Парамагнетизм

С другой стороны, адсорбционная теория опирается на тот факт, что большинство металлов, подчиняющихся определению 1, являются переходными металлами в периодической системе (т. е. они имеют электронные вакансии или неспаренные электроны в d-оболочках атома). Наличие неспаренных электронов объясняет образование сильных связей с компонентами среды, особенно с Оа, который также содержит неспаренные электроны (что приводит к появлению парамагнетизма) и образует ковалентные связи в дополнение к ионным. Кроме того, переходные металлы имеют высокую температуру возгонки по сравнению с непереходными, что благоприятствует адсорбции компонентов окружающей среды, так как атомы металла стремятся остаться в кристаллической решетке, а образование оксида требует выхода из нее. Образование химических связей при адсорбции кислорода переходными металлами требует большой энергии, поэтому такие пленки называются хемосорбционными, в отличие от низкоэнергетических пленок, называемых физически адсорбированными. На поверхности непереходных металлов (например, меди и цинка) оксиды образуются очень быстро и любые промежуточные хемосорбционные пленки являются короткоживущими. На переходных металлах хемосорбированный кислород термодинамически более стабилен, чем оксид металла [22]. Многослойная адсорбция кислорода, характеризующаяся ослаблением связей с металлом, приводит с течением времени к образованию оксидов. Но подобные оксиды менее существенны при объяснении пассивности, чем хемосорбционные пленки, которые продолжают образовываться в порах оксида. [c.81]

Величина Ж в (19.17) определяется не только внешним магнитным полем, но и всегда имеющимся остаточным магнетизмом вещества. Помимо электронных магнитных моментов, от которых зависит парамагнетизм, существуют магнитные моменты на разных уровнях организации материи, вплоть до элементарных частиц. Поэтому поле в веществе, строго говоря, никогда не равно нулю. Но при конечном Ж уменьшение Т приводит к возрастанию параметра разложения функции Jt в ряд, и при низкой температуре ограничение одним членом ряда становится необоснованным. Внешне это выражается в зависимости постоянной А в (19.17) от температуры. Разбавление парамагнетика понижает температуру, при которой наблюдается конденсация магнитного газа , но из-за существования, например, спиновых магнитных моментов атомных ядер не может снизить уровень остаточного магнетизма до нуля. [c.164]

При вычислении диамагнитной восприимчивости (10.13) предполагалось, что в твердом теле все электроны связаны со своими атомами. Это, очевидно, справедливо для диэлектриков. Однако в металлах, а также в полупроводниках при высоких температурах имеются электроны проводимости. Электронный газ также проявляет магнитную активность. Поэтому при вычислении магнитной восприимчивости твердых тел, имеющих электроны проводимости, наряду с восприимчивостью атомных остовов следует учесть магнитную восприимчивость электронного газа. Вопрос о поведении электронов проводимости в магнитном поле мы обсудим позже, а сейчас перейдем к обсуждению природы парамагнетизма. [c.324]

В то же время формула (10.18), из которой получено выражение для парамагнитной восприимчивости, противоречит третьему началу термодинамики. При 7-vO К энтропия системы должна стремиться к нулю. Вычисление энтропии в рамках классической модели парамагнетизма Ланжевена приводит к тому, что 5- — оо при К. Причина этого противоречия заключается в том, что [c.326]

Обсудим теперь более подробно вопрос о природе магнитных моментов, вносящих вклад в парамагнетизм. Выше уже отмечалось, что магнитный момент свободного атома представляет собой векторную сумму как орбитальных, так и спиновых моментов всех электронов. Атомы с полностью заполненными оболочками имеют результирующий магнитный момент, равный нулю. Такие атомы диамагнитны. [c.328]

ДИАМАГНЕТИЗМ И ПАРАМАГНЕТИЗМ ТВЕРДЫХ ТЕЛ [c.329]

Парамагнетизм электронного газа связан с наличием у электронов спинового магнитного момента, равного магнетону Бора. В магнитном поле спиновые магнитные моменты ориентируются преимущественно по полю, создавая результирующий магнитный момент. Если для вычисления этого магнитного момента воспользоваться классическими представлениями, то получим, что парамагнитная восприимчивость зависит от температуры по закону Кю- [c.330]

Одной из причин результирующего диамагнетизма некоторых металлов является то, что в них из-за малой плотности состояний невелик парамагнетизм электронного газа [см. (10.31)]. Такая ситуация имеет место, например, в бериллии. Атомы бериллия [c.331]

Отметим, наконец, что электроны проводимости обладают не только парамагнетизмом, но и диамагнетизмом. Согласно классической теории диамагнетизм электронного газа должен быть равен нулю. Это вытекает, например, из энергетических соображений. Магнитное поле искривляет траектории движения электронов проводимости, не изменяя, однако, модуля их скорости. Поэтому при включении магнитного поля кинетическая энергия электронов не изменяется. [c.332]

Ланжевена теория парамагнетизма 325 [c.383]

Парамагнетизм 319, 329 Параметр решетки 11 [c.383]

