Восприимчивость магнитная антиферромагнетиков

Рис. 47. Изменение магнитной восприимчивости и антиферромагнетика МпО в зависимости от температуры

Рис. 10.16. Зависимость магнитной восприимчивости антиферромагнетика от температуры

Зависимость магнитной восприимчивости антиферромагнетика от температуры имеет вид, изображенный на рис. 10.16. При Т> >0N восприимчивость описывается законом Кюри —Вейсса [c.343]

Антиферромагнетиками называют материалы, в которых во время обменного взаимодействия соседних атомов происходит антипа-раллельная ориентация их магнитных моментов. Так как магнитные моменты соседних атомов взаимно компенсируются, антиферромагнетики не обладают магнитным моментом, а характеризуются магнитной восприимчивостью, которая близка к восприимчивости парамагнетиков. Выше некоторой критической температуры, которая получила название температуры Нееля (аналогична температуре Кюри), магнитоупорядоченное состояние антиферромагнетика разрушается и он переходит в парамагнитное состояние. [c.87]

Количественную оценку магнитных свойств вещества принято давать по его магнитной восприимчивости и = = MIH, где М — намагниченность вещества, Н — напряженность внешнего магнитного поля. В зависимости от магнитных свойств вещества разделяют на диамагнетики, парамагнетики, антиферромагнетики и ферри-магнетики. [c.6]

Изучение магнитных спектров ферритов в различных условиях (при низких и высоких температурах, при малой и большой электропроводности) выявило ряд интересных особенностей поведения магнитомягких нескомпенсированных антиферромагнетиков в-переменных магнитных полях. Первой особенностью является скалярный характер магнитной проницаемости (или восприимчивости) [c.38]

Вещества, способные намагничиваться в магнитном поле, называются магнитными. По величине магнитной восприимчивости к, ее зависимости от напряженности магнитного поля, температуры и других факторов вьщеляют следующие пять основных видов магнитных веществ диа-, пара- и антиферромагнетики образуют группу слабомагнитных веществ ферро- и ферримагнетики относятся к группе сильномагнитных (табл. 2.10.1). [c.159]

Обобщить результат для продольной магнитной восприимчивости антиферромагнетика, найденный в задаче 9.22, включив в рассмотрение обменное взаимодействие внутри подрешеток, т. е. типов А А и ВВ, описывая его при помощи постоянных молекулярного поля IVn. Оценить величину продольной восприимчивости для случаев [c.60]

Показать, что при температуре выше точки Нееля для магнитной восприимчивости получается обычное для антиферромагнетиков выражение, т. е. закон Кюри —Вейсса, в котором [c.61]

Существует большая группа веществ обладающих спонтанной намагниченностью, т. е. имеющих не равную нулю намагниченность даже в отсутствие магнитного поля. Такие магнетики называются ферромагнетиками. Ферромагнетики относятся к магнитоупорядоченным веществам. К группе магнитоупорядоченных веществ относятся также антиферромагнетики и ферримагнетики. Основные классы магнитных веществ в зависимости от знака и величины магнитной восприимчивости приведены в табл. 4.1. [c.275]

Антипараллельная ориентация спиновых моментов возникает при отрицательном обменном взаимодействии (4.9). Как и в ферромагнетиках, антипараллельное магнитное упорядочение имеет место в интервале температур от О К до некоторой критической Ты - температуры Нееля. При температуре Нееля происходит фазовый переход 2-го рода превращение антиферромагнетик парамагнетик. При Г> Гн магнитная восприимчивость описывается законом Кюри-Вейсса (4.8), где поправка Вейсса равна Гы (рис. 4.2). [c.280]

В антиферромагнетиках различают Хц их - магнитные восприимчивости вдоль и поперек оси антиферромагнетизма - направления, в котором ориентируются векторы магнитных подрешеток при Т< Тк. [c.281]

Рис. 16.26. Температурная зависимость магнитной восприимчивости %. В ферромагнетиках в интервале температур О < Т < Тс зависимость х(Л носит сложный характер. В антиферромагнетиках ниже температуры Нееля спины ориентированы антипараллельно. Восприимчивость достигает максимума при Т = Ты, где на кривой % Т) наблюдается хорошо выраженный излом. Точка фазового перехода может быть зарегистрирована также по максимуму теплоемкости и коэффициента теплового расширения.

