-третьих, соотношение между импульсом налетающей частицы в системе центра массы и импульсом в лабораторной системе различно для тяжелых частиц и для электронов. Учитывая это, Г. Бете дает формулы для ионизационных потерь энергии электрона на единицу пути [c.22]

Бете и Гайтлер на основе квантовой электродинамики получили формулу для вычисления потерь энергии электроном на излучение [c.233]

Подставляя значение бет в формулу (23.25), найдем, что [c.700]

Здесь бет — перемещение точки соударения в направлении удара под действием статически приложенной силы Q. Пренебрегая деформацией кривошипа и полагая, что вследствие малости перемещения проекция на вертикаль перемещения точки соударения равна длине дуги, бет можно вычислить по формуле [c.705]

Подставляя значение Ад и бет = >. в формулу (23.39), найдем величину X, [c.708]

Согласно приближению, основанному на гипотезе Кирквуда— Бете, как видно из формул (1.3.26), величина стремится к беско- [c.44]

Из формулы (17.380) следует, что коэффициент динамичности при прочих равных условиях уменьшается с увеличением бет. С увеличением высоты, с которой падает груз, при прочих равных условиях происходит увеличение и коэффициента динамичности. Это утверждение тоже хорошо согласуется с интуитивным представлением о явлении и повседневным опытом. Формулу (17.379) можно представить и еще в двух формах. Первая из них получается, если учесть известную формулу для скорости падающего тела [c.267]

Флюктуации такого тока, обусловленные статистическим характером бета-распада, могут быть подсчитаны по формуле [c.225]

Измерение веса материала. Возможность измерения веса материала Р, отнесенного к единице площади, ло поглощению в нем бета или гамма-излучения следует из формулы (7). Подставляя значение [c.321]

Из формулы (9-15) следует, что для поддержания приемлемой температуры стенки при данных условиях q, бет, Я.ст, Р) необходимо стремиться к большим значениям аг. В пароперегревателях, особенно таких, у которых выходные по пару участки работают почти в предельных температурных условиях, это достигается высокой скоростью пара (см. 14-2). Для экономайзера и аг велико [c.95]

Полное поглощение бета-излучения происходит в слое вещества, толщина которого примерно пропорциональна максимальной энергии бета-излучения и обратно пропорциональна плотности вещества и может быть оценена по эмпирическим формулам [c.9]

Рассмотрим более подробно вопрос о выборе радиоактивного препарата для просвечивания гамма- или бета-лучами. Так как при хорошей защите счетчика число отсчетов, зарегистрированных вследствие наличия радиоактивного фона Пф, мало по сравнению с основным счетом п, то вероятная относительная ошибка из-за статистического характера радиоактивного распада 6п может быть вычислена по следующей формуле [c.187]

Энергия электрона к концу шага вычисляется по формуле непрерывных потерь Бете [c.19]

Из формулы (ЮЛ) следует, что при данных значениях рт, бет, Р и Яст температура стенки зависит от удельной тепловой нагрузки и коэффициента теплоотдачи от стенки к рабочему телу. Повышение тепловой нагрузки приводит к уменьшению площади поверхности нагрева и поэтому всегда целесообразно. Таким образом, для поддержания приемлемой температуры стенки необходимо стремиться к увеличению аг, который в основном зависит от скорости потока рабочего тела. [c.212]

Применяя формулы (2.29) и (2.32), с помощью таблиц бета-функций Вг (т) легко вычислить изобары и изоклины. Предварительно должны быть построены таблицы величин В (т). Вначале напишем выражение [c.271]

Если табулирование выполнено по квадратной сетке в плоскости 1п I, то для рациональных углов а и 1п и можно пользоваться этими таблицами, не прибегая к комплексному интерполированию. Подобные таблицы позволили бы применить очень удобный способ определения геометрических размеров, связанных с заданными значениями параметров. Кроме того, с их помощью было бы очень просто решить проблему вычисления констант, связанных с течениями Рети. (Формулы, выражающие коэффициент сопротивления Сц и т. п. через бета-функции, мы опускаем.) [c.272]

Вследствие отсутствия подходящих таблиц неполных бета-функций нам пришлось обратиться к формуле Мизеса [61]. Используя формулу (2.30), мы преобразовали формулу (9.7), которая при = 1 принимает вид [c.273]

Отношение К может быть определено из многочисленных экспериментальных данных, собранных в обзоре [5.3]. Однако нельзя сделать каких-либо определенных заключений о применимости формулы (5.7). В работе 3.59] систематизированы экспериментальные исследования по поляризационной зависимости в щелочноземельных атомах, в частности, для трехфотонной ионизации атомов Са, 8г и Ва. Частота излучения подбиралась так, чтобы в составном матричном элементе доминировал канал с увеличением орбитального квантового числа. Таким образом, в рассматриваемых переходах выполнялось правило Бете. [c.131]

Бабине принцип 265 Бауэра формула 456, 458 Бельтрами оператор 454 Бете приближение 339 Биений длина 621 Блеска угол 438 [c.651]

Сравнивая (16.57) и (16.58), замечаем, что интенсивность переходного излучения в рассматриваемом случае пропорциональна a , в то время как интерференционный член пропорционален а. Поэтому при достаточно малой толпхине а последний член может стать главным. Тогда интенсивность полного излучения (сумма (16.47) и (16.58)) определяется формулой Бете-Гайтлера [c.224]

Р о ж д е н и е р. [х .м ю о и н ы х) пар ф о-тонами. Если М. взаимодействуют с электро.маг-нптным полем подобно тяжелому электрону, то сечеиио образования мюонных пар фотонами может быть определено по известной формуле Бете—Гейтлера. Это сечение примерно в = (1/207) мень- [c.344]

