Интенсивность колебаний (света)

Другое слагаемое, как видно, обусловлено возникновением переменной поляризации с частотой 2ы и с амплитудой, прямо пропорциональной произведению интенсивности падающего света на нелинейную восприимчивость Приведенный в колебание с такой частотой электрон станет источником излучения электромагнитной волны с частотой, в два раза превышающей частоты падающего света [c.392]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Рассмотрим случай интерференции двух таких пучков одинаковой суммарной интенсивности, в состав которых входит доля когерентного света у. Тогда интенсивность каждого светового пучка можно записать в виде Ь — уЬ т — у)Ь- Здесь первое слагаемое в правой части выражает интенсивность когерентного света, входящего в состав этих пучков, второе — интенсивность некогерентного света. Переменную составляющую освещенности интерференционной картины создает только когерентная часть колебаний, и поэтому вместо (13.3) получим [c.68]

Так как указанные изменения в поляризуемости, обусловленные колебаниями атомов а молекуле, имеют периодический характер, то, следовательно, и интенсивность рассеиваемого света меняется периодически с частотой этих внутримолекулярных колебаний v Следовательно, рассеянный свет, частота которого должна быть равна частоте падающего света vo, является модулированным светом с частотой модуляции V/, что соответствует свету с измененной частотой Vo vг (см. Введение). Таким образом, этот вид рассеяния света должен сопровождаться изменением частоты падающего света наряду со светом начальной частоты должны появляться линии измененной частоты (спутники). Частота рассеянного света комбинируется, таким образом, из частоты падающего света и частоты внутримолекулярного (обычно инфракрасного) колебания. Отсюда название — комбинационное рассеяние. [c.605]

Если эллиптически поляризованный свет падает на анализатор, то сквозь него пройдет только часть света, соответствующая компоненте колебаний, которые он пропускает. Поэтому при вращении анализатора будет наблюдаться частичное затемнение и просветление поля, т. е. такая же картина, как и при анализе частично поляризованного света. Если же свет поляризован по кругу, то вращение анализатора совсем не будет влиять на интенсивность проходящего света, т. е. будет наблюдаться такая же картина, как и при анализе естественного света. [c.53]

Целесообразность применения поляризованного света для исследования травленых образцов меди и ее сплавов подтверждена Шварцем [24]. В работе [45] предложено использовать поляризованный свет для исследования травления поверхности зерен большинства металлов и сплавов ( оптическое окрашивание ). При повороте объектного столика меняется окраска в каждом азимуте. Самая интенсивная окраска наблюдается при положении, перпендикулярном к плоскости колебания света. При повороте объекта на 90° поверхность зерна окрашивается иначе. Поверхности зерен изменяют свою обычную окраску в светлом поле от светло-коричневой до темно-коричневой, если анализатор поворачивают на 90°, т. е. НИКОЛИ расположены параллельно. [c.14]

Прежде чем изложить физическую сущность явлений, происходящих при такой интерферометрии, напомним о некоторых положениях оптики. В оптике под понятием интерференции света понимают сложение когерентных колебаний, при котором не имеет места суммирование интенсивности колебаний. Интенсивность, как известно, пропорциональна квадрату амплитуды. [c.72]

Рассеяние света является результатом взаимодействия световых электромагнитных волн с электронами вещества, образующего мицеллы. Падающие волны вызывают периодические колебания в системе электронов мицеллы. Они испускают вторичные волны, которые и составляют рассеянное излучение Для дисперсных систем промежуточной дисперсности к рассеянному излучению добавляется также дифрагированная, преломленная и отраженная составляющие. Интенсивность рассеянного света единичной сферической прозрачной частицей вычисляется по уравнению [c.267]

Здесь /о — интенсивность падающего света, — расстояние от центра рассеивающего объема до места наблюдения (Го " — угол между направлением колебаний электрического вектора в падающей волне и вектором [c.279]

С точки зрения классических волновых представлений о природе излучения сам факт освобождения электронов из металла неудивителен, так как падающая на поверхность электромагнитная волна вызывает вынужденные колебания электронов в металле. Поглощая энергию волны, электрон может накопить ее в количестве, достаточном для преодоления потенциального барьера, удерживающего электрон в металле (т. е. для совершения работы выхода). Если эта картина верна, то энергия фотоэлектрона должна находиться в прямой связи с интенсивностью падающего света. Но опыт показывает, что энергия фотоэлектронов совершенно не зависит от интенсивности света. Увеличение интенсивности приводит лишь к пропорциональному увеличению числа фотоэлектронов. Энергия же отдельного фотоэлектрона зависит только от частоты падающего света. [c.457]

