Движение сидерическое

В соответствии со шкалой звездного времени сидерический месяц определяется как время возвращения Луны при вращении вокруг Земли, а сидерический год — как время возвращения Земли при своем движении вокруг Солнца в прежнее положение относительно неподвижных звезд. [c.52]

ПЛОСКОСТИ на 7,5 км, то драконический период практически будет совпадать с промежутком времени между двумя последовательными пересечениями спутником плоскости экватора. Назовем, наконец, сидерическим периодом Та промежуток времени, в течение которого долгота возрастает на 2я радиан. В соответствии с этим введем среднее аномалистическое движение щ, среднее драконическое движение п и среднее сидерическое движение по формулам [c.123]

Продолжительность сидерического месяца определяется принятым значением среднего движения п (см. (4.10.67)). [c.482]

Среднее движение спутника п и сидерический период обращения Р определяются по формулам [c.509]

Значения большой полуоси а в тыс. км и сидерического периода Р в средних солнечных сутках заимствованы из [137]. Значения эксцентриситета е и наклона к экватору центральной планеты —из [140], значения масс т с вероятными ошибками в долях массы центральной планеты — из [134]. Звездочкой отмечены спутники, обладающие обратным движением. [c.509]

Иногда ошибочно указывают на эллиптические орбиты с периодом обращения, кратным сидерическому месяцу, как на траектории периодического облета Луны. При этом вовсе не учитывается притяжение Луны. Фактически же после облета Луны, как мы знаем, начальные условия (величина и направление скорости) если и повторяются, то в другой точке пространства Поэтому после облета космический аппарат не может возобновить прежнее движение в геоцентрических координатах. Но, как можно сообразить, в случае периодического сближения с возвращением в системе координат, вращающейся вместе с линией Земля — Луна, возобновляется периодически не только вектор начальной скорости, но и начальная точка. Иными словами, в этой системе координат траектория периодического сближения с возвращением будет замкнутой. [c.233]

Ярким примером того, насколько велико влияние, которое оказывает Земля на движение спутников Луны (особенно вблизи границы ее сферы действия), может служить возможность (не только на бумаге) существования либрационных спутников Луны (и одновременно спутников Земли) в точках i и г (см. рис. 31 в 6 гл. 4). Период обращения каждого из либрационных спутников равен 27,3 сут (сидерический месяц), в то время как на соответствующих расстояниях от Луны (58 ООО км и 65 ООО км) невозмущенный период обращения должен бы был быть меньше 18 сут. [c.248]

Суточный спутник. Если сидерический (звездный) период обращения спутника равен звездным суткам Т = 23 час 56,07 мин), то спутник называют суточным, или синхронным. Трасса невозмущенного движения суточного спутника является замкнутой кривой, т. е. трассы всех последующих витков совпадают с трассой первого витка. В этом случае можно получить простое соотношение, связывающее текущие координаты трассы. [c.130]

Сидерическим периодом обращения называют промежуток времени движения от некоторой точки Мо до точки М. Последняя является точкой пересечения орбиты с плоскостью, содержащей радиус ОМо и перпендикулярной к плоскости оскулирующей орбиты (рис. 8.14). Величина сидерического периода в общем случае зависит от выбора начальной точки Мо. [c.409]

Главные периодические члены. Как было установлено в предыдущем разделе, для того чтобы получить периодические члены в первом приближении, можно вместо а, е, воспользоваться постоянными ад, бо. Уо, а в аргументах вместо X, со, й подставить линейные функции времени к, со, й. Для упрощения обозначений отбросим нижние индексы и горизонтальные черточки. Кроме того, следует иметь в виду, что всякий раз, когда встречается п, под ним необходимо понимать сидерическое среднее движение, которое предполагается постоянной величиной. [c.280]

Символы По, бо, Yo. Бо. о. 0 означают произвольные постоянные, тогда как га, также будучи постоянной, означает среднее сидерическое движение Луны. Значения с и g должны быть получены из теории как функции от т=п 1п, е", е , Оо/а и Y Штрихованные величины представляют элементы орбиты Солнца, рассматриваемые как постоянные. Если к = п 1-гЕ есть средняя долгота Солнца, то аргументы периодических членов могут быть выражены в следующей форме [c.289]

