Поток нейтронов Непрерывный

И вот 54-й слой реактора выложен. С большими предосторожностями поднимают вверх кадмиевые стержни. Плотность потока нейтронов непрерывно растет. Цепная реакция осуществилась. Первый советский атомный реактор вступил в действие. Он бьш и первым в Европе. Реактор начал работать, когда в него было помещено 45 т урана. [c.97]

При решении односкоростной задачи для плотности потока нейтронов в активной зоне реактора с отражателем справедливо уравнение (9.33), а в отражателе — аналогичное уравнение с равной нулю правой частью (отсутствует делящееся вещество). Решение должно быть симметричным (или конечным в центре активной зоны) и обращаться в нуль на экстраполированной внешней поверхности системы. Плотность потока и тока нейтронов должна быть непрерывна во всех точках на поверхности раздела активной зоны и отражателя. Решение этой системы уравнений для активной зоны и отражателя проводится так же, как для реактора без отражателя, хотя оно и оказывается более сложным. В результате решения определяют пространственное распределение плотности потока нейтронов и величину эффективных добавок. [c.39]

Для больших потоков нейтронов обычно более важным является не детектирование отдельных частиц, а измерение суммарного потока (или плотности) нейтронов. Для измерения потока нейтронов используются борные камеры, делительные камеры в интегрирующем, т. е. непрерывном, режиме, а также активационные методы. [c.519]

Первая камера применяется для измерения мощного потока нейтронов в котле и имеет покрытые бором электроды. Эта камера не наполняется газом, содержащим бор, по двум причинам 1) ионизационная камера, содержащая ВРз, облучаемая мощным потоком нейтронов в котле, меняет свою чувствительность вследствие разложения газа 2) для получения тока насыщения в ВР, необходимо гораздо более высокое напряжение, чем в некоторых других газах, например в аргоне. Поэтому мы видим, что при измерении мощного потока нейтронов выгоднее ввести бор в камеру в виде непрерывного слоя на поверхности электродов и измерять ионизацию, производимую а-частицами из реакции В п, а) к " в аргоне. Так как пробег этих а-частиц в х [c.233]

Методы, обсуждаемые в настоящей главе, основаны на представлении угловой зависимости потока нейтронов, т. е. зависимости Ф от направления й, в виде ряда по полной системе ортогональных функций (полиномы Лежандра в простых геометриях и сферические гармоники в общем случае). Эти разложения ограничиваются несколькими членами, что позволяет получить решаемые на практике уравнения. Пространственную зависимость потока нейтронов обычно получают не в виде непрерывных пространственных функций, а с помощью введения дискретной пространственной сетки и вычисления потока в узлах этой сетки. [c.100]

Разложение потока нейтронов в ряд по полиномам Лежандра в плоской геометрии имеет существенный недостаток. На плоской поверхности раздела распределение потока нейтронов, как функция косинуса угла рассеяния .I, обычно претерпевает разрыв при х = 0. Однако любая конечная сумма полиномов Лежандра на интервале — 1 х 1 будет непрерывной при .1 — 0. Таким образом, представление потока нейтронов вблизи поверхностей раздела с по.мощью полиномов Лежандра очень неточно. Эта трудность приводит также к неопределенностям в выполнении граничных условий свободной поверхности. Как отмечалось в разд. 2.5.4, такие граничные условия не могут быть удовлетворены точно, и поэтому были использованы различные приближения. В частности, было предложено использовать отдельные разложения в ряд по полиномам Лежандра для интервалов изменения косинуса угла рассеяния — 1 < .I < О н О .I 1. [c.123]

В одном приближении [И] рассматривается применение уравнений (4.41)-и (4.44) для собственных значений и а соответственно к некоторой ограниченной области в пространстве. Для граничных условий предполагается линейное соотношение, подобное тому, которое представлено уравнением (3.12), устанавливающее связь между групповым потоком нейтронов на границе и его нормальной производной в виде,(/) g + бгП-V ф g — О, где п — нормальный единичный вектор, направленный наружу области, а — любая неотрицательная кусочно-непрерывная функция, определенная на границе. Это условие является достаточно общим,чтобы включать любое из граничных условий диффузионного приближения, упомянутых в разд. 3.1.5. Кроме того, предполагается, что поток и ток нейтронов непрерывны на поверхностях, а также, что поток нейтронов ограничен, а вторые производные непрерывны. Некоторые очень слабые условия накладываются также на групповые константы, однако они удовлетворяются в любой потенциально критической системе. [c.147]