Выше отмечалось, что при низких температурах населенность уровней изменяется. Это вызывает парамагнитный эффект, иллюстрируемый фиг. 9,6, которая так же, как и фиг. 9, а соответствует только одной линии поглощения, являющейся в продольном поле дублетом. Ясно, что такое вращение непосредственно связано с парамагнетизмом. Чаще наблюдается отрицательный знак вращения, хотя, как следует из вышеизложенного можно [c.396]

Парамагнетизм 381, 384, 396, 415, 432, 437, 461, 550, 586, 588, 621 Парамагнитная релаксация 338, 400, 402, 406, 479, 482,. 486, 491, 505, 560 Парамагнитное поглощение 383, 400 [c.930]

Диамагнетизм и парамагнетизм металлов [c.143]

Парамагнетизм 540 Патентирование 284 Перенагревание 45 Переохлаждение 45 Переохлаждения степень 45 Период инкубационный 245, 571 инертности 245 Перитектика 128 Пермаллой 550 Пермендюр 551 Перминвар 551 [c.645]

В нефтяных дисперсных системах парамагнетизм может быть связан с системами ароматических колец, содержащих нечетное число атомов углерода, которые могут существовать как полная структурная единица только в состоянии свободного радикала [70]. На рис. 3.19 представлены простейшие представители ряда - так называемые феналенил-радикал, имеющий три ароматических цикла и бензо[2,3,4 - Ьс]пиренил -радикал с пятью циклами. [c.153]

Такой взгляд на парамагнетизм наиболее полно суммирует известные факты и дает объяснение, почему в процессах термолиза и поликонденсации индивидуальных ароматических зтлеводородов близкого строения одни дают выход кокса, а другие - нет, и почему асфальтены имеют ароматическую природу [70]. [c.153]

На основе идеи о решающей роли парамагнетизма в процессах структурирования нефтяных дисперсных систем Унгер и сотрудники [25] значительно развили модель сложной структурной единицы (ССЕ). Согласно их представлениям процессы гомолитической диссоциации молекул на нейтральные радикалы в ковалентных жидкостях приводят к образованию ССЕ, состоящих из произвольного числа слоев, сосредоточенных вокруг ядра. Каждый слой содержит определенный класс молекул. Взаимное расположение молекул определяется потенциалом парного взаимодействия, кинетической энергией движения молекул и их формой. Ядро ССЕ будут составлять молекулы с наибольшим потенциалом парного взаимодействия. Далее по слоям потенциал [c.153]

Карбены и карбоиды, по сравнению с асфальтенами, обладают еще более выраженными парамагнитными свойствами. Для сравнения приведем данные по концентрации парамагнетизма [70]. В бензинах прямой гонки кон- [c.155]

Ряд работ, в частности [105], показали-значительную роль парамагнитных соединений в процессах структурирования нефтяных систем. Парамагнетизм материалов так же, как и ферромагнетизм, обусловлен сзодествованием нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. В отличие от ферромагнетиков парамагнетики в обычных условиях немагнитны вследствие тепловой разориентации спиновых моментов. При наложении на парамагаетик внешнего магнитного поля спиновые магнитные моменты электронов преимущественно ориентируются по полю. Нами был проведен эксперимент, в котором на расплав нефтяного пека накладывалось электромагнитное поле. Вместо полл чаемых обычно спиральных кристаллитов на подложке остался след, воспроизводящий силовые линии магнитного поля. [c.205]

Поскольку диамагнетизм связан с орбитальным двих<ением электронов в атомах, он присущ всем телам без исключения, т. е. является универсальным магнитным свойством. В любых веществах независимо от их агрегатного состояния или структуры диамагнетизм присутствует. Однако часто он перекрывается более сильными магнитными эффектами — парамагнетизмом или ферромагнетизмом. [c.324]

Парамагнетизм обнаруживают атомы, имеющие неспаренные спины или нескомпепсированиый момент импульса, т. е. атомы с нечетным числом электронов или с частично заполненной внутренней оболочкой. Характер заполнения электронных оболочек определяется правилами Хунда. Согласно этим правилам, спины электронов в оболочке всегда складываются друг с другом так, чтобы дать максимально возможные значения момента импульса и магнитного момента. [c.328]

В металлах вклад в магнитную восприимчивость кроме атомных остовов, расположенных в узлах решетки, вносят коллективизированные электроны проводимости. Экспериментальные данные свидетельствуют, например, о том, что все щелочные металлы парамагнитны. При этом их парамагнитная восприимчивость не зависит от температуры. Поскольку решетка щелочных металлов диамагнитна, парамагнетизм может быть обусловлен только парамагнетизмом электронного газа. Из независимости парамагнетиз- [c.329]

В 1928 г. Френкель и чуть позже Гейзенберг установили, что ферромагнетизм — это особое свойство системы электростатически взаимодействующих электронов. При обсуждении парамагнетизма электронного газа мы уже видели, что его энергия самым тесным образом связана с намагниченностью.. Это является следствием принципа Паули. Минимум энергии свободного электронного газа наблюдается в том случае, когда спины электронов полностью скомпенсированы. [c.336]