В ч. I, разд. 2.41, была изложена покоящаяся на классическом базисе теория поляризуемости Плачека она позволяет на основе единых фундаментальных представлений описать явления как спонтанного, так и вынужденного комбинационного рассеяния совершающей колебания и поляризующейся молекулой, находящейся под действием электромагнитного поля [ср. ч. I, уравнение (2.41-9)]. При этом, правда, оказалось необходимым ввести два существенных дополнения, которые, естественно, не могли содержаться автоматически в классической электродинамике. Одно из них заключалось в учете нулевых колебаний молекулы, неизбежном при объяснении эффекта спонтанного комбинационного рассеяния. Кроме того, должны были задаваться значения производных от поляризуемости по колебательным координатам. Для решения этих двух вопросов оказалось необходимым обратиться к квантовым представлениям и к результатам экспериментальных исследований интенсивности рассеянного света. [c.351]

С другой стороны, в спектре испускания (который возбуждают облучением образца интенсивным пучком света) может содержаться сет рия полос, соответствующая частоте колебания молекулы в основном состоянии. Однако до настоящего времени опубликовано очень мало работ по спектрам испускания активных частиц, изолированных в матрицах. [c.95]

Возможности метода не безграничны. С уменьшением полосы пропускания фильтра растет постоянная времени фотоэлектрического устройства, т. е. ограничивается возможность измерения быстрых изменений разности хода. Увеличение постоянной времени требует понижения частоты модуляции, а это приводит к тому, что фильтр начинает пропускать наряду с полезным сигналом низкочастотные колебания, обусловленные флуктуациями интенсивности источника света, увеличением шума фотоприемника и дрейфом коэффициента усиления электронной аппаратуры. [c.135]

ПОЛЯ. Та же картина наблюдается и при исследовании частично поляризованного света (интенсивность максимальна при совпадении плоскости колебаний анализатора с большой осью эллипса и минимальна при совпадении с малой осью). В частном случае, при а == Ь врашение анализатора вообще не будет менять интенсивность проходящего света, как и при анализе естественного света. Интерференционная картина будет отсутствовать. [c.198]

При изучении показателя преломления стекла, состоящего из классических молекул стекла (п. 4.3), мы нашли, что у такой молекулы собственная частота колебаний соо велика по сравнению с частотами со видимого света. Поэтому в уравнении (163) можно считать соо 0) (т. е. в знаменателе можем пренебречь единицей по сравнению с оз /со ). Тогда интенсивность рассеянного света будет пропорциональна четвертой степени частоты внешнего воздействия И1И обратно пропорциональна четвертой степени длины волны [c.340]

Неполяризованный свет. Пытаясь определить с помощью набора поляроидов поляризацию света от лампы, вы обнаружите, что линейный поляроид не изменяет интенсивности проходящего света при любом угле поворота вокруг линии наблюдения. Точно так же не происходит изменения интенсивности, когда пластинка в / Я помещена между источником и поляроидом. Разложим поле, создаваемое источником, на линейно-поляризованные колебания, направленные по осям л и г/, и выразим результат нашего опыта через уравнения (63), (64), (67) и (68) (черта над измеряемыми величинами указывает на то, что измерения производятся в течение времени измерения Т) [c.392]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472]

Допустим теперь, что падающая волна поляризована эллиптически. Если поставить николь, то при его вращении интенсивность проходящего света в двух положениях (отличающихся друг от друга на 180°) будет максимальна, а в перпендикулярных к ним положениях минимальна. Эти положения определят направления главных осей эллипса колебаний. После этого на пути падающего света поставим пластинку Я/4, оптическая ось которой ориентирована параллельно одной из главных осей эллипса. Тогда после прохождения через пластинку свет станет поляризован линейно и может быть погашен поворотом николя. При этом николь надо будет повернуть на некоторый угол относительно исходного положения, когда интенсивность проходящего через него света была минимальна или максимальна. Действительно, в исходном положении главное сечение николя было ориентировано параллельно одной из главных осей эллипса колебаний. После же прохождения через пластинку Я/4 плоскость колебаний линейно поляризованного света будет проходить через одну из диагоналей прямоугольника на рис. 236. [c.474]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Нетрудно понять смысл наблюдаемых явлений. Плоскополяри-зованный свет, выходящий из поляризатора падая па кристаллическую пластинку, дает начало двум когерентным волнам, идущим с различной скоростью и приобретающим известную разность фаз, зависящую от толщины пластинки и различия в показателях преломления для обоих пучков. Так как колебания в этих волнах взаимно перпендикулярны, то они ведут к образованию эллиптнчески-поля-ризованного света. В точках, соответствующих различным толщинам кристаллической пластинки, форма и ориентация эллипсов могут быть различны, но интенсивность результирующего света везде одинакова, и пластинка кажется равномерно освещенной. Поместив после кристаллической пластинки второй поляризатор N2, мы от каждой волны можем пропустить лишь ту слагающую колебаний, которая параллельна главной плоскости поляризатора N2- Таким образом, в обеих волнах остаются лишь колебания, лежащие в одной [c.516]