Была исследована система уравнений (4.59) и (4.60) и показано [20], что наибольшее собственное значение к является положительным и простым, а также, что соответствующий ему единственный собственный вектор может быть выбран таким образом, чтобы иметь неотрицательные компоненты. Кроме того, было доказано, что метод итераций по источникам деления сходится к этому собственному вектору. Эти выводы аналогичны описанным в разд. 4.4.3 для многогрупповых уравнений с непрерывной пространственной зависимостью потока нейтронов. К тому же они обеспечивают прочную основу для использования метода внешних итераций. Как и в случае внутренних итераций, имеются различные методы для ускорения сходимости внешних итераций [21]. [c.153]

Кроме того, для непрерывного протекания ядерной реакции надо или иметь поток нейтронов соответствующей энергии, или же сама ядерная реакция должна являться источником образования нейтронов, необходимых для возбуждения все новых и новых ядер. Именно после создания таких условий стало возможным практическое использование ядерной энергии тяжелых элементов. [c.169]

Согласно первой модели выход активности пропорционален удельной активности коррозионной пленки. При непрерывном облучении в постоянном нейтронном потоке она определяется уравнением [c.282]

Данные по реактору SM-1 не подходят ни под одну из рассмотренных выше моделей. По-видимому, это объясняется непрерывным ростом удельной активности Со в циркулирующем шламе в течение всего периода работы, исследованного Бергеном [24] и приведенного на рис. 9.7. Следует напомнить, что на этой установке органы регулирования нейтронного потока имеют высокое содержание кобальта и смачиваются реакторной водой. [c.321]

Для непрерывного контроля состояния оборудования разрабатываются или находятся в стадии экспериментальной проверки на действующих блоках системы анализа шумов (давления, нейтронного потока, вибрации, напряжения), регистрация акустических сигналов, сопровождающих образование трещин, которые позволяют устанавливать отклонения от нормальной работы реакторной установки. [c.93]

В качестве теплоносителя в АЭС могут быть применены также газы, а равно и расплавленные металлы, например натрий. Последний непрерывно облучается мощными нейтронными потоками и становится высокорадиоактивным. Для [c.46]

Нейтроны могут генерироваться источником в результате актов деления, происходящих в данной течке, и исчезать вследствие захвата ядрами поглотителя. Плотность нейтронов меняется с изменением потока 5. Уравнение непрерывности, выражающее баланс нейтронов в каждой точке, имеет вид [c.81]

Таким образом, угловое распределение нейтронов Т(г, Л) в элементарной теории диффузии полностью определяется плотностью и потоком. Поскольку функция должна быть непрерывной на границе двух сред, то непрерывными должны быть плотность и ток. Граничные условия, которые должны быть поставлены при решении уравнения (6.3) на границе раздела между двумя средами А ж В, имеет вид [c.72]

Требование о непрерывном контроле за нейтронным потоком и включении аварийных защит при загрузке топливом (последнее, [c.369]

В связи с изложенным наличие непрерывного контроля нейтронной мощности и скорости ее изменения является одним из главных условий обеспечения ядерной безопасности. При этом речь идет не о мощности реактора вообще, а именно о нейтронной мощности, определяемой нейтронным потоком, потому что уже работавший реактор обладает остаточной мощностью за счет радиоактивного распада веществ, находящихся в активной зоне. Остаточная мощность гам.ма-излучения в начальный период пуска работавшего ранее реактора значительно выше мощности, определяемой нейтронным потоком, но ее в это время можно считать постоянной, в то время как при управлении реактором мощность, обусловленная нейтронным потоком, быстро нарастает, [c.372]

В процессе выхода реактора на мощность нейтронный поток в активной зоне изменяется от потока, определяемого нейтронным источником, до номинального. При этом поток на ионизационные камеры и счетчики меняется от 10 —10 до 10 —10" нейтронов/ (см -с). Поэтому измеряемая величина меняется на несколько порядков, и для того чтобы обеспечить надежный контроль в каждом диапазоне, применяются приборы с несколькими диапазонами контроля измеряемой величины, а также разные датчики й вторичные приборы для измерения в существенно разных диапазонах. Понятно, что для обеспечения непрерывного контроля измеряемой величины во всех диапазонах необходимо, чтобы эти диапазоны перекрывались ке менее чем на один порядок. Это значит, что должны существовать на контрольно-измерительных приборах переходные области, в которых еще довольно надежен контроль в предыдущем диапазоне и в то же время появилась возможность надежно контролировать ту же величину в следующем диапазоне. [c.422]

