Масса покоя

Масса покоя электрона [c.23]

Масса покоя протона [c.23]

Масса покоя нейтрона [c.23]

Сущность получения лазерного луча заключается в следующем. За счет накачки внешней энергии (электрической, световой, тепловой, химической) атомы активного вещества излучателя переходят в возбужденное состояние. Через некоторый промежуток времени возбужденный атом может излучить полученную энергию в виде фотона и возвратиться в исходное состояние. Фотон представляет собой элементарную частицу, порцию света, обладающую нулевой массой покоя и движущуюся со скоростью, равной скорости света, в вакууме. Фотоны возникают (излучаются) в процессах перехода атомов, молекул, ионов и атомных ядер из возбужденных состояний в более стабильные состояния с меньшей энергией. При определенной степени возбуждения происходит лавинообразный переход возбужденных атомов активного вещества-излучателя в более стабильное состояние. Это создает когерентное, связанное с возбужде- [c.16]

Энергия за вычетом этих слагаемых называется внутренней энергией (U). Она сосредоточена в массе вещества и в электромагнитном излучении, т. е. это сумма энергии излучения, кинетической энергии движения составляющих вещество микрочастиц, потенциальной энергии из взаимодействия и энергии, эквивалентной массе покоя всех этих частиц согласно уравнению Эйнштейна. При термодинамическом анализе ограничиваются каким-либо определенным уровнем энергии и определенными частицами, не затрагивая более глубоко лежащих уровней. Для химических процессов, например, несущественна энергия взаимодействия нуклонов в ядрах атомов химических элементов, поскольку она остается неизменной при химических реакциях. В роли компонентов системы в этом случае могут, как правило, выступать атомы химических элементов. Но при ядерных реакциях компонентами уже должны быть элементарные частицы. Внутренняя энергия таких неизменных в пределах рассматриваемого явления структурных единиц вещества принимается за условный уровень отсчета энергии и входит как константа в термодинамические соотношения. [c.41]

Из выражения (15.34) следует также, что масса покоя светового кванта равна нулю (/По = 0). [c.353]

Действительно, так как для светового кванта и = с и W — величина конечная, то масса покоя [c.353]

Решение. Свешивающуюся часть цепочки рассмотрим как систему переменного состава. Пусть х — ее длина. Присоединяющаяся масса есть З.т = рЗх, где р — плотность. До вступления в движение эта масса покоилась на столе. Следовательно, абсолютная средняя скорость переменной части системы равна нулю, и мы можем воспользоваться уравнением Леви-Чивита. Из внешних сил на изучаемую систему действует только сила тяжести, направленная вдоль оси х. Уравнение движения принимает вид [c.411]

В ньютонианской механике каждой материальной точке присуща масса т. В релятивистской механике эту величину называют массой покоя точки. Будучи постоянной скалярной величиной, она инвариантна относительно любых преобразований координат, в частности, преобразований Лоренца. Поэтому вектор [c.290]

Следовательно, частицы с нулевой массой покоя имеют кинетическую энергию, пропорциональную импульсу. [c.296]

Итак, частицы, обладающие нулевой массой покоя, движутся в пустоте со скоростью света. [c.297]

Заметим, что энергию Тг и импульс Р точки с нулевой массой покоя нельзя определить при помощи механических формул, так как Тг и Р будут неопределенными (0/0). [c.297]

Перечисленные данные о пределяют свойства излучения, следующие из релятивистской механики. Таким образом, световое излучение можно рассматривать как движение точек с нулевой массой покоя. Эти точки названы световыми квантами или фотонами. [c.297]

Физически нулевая масса покоя фотона означает, что в природе не существует покоящихся фотонов. (Остановка фотона сопровождается поглощением его атомом.) [c.297]

Из определения Mr очевидно, что релятивистская масса системы не равна сумме масс покоя ее отдельных точек [c.299]

Так как в //-системе центр масс покоится, значит, согласно (3.9), 2i [c.112]

При а- 0 (рис. 7.1) и->0 и /П] представляет собой массу покоящейся частицы ее обозначают /Ио и называют массой покоя. Скорость же V при этом условии оказывается равной v — скорости частицы 2 относи- [c.211]

В отличие от релятивистской массы масса покоя частицы то — величина инвариантная, т. е. одинаковая во всех системах отсчета. По этой причине можно утверждать, что именно масса покоя является характеристикой частицы. В дальнейшем, однако, мы часто будем использовать релятивистскую массу т, что продиктовано только стремлением упростить ряд выводов, рассуждений и расчетов. [c.212]

Пример 1. В современных гигантских ускорителях протоны ускоряются до скоростей, отличающихся от скорости света на 0,0003%. Найдем, во сколько раз релятивистская масса таких протонов превышает их массу покоя. [c.213]

Таким образом, приращение кинетической энергии частицы пропорционально приращению ее релятивистской массы. Кинетическая энергия покоящейся частицы равна нулю, а ее масса равна массе покоя то. Поэтому, проинтегрировав (7.7), получим [c.216]

Пример 1. Частица с массой покоя щ движется со скоростью, при которой ее релятивистская кинетическая энергия Т в п раз превышает значение кинетической энергии Г , вычисленное по нерелятивистской формуле. Найдем Т. [c.217]

