Чувствительность фотоприемника

Значительный интерес представляет совершенствование интерференционных измерителей с двухчастотным лазером [8, ИЗ], позволяющим снизить чувствительность лазерных интерферометров к изменению уровней сигналов с фотоприемников, связанную с нестабильностью мощности излучения лазера, дрейфом чувствительности фотоприемников, изменением сечения лазерного пучка в измерительном плече интерферометра из-за угловой расходимости лазерного излучения, поперечным смещением подвижного отражателя и т. д. При этом необходимо, чтобы излучения с различными частотами можно было разделить в пространстве. [c.247]

Сфотографируем изображение одиночной звезды, видимый диаметр которой пренебрежимо мал по сравнению с диаметром дифракционной картины, создаваемой объективом О телескопа (такая звезда не разрешается телескопом). Пусть регистрация изображения осуществляется через монохроматический фильтр и при наличии атмосферной турбулентности. Предположим, что чувствительность фотоприемника достаточна для работы с очень малыми временами экспозиции, например порядка 0,01 с. При таких условиях волновая поверхность S оказывается как бы замороженной . Она практически не изменяется за время столь короткой экспозиции. Поскольку волновая поверхность Б сильно искажена, изображение, регистрируемое в плоскости Я, состоит из большого числа случайно распределенных световых пятен, диаметр самых малых из которых равен диаметру дифракционной картины, создаваемой всей апертурой объектива О телескопа. Такой набор пятен представляет собой настоящую спекл-структуру. На рис. 118 эта структура представлена [c.118]

Ослабители могут люминесцировать и давать излучение на длинах волн, далеких от длины волны падающего излучения (но попадающих на кривую чувствительности фотоприемника). [c.184]

Преобразование кривых чувствительности фотоприемника с р — п-переходом от широкой полосы к узкой. Чувствительность фотоприемника о. р — /г-переходом в узкой полосе длин волн можно определить по его широкополосной чувствительности к излучению черного тела [191]. Калибровку по излучению черного тела следует проводить при малом нагрузочном сопротивлении, скажем 10 ом. Тогда выходной ток I пропорционален световой мощности Р в пределах 4—5 порядков величины [c.206]

Методика измерения длины волны при помощи интерферометра Фабри — Перо отличается от других тем, что здесь прямо сравниваются две длины волны неизвестная и стандартная. Поэтому достаточно лишь одной стандартной длины волны. Она может быть расположена произвольно относительно неизвестной длины волны, хотя, разумеется, должна быть в пределах диапазона чувствительности фотопленки или в области чувствительности фотоприемника, которым пользуются при сравнении этих длин волн. Сначала калибруют эталон. Оптическую длину эталона пЬ измеряют в длинах волн стандартной линии тХо = = 2nL os 0. После этого по эталону известной длины измеряют неизвестную длину волны. [c.355]

При увеличении температуры наблюдались также уменьшение интенсивности фотолюминесценции на три порядка и увеличение ширины пика. На рис. 7.2 приведена температурная зависимость интенсивности люминесценции. Коррекция регистрируемых спектров с целью учесть изменение чувствительности фотоприемника не проводилась. Точность определения температуры кристалла по измеренной интенсивности фотолюминесценции авторы оценивают величиной 8 °С, но считают возможным уменьшение погрешности до 14-2 °С путем усовершенствования метода вычисления Е по спектру люминесценции. Для увеличения отношения сигнал/шум авторы считают необходимым применить более мощный возбуждающий лазер, а также оптическую фильтрацию излучения. [c.191]

Статистическая природа оптических явлений проявляется не только прп астрофизических исследованиях, как может показаться при знакомстве с приводимыми в книге примерами практических применений рассмотренных методов. Знакомство с ними необходимо при создании и разработке лазерных источников света и прецизионных оптических методов исследования структуры вещества. Явления статистического характера играют существенную роль в работе чувствительных фотоприемников, во многих новых спектроскопических методах высокой [c.5]

Во втором методе коррекция спектральной чувствительности фотоприемников выполняется с помощью трех цветных светофильтров, устанавливаемых перед каждым из них. Эти колориметры называются колориметрами с фильтрами. [c.44]

