Гаусса для магнитного

Понятие о системе единиц было затем расширено немецким математиком К. Гауссом. В 1832 г. он предложил метод построения совокупности единиц для более широкого круга величин, в частности, для магнитных. Заключался этот метод в произвольном выборе трех основных независимых друг от друга единиц и [c.7]

Магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю (теорема Остроградского —Гаусса для потока магнитной индукции) [c.101]

В системе СГС электрическим единицам не присвоено, собственных наименований. Для магнитных же единиц в стандарте приводятся принятые в международной практике наименования (максвелл, гаусс, гильберт, эрстед). [c.32]

Я надеюсь, что использование в книге гауссовой системы единиц не вызовет серьезных затруднений у тех, кто был воспитан на системе СИ (системы единиц в занимательной форме рассмотрены в работе [69]). Хотя мой выбор и связан, несомненно, с моим собственным воспитанием, но можно привести и объективные доводы в его защ чту, поскольку в теории, имеющей дело с магнетизмом, многие соотношения приобретают более простой и осмысленный вид в гауссовой системе кроме того, до последнего времени существовала некоторая неопределенность в определении намагниченности в системе СИ. Те, кто незнаком с гауссовой системой, должны только помнить, что там применяется одна и та же единица, гаусс (Гс), для магнитного поля, магнитной индукции и намагниченности, гаусс имеет ту же величину, что и эрстед (в книге эта единица не применяется), и 10 Гс = 10 кГс = = 1 Тл (тесла). Другие особенности, например использование сантиметров вместо метров и граммов вместо килограммов, не будут, я думаю, серьезным камнем преткновения. Там, где предполагается как-нибудь использовать теоретическую формулу на практике, множители, содержащие мировые константы, обычно даются в численном виде так, чтобы ответ получился в практических единицах, например в вольтах. [c.12]

Сила - vX В. действующая на электрический заряд в магнитном поле, — это та сила, которая заставляет двигаться провод, с током в магнитном поле, перпендикулярном к проводу. Для единицы индукции магнитного поля имеется в гауссовой системе единиц СГС специальное название гаусс (Гс). [c.116]

Магнитные свойства вещества характеризуются магнитной проницаемостью, которая определена выше и является по самому определению безразмерной величиной. Для описания гистерезисных свойств ферромагнитных материалов служит остаточная индукция и коэрцитивная сила Н , смысл которых ясен из рис. 28. Измеряются они, разумеется, в гауссах Ву) и эрстедах (Я ). [c.256]

Для определения магнитных и электрических свойств стлли устанавливаются следующие обозначения ВО,002 ВО,004, В0,008 80,03 В0,05 В0,1 В0,2 В0,5 В0,7 81 В2 В5 810 В25 В50 ВЮО 8300 — магнитная индукция в гауссах (гс) на основной коммутационной кривой намагничивания при напряженности магнитного поля в амперах на 1 см а см), равной соответствующей цифре при букве В (0,002 0,004 и т. д.). [c.453]

Основными характеристиками этих материалов являются магнитные свойства, показанные на гистерезисной кривой зависимости магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н (фиг. 247). Для ферромагнитных сплавов важнейшими характеристиками служат 1) остаточная индукция в гауссах, которая остается после снятия намагничивающего поля 2)коэрцитивная сила Я(, в эрстедах, отвечающая напряженности поля, необходимой для полного размагничивания 3) маг- [c.412]

При проведении первых измерений магнитного поля Земли довольствовались относительными единицами, принимая напряженность магнитного поля на какой-либо обсерватории за единицу сравнения. Участвуя в 1834—1842 гг. в работах Немецкого магнитного союза, основанного Александром Гумбольдтом, Гаусс применил для измерений предложенную им в 1832 г. абсолютную систему единиц, основными в которой являлись [c.23]

Приборы для измерений магнитных величин (магнитного потока, напряженности магнитного ноля, магнитной индукции и магнитодвижущей силы), градуированные в единицах системы СГС (максвеллах, эрстедах, гауссах и Гильбертах соответственно) в дальнейшем нужно будет градуировать в соответствующих единицах СИ — Веберах, амперах на метр, теслах и амперах. [c.39]

Если в камеру введен тяжелый водород, получаются дейтроны с энергией 9,2 Мэе. При введении гелия получаются а-частицы с энергией 18,4 Мэе (в последних двух случаях для осуществления синхронности необходимо магнитное поле в 18 000 гаусс). [c.85]