Масштабный множитель а. Масштабный множитель а, введенный в выражения для X и У, соответствует множителю к, введенному в разд. 18. В невозмущенном движении среднее расстояние, которое отвечает наблюденному сидерическому среднему движению, с последним посредством следующего соотношения [c.301]

Примерно через 9 лет и 5 суток система вновь приходит в состояние, при котором выполняются условия зеркальности. На этот раз во время новолуния Солнце находится вблизи (6°) перигея, а Луна в апогее, причем широта Луны равна нулю. Векторы скорости Солнца и Луны почти перпендикулярны радиусам-векторам. Если бы такая конфигурация была в точности зеркальной, то орбита Луны была бы строго периодической и в конце сароса система возвращалась бы в исходную зеркальную конфигурацию. При этом влияние возмущений, действующих во время первой половины сароса, полностью компенсировалось бы возмущениями, действующими во время второй половины. Единственным результатом действия возмущения от Солнца была бы регрессия сидерического положения линии узлов орбиты Луны приблизительно на 1 Г. В действительности орбита Луны с учетом возмущений от Солнца очень близка к периодической с периодом в один сарос. Хорошая повторяемость геометрических конфигураций лунных и солнечных затмений свидетельствует о том, насколько близко движение системы Земля—Луна—Солнце к точному периодическому движению. Все остальные возмущения (от планет, приливные, обусловленные фигурами Земли и Луны) имеют очень малую величину. [c.286]

Это и есть сидерическое угловое движение среднего Солнца по истинному экватору, причем за единицу времени принят один юлиан ский год. [c.486]

Если значение сидерической постоянной энергии / (СО) задано, то существует два и только два случая круговых движений, соответствующих этому А. Действительно, тогда мы определим на основании (Юг) однозначно а Уа О, а сидерический период определится согласно (И,) —(На). Картина становится более сложной, если будем рассматривать всевозможные значения а(фО) от —схз до - -схз в зависимости не от сидерической постоянной энергии А, а от синодической постоянной, равной —ЧгС согласно (70 — (7г). Мы получим тогда пе простое соответствие 1 к 2, а такое, которое можно описать следующим образом. [c.274]

Рассмотрим теперь предельный случай с = О (е = 1) сидерического эллиптического движения при произвольной большой оси 2а. [c.276]

Согласно изложенному в 268 это прямолинейное сидерическое движение может быть представлено с помощью следующих формул [c.276]

ЗИа. В 301—ЗИ был рассмотрен лишь эллиптический случай А < 0. Однако путем подстановки в (4) сидерических координат X, у гиперболического или параболического движения мож- [c.278]

Если значение сидерической постоянной энергии к задано, то соотношение (12) определяет при А С О (но не при А 0) кривую нулевой скорости. Движение происходит в этом случае вне круга с центром (х, у) = (О, 0) и радиусом —А (см. 243). Соответствующий анализ соотношения (70, представляющего собой синодическую аналогию (1г), несколько более сложен, и он может быть проведен следующим образом. [c.279]

Сидерическое среднее движение Луны (1900.0) [c.332]

Луна всегда обращена к Земле одной стороной, так как сидерический период вращения Луны вокруг оси равен сидерическому периоду обращения ее вокруг Земли. Из-за неравномерного движения Луны по орбите вследствие при тяжения Солнца и ближайших планет Солнечной системы, а также приливно-отливных сил взаимодействия с Землей и наклонения лунной орбиты к эклиптике с Земли можно наблюдать примерно 59% лунной поверхности, [c.44]

Искусственный спутник Земли, сидерический период обращения которого равен одним звездным суткам, называется суточным. Если такой спутник движется в восточном направлении по экваториальной круговой орбите, радиус которой Го=42188 км, то он остается неподвижным относительно наземного наблюдателя (синодический период равен бесконечности) в называется стационарным. Если экваториальная орбита суточного ИСЗ эллиптическая, то вследствие изменения орбитальной скорости видимое для наземного наблюдателя движение ИСЗ будет колебательным с амплитудой вдоль экватора, зависящей от эксцентриситета орбиты. Такие спутники называются качающимися. Если спутник в течение звездных суток делает целое число оборотов, т. е, его период Гав кратен звездным суткам, то он будет периодически появляться над одной и той же местностью в одно и то же местное время. Такой спутник называется периодическим или синхронным, [c.65]