Таким образом, производство медленных нейтронов несложно. Естественно, возникла задача изучения их свойств, что осуществляется со времени их открытия и по сегодняшний день все более мощными средствами. Первые опыты производились методом поглощения, путем отбора медленных нейтронов. Когда говорят о медленных нейтронах, не нужно полагать, что все они имеют одинаковую скорость скорость всех их мала, но неодинакова. Их можно разделить на полосы по скоростям или по энергиям одни, скажем, несколько более быстрые, другие несколько более медленные. Первые указания на особые свойства медленных нейтронов по отношению к поглощению были получены в опытах по поглощению, которые мы здесь описывать не будем в настоящее время такие опыты производятся гораздо более мощными методами. Укажем теперь способы производить медленные нейтроны с одинаковой скоростью, т. е. монохроматические нейтроны, имеющие одинаковую энергию. Есть два способа получения монохроматических нейтронов. Первый из них основывается на применении искусственного источника, например циклотрона. Этот метод состоит в следующем. В циклотроне получается поток ионов, падающих на бериллиевую мишень. В момент падения они рождают нейтроны. Но в циклотроне можно так модулировать источник, чтобы облучение не происходило непрерывно, а совершалось через определенные промежутки времени. Надо открывать источник только на короткие мгновения через правильные промежутки времени, что достигается электрической модуляцией. Таким путем в циклотроне получаются прерывистые пучки ионов, которые, падая на бериллиевую мишень, дают мгновенные волны нейтронов, с модуляцией, регулируемой по произволу. Когда эти нейтроны замедляются, например в парафине, и затем падают на детектор, помещенный на некотором расстоянии, то ясно, что из всех замедленных нейтронов первыми придут на парафин замедлившиеся меньше, а последними — замедлившиеся больше. Отбирая электрическими методами те, которые пришли через определенный интервал времени, мы получаем нейтро- [c.107]

Пусть нейтроны обладают непрерывным энергетическим спектром в интервале между значениями энергии и Ег- В таком случае в единице объема будет находиться п (Е) йЕ нейтронов, энергии которых заключены в пределах от до + (1Е, а соответственно этому скорости — в пределах от и до у -Ь у. Плотность потока таких нейтронов будет равна [c.287]

Ионизирующие и электромагнитные излучения. Современные изделия, o oj бенио изделия космической и ядерной техники, подвергаются воздействию ионизирующих излучений, создающих при взаимодействии с веществом заряженные атомы и молекулы — ионы. Гамма-излучение, нейтронное, электронное, протонное излучения, а также альфа-частицы могут вызвать повреждения. Наибольшую опасность представляют поток нейтронов и гамма-излучение, влияние которых усиливается в зависимости от их интенсивности и времени воздействия. Непрерывная проникающая радиация вызывает постепенное необратимое изменение электрических, механических, химических и других свойств материалов. Импульсная радиация, действующая короткое время (10 —10 с), приводит к необратимым изменениям электрофизических свойств изделия, а также из-за большой плотности, создаваемой ионизации, может вызвать и обратимые изменения электрических характеристик изделий и материалов. [c.17]

Периодич. И. р. занимают промежуточное положение между самогасящимися И. р. и обычными непрерывными реакторами. Они уступают первым но иитепсикЕЮСти импульсов и вторым но ср. мощности, однако значительно превосходят последние по значению потока нейтронов в импульсе, а первые — по ср. мощности. Так, ИБР-2 (ОИЯИ, Дубна), самый мощный иа трёх функционирующих И. р. этого типа, имеет ср. мошмость [c.136]

Экспериментальные методы. Измерение интенсивностей и положений большого числа (10 —10 ) дифракц. максимумов осуществляется с помощью нейтронных дифрактометров. Их разнообразие связано с разными типами нейтронных источников, способами монохроматизации нейтронов и их регистрации. На ядерных реакторах непрерывного действия в основном примеияется т. н. двухосный дифрактометр (рис. 1, а). Поток нейтронов с максвелловским [c.285]