Магнитная индукция. Основная характеристика магнитного поля — магнитная индукция В наиболее наглядно может быть определена по механическому действию, которое испытывает электрический ток в магнитном поле. Воспользуемся для этой цели формулой (7.12), в которой положим а = я/2, 5 = 1 см . Напомним, кроме Того, что коэффициент Же = 1/с. При этих условиях за единицу магнитной индукции можно принять индукцию такого поля, в котором максимальный момент, испытываемый контуром площадью 1 см и обтекаемым током, численная величина которого равна с (т. е. скорости света в вакууме, измеренной в см/с), составляет I дин-см. Эта единица индукции называется гаусс (Гс). Иначе можно определить гаусс как индукцию такого поля, в котором каждый сантиметр прямолинейного проводника, расположенного перпендикулярно полю и по которому протекает ток с единиц, испытывает силу в одну дину. Размерность индукции, согласно любому из определений, [c.204]

Почти линейный характер зависимости удельного сопротивления р от температуры Т, обнаруженный в этих опытах при температурах ниже 7° К, позволяет предположить наличие сильно растянутого по температуре перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние. Это предположение хорошо подтверждается влиянием на сопротивление внешнего магнитного поля. Чтобы привести проволоку из фосфористой бронзы в состояние, при котором сопротивление не зависит от температуры, достаточно поля в несколько сотен гаусс. Такого же поля достаточно для разрушения сверхпроводимости у большинства сверхпроводников с размазанным переходом. [c.200]

Основными характеристиками этих материалов являются магнитные свойства, показанные на гистерезисной кривой зависимости магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н (фиг. 248). Для ферромагнитных сплавов важнейшими характеристиками служат 1) остаточная индукция (в гауссах), которая [c.366]

Напряженность магнитного поля выражают в амперах на метр (А/м), магнитную индукцию — в теслах (Т). (Ранее принимавшиеся единицы имеют с единицами СИ следующие соотношения 1 эрстед = 79,5775 А/м для упрощения принималось 80 1 гаусс = lO Т.) [c.289]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Это поле, составляющее 10" гаусс для частот порядка 10 сек , достаточно велико, чтобы его можно было обнаружить в сиециальных опытах. В системе координат, вращающейся вместе с телом, сила Кориолиса в первом порядке по со как раз уравновешивает действие магнитных сил. Это и составляет основу теоремы Лармора. [c.698]

В 1832 г. К. Гаусс сформулировал научные основы построения систем единиц. Гаусс выбрал в качестве основных единицы длины, массы и времени, а конкретно — миллиметр, миллиграмм и секунду. На основе трех указанных единиц, приняв за исходное уравнение закон Кулона для магнитных масс, Гаусс образовал единицы маг-нитньи величин. [c.11]

Например, в табл. П17 для магнитной индукции находим а=0, Р = 1, 6 = —1, Следовательно, 2а-+-ЗР—й=4, и единица магнитной индукции гаусс, в т=10 раз меньше тесла. Для магнитного потока а=2, Р = 1, б=—1, 2a-f33—6=8, так что максвелл в 10 раз меньше вебера. Для сопротивления а=2, р=1, б=—2 2а-ЬЗр—6=9, и единица сопротивления СГСБ в 10 раз меньше ома. [c.92]

Смита и др. [68]), которые сконструировали сверхироиодящий гальванометр, пригодный для использования в жидком гелии, и применили его для измерения термо-э. д. с. в металлах при температурах ниже 4° К. Особенно интересны измерения вблизи перехода в сверхпроводящее состояние, где термо-э. д. с. быстро стремится к нулю. Необходимая для этих измерений чувствительность по папрян ению порядка 10 й была достигнута с тангенс-гальванометром, имевшим чувствительность по току порядка 10 а, благодаря тому, что сопротивление всей цепи удалось снизить до- Ю ом. При таком малом сопротивлении цепи R необходимо, чтобы и эффективная индуктивность Ьэфф, была как можно меньше, так как в противном случае постоянная времени t=Z/эфф./Л сек окажется слишком высокой. Чтобы удовлетворить этому требованию, постоянное магнитное поле гальванометра должно быть очень мало ( 10" гаусс). [c.180]

Остаточный магнитный момент в нолях напряженностью в несколько эрстед почти не зависит от напряженности поля, хотя в некоторых случаях он возрастает на несколько процентов [56]. Однако в очень слабых нолях он резко убывает и при самой низкой энтропии исчезает уже в иоле напряженностью 30 эрстед (это значение одинаково и для Я н для Н ). На фиг. 84 изображена часть диаграммы —S (соответствующая кривой С на фиг. 50), на которой ироведены липни постоянного остаточного магнитного момента (пунктирные линии значение S для каждой липни дано в гаусс-см моль). Оказывается, что геометрическое место точек максимумов восприимчивости [c.554]

