Магнитный момент эффективный

Для определения эффективного магнитного момента нуклона (в дальнейшем его будем называть просто магнитным моментом нуклона) надо подсчитать скалярное произведение векторов [c.86]

Обработка результатов опытов по изучению рассеяния быстрых электронов на нуклонах позволяет получить две электромагнитные характеристики нуклона распределение электрического заряда и распределение аномального магнитного момента. Эта возможность связана с тем, что, как показывает расчет, рассеяние зарядом и рассеяние магнитным моментом дают различную зависимость эффективного сечения от угла. [c.657]

ЦпФ — эффективный атомный магнитный момент, Л-м /г — постоянная Больцмана. [c.614]

Ор — парамагнитная точка Кюри 2Ki/Al —напряженность поля анизотропии рдф — эффективный магнитный момент [c.732]

Чему равен эффективный магнитный момент атома, у которого L= 2, У = /з- W- [c.230]

Эффективный магнитный момент магнетонов Бо-Ра............ 9.0 2.91 3,37 3,82 2.52 7,68 [c.412]

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ПОЛЕ — эффективное магн, поле Н в магнетике, создаваемое магнитными моментами намагниченного вещества [c.195]

Табл. 1. — Множители Ланде и эффективные магнитные моменты ионов лантанидов

Ферромагнитный резонанс (электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках) представляет собой процесс избирательного поглощения энергии электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле. [c.182]

Несколько ранних экспериментов [46-49] показали, что при распространении по волоконному световоду мощного импульса накачки на длине волны 1,06 мкм от Nd ИАГ-лазера с синхронизацией мод и модуляцией добротности происходит генерация второй гармоники и суммарной частоты вида со, -t- oj. Эффективность преобразования составляла около 0,1% как для суммарной частоты [49], так и для второй гармоники [52]. Такая высокая эффективность неожиданна для параметрических процессов второго порядка, поскольку восприимчивость второго порядка связана с нелинейным откликом электрических диполей, следовательно, близка к нулю в изотропных материалах, каким является плавленый кварц. Существует несколько нелинейностей высших порядков, которые могут создать эффективную для таких процессов наиболее важны среди них нелинейности на дранице сердцевины и оболочки и нелинейности, связанные с квадрупольным и магнитным моментами. Однако детальные расчеты показывают [53], что эти нелинейности могут дать увеличение эффективности преобразования максимум до 10 даже при условии фазового синхронизма. Видимо, более высокие эффективности параметрических процессов второго порядка связаны с другим механизмом. [c.309]

Фиг. 26. Изменение магнитных моментов соединений Ni5(P33) в зависимости от эффективного момента редкоземельного элемента [82].

Обозначения Ор — парамагнитная точка Кюри — постоянная закона Кюри — Вейса р ф — эффективный магнитный момент [c.592]

Обозначение рэф — эффективный магнитный момент. [c.593]

В связи с тем что эффективный магнитный момент ведет [c.47]

При регистрации ядерного излучения необходимо определять энергию и заряд частиц, их массу и время жизни, магнитные и механические моменты, эффективные сечения различных процессов, угловые распределения и прочие характеристики. [c.156]

Движение магнитного момента частицы в магнитном поле. Энергия взаимодействия частицы с магнитным полем /( , х) = — В( , х), где (Л = g в — среднее значение оператора магнитного момента, 8 — эффективный средний спин, g — фактор Ланде, 1в — е/г/2ше, (лв — 5,787 10 эВ/Тл — магнетон Бора. [c.375]

Характеристическая температура. Эффективный магнитный момент (1 Б 1 и К [c.182]

Одио н то же частично-дырочное взаимодействие определяет и спектр простейших возбуждений замкнутой оболочки, и сечение процесса поглощения у-квантов низкой энергии, и реакции ядра на внешнее поле — магнитные моменты, эффективные заряды и т. п. Найдя взаимодействие из анализа спектра возбуждений ядер с замкнутой оболочкой, следует ос-тальны(> нроцессы рассчитывать с этим же взаимодействием. Н результате, иапр., оказывается, что вероятность поглощения у-квантов имеет широкий максимум в районе энергии 80 /1 = Мэе, известный под названием гигантского резонанса. [c.551]