В ферромагнитном веществе обменный интеграл / (1 —g) положителен, когда fиg — ближайшие соседи. Если эта величина отрицательна, мы имеем дело с антиферромагнетиком. Чтобы, рассмотреть антиферромагнетик, предположим, что кристалл может быть разделен на две подрешетки, причем все ближайшие соседи спина из одной подрешетки расположены в другой подрешетке. Мы теперь будем иметь два средних значения магнитного момента различные для двух подрешеток, поскольку отрицательное значение обменного интеграла I I — g) указывает на то, что предпочтительным является антипараллельное расположение спинов ближайших соседей. Применяя приближение молекулярного поля, найти восприимчивости антиферромагнетика при высокой температуре и определить температуру Нееля, т. е. температуру, ниж которой обе подрешетки обладают спонтанной намагниченностью. Вновь рассмотреть случай спина V2. [c.354]

Рис, 6,1, Схемы магнитного строения антиферромагнетика (а) и температурной зависимости его магнитной восприимчивости (б) [c.84]

Магнитными материалами называют все вещества, не являющиеся диамагнетиками, парамагнетиками или антиферромагнетиками. Магнитные материалы условно подразделяются на ферромагнитные и слабомагнитные с магнитной восприимчивостью j < 100. [c.94]

Волновые функции электронов в атоме и межатомное расстояние 1181, II6 Волны спиновой плотности II299 Восприимчивость магнитная П 260 антиферромагнетиков П 315 атомная П 261—265, 268—270 атомов инертных газов II264 [c.403]

Для веществ, в которых носители магнитного момента взаимодействуют между собой и с внутрикристал-лическим полем, температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков следует закону Кюри — Вейсса xv = j(T — 0), где постоянная С во многих случаях практически совпадает с постоянной С в законе Кюри для свободных магнитных ионов данного вида постоянная 0 характеризует взаимодействие магнитных ионов между собой и с внутрикристаллическим полем. Закон Кюри — Вейсса выполняется обычно в определенной области температур. При низких температурах (ниже Г 70 К) наблюдаются отклонения от него, вызванные влиянием неоднородных электрических полей соседних ионов или ориентированных диполей молекул растворителя на орбитальный момент электронов. Закон Кюри — Вейсса выполняется также для ферро- и антиферромагнетиков в некотором интервале температур выше температуры магнитного упорядочения. [c.593]

Показать, что при низких температурах поперечная магнитная восприимчивость образца двухподрешеточного антиферромагнетика дается соотношением [c.60]

Интересные результаты получены для наночастиц гематита а-Ре20з [166]. В обычном состоянии гематит является антиферромагнетиком. Измерения показали, что при уменьшении диаметра частиц от 300 до 100 нм сохраняется величина магнитной восприимчивости, соответствуюгцая массивному кристаллу, а дальнейшее уменьшение диаметра от 100 до 20 нм приводит к быстрому росту магнитной восприимчивости. [c.113]

Ферромагнитные вещества — это вещества, которые сильно притягиваются магнитом. К ним относятся, например, металлы — железо, кобальт, никель — и их сплавы. Относительная магнитная восприимчивость этих веществ достигает 10 . Характеристики х,- и ,1г ферромагнитных веществ изменяются не только от индукции магнитного поля, но и от температуры. Среди ферромагнитных веществ имеются такие, например как феррит-шпинели и феррит-гранаты, у которых по сравнению с Ре и N1 механизм возникновения ферромагнетизма имеет некоторые особенности. Эти вещества носят название феррпмагнетиков. Другие вещества — как РеО, МпО, СггОз и МпгОз — характеризуются значениями такого же порядка малости, как в случае парамагнетиков, но по внутренней магнитной структуре указанные оксиды более близки к ферромагнетикам. Учитывая это, их называют антиферромагнетиками. Теория ферримаг-нетиков и антиферромагнетиков составляет часть теории ферромагнетиков. Ферромагнетики находят широкое применение в электротехнике. [c.146]

По характеру наблюдаемых магнитных свойств все вещества можно разделить на слабомагнитные и сильномагнитные К первым относятся диамагнепики, нормальные и температурно независимые парамагнетики, антиферромагнетики. У диамагнетиков восприимчивость отрицательна (т. е. намагниченность направлена против поля), мала по величине (х 10 ) и не зависит от поля и температуры. Кривая намагничения диамагнетика 1 = 1 (Н) представится прямой линией с малым отрицательным наклоном (рис. 25). Из металлов характерными диамагнетиками являются благородные металлы (Си, Ag, Аи). Сильно диамагнитны у-фазы в системах Си— 2п, Си—С(1, А —2п и др. Висмут, сурьма и другие металлы обнаруживают аномальные диамагнитные свойства. [c.221]