Именно для диска Корбино поперечное магнетосопро-ти вление (эффект Гаусса) такое же, как и для бесконечно широкой пластины. Для ограниченного полупроводника холловское поле компенсирует действие магнитного поля, в результате чего носители движутся прямолинейно, поэтому магнетосопротивление образца должно отсутствовать. На са-мо.м же деле оно имеет место и в этом случае, поскольку холловское поле компенсирует действие магнитного лишь в среднем, как если бы все носители заряда двигались с одной [c.139]

На основе описанного алгоритма была разработана программа решения двумерных (плоских и осесимметричных) задач теплопроводности ИОЛА 1 для ЭВМ Минск-32 (ФОРТРАН ТФ1), Программа занимает 40 ООО слов оперативной памяти и использует в общем случав 3 накопителя на магнитной ленте. Максимальное количество элементов матрицы системы уравнений — 30 ООО, число узлов — 1500, число элементов — 3000. Для решения системы уравнений применяется прямой метод Гаусса, используются элементы треугольной формы с линейной и квадратичной аппрок-сймацией температуры, [c.155]

Практически магнито-калорический эффект используется для получения температур ниже 0,7°К. При этом поступают следующим образом (см. рис. 30). Спрессованная парамагнитная соль, например, сульфат гадолиния, вместе с исследуемым материалом помещается в центре ампулы, заполненной гелием. На дне ампулы также находится парамагнитная соль. Ампула помещается в сосуд Дьюара с жидким гелием. Пары гелия откачиваются и тем самым достигается температура порядка 1°К. Затем вокруг создается сильное магнитное поле (25 000 гауссов и более) при этом выделяющееся тепло из парамагнетика отводится 3 кипящий гелий, а теплопере-дающейся средой при [c.133]

НАПРЯЖЁННОСТЬ МАГНИТНОГО ПОЛЯ — аксиальный вектор Н(г, t), определяющий [наряду с вектором магнитной индукции В г, f)] свойства макроско-пич. магн, поля. В случае вакуума двухвекторное описание магн. поля является чисто формальным, поэтому в гауссовой системе единиц в вакууме В = Н, хотя, в силу традиций, и измеряются в единицах с разным наименованием В — в гауссах (Гс), а Н — в эрстедах (Э). В СИ сохраняется различие и для вакуума В Pq Н, где До — магнитная постоянная. Измеряется Н. м. и. в СИ в амперах на метр (А/м), 1 А/м — = 4я-10 -зэ. [c.245]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

Рнс. 2. Зависимость намагниченности М (в Гаусса системе единиц) от напряжённости внешнего магнитного поля для монокристалла СнС1,-2Н.0 при Т = 1,57 К Т — Ща, г — НЦЬ. [c.647]

В 1920 г. Хонда и Саито разработали стали марки К- S. , содержащие 0,4 — 0,8/6 углерода, 30—50% кобальта, 5—9% вольфрама и 1.5—3% хрома. Для них величина произведения (б,//,) находится в интервале от 2 10 — 2,6 10 гаусс эрстед. Коэрцитивная сила и величина этого произведения, определяющие эффективность магнита, прямо пропорциональны содержанию кобальта. Мартин (пат. США 25996705, 1952) разработал магнитный сплав, содержащий 5—7% никеля, 4—6% ванадия. 43—47кобальта, остальное железо сплав имеет коэрцитивную силу 50—100 эрстед и В пе менее 12 ООО гаусс. [c.302]

Последовательное образование производных единиц электричества и магнетизма на базе трех основных единиц (длины, массы и времени) можно осуществить не одним, а двумя разными способами. Можно исходить вслед за Гауссом из закона Кулона для взаимодействия магнитных масс. Несмотря на фиктивность понятия магнитной массы это приводит к логически стройной системе единиц, прлучивщей название электромагнитной системы СГС, или системы СГСМ. Но можно исходить и из закона Кулона для электрических зарядов. Получается не менее стройная электростатическая система СГС, или система СГСЭ. [c.70]

