Координаты сидерические

Иногда ошибочно указывают на эллиптические орбиты с периодом обращения, кратным сидерическому месяцу, как на траектории периодического облета Луны. При этом вовсе не учитывается притяжение Луны. Фактически же после облета Луны, как мы знаем, начальные условия (величина и направление скорости) если и повторяются, то в другой точке пространства Поэтому после облета космический аппарат не может возобновить прежнее движение в геоцентрических координатах. Но, как можно сообразить, в случае периодического сближения с возвращением в системе координат, вращающейся вместе с линией Земля — Луна, возобновляется периодически не только вектор начальной скорости, но и начальная точка. Иными словами, в этой системе координат траектория периодического сближения с возвращением будет замкнутой. [c.233]

Суточный спутник. Если сидерический (звездный) период обращения спутника равен звездным суткам Т = 23 час 56,07 мин), то спутник называют суточным, или синхронным. Трасса невозмущенного движения суточного спутника является замкнутой кривой, т. е. трассы всех последующих витков совпадают с трассой первого витка. В этом случае можно получить простое соотношение, связывающее текущие координаты трассы. [c.130]

По аналогии с этим будем называть периодом великих противостояний двух планет наименьший промежуток времени, через который повторяется положение планет в гелиоцентрической системе координат. Период великих противостояний приблизительно равен общему наименьшему кратному сидерических периодов планет и их [c.307]

Для определения большой полуоси орбиты Луны применялись самые разнообразные методы. При использовании тригонометрического метода для измерения сидерических положений Луны нужны две обсерватории с сильно различающимися широтами, обеспечивающие достаточно большую базу. Зная размеры Земли и координаты обсерваторий, можно вычислить большую полуось орбиты Луны по наблюдениям положения Луны с учетом времени наблюдений. [c.287]

Исключим сначала случай е = 0. Тогда, заметив, что период вращения синодической системы координат равен 2л, можем сделать вывод, что если постоянная п — рациональное число, то синодическая траектория x = x(t), y = y t) через промежуток времени, содержащий достаточно много сидерических периодов (9г), замкнется сама собой. [c.272]

В частности, наименьшие сидерический и синодический периоды Г и т равны между собой лишь в том случае, когда Т делится на период 2я вращения системы координат (х, у), т. е. когда п равно 1 / q, где q — некоторое целое число. [c.272]

ЗИа. В 301—ЗИ был рассмотрен лишь эллиптический случай А < 0. Однако путем подстановки в (4) сидерических координат X, у гиперболического или параболического движения мож- [c.278]

По причинам, которые будут ясны ниже (см. 517), вращающуюся систему координат (х, у) назовем синодической, а невра-щающуюся систему х, у) — сидерической. [c.269]

О < а < 1, и синодически обратным, если 1 < а С схз. Наконец, сидерически прямое круговое движение с радиусом а = 1 соответствует единственной точке X — os со, у = sin ш в синодической системе координат, причем ш — произвольная по оянная. Действительно, если а = Уа = +li то в силу (111) п= 1. Таким образом, угловая скорость сидерического кругового движения постоянна и равна 1 и, следовательно, после преобразования (4) мы получим, что в синодической системе координат тело находится в покое (см. (4а) 302). [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...