Константа 5, которая определяется свойствами фотоприемника, пропорциональна величине 7о и, в частности, зависит от чувствительности фотоприемника. [c.286]

НЫХ чувствительностей фотоприемников (5х)1 и Изменение [c.417]

Возможны разные способы реализации отрицательной обратной связи с целью увеличения длительности гигантского импульса [65]. При электрооптическом способе модуляция добротности осуществляется электрооптическим затвором, пропускание которого изменяется под воздействием как модулирующего напряжения, включающего затвор, так и сигнала обратной связи, пропорционального интенсивности излучения внутри резонатора. Когда затвор открывается , начинает возрастать интенсивность выходного излучения. Соответственно начинает увеличиваться и интенсивность сигнала обратной связи, в результате чего пропускание затвора снижается, что и приводит к торможению процесса развития светового импульса. Длительность импульса увеличивается при возрастании чувствительности фотоприемника в цепи обратной связи (при возрастании отношения интенсивности сигнала обратной связи к интенсивности выходного излучения, попадающего на фотоприемник), а также при уменьшении скорости включения добротности. [c.284]

Чувствительность фотоприемника и ее спектральное распределение определяются отношением [c.130]

Ав, Аг параметров несоосности валов осуществляется расчетным путем на основе измерения координат АЩ, и А Уф энергетического центра лазерного луча на позиционно-чувствительном фотоприемнике приемно-задающего блока при отражении этого луча от блока отражателя, установленного на другом валу. Собственно отражатель [c.50]

Для иллюстрации применения метод статистического анализа нелинейных систем с использованием полиномов Вольтерра определим математическое ожидание и спектральную плотность мощности сигнала на выходе фотоприемника, когда на его входе действует случайный стационарный гауссовский сигнал. Считаем, что полезная информация о сигнале содержится в амплитуде лучистого потока, к оторый попадает на чувствительную площадку фотоприемника. Тогда в соответствии с изложенным в п. 2 гл. 3 модель фотоприемника представим последовательным соединением нелинейного и линейного звеньев. Спектр сигнала на выходе такой системы, как следует из формул (106) и (107), определяется выражением [c.115]

К достоинствам подобных систем относятся повышенное по сравнению с обычными микроскопами разрешение, возможность регулирования яркости, контраста и масштаба изображения электронным способом, большой динамический диапазон (до 60 дБ и более). Для контроля материалов, прозрачных только в инфракрасном диапазоне спектра (кремний, германий, арсенид галлия), применяют лазеры, излучающие на соответствующих длинах волн, в сочетании с фотоприемниками, обладающими нужной спектральной чувствительностью. Возможно исследование объектов в поляризованных лучах, контролирование в них напряжений методом фотоупругости, а также исследование магнито- и электрооптиче-ских свойств материалов при использовании соответствующих источников электромагнитных полей. [c.96]

Очевидно, что при регистрации более длительного импульса можно использовать более узкую полосу усиления, которая обеспечивает более высокое отношение сигнал—шум. Поэтому принципиально матричное ФПУ может обеспечить более высокую температурную чувствительность тепловизора, чем одноэлементный фотоприемник. Эффект сужения полосы можно использовать в том случае, когда каждый приемный элемент обладает своим собственным каналом усиления в требуемой полосе частот, подключенным к индикатору изображения. При небольшом числе элементов реализовать это довольно просто. Увеличение же числа элементов и создание матричного преобразователя, каждый при- [c.142]

К фотоприемникам предъявляются жесткие требования в отношении постоянства чувствительности и линейности характеристики в широком динамическом диапазоне кроме того, в них должны отсутствовать эффекты насыщения за счет пространственного заряда. Для того чтобы проводить измерения на линейном участке характеристики приемника, применяются различного рода ослабители, описанные в п. П. [c.99]

Фотоэлектрический метод с использованием фотоприемников с внешним фотоэффектом применяется для измерения энергии излучения в видимой и ближней инфракрасной областях спектра. Такие приборы обладают высокой чувствительностью и малой инерционностью, однако они не могут быть использованы для измерения мощности непрерывного излучения или импульсного, следующего с большой частотой, так как их чувствительность изменяется при длительном облучении. [c.99]