Точки пересечения орбиты Луны с эклиптикой называются узлами лунной орбиты. Движение Луны вокруг Земли для наблюдателя представляется как видимое ее движение по небесной сфере. Видимый путь Луны по небесной сфере называется видимой орбитой Луны. За сутки Луна перемещается по видимой орбите относительно звезд примерно на 13,2°, а относительно Солнца на 12,2°, так как Солнце за это время тоже перемещается по эклиптике в среднем на 1°. Промежуток времени, в течение которого Луна совершает полный оборот по своей орбите относительно звезд, называется звездным, или сидерическим, месяцем. Его продолжительность равна 27,32 средних солнечных суток. [c.21]

Промежуток времени, в течение которого Луна совершает полный оборот по своей орбите относительно Солнца, называется синодическим месяцем. Он равен 29,53 средних солнечных суток- Сидерический и синодический месяцы различаются примерно на двое суток за счет движения Земли по своей орбите вокруг Солнца. На рис. 1.15 показано, что при нахождении Земли на орбите в точке 1 Луна и Солнце наблюдаются на небесной сфере в одном и том же месте, например на фоне звезды К. Через 27,32 сут, т. е. когда Луна сделает полный оборот вокруг Земли, она снова будет наблюдаться на фоне той же звезды. Но так как Земля вместе с Луной за это время переместится по своей орбите относительно Солнца примерно на 27° и будет находиться в точке 2, то Луне необходимо еще пройти 27°, чтобы занять прежнее положение относительно Земли и Солнца, на что понадобится около 2 сут. Таким образом, синодический месяц длиннее сидерического на отрезок времени, который нужен Луне, чтобы переместиться на 27°. [c.21]

МАРС — четвёртая по порядку от Солнца большая планета Солнечной системы. Ср. расстояние от Солнца 1,524 а. е. (227,9 млн. км). Эксцентриситет орбиты 0,0934, наклон плоскости орбиты к эклиптике 1° 51 экватор М. наклонён к плоскости его орбиты на 25,2°, что вызывает сезонные изменения на планете. Период обращения М. вокруг Солнца 686,98 сут (сидерический период обращения). Ср. скорость движения на орбите 24,13 км/с. Экваториальный радиус 3394 км, полярный — 3376,4 км, динамич. полярное сжатие яг 1/200. Найдена значит, асимметрия М. вдоль полярной оси уровень поверхности почти во всём южном полушарии лежит на 3—4 км выше, чем в северном. Период вращения М. вокруг своей оси 24 ч 37 мин 22,58 с. Расстояние в перигелии 207 млн. км, в афелии 249 млн. км. Кол-во солнечной энергии, подучаемой М. при наиб, и яаим, расстояниях от Солнца, различается на 20— 30%. Масса М. 6,44-10 кг (0,108 земной), ср. плотность 3950 кг/м , ускорение свободного падения на экваторе 3,76 м/с , первая космическая скорость 3,6 км/с, вторая — 5 км/с. Болометрич. сферич. альбедо 0,20 0,05 ср. эффективная темп-ра поверхности 216 К. [c.48]

В астрономии, навигации, картографии и ряде смежных дисциплин используется шкала звездного времени (сидерическая искала). Размер секунды (звездной секунды) определяется по этой шкале как 1/86400 часть про.межутка времени между двумя последовательными вер.кними кульминациями точки весеннего равноденствия. Момент верхней кульминации считается началом звездных суток на меридиане места наблюдения. Начало отсчета шкалы совмещается с началом любых определенных звездных суток. Практически звездное время определяют, исходя из наблюдения момента прохождения некоторой звезды через меридиан места наблюдения, поскольку движение точки весеннесо равноденствия известно. В одну ночь можно наблюдать прохождение нескольких звезд через меридиан, что дает возможность повышать точность определения времени. [c.52]