Поскольку при обычном парамагнетизме [dMj8T)u отрицательно, отрицательное dti влечет за собой и отрицательное dT. В некоторых специальных случаях, например при антиферромагнетизме, ( iM/dT)u может быть положительным, н тогда размагничивание вызывает эффект нагревания. [c.437]

При помещении большой части Л/о в криостат вместе с стабильность моста улучшается. В Лейдене вторичная катушка, расположенная в криостате, намотана в виде трех секций (см. фиг. 4 и 6). Центральная секция окружает образец соли. Она состоит из нескольких сот витков число витков тем больше, чем слабее парамагнетизм соли. Остальные две секции навиты в противоположном направлении выше и ниже центральной секции, и каждая из них содержит вдвое меньше витков, чем центральная секция. При таком устройстве взаимоиндукция в отсутствие поля [член а в (23.2)] равна нулю (с точностью до небольшой поправки, обусловленной неоднородностью первичного ноля) и напряжение, развиваюш ееся во вторичных катушках, практически пропорционально восприимчивости соли. [c.458]

Андерсон [219, 220] предположил, что антпферромагнитный кристалл состоит из нескольких пар антипараллельных подрешеток различных ориентаций при этом учитывалось взаимодействие со вторыми (следующими за ближайшими) соседями. В этом случае утверждение, что восприимчивость порошка при абсолютном нуле равна двум третям от восприимч11вости при температуре перехода, уже несправедливо. Если имеются только две антииараллельные подрешетки со взаимодействием только между ионами, принадлежащими различным подрешеткам, то значение в, полученное из измерений в области парамагнетизма [формула (55.1)], связано с соотношением [c.521]

В области <(в нам, по-видимому, приходится иметь дело с антиферро-магнитной ориентацией, перпендикулярной полю, и постепенным ее переходом (поворотом) в ориентацию, параллельную направлению поля (аналогично эффекту 1 в области б ). При напряженности около 210 эрстед анти-параллельные намагниченности подрешеток уже повернуты в направлении поля. При этом антиферромагнетизм переходит в парамагнетизм (путем перехода второго рода). [c.550]

Одновременные требования парамагнетизма, сверхтонкой структуры и радиоактивности с периодом полураспада достаточной продолжительности существенно ограничивают выбор ядер для этих экспериментов. Тем не менее описанным методом было проведено большое количество успешных экспериментов. Наиболее подробные исследования были выиолнены на Со . В Оксфорде [352—355] в экспериментах использовались смешанные кристаллы, имевшие состав (1% Со, 12% Си, 87% Zn) Rb2(S0 )2-6H20. В качестве охлаждающего агента применялись ионы меди. Интенсивность у-лучей измерялась в направлениях и (см. и. 40) была найдена анизотропия, доходившая до 33%. Исследовалась также линейная поляризация у-излучепия [356]. [c.601]

Парамагнетизм, несомненно, сиязан с промежуточным состоянием, лозникиовенпе которого обусловлено слоя ным распределением магнитного поля около образца. Мейснор [1.38] предложил теорию этого эффекта, которая качественно согласуется с зкспериментальными данными, но не объясняет природу характеристического тока /,,. [c.657]

Здесь //j достаточно велико, чтоби перевести образец в нормальное состояние. Поверхностными эффектами, а также дна- или парамагнетизмом нормального состояния мы пренебрегли. Предполагалось также, что переход происходит обратимо. [c.684]

Парамагнетизм атомов и ионов. Характерным признахцм парамагнитного состояния вещества (положительный вклад в восприимчивость) является наличие у атомов (ионов) пр-стоянных магнитных моментов (орбитальных, спиновых) независимо от присутствия внещнего магнитного поля. Когда —> [c.145]

Первая теория парамагнетизма, разработанная П.-Лан-жевеном в 1905 г., привела к результату [c.145]

Электронный парамагнетизм проявляет следующие классы рбъектов 1), атомы, м оЛекулЫ и-дефекты решетки, у к тбрь1х число электронов нечетное т. е. полный шин системы 10. Ё. М. Авербах 145 [c.145]

Металловедение (1978) -- [ c.540 ]

Температура (1985) -- [ c.123 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.184 ]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.319 , c.329 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.381 , c.384 , c.396 , c.415 , c.432 , c.437 , c.461 , c.550 , c.586 , c.588 , c.621 ]

Физические величины (1990) -- [ c.284 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.219 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.144 ]

Металловедение и термическая обработка стали Т1 (1983) -- [ c.306 ]

Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 (1991) -- [ c.2 , c.93 ]

Высокомарганцовистые стали и сплавы (1988) -- [ c.72 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.278 ]

Введение в нелинейную оптику Часть1 Классическое рассмотрение (1973) -- [ c.26 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.276 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.37 , c.41 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.268 , c.275 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.267 , c.332 ]

Техническая энциклопедия Т 12 (1941) -- [ c.268 , c.275 , c.347 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...