Парамагнетик идеальный

Вещество называется идеальным парамагнетиком, если его уравнение состояния имеет вид [c.35]

Найти уравнение адиабаты идеального парамагнетика. [c.47]

Установить, что внутренняя энергия идеального парамагнетика зависит только от температуры. [c.86]

Для парамагнетиков J=v.H. Магнитная восприимчивость идеальных парамагнитных веществ, по закону Кюри, обратно пропорциональна температуре [c.195]

Из уравнения состояния идеального парамагнетика [c.296]

Идеальный парамагнетик определяется термическим уравнением состояния [c.308]

Так как Т и / -независимые переменные, то из ( ) для идеального парамагнетика находим [c.308]

Для изотропных парамагнетиков = Магнитная восприимчивость идеальных парамагнитных веществ по закону Кюри об- [c.132]

Из соотношения (172) понятно, что намагничивая парамагнетик при постоянной температуре, мы не изменим его внутренней энергии, во для того, чтобы в этом процессе поддерживать температуру постоянной, необходимо уменьшить энтропию, т. е. отводить тепло (здесь можно провести аналогию с процессом изотермического сжатия идеального газа). [c.131]

Найти разность теплоемкостей Сн См и уравнение адиабаты для идеального парамагнетика. [c.41]

Уравнение адиабаты для идеального парамагнетика найдем из уравнения (12) второй задачи. Найдем производную из (1) [c.41]

Уравнение (5) есть уравнение адиабаты для идеального парамагнетика. [c.42]

Из (3-41) и (3-10) очевидно также, что для идеального парамагнетика [c.50]

Что касается идеальных парамагнетиков (подчиняющихся закону Кюри), то для этого типа магнетиков, как видно из (3-13), [c.52]

Нетрудно показать также, что для идеальных парамагнетиков [c.52]

Для идеальных парамагнетиков, у которых в соответствии с (3-42) внутренняя энергия не изменяется с изменением Н и. следовательно, = О, получаем из (3-54) с учетом (3-10) [c.53]

Для идеальных парамагнетиков значение ( р—Сд р) может быть вычислено в явном виде. Используя уравнение закона Кюри (3-13), находим [c.55]

Подставляя полученные значения частных производных в уравнение (3-59), (3-62) или (3-63), имеем для идеальных парамагнетиков [c.56]

Как видно из сравнения этого соотношения с (3-81), для идеальных парамагнетиков значения j и равны между собой. [c.58]

Для частного случая идеального парамагнетика получаем отсюда, используя (3-77) [c.59]

Для частного случая идеального парамагнетика, используя (3-13), получаем из (3-113) [c.61]

Вещества, строго подчиняющиеся закону Кюри, носят название идеальных парамагнетиков. [c.159]

Оказывается возможным провести аналогию между идеальным газом и парамагнетиком. У идеальных газов внутренняя энергия V зависит только от температуры и не зависит от объема Я= Я(Г). [c.73]

По аналогии с идеальным газом предположим, что для парамагнетиков также и = и (Т) (идеальный парамагнетик). Отсюда немедлен- [c.73]

Если мы приложим очень большие магнитные поля, намагниченность парамагнетика достигнет насыщения, значение которого равно N i, т. е. полной сумме всех магнитных моментов носителей. Обычно насыщение можно наблюдать только при очень низких температурах. В системе магнитных атомов, далеко отстоящих друг от друга, парамагнитная восприимчивость может служить мерой магнитных моментов отдельных носителей и давать информацию о магнитных свойствах атомов, составляющих систему, Однако в твердых телах, содержащих много парамагнитных атомов или ионов, обычно имеют место взаимодействия магнитных электронов с магнитными или электростатическими полями соседних атомов. Эти воздействия нарушают идеальное поведение магнитных носителей, и хотя в твердых телах наблюдаются магнитные эффекты той же природы, что и в системе рассредоточенных магнитных атомов, эти эффекты уже нельзя использовать для получения простой информации о числе магнитных электронов на атом. Таким образом, парамагнитная восприимчивость, давая в общем полезную информацию о веществе, непосредственно не связана с факторами, важными с точки зрения металлургии и определяющими структуру материала. Однако изломы, наблюдающиеся на кривой зависимости парамагнитной восприимчивости от состава, можно использовать при изучении металлов и сплавов. [c.280]