Пример 2. Какую работу необходимо совершить, чтобы увеличить скорость частицы с массой покоя гщ от 0,6 до 0,8 с Сравним полученный результат со значением, вычисленным по нерелятивистской формуле. [c.218]

Рассмотрим попутно весьма интересный вопрос о возможности существования частиц с нулевой массой покоя (/Ио = 0). Из формул [c.221]

Таким образом, согласно теории относительности, существование частиц с нулевой массой покоя возможно, причем эти частицы могут двигаться только со скоростью с. Это движение не есть результат предшествующего ускорения, а вообще единственное состояние, в котором такие частицы могут существовать. Остановка подобной частицы равносильна ее поглощению (исчезновению). Как сейчас известно, такими частицами являются фотон и, по-видимому, нейтрино. [c.222]

Если нас интересует движение системы как целого, то, отвлекаясь от внутренних процессов в системе и пренебрегая ее пространственной протяженностью, систему можно считать одной материальной точкой — частицей. Поскольку это так, систему релятивистских частиц как целое можно характеризовать полной энергией Е, импульсом р, массой покоя Mq и утверждать, что полученные ранее выражения справедливы и для системы частиц как целого. [c.224]

Остается выяснить, что следует понимать под полной энергией Е, импульсом р и массой покоя Mq системы как целого. В общем случае, если система состоит из взаимодействующих релятивистских частиц, ее полная энергия [c.224]

Это же относится, очевидно, и к массе покоя системы [c.225]

Отсюда, в частности, следует, что масса покоя системы не равна сумме масс покоя отдельных частиц, а именно [c.225]

Отсюда видно, что масса покоя образовавшейся частицы больше суммы масс покоя исходных частиц. Кинетическая энергия исходных частиц претерпела превращение, в результате которого масса покоя образовавшейся частицы превысила сумму масс покоя исходных частиц. [c.227]

Имея в виду, что полная энергия каждой частицы может быть представлена как Е= тоС + Т, где то — масса покоя соответствующего ядра, Т — его кинетическая энергия, перепишем предыдущее равенство так [c.228]

Эта величина может иметь любой знак — в зависимости от характера той или иной ядерной реакции. Таким образом, энергетический выход ядерной реакции определяется разностью суммарных масс покоя ядер до и после реакции. Все величины, входящие в это соотношение, могут быть экспериментально измерены с достаточно высокой точностью, тем самым можно проверить и само равенство. Рассмотрим конкретную ядерную реакцию [c.228]

Измеренные массы покоя этих ядер (в атомных единицах массы [c.228]

Рассмотрим, например, распад л-мезона. Экспериментально установлено, что заряженные л-мезоны распадаются на мюон и нейтрино Согласно табличным данным, массы покоя этих частиц (в единицах массы покоя электрона) равны соответственно 273,2, 206,8 и 0. Отсюда следует, что масса покоя в результате распада уменьшается на 66,4 электронной массы. Так как массе покоя электрона соответствует энергия 0,51 МэВ, то энергия данного распада Q=66,4-0,51 МэВ = 34 МэВ, что находится в точном соответствии с результатами эксперимента. [c.229]

Пусть, например, две релятивистские частицы испытали столкновение, в результате которого образовалась новая частица с массой покоя Mq. Если в /(-системе отсчета полные энергии частиц до столкновения равны Ei и 2, а их импульсы — соответственно Pi и рь то мы сразу можем записать, что при переходе от /С-системы (до столкновения) к Д-системе (после столкновения) будет выполняться следующее равенство [c.229]

В принципе абсолютным уровнем отсчета энергии могла бы служить масса покоя системы, связанная с ее энергией соотношением Эйнштейна. Однако практически на этом пути возникают непреодолимые трудности, пото- [c.41]

Соотношения, связывающие волновые характеристики (частота v и длина волны X) с корпускулярными (энергия и импульс р), установленные Эйнштейном (1905 г.), были обобщены Луи де Бройлем (1924 г.) на частицы с отличной от нуля массой покоя . Тем самым была предложена гипотеза, согласно которой свойство дуализма присуще не только свету, но материи вообще. Экспериментальное обнаружение явления дифракции электронов (Дэвиссон и Джермер в 1927 г., Тартаковский и Томсон в 1928 г.) послужило подтверждением гипотезы де Бройля. [c.338]

Следовательно, частицы с нулевой массой покоя обладают релятивистской массой или инертностью тем больше11, чем больше энергия и импульс частицы. [c.297]

Uetltp Масс покоится. Это позволяет значительно упростить и анализ явления, и соответствующие расчеты. [c.75]

Введение энергии и массы покоя системы (Eq и Mq) позволяет рассматривать систему невзаимодействующих релятивистских частиц как одну частицу с полной энергией = импульсом р=2 Рь массой покоя Mq= =Eoj и утверждать, что выражения (7.12) и (7.14) справедливы и для системы частиц [c.226]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.290 ]

Основные законы механики (1985) -- [ c.2 , c.11 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.149 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.33 ]

Классическая механика (1975) -- [ c.228 ]

Механика (2001) -- [ c.27 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.94 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.671 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...