Это значение для сидерического среднего движения Луны согласуется со значением тропического среднего движения, используемым в The Improved Lunar Ephemeris, уменьшенным на величину общей прецессии в долготе. [c.181]

Использование постоянной орбитальной стартовой платформы позволяет совершать полеты к Луне только в те периоды, когда Луна приближается к линии пересечения плоскости орбиты платформы и плоскости лунной орбиты. В противном случае потребовался бы большой боковой импульс для выхода из плоскости орбиты платформы. Если бы плоскость орбиты платформы была неизменна, то в течение сидерического месяца существовало бы два окна запуска . Ввиду же прецессии орбиты платформы (см. 3 гл. 4) Луна как бы быстрее проходит путь в 180° от узла до узла, так как линия узлов вращается в сторону, противоположную движению Луны (мы предполагаем орбитальное движени-платформы прямым, т. е. происходящим в сторону вращения Земли). Если, например, круговая орбита стартовой платформы имеет высоту 485 км и наклонение около 30°, то оптимальный момент запуска наступает каждые 9,05 сут [3.36]. [c.276]

Гоманна). Сидерическим периодом, планеты Т СИД называют наименьший промежуток времени, через который планета занимает в гелиоцентрическом движении одно и то же положение относительно везд. Если Гсид 1 и Гсид 2 — сидерические периоды обращения Зем- [c.306]

Любое сидерически обратное эллиптическое движение является также синодически обратным при любом t. Это вытекает из условия с [c.271]

Вместе с тем сидерически прямое эллиптическое движение будет синодически прямым при любом t лишь тогда, когда а меньше, чем [c.271]

О < а < 1, и синодически обратным, если 1 < а С схз. Наконец, сидерически прямое круговое движение с радиусом а = 1 соответствует единственной точке X — os со, у = sin ш в синодической системе координат, причем ш — произвольная по оянная. Действительно, если а = Уа = +li то в силу (111) п= 1. Таким образом, угловая скорость сидерического кругового движения постоянна и равна 1 и, следовательно, после преобразования (4) мы получим, что в синодической системе координат тело находится в покое (см. (4а) 302). [c.272]

Для того чтобы доказать формулу (13) для рационального и иррационального га, заметим, что круговое сидерическое движение x = x(t), у =y(t) представляет собой равномерное движе-irae с угловой скоростью п, и при соответствующем выборе начала отсчета t имеем х = а os nt, у = а sin nt. Синодическое движение представится согласно (4) формулами [c.273]

Назовем круговую траекторию радиуса а нижней или верхней, если а < 1 или а > 1 соответственно. В любом случае движение может быть сидерически прямым или обратным (а = Уа 0). Следовательно, если исключить значения а = О и а = 1, то все возможные круговые траектории можно разбить на четыре группы [c.281]

Луна вращается около своей оси с равномерной скоростью и в том же направлении, в каком она движется вокруг Земли. Угловая скорость вращения равна, таким образом, среднему сидерическому движению Луны по орбите. Отклонения во вращательном движении Луны от законов Кассини называются физической либрацией. [c.35]

Средние элементы, положенные в основу теории движения больших планет Ньюкома, приведены в приложении 2 для момента Т, где Т—время, считаемое в юлианских столетиях по 36525 суток от начальной эпохи, за которую принят 1900 январь 0.12 часов эфемеридного времени. Средняя долгота планеты X, долгота перигелия г. и долгота восходящего узла Q считается от средней точки весеннего равноденствия текущего момента Т. Через п обозначено среднее суточное сидерическое движение, непосредственно получаемое из наблюдений, т. е. включающее влияние вековых возмущений средней долготы. Соответствующее значение большой полуоси, определяемое по третьему закону Кеплера, обозначено через a наконец, через а обозначена величина большой полуоси, уже освобожденная от влияния только что упомянутых вековых возмущений. [c.81]

Третий закон Кепдгра, В неаозмущекиом эллиптическом движении дв х материальных точек произведения квадратов сидерических периодов сб.-ращения на суммы масс центральной и двигающейся точек относятся, как кубы больших полуосей орбит, т. е. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...