Квасцы

Фиг. 18 иллюстрирует приблизительный вид кривых поглощения и дисперсии хромовых квасцов в широком интервале частот. [c.404]

Ф и г. 14 Энергетические уровни иона в квасцах для случая маг- [c.465]

Кристаллографическими исследованиями [119, 120] было установлено, что существуют три типа структуры квасцов, обозначаемые как а-, i- и /-структуры. Различия в размерах элементарных ячеек для различных структур не превышают и, по-видимому, обусловлены различиями [c.469]

В магнитной термометрии широко применяются такие соли, как церий-магниевый нитрат (ЦМН), хромметиламмониевые квасцы (ХМК) и марганце-аммониевый сульфат (МАС). Первая из них, ЦМН, Се2Мдз(Ы0з)1224Н20, применяется при температурах ниже 4,2 К, так как чувствительность ее низка, а первое возбужденное состояние соответствует 38 К. ЦМН обладает гексагональной структурой и его магнитные свойства сильно анизотропны. Несмотря на это, величина Д очень мала, приблизительно 0,27 мК. Восприимчивость в направлении, параллельном гексагональной оси, хи много меньше, чем восприимчивость в перпендикулярном направлении х - Восприимчивость хх также мала, поскольку мал момент иона, 7=1/2, а также вследствие того, что ионы в кристаллической решетке расположены на относительно больших расстояниях. Последнее обстоятельство приводит к тому, что ЦМН достаточно точно подчиняется закону Кюри и является одной из причин широкого применения этой соли для термометрии ниже 1 К- [c.126]

В случае спрессованных порошков можно грубо оценить размер кристаллитов. Предполагая вероятность рассеяния на каждой границе, равной единице, мон -но оценить тепловое сопротивление, вызванное рассеянием границами кристаллитов. Кюрти, Роллин и Симон [31], а также ван-Дейк и Кеезом [32] нашли, что тенлопроводность спрессованного порошка жрлезоаммониевых квасцов составляет всего /j(, теплопроводности монокристалла [31], у которого средняя длина свободного пробега фононов равна всего только - 0,05 см. Размеры кристаллитов не приведены. Теплопроводность спрессованного порошка из той же соли была измерена также Хадсоном [35]. Кристаллиты имели размеры между 10 и 10 сж. Как указал Берман [5], средний свободный пробег фонона в этом случае составлял - 10" см, что согласуется с размерами кристаллитов. [c.253]

Теплопроводность железоаммониевых квасцов (под давленпем) ниже 0,2° К. [c.308]

Переходы Шоттки в парамагнитных нонах. Метод Шоттки находит себе наиболее обширное применение при изучении солей, содержащих невзаимодействующие парамагнитные ионы. Многие такие соли, в основном квасцы и соли Туттона, в которых кристаллизационная вода обеспечивает необходимое резведение парамагнитных ионов, использовались для достижения очень низких температур (до 10 °К) с помощью адиабатического размагничивания. Так как данные по теплоемкости таких солей будут приведены в дальнейшем, здесь мы обсудим лишь некоторые измерения на солях, которые не использовались для магнитного охлаждения. [c.367]

Четвертым элементом с F-термом является V (или Ti ). В этом случае наинизшим также является триплетный уровень. Как видно из фиг. 4, вычисленные Сигер-том [18, 19] значения для / хорошо согласуются с измерениями Ван-ден-Хан-дела [18] па порошкообразных ванадиевоаммониевых квасцах. При низких температурах у становится почти постояной (см. фиг. 4), это вызывается расщеплением снинового триплета вследствие спин-орбитального взаимодействия. Величина расщепления в этом случае оказывается равной примерно 4,6 (6,9°К). [c.390]

Величины р, полученные для хромовых квасцов, железных квасцов и октогидрата сульфата гадолиния соответственно, равны 1,4 10 0,9-10 и 0,3-10 [76]. Эти величины мало зависят от параллельного магнитного поля, но в перпендикулярном поле резко уменьшаются. [c.404]

Третья релаксация. В 1948 г. де-Вриер и Гортер [77] открыли новое релаксационное явление. Оно было обнаружено в некоторых хромовых квасцах в магнитных полях, меньших 600 эрстед при частотах порядка 10 сеж причем постоянная релаксации не зависела от температуры. При высоких температурах этот эффект перекрывается спин-решеточной релаксацией, рассмотренной в п. 12, но в области температур жидкого водорода и гелия.оба явления разделены, так как область решеточной релаксации смещается в сторону меньших частот. Возможно, что существует связь между упомянутой третьей релаксацией и некоторыми аномалиями р. [c.404]

Скорость, с которой могут производиться измерения отброса баллистического гальванометра, зависит от периода колебаний гальванометра. E . iu для регистрации результатов используется шкала и зрительная труба, то период колебаний не может быть понижен до значений, меньших 6 сек, без серьезного ухудшения надежности результатов. В этом случае может быть произведено около шести отсчетов в минуту. Это число можно заметно увеличить, еслн пользоваться более коротконериодным гальванометром и фотозаписью показаний. Однако делать период колебаний гальванометра слишком коротким не рекомендуется, ибо, когда период ио порядку величины сравним с временем релаксации соли, наблюдаются днойные отбросы (хотя гальванометр и находится в критическом режиме, зайчик очень быстро движется сначала в одном направлении, а затем—в противоположном [93, 94]). Интерпретация измерений в этом случае оказывается сложной, поэтому предпочтительнее пользоваться гальванометром с несколько более длинным периодом. В исследованиях с хромо-калиевыми квасцами [94] было найдено, что гальванометр с периодом колебаний около 1,5 сек является самым коротконериодным, который еще можно практически использовать. [c.457]