Идеальный парамагнетик и закон Кюри. Намагниченность М магнитного тела является функцией внешнего поля И и температуры Т. Вещ,ество называют идеальным парамагнетиком, если его уравнение состояния имеет вид [c.28]

Покажите, что для идеального парамагнетика, свободная энергия которого имеет внд (31.52), теплоемкость при постоянном поле связана с восприимчивостью простым соотношением [c.285]

Задача 24. Для идеального парамагнетика, для которого поляризационная внутренняя энергия S m зависит только от температуры и не зависит от М (как для идеального газа внутренняя энергия зависит только от в, но не зависит от V), показать, что уравнение состояния М = М в,Н) и сдвиг энтропии А8 в,Н) = 8 в,Н) - So 0), где So 0) — энтропия системы в случае Af = О, Я = О, имеют вид [c.170]

Для парамагнетиков J=y.H, поэтому температурная зависимость магнитной восггриимчивости идеальных парамагнетиков в этих условиях определяется установленным в 1895 г. законом Кюри [c.297]

Решение. Для идеального парамагнетика, строго подчи-няюш,егося закону Кюри, уравнение состояния будет [c.41]

Здесь Во, Гд — феноменологич. параметры, учитывающие ртличие I от намагниченности идеального парамагнетика, к-рое обусловлено взаимодействием (обычно адтиферромагнитным) соседних магн. ионов или более сложных комплексов. [c.33]

При измерении темп-ры по термодина.мич. Т. ш. на практике применяют, как правило, не цикл Карно, а одно из строгих следствий второго начала термодинамики, связывающих удобно измеряемое термометрич. свойство с термодинамич. темп-рой законы идеального газа, законы излучения абсолютно чёрного тела. Кюри закон для идеального парамагнетика, Йайквиста формулу для тепло- [c.63]

Можно провести определеияую аналогию между этим соотношением, связывающим значения /j, р р идеального парамагнетика, и известным соотношением, связывающим значения Ср и Сд идеального газа (формула Майера) [c.56]

НО следует М = f(HIT). Запишем это уравнение состояния идеального парамагнетика в безразмерной форме, вводя в качестве аргумента отношение MqHIRT [c.74]

Так, для ланжевеновских идеальных парамагнетиков х т = А Т и выражения для энтропии и внутренней энергии имеют вид [c.76]

Эта зависимость, которая носит название закона Кюри — Вейсса, имеет практически тот же вид, что и закон Кюри для идеального парамагнетика (31.47), только в знаменателе Т заменяется на Т — ТОднако термин закон оказывается здесь совершенно неподходящим, поскольку вблизи измеренные и рассчитанные восприимчивости трехмерных ферромагнетиков расходятся как 1/ Т — Тс) в степени примерно от /4 до /4, а не имеют простой формы, предсказываемой формулой (33.66) ). Однако основная поправка (порядка 1/Г ) к закону Кюри для восприимчивости при высоких температурах, которую дает формула (33.66), согласуется с точным результатом (33.50). Только в этом заключается реальный смысл закона Кюри — Вейсса он, в сущности, показывает, что высокотемпературная поправка увеличивает значение восприимчиво- [c.332]

Нельзя не заметить аналогии этой задачи с рассмотренной ранее задачей 13. Действительно, если сопоставить независимые кoopдннatы А v - М, то соответствующие им силы А- р- -Я = -М/х ЯШ1ЯЮТСЯ линейными функциями температуры, поэтому в обоих случаях Са 9, а) = С ( ). Случай О соответствует газу Ван-дер-Ваальса, а случай = О — наеальному газу, в связи с чем парамагнетик Кюри часто называют идеальным. > [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...