Согласно условию (5.11), проварьируем теперь свободную энергию по независимой переменной, входящей в набор г/ . Получающиеся таким образом уравнения имеют хорошо определенные решения, которым можно сопоставить упорядоченный и неупорядоченный режимы, разделенные критической температурой действительно, наше приближение для комбинаторного множителя точно воспроизводит формулу Бете (5.17) (формулу квазихимического приближения). [c.190]

Это несколько меньше, чем дает для данно11 решетки формула Бете (5.17) (квазихимического приближения). Такое же приближенное выражение для Тбыло найдено и совершенно иным способом [25] ( 5.10). Соответствующий расчет для квадратов в трехмерной простой кубической решетке дает результаты, очень близкие к наилучшим оценкам, получаемым путем разложения в ряд ( 5.10). Учет кластеров большего размера — кубов или тетраэдров — дает лишь незначительное улучшение. [c.192]

Циклическая симметрия наводит на мысль о решениях блохов-ского типа , в которых каждому индексу mj соответствует волновой множитель ехр ikjmj). Сразу вспоминается антиферромагнитное основное состояние одномерной модели Гейзенберга ( 5.6). Действительно, можно показать (см., например, [49]), что гамильтониан этой модели тесно связан с нашей теперешней матрицей переноса. Соответственно возникает мысль, что собственные функции уравнения (5.80), построенные по формуле Бете (5.91), суть также собственные функции задачи (5.134). Аналитическая проверка этого утверждения крайне трудоемка [50], при этом, однако, оказывается, что ограничения, налагаемые на индексы m j и др., в точности приводят к прежним условиям совместности [c.215]

ОНИ представляют собой частные случаи восъмивершинной модели ( 1.4) с определенными значениями параметров взаимодействия Jij и /7 в гамильтониане Изинга общего вида (1.26а). Для этой модели матрицу переноса можно выразить через операторы Паули [ср. с формулой (5.109)] и найти общие условия существования матрицы, с которой она коммутирует, т. е. имеет общие собственные функции. Подобно тому как формула Бете (5.91) определяет собственные функции и гейзенберговской цепочки, и плоской модели сегнетоэлектрика (хотя и с очень различными собственными значениями), здесь тоже можно построить общую алгебраическую схему [52], в которой наибольшее собственное значение матрицы переноса выражается в виде функции энергетических параметров задачи. Последние приписываются различным восьмивершннным конфигурациям, изображенным на рис. 1.10. При этом получается, например [53], что зависимость спонтанного дальнего порядка от температуры определяется отношениями названных параметров. Частными примерами могут служить модели Изинга п KDP. Очевидно, наиболее интересным было бы применение этого мощного математического метода к общей теории фазовых переходов [c.217]

Р е ш е н и е. Будем искать период колебаний по формуле (8.18) Г = 2яУбст/ Г, где бет — статическое удлинение системы пружин под действием веса Р. [c.129]

Следует отметить, что формулы (2.22) и (2.23) совпадают, несмотря на то что они выведены из различных предположений относительно законов распределения звеньев. Формула (2.22) справедлива для любого п, если ресурс звена распределен по закону Вейбулла, в то время как формула (2.23) справедлива только для больших п, если ресурс звена имеет бета-распределение. Возникает вопрос существуют ли другие совокупности, которые также приводят к распределению Вейбулла для элемента в модели слабейшего звена Положительный ответ на этот вопрос получили Фишер и Типпет [1]. Они показали, что [c.58]

Последний интеграл выражается через бета-функцию. При учете формулы Г( -I- х)Г(5 - т) = тгсозтга получаем [c.111]

Используя теорию Гилмора, Хиклинг и Плессет [16] применяли его модификации уравнения движения стенки пузырька (уравнение (4.43)) и уравнений для полей скорости и давления (уравнения (4.54) и (4.55)), основанные на гипотезе Кирквуда—Бете. Давление газа в пузырьке определялось по формуле [c.154]

Кроме того, если sin а и os со заменить их линейными выражениями через показательные функции уо х и у могут быть выражены по формулам (8.16а) и (8.166) в виде интегралов, аналогичных интегралам в случае несжимаемой жидкости (гл. II, п. 9), так что и в этом случае возможен аналог конечных формул Мизеса и выражений через неполные бета-функцик. [c.246]

В течение многих лет с использованием тонких пленок и на основе кинематического приближения было одределено более 100 атомных структур, для чего были разработаны теория и методы электронографического анализа [2, 8]. Полученные структурные данные во многих случаях были подтверждены другими методами и, по-видимому, являются вполне надежными. В последние годы была усовершенствована техника измерений интенсивностей отражений и при сопоставлении с (кинематической) теорией для сильных отражений учитываются экстинкция и второе приближение Бете (гл. 8 и 9). Так называемый -фактор [см. формулу (6.25)] для всей совокупности отражений составляет в ряде последних работ для простых структур менее 10% и для более сложных 15 — 17%. Другим важным количественным критерием точности структурного определения является различие экспериментальных значений максимумов потенциала на проекциях и сечениях структурной модели с теоретическими величинами, вычисленными по формуле Вайнштейна ([2], формула (41) на стр. 192). В большинстве случаев это различие составляет 1 — 3%. С другой стороны, такое различие открывает возможность исследования дефектных структур, в которых некоторые положения заполнены атомами лишь статистически (оксиды Та, N5, В , нитриды АУ) [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...