S и / испытывают прецессию вокруг оси полного момента (рис. 35). Поэтому для определения эффективного магнитного момента нужно iiiiftrii сумму проекций спинового и орбитального магнитных мо- [c.122]

В табл. 10.1, заимствованной из книги Ч. Киттеля, экспериментальные значения эффективного числа магнетонов Бора для ионов переходных элементов группы железа (изучались соответствующие соли) сравниваются с вычисленными по формуле (10.28). Видно, что для солей переходных элементов экспериментальные значения магнитного момента лучше согласуются с теоретическими, предсказываемыми формулойр = 21- 5(SI), а не формулой (10.28). Это свидетельствует о том, что орбитальный момент в этом случае как бы совсем отсутствует. В такой ситуации говорят, что орбитальные моменты заморожены . [c.328]

В свободном состоянии ион хрома находится в состоянии, однако вследствие полного замораживания орбитальных уровней (см. п. 30 и 4) его эффективным состоянием в квасцах является Четырехкратно вырожденный основной уровень под действием тригональной компоненты электрического ноля расш енляется на два крамерсовских дублета с расстоянием между ними kfj. Поскольку о имеет порядок 0,25° К (см. ниже), магнитный момент и энтропия при 1° К могут быть представлены функцией Бриллюэна с J=S = и g=2 [см. (29.1) и (29.2)]. Для магнитного момента этот вывод был подтвержден экспериментально [122, 123]. Хадсон [106], а также Даниэле и Кюрти [75] вычислили небольшую поправку к энтропии, обусловленную расщеплением. [c.469]

Молекулярное поле Всйсса — магнитное внучрсннес эффективное поле, вводимое в квантовой теории магнетизма для приближенного описания обменного взаимодействия мeжJ y атомными магнитными моментами. [c.283]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

Уравнения одинаковы по виду, если ввести понятие эффективного поля Яэфф= (Яо-Ио/у), где Яо — напряженность внешнего поля со — частота вращения системы координат вокруг общей для обеих рассматриваемых систем оси 2. При равенстве нулю напряженности эффективного поля магнитный момент во вращающейся системе координат неподвижен Эр/с = [c.171]

При Яо=0 прецессия магнитных моментов двух подрешеток /[, 2 происходит во внутренних эффективных полях магнитной анизотропии На, направленных вдоль естественной оси антиферромагнетизма (рис. 9.10), Частоты резонанса для подрешеток зависят как от величины эффективного поля обменных сил (молекулярного поля Вейса) так и от На, удерживающего вектора /г, Л вдоль оси г (й 2= у 2Н НДля обычных в антиферромагнетиках значений Ят 10 -н10 А/м и Яд А/м наблюдение ЭАФР воз- [c.183]

Ферромагнитный резонанс ФМ.Р , т. е.. электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках, представл,яет процесс избирательного поглоп ения энергии. электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле [13.20]- ФМР имеет некоторые особенности по сравнению с другими резонансным.и методами. [c.189]

Электронный антиферромагнитный резонанс (ЭАФР) — электронный резонанс в антиферро.магнетиках......явление избирательного резонансного поглощения энергии электромагнитных волн, наблюдаемые при частотах, близких к собственным частотам прецессии магнитных моментов магнитных подрешеток антиферромагнетика [13.21 ]. Особенность ЭАФР является введение понятия магнитная под р е ш е т к а для описания магнитной структуры кристалла, обладающего атомным магнитным порядком. При Яо = О прецессия магнитных моментов двух подрешеток /i, /а происходит во внутренних эффективных полях магнитной анизотропии Яа, направленных вдоль естественной оси антиферромагнетизма (рис. 3.9). Частоты резонанса для подрешеток зависят как от величины эффективного поля обменных сил (молекулярного поля Вейса) Н , так и от // , удерживающего вектора / , /jj вдоль оси г Для обычных в аитиферро-190 [c.190]