В антиферромагнетике спины расположены попарно антипараллельно и суммарный магнитный момент кристалла равен нулю. Аитиферромагнитное упорядочение возникает в точке Нееля Тц и сохраняется пиже этой температуры. Магнитная восприимчивость антиферромагнетика прн Т — не бесконечна. Кривая зависимости х(7) имеет при Т = Тц более или менее четко выраженный излом, как показано на рис. 16.26. Антиферромагнетик можно рассматривать как частный случай ферримагнетика, в котором подрешетки А и В имеют равные намагниченности насыщения. Если в уравнениях (16.47) положить Сд = Св С и точку Нееля определить соотношением [c.573]

Антиферромагнетики обнаруживают лишь слабую намагниченность, зависящую от напряженности магнитного поля. Это обусловлено неполнотой компенсации магнитных моментов подрешеток. Магнитная восприимчивость аптиферромагнетиков возрастает с повышением температуры вследствие постепенного разрушения тепловым движением строгой попарно антипараллельной ориентации атомных магнитных моментов. При температуре называемой точкой Пееля, происходит полное разрушение магнитных подрешеток, и тело превращается в парамагнетик, подчиняющийся закону Кюри - Вейса (рис. 6.1,6). Значение точки Пееля может быть существенно различным, например хрома 420 К, а УС1з 30 К. [c.84]

Задача 18. Определить теплоемкости Сн и Си единицы объема магнетика, считая его магнитную восприимчивость М/Н = х( ) заданной. Показать, что для парамагнетиков Кюри (Р. urie, 1895) х( ) = WO. кюри—Вейсса (Р. Wehs, 1907) х( ) = Ь/(0 - Оо) и антиферромагнетика Нееля (L. Neel. 1932) х( ) = / 0 + о) теплоемкость Си совпадает с теплоемкостью кристаллической решетки. [c.165]

Задача 17. Определить теплоемкости Сн и См единицы объема магнетика, считая его магнитную восприимчивость Л1/Я = х(8) заданной. Показать, что для парамагнетиков Кюри (Р. urie, 1895) % д)=Ь/в, Кюри—Вейсса (Р. Weiss, 1907) х(6) = /(0—Оо) и антиферромагнетика Нееля (L. Neel, [c.187]

Для Ф. п. II рода характерно отсутствие скачков плотности в-ва, концентрации компонентов, теплоты перехода. Но точно такая же картина наблюдается и в критич. точке на кривой Ф. п. I рода (см. Критические явления). Сходство оказывается очень глубоким. Ок. критич. точки состояние в-ва можно характеризовать величиной, играющей роль параметра порядка. Напр., в случае критич. точки на кривой равновесия жидкость—пар — это отклонение плотности от ср. значения. При движении по критич. изохоре со стороны высоких темп-р газ однороден, и отклонение плотности от среднего значения равно нулю. Ниже критической температуры в-во расслаивается на две фазы, в каждой из к-рых отклонение плотности от критической не равно нулю. Поскольку вблизи точки Ф. п. II рода фазы мало отличаются друг от друга, возмояшо образование зародышей большого размера одной фазы в другой фазе [флуктуация), точно так же, как вблизи критич. точки. С этим связаны многие критич. явления при Ф. п. II рода бесконечный рост магнитной восприимчивости ферромагнетиков и диэлектрической во с приимчивос ти сегнетоэлектриков (аналогом явл. рост сжимаемости вблизи критич. точки жидкость—пар), бесконечный рост теплоёмкости, аномальное рассеяние эл.-магн. волн [световых в системе жидкость—пар (см. Опалесценция критическая), рентгеновских в ТВ. телах], нейтронов в ферромагнетиках. Существенно меняются и динамич. явления, что связано с очень медленным рассасыванием образовавшихся флуктуаций. Напр., вблизи критич. точки жидкость—пар сужается линия рэлеевского рассеяния света, вблизи Кюри точки ферромагнетиков и Нееля точки антиферромагнетиков замедляется спиновая диффузия (происходящее по законам диффузии распространение избыточной намагниченности) и т. д. Ср. размер флуктуаций (радиус корреляций) Я растёт по мере приближения к точке Ф. п. II рода и становится в этой точке бесконечно большим. [c.801]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...