Полагая и = г-п в отражателе, имеем С и <1и йг = 0. 1 = г X плотность числа нейтронов в активной сфере согласно (3.27). Это решение дожно быть сшито с а на границе между активным вещ еством и отражателем при помощи соответствующих граничных условий. Таким условием является непрерывность плотности и потока нейтронов вдоль границы. Полагая длину пробега в отражателе и в активной зоне одинаковыми, имеем [c.88]

Для проведения измерений, необходимых при постройке и работе системы на цепной реакции, используются ионизационные камеры и счетчики, рассмотренные в разделах 15, 16 и 17. Полная мощность, развивающаяся в котле однородного строения, пропорциональна нейтронной плотности, просуммированной по объему котла. Пространственное распределение нейтронов в котле с хорошид1 приближением определяется только геометрией котла. Следовательно, чтобы найти мощность, развивающуюся в котле, достаточно измерить плотность нейтронов в одном месте котла. Для того чтобы сделать это, мы можем расположить наполненную бором ионизационную камеру известной эффективности в каком-либо месте котла. Ионизация, возникающая в этой камере, может непрерывно регистрироваться, так что мы можем постоянно измерять мощность, на которой работает котел. Если котел работает в очень широком интервале мощностей, то нельзя ожидать, что с отдельной ионизационной камерой можно промерить весь интервал. Если чувствительность камеры такова, что легко измеряемые токи получаются при очень больших нейтронных потоках, то при низких мощностях ток в ионизационной камере будет столь мал, что его нельзя обнаружить. С другой стороны, если камера рассчитана таким образом, чтобы измерить токи при очень низких уровнях мощности, то при высоких уровнях мощности ток в камере не будет больше увеличиваться с увеличением нейтронного потока, и мы будем иметь насыщение . Поэтому практически в различных местах котла следует разместить несколько ионизационных камер разной чувствительности с таким расчетом, чтобы для каждого уровня мощности имелась по крайней мере одна ионизационная камера известной эффективности, способная дать величину потока нейтронов в котле. [c.197]

Испьпания на воздействие непрерывных потоков нейтронов проводятся с помощью водоводяных реакторов бассейного типа на теттловых нейтронах (табл. 2.5.13). [c.251]

Условия ка поверхности раздела. На поверхностях между различными областями в реакторах сечения претерпевают разрывы. Однако коэффициенты разложения являются непрерывными функциями при переходе из одной области в другую. В разд. 1.1.4 показано, чтоФ (г + s , U,E,t- - s v) — непрерывная функция S. В рассматриваемом случае стационарной односкоростной задачи в плоской геометрии это означает, что Ф (д + S x, х) должна быть непрерывной функцией S. Отсюда следует, что, за исключением случая .i = О, Ф (х, ц) является непрерывной функцией х. (Специальный случай х = О рассматривается в разд. 3.5.1.) Так как для любого х Ф О поток нейтронов Ф — непрерывная функция X, то и интегралы от Ф по .i, т. е. ф (х), также непрерывны. Следовательно, коэффициенты разложения являются непрерывными функциями х. [c.105]

Используя развитые выше доводы, можно показать, что на криволинейной псжерхности раздела поток нейтронов не будет разрывной функцией х. Рассмотрим криволинейную поверхность с локальным радиусом кривизны R (рис. 3.6). В этом случае нейтроны, движущиеся с направляющим косинусом os Э = х, могут приходить от источников <7", расположенных вдоль прямой длиной s =-= в среде слева от поверхности раздела и от источников <7+ на продолжении этой прямой в другую среду. Таким образом, когда .i О, то О и вклад в поток нейтронов источников q (и сечения а ) в среде, расположенной слева от границы, стремится к нулю непрерывно. Следовательно, поток нейтронов непрерывен как функция х, и разрыв при х = О отсутствует. [c.125]

В этой главе рассмотрено зависящее от энергии уравнение переноса и развиты некоторые широко используемые методы его решения. Эти методы основаны на разложении потока нейтронов в ряд по сферическим гармоникам (или полиномам Лежандра), как описано в гл. 3. Кроме того, энергетическая переменная рассматривается не непрерывной представляющий интерес интервал энергии разбивается на конечное число дискретных энергетических групп. Разделение энергетического интервала на некоторое число групп привело к использованию терминов многогрупповой метод или многогруппоеое приближение. [c.134]

