Кюри закон

С теоретич. точки зрения (в рамках теории молекулярного поля) к.— В. 3. является обобщением Кюри закона на случай взаимодействия между лока-ЛИ.Э0В. маги, моментами. При этом параметр X в (2) [c.538]

Выше точки Кюри ферромагнетик становится парамагнетиком с магн. восприимчивостью х(7 ) = М/Л, где М соответствует решению ур-ния (2) при Т > Т . Согласно Кюри закону, для парамагнетиков у = = С/Т, [c.195]

Критические показатели 358, 359 Кюри закон 225, 273 [c.428]

Кюри — Вейсса закон 338, 357 Кюри закон 168, 357 [c.445]

Корреляционная функция двухчастичная / 2( ) — 622, 625, 717, 736 Корреляционная функция полная h R) — 698, 730 Корреляционная функция прямая с (Я) — 699, 730 Критические показатели — 149, 256, 701 Кюри закон — 539, 546 [c.797]

Парамагнетизм — следствие ориентации магн. моментов атомов и эл-нов проводимости в магн. поле. При высоких темп-рах парамагн. восприимчивость убывает обратно пропорц. темп-ре Кюри закон). Непереходные металлы составляют исключение. Их парамагн. восприимчивость аномально мала и слабо зависит от темп-ры, что связано с вырождением электронного газа. Наличие магн. моментов у атомов, ионов и эл-нов проводимости и связанное с этим расщепление электронных уровней энергии в магн. поле приводит к электронному парамагнитному резонансу (ЭПР). Структура магн. уровней очень чувствительна к тому, в каком окружении находится ч-ца. Поэтому ЭПР — важнейший источник сведений [c.737]

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Температурную зависимость восприимчивости парамагнитного вещества легко вычислить, предположив, что оно состоит из отдельных невзаимодействующих диполей и что первое возбужденное состояние достаточно далеко от основного. Такое вычисление приводит к закону Кюри, согласно которому [c.123]

Восприимчивость реального парамагнитного кристалла подчиняется простому закону Кюри в довольно ограниченном интервале температур [23, 35]. Вблизи верхнего конца этого интервала отклонения возникают при Т Еу к, где Е — энергия первого возбужденного состояния (см. ниже). При низких температурах отклонения обусловлены взаимодействием ионов между собой и, если основное состояние сложнее, чем дублет, расщеплением его кристаллическим полем. Для термометрических целей восприимчивость обычно записывают в виде [c.124]

Эта зависимость впервые была установлена П. Кюри п носит название закона Кюри. Величина С представляет собой некоторую константу, получившую название постоянной Кюри. [c.324]

В заключение отметим, что у многих твердых парамагнетиков температурная зависимость магнитной восприимчивости описывается не законом Кюри, а законом Кюри — Вейсса [c.332]

Зависимость магнитной восприимчивости антиферромагнетика от температуры имеет вид, изображенный на рис. 10.16. При Т> >0N восприимчивость описывается законом Кюри —Вейсса [c.343]

Клаузиуса — Моссотти уравнение 129, 130 Конвенция метра 38 Кюри закон 124, 125 — константа 124 [c.444]

Кулоновскоо взаимодействие 167 Купера эффект 883—887 Кюри—Вейсса закон 381, 382, 409, 443, 465, 490, 491, 493, 568 Кюри закон 381, 389, 391, 401, 426, 427, 429, 436, 439, 442, 455, 462, 483, 504, 508, 566 [c.929]

КЮРЙ ЗАКОН тетературная зависимость. магнитной восприимчивости % парамагнетиков вида [c.537]

М. в., как правило, существенно зависит от темн-ры (исключения составляют болыпинство ДМ и нек-рые ПМ — щелочные н отчасти щёлочноземельные и др. металлы, см. Парамагнетизм). М. в. ПМ уменьшается с темп-рои, следуя Кюри закону или Кюри — Вейса закону. В ФМ М. в. с ростом темп-ры увеличивается, достигая резкого максимума вблизи точки Кюри. М. в. антиферромагнетиков увеличивается с ростом темп-ры до Нееля точки, а затем падает по закону Кюри — Вейса. [c.650]