Вычисление восприимчивости в слабых полях является несколько более сложной задачей. Необходимо зпать ход изменения энергетических уровней с приложенным полем. Это изменение далеко не является линейным и, кроме того, зависит от ориентации поля относительно кристаллографических o eii. В качестве примера на фиг. 13 и 14 изображены схемы уровней хромовых квасцов для случаев ноля, направленного но кубической и тригональной осям. Если в единичной ячейке кристалла с различными осями симметрии имеется несколько ионов (наиример, в случае тригональ-иой симметрии), то результаты для заданного наиравления ноля должны быть усреднены но этим ионам. [c.464]

Ф п г. 13.. Энергетические уровни иола Сг ++ в квасцах для случая магнитного ноля, нараппеочьпого кубической оси. [c.465]

Если пренебречь обменным членом, то для случая гранецентрирован-ной кубической решетки (квасцы) получается значение Q = 14,4, а для туттоновых солей Q = 17,6. [c.467]

Результаты, общие для хромовых квасцов. В хромовых квасцах трехвалентпые ионы хрома расположены в гранецентрироваппой кубической решетке, причем каждый ион окружен октаэдром из шести молекул воды. В элементарной ячейке находятся четыре неэквивалентных иона. Октаэдры воды несколько искажены, что приводит к появлению у электрического поля тригональной компоненты, которая для каждого из ионов параллельна одно11 из пространственных диагоналей куба. [c.469]

В свободном состоянии ион хрома находится в состоянии, однако вследствие полного замораживания орбитальных уровней (см. п. 30 и 4) его эффективным состоянием в квасцах является Четырехкратно вырожденный основной уровень под действием тригональной компоненты электрического ноля расш енляется на два крамерсовских дублета с расстоянием между ними kfj. Поскольку о имеет порядок 0,25° К (см. ниже), магнитный момент и энтропия при 1° К могут быть представлены функцией Бриллюэна с J=S = и g=2 [см. (29.1) и (29.2)]. Для магнитного момента этот вывод был подтвержден экспериментально [122, 123]. Хадсон [106], а также Даниэле и Кюрти [75] вычислили небольшую поправку к энтропии, обусловленную расщеплением. [c.469]

Поскольку единственный изотоп Сг , обладающий ядериым спином, присутствует в количестве всего 9,4% и его спин имеет значение /2, влиянием сверхтонкой структуры на теплоемкость можно пренебречь [124, 125]. Обменные эффекты в хромовых квасцах также малы. Вклад магнитного взаимодействия в теплоемкость может быть определен с помощью формулы (32.11), где [49] [c.470]

Решеточные теплоемкости некоторых квасцов недавно были измерены в .Пейдене Канадипсом (неопубликованная работа). Для алюминпево-калпе-П1.1Х квасцов илг получено. значение /7i = 4,03-10 для алюминиево-аммо- [c.471]

Некоторые результаты исследования хромо-метиламмониевых квасцов (по де-Клерку и Хадсону) [c.472]

Исследования парамагнитного резонанса были проведены Блини [130]. Пользуясь своими результатами, он вычислил о, получив значение 0,245° К. Однако в его экспериментах расщепление непосредственно не измерялось. Определялось расстояние между уровнями при определенном значении поля, после чего величина расщепления в отсутствие ноля вычислялась на основе некоторых теоретических предположений о зависимости положения уровней от величины поля. В экснериментах Блини поле было направлено параллельно пространственной диагонали куба при расчетах предполагалось, что расщепление обусловлено тригональным полем, обладающим симметрией относительно этой оси. Такое предположение справедливо для рубидиевых и цезиевых квасцов, однако в случае метиламмониевых квасцов, как показали неопубликованные измерения Бейкера [131], оно является неправильным. Измерения диэлектрической постоянной Гриффит- [c.472]

Фиг. 16. Завпсимсстг. энтропии от температуры для порошкообразного образца хромо-ка.пиевых квасцов (по Казимиру, де-Хаазу и де-Клерку).

Хотя эта соль очень сходна с метиламмонпевьиш квасцами, однако согласие между экснерпментом и теорией в общем менее удовлетворительно. Результаты магнитных исследований Казимира, де-Хааза и де-Клерка приведены в табл. 3 и па фиг. 16. Еслп подобрать параметр расщепления при [c.474]

Теплоемкость хромо-калиевых квасцов (по Блиии). Кривая А—акспериментапьные данные Блн-ни. Кривая В—экспериментальные данные де-Клерка, Стенланда и Гортера. Кривая С—теоретическая штарковская теплоемкость при 0 = 0,245° К. [c.476]

Другой замечательный факт заключается в следующем. В п. 5 указывалось, что в случае, когда штарковское расщепление и магнитное взаимодействие имеют различный порядок величины, кривая эитропип как функции температуры может иметь горизонтальную часть между т п 6. Кривая зависимости S от Т для хромо-калиеиых квасцов действительно имеет такую горизонтальную часть (см., например, фиг. 19), однако она расположена не при iS =i ln2, как следовало бы ожидать, а при значительно более низком значении энтропии. Это, одиако, находится в качественном согласии с данными Блини о теплоемкости, поскольку из рассмотрения фиг. 18 ясно, что кривая А соответствует большему значению эптрошш, чем кривая С. [c.477]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...