Были рассмотрены также дискретные нестационарные многогрупповые уравнення, полученные добавлением к левой части уравнения (4.54) члена аЬ )дф д1 при к = 1 [22]. Решение этой краевой задачи имеет экспоненциальную временную зависимость, пропорциональную ехр (а при 1- оо. Следовательно, критическое состояние системы можно определить, основываясь на знаке а. Результаты, приведенные в разд. 1.5 для общей теории переноса иейтронов и разд. 4.4.3 для многогруппового диффузионного приближении с непрерывной пространственной зависимостью потока нейтронов, распространяются и на многогрупповое диффузионное приближение с дискретным пространственным представлением потока нейтронов. Кроме того, коэффициент перед экспоненциальным решением дается в виде произведения вектора начального потока нейтронов и нормированного падожительного собственного вектора сопряженных уравнений (см. гл. 6). Когда в уравнении присутствует источник, то ограниченное нестационарное решение при t- oo можно получить только для подкритической системы, что находится в соответствии с физическими соображениями, изложенными в разд. 1.5.4. [c.154]

Если поток нейтронов зависит от двух угловых переменных, то можно развить другие методы решения уравнения переноса, предполагая, что зависимость от одной угловой переменной является непрерывной, а от другой — представляется в дискретном виде. Например, для угловых переменных лих першен-ную х можно рассматривать как дискретную, а зависимость потока нейтронов от X можно представить в виде суммы тригонометрических функций [25]. [c.186]

Когда теоретические исследования предсказывают невозможность существования величины а о для непрерывного, т. е. негруппового, представления энергетической зависимости, но с помощью многогрупповых методов или из экспериментов такая величина определяется, то ее иногда рассматривают как псевдофундаментальное собственное значение. Полагают, что хотя это значение а о не является наибольшей постоянной спада для всех нейтронов в системе, его можно приближенно рассматривать как величину, определяющую ослабление большей части потока нейтронов [103]. [c.297]

Другим методом введения топлива в реактор являются непрерывные перегрузки топлива свежие топливные элементы вводятся в периферийную часть активной зоны, а затем перегружаются по мере выгорания в радиальном направлении к центру и удаляются из центральной части активной зоны. Так, в реакторе UHTREX [491 топливные элементы перемещаются периодически во времени, но для расчетных целей будем предполагать перемещение непрерывным и происходящим с такой скоростью, чтобы установившиеся пространственные распределения концентраций изотопов, потока нейтронов и удельного тепловыделения оставались неизменными во времени. На рис. 10.13 представлено расчетное установившееся про- [c.448]

Примерно в это время физики обнаружили, что на Землю из космического пространства непрерывно падает поток частиц, обладающих огромной энергией (космические лучи). С их помощью были найдены экспериментальные доказательства существования мезонов. В 1936—1938 гг. К. Андерсон и С. Неддер-майер получили в камере Вильсона, помещенной в магнитное поле, необычные треки частиц. По искривлению треков они определили их массу. Она оказалась меньше, чем следовало из теоретических оценок, ss207m,. Частица была названа мюоном. Различие между теоретической и экспериментально полученной массами пока не вызывало беспокойства. Благодушно считалось, что с помощью известных к этому времени частиц — электрона, протона, нейтрона и мюона — можно построить вполне удовлетворительную картину строения материи на субатомном уровне. [c.185]

Уравнение определяет результат активации потоком тепловых нейтронов без учета выгорания при постоянномФ и непрерывном [c.246]

Ядерный реактор должен загружаться топливом при непрерывном контроле за показаниями штатнЬй и пусковой аппаратуры контроля за нейтронным потоком, а также при включенных аварийных защитах по периоду разгона и величине нейтронного потока. [c.369]

Я. а, 11зучает яд, процессы в звёздах, основываясь на материале эксперим. яд, физики, к-рая непрерывно совершенствуется, В Я. а. появляются ловые области исследования, в частности нейтринный нуклеосинтез. Мощный поток нейтрино, порождённый коллапсом звезды, вызывает яд, превращения в окружающем её в-ве. Этот процесс даёт вклад в образование самых лёгких ядер (помимо реакции скалывания) и обойдённых ядер (помимо реакций с быстрыми протонами). Ещё можно указать на нуклеосинтез очень тяжёлых ядер благодаря делению и бета-распадам в сгустках в-ва, гипотетически выброшенного из недр нейтронных звёзд. Прежде образование сверхтяжёлых элементов с трудом объяснялось г-процессом (см. Нуклеосинтез). [c.910]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...