Как уже отмечалось, рассмотренным измерителям присущ ряд недостатков, связанных с выбранным способом анализа дифракционного изображения. Наиболее существенными из них являются зависимость амплитуды сигнала фотодатчиков от флуктуаций излучения лазера, смещений измеряемого изделия и влияние изменения параметров фотоприемников на результат измерений. Если используется не нулевой метод, флуктуации излучения лазера необходимо компенсировать. Это может быть достигнуто путем нормировки выходного сигнала устройства напряжением, пропорциональным мощности излучения лазера. Другими существенными недостатками рассмотренной группы измерителей, которые не удается устранить, являются сравнительно небольшой диапазон измерения и снижение чувствительности при уменьшении размера измеряемого изделия. [c.259]

Отсутствие влияния выходной стороны на входную очевидно, а чувствительность к перемещению по току равна аф /бо Типичная чувствительность полупроводниковых фотоприемников а 10 А/лм, а поток Фо от источника некогерентного света с конденсатором может быть порядка 10 лм, что при 6q 1 мм дает чувствительность по перемещению около 1 мА/мм. С фотоумножителем чувствительность на порядок выше, однако он значительно сложнее в применении. [c.208]

I — излучатель (светодиод) 2 — поляризатор 3 — чувствительный элемент 4 — фазовая пластинка S — анализатор, S — фотоприемник [c.208]

Применение лазерных измерительных систем в геодезии сталкивается с проблемой нестабильности лазерного пучка в пространстве, относительно которого определяются поперечные отклонения контролируемых точек. В работе [51] предложен метод решения указанной задачи путем сопоставления результатов измерении поперечных отклонений с отношением расстояний между предметной и картинной плоскостями. Лазерная измерительная система для контроля подкрановых путей, реализующая этот метод, содержит светодиоидный источник излучения, координатно-чувствительный фотоприемник на базе ПЗС, аналогово-цифровой преобразователь, накопитель, мини-ЭВМ и клавиатуру для управления процесеом обработки результатов измерений. [c.146]

Тем не менее, на сегодняшний день в светодиодах на основе пористого кремния достигнут уровень квантовой эффективности более 1 % в условиях их стабильной работы в течение более 1000 часов [34]. Этого еще недостаточно для решения проблемы создания надежных оптических межсоединений. Однако такие светодиоды вполне пригодны для ряда специальных применений, таких, например, как микродисплейные устройства высокого разрешения. В данном случае светодиоды используются в качестве светоизлучающих пикселей, что позволяет повысить разрешение микродисплейных устройств и упростить их конструкцию за счет интеграции схем управления и светоизлучающей матрицы в пределах одного кремниевого чипа. Все это дает значительные экономические выгоды. Кроме того, в последние годы на основе структур пористого кремния созданы весьма чувствительные фотоприемники. [c.99]

Эллипсометрические методы исследования оптических констант металлов при высоких температурах, когда сам образец становится источником излучения, могут осуществляться лишь по следующей схеме источник света — модулятор — поляризатор — образец—анализатор—монохроматор — фоторегистрирующее устройство. При этом необходимо знать либо поляри-зованность излучения источника света (тогда применима схема с неподвижным анализатором), либо степень поляризации монохроматора и чувствительность фотоприемника в зависимости от азимута анализатора (в этом случае воз.можна схема с неподвижным поляризатором). [c.105]

Джоуль на квант (фотон) — (Дж/квант J/7] — единица абсолютной спектральной чувствительности фотоприемника в СИ наз. иначе квантовым выходом. Ед. вводится по ф-ле V.5.23 в разд. V.5. Ед. СГС эрг на квант (фотон) — [эрг/квант erg/yj Размерн. в СИ, СГС — L МТ" .-Внесист. ад. электронвольт на квант (фотон) — [эВ/квант eV/7]. В качестве ед. СИ применяют также ед. ватт (вольт) на квант — [Вт/квант W/rJ, [В/квант У/у]. 1 Дж/квант = 10 эрг/квант = 6,24146 [c.263]