Парамагнитный вклад обусловлен различием интенсивностей зеемановских компонент переходов, возникающим вследствие разной населённости магн. подуровней исходного состояния, имеющих (в условиях термодинамич. равновесия) больцмановское распределение населённости. На пропорциональности этого вклада намагниченности среды см. Парамагнетизм) базируется исполь.эование М. для магн. измерении. Характер зависимости парамагнитного вклада от темп-ры и от магн. поля определяется соотношением между величиной магн. расщепления уровней осн. состояния /S.8 (II) и тепловой энергией kT. В области малых магн. полей и или) высоких гемп-р kT>S.S) парамагнитный вклад линейно зависит от магн. иоля и обратно пропорционален темц-ре (см. Кюри, закон). В области ни.яких темп-р и сильных магн. полей S kT) парамагнитный вклад, подобно намагниченности, испытывает магы. насыщение. В простейшем случае двукратного вырождения осн. электронного состояния атома эта зависимость описывается ф-цией вида th l SI2kT). [c.702]

При измерении темп-ры по термодина.мич. Т. ш. на практике применяют, как правило, не цикл Карно, а одно из строгих следствий второго начала термодинамики, связывающих удобно измеряемое термометрич. свойство с термодинамич. темп-рой законы идеального газа, законы излучения абсолютно чёрного тела. Кюри закон для идеального парамагнетика, Йайквиста формулу для тепло- [c.63]

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС акустический— см. Акустический ядерный магнитный резонанс. ЯДЕРНЫЙ ПАРАМАГНЕТИЗМ — парамагнетизм веществ, обусловленный магн. моментами атомных ядер. В пост. магн. поле Д существование магн. моментов у ядер приводит к слабому парамагнетизму в виде небольшой добавочной ядерной намагниченности = где х— ядерная магнитная восприимчивость (на 1 моль), зависящая от темп-ры (Кюри закон). Ядерная намагниченность Л/, в 10 —10 раз меньше, чем в случае электронного парамагнетизма. Я, п. впервые обнаружен в 1937 Л. В. Шубниковым и Б. Г. Лазаревым (СССР) в твёрдом водороде. Изучается методом ядерного магнитного резонанса. [c.678]

МАГНИТНАЯ ТЕРМОМЕТРИЯ — метод измере-ггия темп-р ниже 1°К, получаемых с помощью адиабатического размагничивания. В М. т. термометрич. параметром служит магнитная восприимчивость размагничивающейся парамагнитной соли. По измеренной магнитной восприимчивости С/х = Т определяется т. и. магнитная темп-ра Т (С — константа Кюри закона). В области темп-р, в к-рой выполняется закон Кюри, Т совпадает с абс. теми-рои Т. При понижении теми-ры закон Кюри перестает быть точным и Т может замет-тго отличаться от Т (рис.). Для железо-адшониевых и хромо-калиевых квасцов отклонения начинаются ниже 0,5°К. Чаще всего связь между Т ж Т устанавливается эксиериментально для каждой применяемой соли. [c.69]

Парамагнетизм диэлектриков. Парамагнетики, не содержащие свободных электронов (напр., газообразный Оц), обнаруживают на опыте зависимость % от Т, описываемую Кюри законо.м % = С/Т, где С — константа вещества. Согласно теории Л анжевена, величина X совокупности атомов (молекул), рассчитанная на 1 г вещества, х = цфф/ кТ (IV—число молекул в 1 г). Очевидно, если х измерена на опыте, то из закона Кюри может быть определен дфф — эффективный магнитный момент атома или молекулы. Фактич. полный магнитный момент частицы (атома или молекулы) т = где —спиновая, [c.584]