Согласно рассчитанной методом Ха электронной структуре кластера Feis в работе [737] установлено, что достаточно уже весьма небольшого возбуждения, чтобы перевести 4 электрона, имеющих направление спина, противоположное результирующему спину системы, с уровней, лежащих как раз ниже энергии Ферми, на уровни совокупности электронов с преобладающим направлением спинов, совпадающие с уровнем Ферми. Это эквивалентно появлению 3,2 эффективных ферромагнитных электронов и увеличению магнитного момента на 3,34 в хорошем согласии со значением 3,2 Дв из измерений магнитной восприимчивости железа выше Гк и со значением [c.251]

В заключение следует упомянуть методы оценки гомогенности, применимые к отдельным ферритовым системам. Один из них — измерение намагниченности насыщения как функции температуры для ферритов, имеющих точку компенсации. Эффективность этого метода была проверена на примере феррита — хромита никеля NiFea r2 3 04 (х = 0,95 1,00 и 1,05), полученного керамическим и бездиффузионным методами. Как видно из рис. 5, высокооднородный ферритовый порошок, полученный бездиффузионным методом, характеризуется полной компенсацией магнитных моментов подрешеток Л и S в точке ко мпенсации. Для ферритового порошка, полученного керамическим методом, минимум на кривой as = f T) размыт, а полная компенсация не достигается. [c.24]

На фиг. 21 показано изменение намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда соединений Со5(РЗЭ) по данным Несбитта и др. [81]. На фиг. 22 приведены значения магнитного момента этих соединений при 1,4° К в зависимости от величины эффективного момента трехвалентных атомов редкоземельных элементов. За исключением неодима, празеодима и самария (церий проявляет себя как четырехвалентный элемент см. выше), имеется хорошее согласие менаду наблюдаемыми и вычисленными значениями магнитных моментов в предположении антиферромагнитного взаимодействия подрешеток кобальта и РЗЭ. Предполагается также, что магнитный момент, связанный с rf-электронами кобальта, равен - -1,7 магнетона Бора, т. е. имеет ту же величину, что и в металле. Таким образом, полная намагни- [c.253]

Фиг. 22. Изменение магнитных моментов соединений Со5(РЗЭ) в зависииости от эффективного магнитного -момента редкоземельного элемента (81].

Изменение намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда соединений Ni5(P39) показано на фиг. 25 (Несбитт [82]). Зависимость магнитных моментов этих соединений при температуре 1,4° К от величины эффективного магнитного момента трехвалентных атомов редкоземельных элементов приведена на фиг. 26. Сплошной линией показана зависимость, вычисленная на основе представлений об антиферромагнитном обменном взаимодействии подрешеток никеля и редкоземельного элемента. Из приведенного графика следует, что измеренные значения не сог- [c.256]

Собственное поле частиц, появляющееся при намагничивании их в поле рассеяния, благоприятствует магнитной коагуляции частиц, особенно в концентрированной суспензии. В образующихся при этом цепочках частицы ориентируются так, что в них появляется общий магнитный поток, и магнитный момент цепочки увеличивается. Следовательно, частицы в цепочке будут играть более эффективную роль в образовании скопления их над дефектом. В результате магнитной коагуляции частицы суспензии становятся более вытянутыми, а стало быть, и магнитноанизотропными по форме. Поэтому повышение концентрации суспензии до концентрации выше критической, при которой появляется магнитная коагуляция, является дополнительным скрытым, но весьма эффективным средством повышения чувствительности испытания. [c.140]

Соединение Магнитная восприимчи- вость, ХЮ Характеристическая температура, Температура, С .эффективный магнитный момент л В З 1 Н 1 у 2 я о. 1 н пз о. Н V [c.181]

Энергию анизотропии можно рассматривать как некоторую потенциальную энергию, которая является следствием взаимодействия магнитных моментов материала с некоторым эффективным магнитным полем, направленным вдоль оси легкого намагничивания и называемым полем анизотропии Яа. В случае магнитоодно- [c.22]

Приведенная формальная классификация веществ па диа- и парамагнетики пе раскрывает их физ. природы. Для ее выяспения необходимо знать генезис и величину энергии взаимодействия между элеме1г-тарными носителями М. е, , к-рая связана с их магнитными моментами. Энергию можно сопоставить с нек-рым эффективным магнитным полем пли с критнч. темп-рой Область П < [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...