Другой вариант ТТ основан на использовании алгоритмов реконструкции изображений, используемых в традиционной технике томофафа. Например, система трехмерного контроля внутренних тепловых неоднородностей объекта может быть основана на использовании эффекта миража . С помощью цилиндрической линзы на поверхности изделия фокусируется лазерное излучение в виде узкой полоски. Вспомогательный лазерный луч направляется вдоль этой полоски над поверхностью изделия (например, полированной кремниевой пластинки и т.п.). Объект последовательно перемещается в направлении, перпендикулярном освещаемой полоске, а после каждого цикла перемещения поворачивается относительно оси, совпадающей с направлением излучения. С помощью позиционно-чувствительного фотоприемника получают матрицу проекций для всех положений объекта, а затем восстанавливают изображение по стандартным алгоритмам. Для трехмерного контроля используют второй пробный луч, направляемый параллельно первому над обратной стороной объекта. [c.544]

Важнейшим отличительным признаком монокристаллов кремния, полученных бестигельной зонной плавкой в вакууме, является малое содержание в них кислорода (RilO см ). Это связано с тем, что кислород быстро испаряется из расплавленного Si, поэтому для получения кристаллов с малым содержанием кислорода обычно достаточно одного прохода зоны в вакууме независимо от его содержания в исходном Si. При плавке в газовой атмосфере, меняя состав газовой фазы, можно получить Si с заданным содержанием кислорода. Поэтому именно бести-гельный метод используется для получения особо чистого, бескислородного кремния, необходимого для изготовления работающих при комнатной температуре фотоприемников для ближней ИК- и видимой области спектра. Если кремний удается очистить до остаточной концентрации носителей заряда п р) = N -Na < 10 см , где N vl Na — концентрации доноров и акцепторов в кремнии соответственно (р > 10 Ом см), и он характеризуется достаточно высокими временами жизни неравновесных носителей заряда т (р) > 100 мкс, то такой материал имеет марку детекторный , и из него изготавливают чувствительные фотоприемники, работающие без специального охлаждения. Однако их стабильная по времени работа (фоточувствительность) зависит от такого параметра материала, как степень компенсации примесей N /Na. Чем больше Nd/Na отличается от 1, тем стабильнее фоточувствительность. Поэтому целью очистки является не только повышение р, но и получение слабо компенсированного материала. [c.215]

Схема оптико-механической части системы внеосевого контроля соосности валов 1,2,3 - контролируемые валы 4 - муфта 5 -блок отражателя б - призма 7 - выходной зрачок объектива 8 -объектив 9 - диафрагаа излучателя 10 - светодиод 11 - приемно-задающий блок 12 - координатно-чувствительный фотоприемник 13 - инфракрасный светофильтр [c.52]

Вопрос о связи между испускательной и поглощательной способностями различных тел подлежит детальному выяснению. Весьма простые опыты показывают, что чем больше энергии поглощает тело, тем больше оно излучает. Для демонстрации этой особенности теплового излучения измеряют поток световой энергии от двух стенок полого металлического i yoa, заполненного теплой водой (рис. 8.2). Одна из стенок, снаружи блестящая — она много света огражает и мало поглощает. Друг ая С1 енка зачернена. Ее коэффициент поглощения велик. Фотоприемник (термостолбик), соединенный с чувствительным гальванометром, поочередно подносится к двум этим стенкам куба, и отброс гальванометра, регистрируемый при измерении интенсивности излучения зачерненной стенки, во много раз больше, чем при измерении светового потока от блестящей стенки. [c.403]