Т обратно пропорц. Т (Кюри закон, см. кривую а на рис. 1). В 20— 30-х гг. были. обнаружены соединения (окислы и хлориды Мп, Ре, Со, N1), обладающие иным видом зависимости % Т). У этих соединений на кривых У. Т) наблюдались максимумы (рис. 1, кривые бв и бг). Кроме того, ниже темп-ры максимума была обнаружена сильная зависимость у. от ориентации кристалла в магн. поле. Если поле направлено, напр., вдоль гл. кристаллография, оси, то значение у. вдоль этого направления (Хц) убывает, стремясь к нулю при Г->ОК. В направлениях, перпендикулярных этой оси, значение не зависит от темп-ры (кривая д на рис. 1). На кривых температурной зависимости уд. теплоёмкости этих в-в также были обнаружены острые максимумы. Эти эксперим. факты указывали на перестройку внутр. структуры в-ва при определ. темп-ре. [c.30]

Преобладание парамагнетизма характерно а) для свободных атомов, ионов и молекул, обладающих результирующим магн. моментом. Парамагнитны газы О 2, N0, пары щелочных и переходных металлов. Восприимчивость их )( 10- — 10 и при не очень низких темп-рах и не очень сильных магн. полях не зависит от поля Я, но существенно зависит от темп-ры — для X имеет место Кюри закон. %=С Т, где С — постоянная Кюри б) для ионов переходных элементов в жидкой фазе, а также в кристаллах при условии, что магнитно-активные ионы слабо взаимодействуют друг с другом и их ближайшее окружение в конденсиров. фазе слабо влияет на их парамагнетизм. При условии лвН1кТ их восприимчивость X не зависит от Я, но зависит от Г — имеет место Кюри— Вейса закон. х=С 1 Т—А), где С и А — константы в-ва в) для ферро- и антиферромагн. в-в выше точки Кюри й. [c.358]

В магнитной термометрии широко применяются такие соли, как церий-магниевый нитрат (ЦМН), хромметиламмониевые квасцы (ХМК) и марганце-аммониевый сульфат (МАС). Первая из них, ЦМН, Се2Мдз(Ы0з)1224Н20, применяется при температурах ниже 4,2 К, так как чувствительность ее низка, а первое возбужденное состояние соответствует 38 К. ЦМН обладает гексагональной структурой и его магнитные свойства сильно анизотропны. Несмотря на это, величина Д очень мала, приблизительно 0,27 мК. Восприимчивость в направлении, параллельном гексагональной оси, хи много меньше, чем восприимчивость в перпендикулярном направлении х - Восприимчивость хх также мала, поскольку мал момент иона, 7=1/2, а также вследствие того, что ионы в кристаллической решетке расположены на относительно больших расстояниях. Последнее обстоятельство приводит к тому, что ЦМН достаточно точно подчиняется закону Кюри и является одной из причин широкого применения этой соли для термометрии ниже 1 К- [c.126]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков сильно зависит от температуры. С повышением температуры Р уменьшается и при некоторой температуре 7к, называемой сегнетоэлектрической точкой Кюри, обращается в нуль. Таким образом, при 7 >7 к тепловое движение разрушает сегнетоэлектрическое состояние и сегне-тоэлектрик переходит в параэлектрическое состояние. В параэлек-трической области зависимость е от температуры описывается законом Кюри — Вейсса [c.301]

Видим, что kxa обратно пропорциональна температуре, что полностью согласуется с опытом (закон Кюри). Постоянная Кюри С= = NixoMy(3kB). [c.326]

Это выражение есть не что иное, как закон Кюри. Как и раньше, постоянная Кюри — NyioM I ( >кв) и только заменено на [c.327]

Здесь, как и ранее, —N xoM / Mb), а параметр 6 = =NXiiaM / (Зкв), имеющий размерность температуры, называется температурой Кюри. Выражение (10.41) представляет собой закон Кюри — Вейсса. [c.334]

Температура (1985) -- [ c.124 , c.125 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.381 , c.389 , c.391 , c.401 , c.426 , c.427 , c.429 , c.436 , c.439 , c.442 , c.455 , c.462 , c.483 , c.504 , c.508 , c.566 ]

Кластеры и малые частицы (1986) -- [ c.274 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.280 ]

Термодинамика (1970) -- [ c.28 , c.95 , c.102 , c.174 , c.192 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.268 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.41 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 (2002) -- [ c.225 , c.273 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.168 , c.357 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.539 , c.546 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...