В литературе оценка магнитострикционных материалов и сравнение их меж ду собой, как правило, производятся по величине динамических характеристик, соответствующих малым амплитудам индукции и напряжения. При этом магнитострикционные, магнитные и упругие характеристики можно считать константами, зависящими только от подмагничиваю-щего поля. Такой линейный подход позволяет широко пользоваться методом эквивалентных схем при рассмотрении работы преобразователей и расчете их режимов. Определение характеристик материалов в линейном режиме достаточно просто значение их можно вычислить, если известна частотная зависимость электрического импеданса катушки, намотанной на сердечник из исследуемого материала (для получения точных значений — на кольцевой сердечник). Этот метод широкоизвестен (см., например, работы [1, 7, 8, 14]) и повсеместно применяется. Он использовался и при определении характеристик ферритов, приведенных в 1 и 2 настоящей главы. Часто полученные таким образом при малых амплитудах значения характеристик экстраполируют на рабочий режим излучателей, когда амплитуда механических напряжений составляет от десятков до нескольких сотен кг/см , а амплитуда индукции достигает тысяч гаусс, приближаясь к величине Вз- Однако такую экстраполяцию следует производить с осторожностью, а оценку материалов по характеристикам, измеренным при малых амплитудах, следует рассматривать лишь как предварительную, потому что магнитострикционные материалы характеризуются заметной нелинейностью свойств. [c.125]

Магнитные свойства вещества характеризуются магнитной проницаемостью, которая определена выще и является по самому определению безразмерной величиной. Для описания гнстерезисных свойств ферромагнитных материалов служат остаточная индукция Вт и коэрцитивная сила Не, смысл которых ясен из рис. 28. Измеряются они, разумеется, в гауссах (Вг) и эрстедах (Я ), С магнитной проницаемостью связана другая характеристика магнитных свойств вещества — магнитная восприимчивость, которая определяется как отношение намагниченности к напряженности магнитного поля [c.210]

В Копенгагене был применен циклотрон для получения нейтронов из Ве (й, п), которые вызывают деление в уране, помещенном в непосредственной близости к внутренней мишени Ве. Осколки деления были затем исследованы с помощью магнитного отклонения в поле циклотрона. Из этих измерений было получено наиболее вероятное значение в 6,5-10 гаусс см для легкого осколка. Затем было вычислено значение для тяжелого осколка. Начальный ионный заряд имеет чрезвычайно существенное значение в процессе деления. Мы видим, что в отличие от а-частицы (которая испускается без своих двух элек-тронов) осколки деления удерживают значительную долю атомных электронов составного атома. Вопреки предложенным до настоящего времени теориям, более тяжелый осколок имеет больший начальный ионный заряд. Средний пробег не может быть вычислен исходя из теории двух тел, примененной для а-частиц, поскольку осколки деления, движущиеся через вещество, связаны со многими электронами. Приведенные значения всецело основаны на экспериментальных наблюдениях. [c.58]

Как видно из формулы (28), единицей для измерения магнитной проницаемости л является отношение гаусс/эрстед. У большинства веществ величина близка к единице, т. е. в этих материалах индукция в гауссах приблизительно равна напряженности магнитного поля в эрстедах. Однако существует группа материалов, у которых величина (д. весьма велика, и у некоторых из этих материалов доходит до многих тысяч гс1эрс. Такие материалы называют ферромагнитными материалами (ферромагнетиками) или, сокращенно, магнитными материала-м и. Краткие сведения об этих материалах и даются в настоящей главе. [c.235]

Симметричное, пропорциональное Но kr), слагаемое в Нг порождается кольцевым током, т. е. постоянным вдоль контура слагаемым в и с. Это постоянное слагаемое равно, с достаточной точностью, значению °(0), т. е. магнитному полю падающего поля в месте, где расположен цилиндр [ср. первое слагаемое в (20.27)]. Вынесем его в (20,28) за знак интеграла и применим формулу Гаусса, преобразующую контурный интеграл от dG/дЫ в интеграл по площади от лапласиана. Использовав затем точное волновое) уравнение для функции Грина, получим для этого слагаемого выражение ( ) [c.212]

Камера Вильсопа стала важнейшим прибором для исследования космических лучей после двух припципиальпых усовершенствований. Первое из них — помещение камеры Вильсона в магнитное поле (Д. В. Скобель-цып). В магнитном ноле траектории заряженных частиц искривляются, что позволяет определять знак их электрического заряда и имнульс. Последний определяется из соотношения р = кНр, где р — импульс частицы, Н — папряжеппость магнитного поля, р — радиус кривизны траектории в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, к — численный множитель, зависящий от системы единиц. Если имнульс измерять в эВ/с, Н — в гауссах, ар — в сантиметрах, то /с = 300. [c.24]

На рис. 26, б показана зависимость магнитной индукции В (в гауссах) от температуры для железо-никель-алюминиевого сплава при напряженности магнитного поля Я = 100 эрст. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...