Фотоумножители, применяющиеся в томографии, имеют темновой ток не свыше 10 А, обеспечивают линейность фототока до десятков и сотен микроампер, отличаются повышенной стабильностью и сохранением чувствительности с погрешностью не свыше 0,2 % в течение нескольких секунд. Они имеют относительно большие габариты, что приводит к повышению размеров и массы матрицы. Сцинтил-ляциоиные детекторы с ФЭУ используются в томографах I и И-го поколений, когда количество каналов небольшое (8—32) или в томографах IV-ro поколения, когда матрица неподвижна или процессирует с медленной скоростью. С целью существенного сокращения габаритов, расширения (в 100 и более раз) динамического диапазона линейности и повышения стабильности применяют вместо ФЭУ полупроводниковые фотоприемники (ФП). В качестве последнего используют кремниевые фотоэлементы с диффузионным или поверхностно барьерным р—п переходом. [c.468]

Исследование влияния фоновых засветок на чувствительность приемников излучения проводилось по следующей схеме. На фотоприемник по двум световодам направлялись одновременно два потока излучения. Небольшой постоянный уровень полезного синусоидального сигнала обеспечивался модулированным потоком от электрической лампочки, питание которой стабилизировалось. Другой поток (фоновая засветка) исходил от модели черного тела и не модулировался. Уровень фоновой засветки регулировался изменением температуры модели черного тела и был значительно выше величины модулированного потока, обеспечивающего полезный сигнал. Величина фоновой засветки (излучения от модели черного тела) периодически измерялась этим же приемником, для чего включалась модуляция фонового излучения и перекрывался поток от лампочки. Испытывались приемники излучения типа ФСА-1, ФСА-Г1, ФД-ЗА, ФСА-8АН, фотосопротивление на основе PbSe и пироприемник. [c.148]

Четыре фотоприемника расположены со сдвигом на 1/4 шага для получения четырехфазного выходного электрического сигнала. Для надежности работы спектральные характеристики фотоприем-пиков и источника света должны быть согласованы, а выходные характеристики фотопрнемников — быть линейными. Это обеспечивает одинаковую чувствительность всех фотоприемников как в нормальных условиях, так и при изменении температуры. [c.139]

В рассматриваемый период бурное развитие получают оптические системы связи. В 1870 г, был изобретен светосигнальный прибор Манжена, который долго применялся в XIX в. в различных армиях. Он состоял из керосиновой лампы, расположенной в металлическом яш,ике. Пламя лампы, находившееся в фокусе линзы диаметром около 100 мм, давало параллельный световой пучок, прерыванием которого и подавались телеграфные сигналы по азбуке Морзе. Примерно в это же время (середина XIX в.), когда не только не существовало фотоприемников, необходимейшей части всякого оптико-электронного прибора, но и сам фотоэлектрический эффект ещ е не был открыт, делались попытки создать прибор для передачи и приема оптических сигналов, модулированных звуковой частотой. В качестве индикаторов приходящих сигналов применялись довольно грубые устройства, действие которых основывалось на тепловом нагревании световыми лучами. Понятно, что такого рода устройства не могли работать удовлетворительно они были мало чувствительны и обладали большой инерционностью. Только после развития техники изготовления фотоэлементов оптическая телефония получила основу для своего развития. В 1880 г. А. Г. Белл построил так называемый фотофон, состоящий из передатчика, модулированного звуковой частотой пучка лучей, и приемника с селеновым фотоэлементом. Вышедший из передающей станции параллельной пучок лучей падал на зеркальную мембрану микрофона и после отражения от нее направлялся к приемной станции. При колебаниях мембраны поверхность ее деформировалась и в зависимости от степени отклонения от плоскости пучок отраженных ею лучей становился более или менее расходящимся. В приемную часть, следовательно, поступало большее или меньшее количество света. 1880 г. можно считать годом рождения оптических систем связи. На протяжении последующих лет было разработано и описано различными авторами несколько систем оптических телефонов, различающихся между собой по преимуществу способами получения модулированного пучка световых лучей. Наибольший интерес представляет способ модуляции светового потока, предложенный в 1897 г. Г. Симоном. Он использовал в качестве источника излучения дуговую лампу, предложенную русским изобретателем П. Н. Яблочковым, установленную в фокусе передающего параболического зеркала. Излучение лампы модулировалось системой, состоящей из микрофона, трансформатора и источников питания. Дальность работы телефона Симона была в десять раз больше дальности работы фотофона Белла и достигала примерно 2,5 км. [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...