При увеличении интенсивности возбуждающего света возникает вынужденное комбинационное рассеяние света. Оно обусловлено тем, что возникшее в результате рассеяния излучение на комбинационных частотах в свою очередь становится возбуждающим излучением, которое действует на молекулы рассеивателя. Благодаря этому в молекулах происходит раскачка колебаний, приводящая к усилению пербизлучения на комбинационных частотах. Если рассмотреть этот процесс в классической модели излучения по этапам, то он развивается следующим образом. Суммарное электрическое поле падающей и рассеянной волн вызывает поляризацию молекулы, а возникающий при этом дипольный момент молекулы пропорционален суммарной напряженности электрического поля падающей и рассеянной волн, т. е. колеблется с соответствующей комбинационной частотой. Благодаря этому потенциальная энергия взаимодействия ядер в молекуле изменяется на величину, пропорциональную произведению дипольного момента на квадрат суммарного электрического поля. [c.267]

Планная регулировка интенсивности падающего света позволяет получить сложные режимы колебаний, лежащие в окрестности точек бифуркации. Эти режимы наблюдаются в очень узких интервалах изменений параметров, поэтому осуществить их с помощью подбора концентраций реагентов не удается. [c.114]

В поле мощного оптич. излучения в результате од-новрем. протекания процессов дифракции света на УЗ и генерации УЗ-волн вследствие электрострикции происходит усиление светом УЗ-волны, В частности, при распространении в среде интенсивного лазерного излучения наблюдается т, н, вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, при к-ром происходит усиление лазерным излучением тепловых акустич. шумов, сопровождающееся нарастанием интенсивности рассеянного света. К оптоакустич. эффектам относится также генерация акустич. колебаний периодически повторяющимися световыми импульсами, к-рая обусловлена переменными механич. напряжениями, возникающими в результате теплового расширения при периодич. локальном нагревании среды светом. [c.46]

Принципиальное значение для Н. о. имело создание лазеров с модулиров. добротностью (1962), позволяющих иолучать при длительности импульсов 10 — 10 с интенсивности 10 —10 Вт/см . Сильные поля лазеров с модулиров. добротностью позволили начать исследования нелинейных эффектов, кубичных по полю, определяемых х - С помощью этих лазеров получены 3-я и 4-я оптич. гармоники (1963—64), обнаружено явление вынужденного комбинац. рассеяния (1962). Оказалось, что в сильных лазерных полях взаимодействия электронных и колебат. движений в молекулах и кристаллах приводят к фазиронке колебаний рассеяние становится когерентным, интенсивность рассеянного света возрастает на много порядков. [c.293]

При Р, с. отдельными молекулами, в отличие от Р. с. атомами, в спектре рассеяния появляются новые, соседние с несмещённой, линии. Неупругое Р. с. молекулами наз. комбинационкшж рассеянием света (эффектом Рамана). Классик, теория объясняет это рассеяние внутримолекулярным движением, модулирующим электронную поляризуемость молекул, что приводит к появлению спектральных сателлитов воз-бужда ющей гармоники и вместе с этим меняет интенсивность рассеянного света. Интенсивность сателлитов определяется глубиной модуляции поляризуемости и обычно составляет 10 и менее от интенсивности рэле-евской ЛИВИИ. Причём стоксовы компоненты рассеяния гораздо интенсивнее антистоксовых при темп-рах Г /г со — а к. Смещение линий Дш = со — о/ определяется частотами внутримолекулярных колебаний. [c.279]

Анализ линейно поляризованного света. На пути луча ставится НИКОЛЬ таким образом, чтобы его главное направление располагалось перпендикулярно лучу. При изменении этого направления (вращением николя) возможны два исхода интенсивность пропускаемого николем света либо не изменяется, либо изменяется. Если интенсивность пропускаемого света не изменяемся, то он либо вообще ре поляризован, либо циркулярно поляризован. (Как отличить неполяризованный свет от циркулярно поляризов1анного, будет сказано позже). Если интенсивность пропускаемого света при вращении николя изменяется, то возможны два случая либо интенсивность уменьшается до нуля, либо она нуля никогда не достигает. Если интенсивность уменьшается до нуля, то свет линейно поляризован, причем электрический вектор колёблется коллинеарно главному направлению николя в положении, при котором пропускаемая им интенсивность света максимальна. Если интенсивность не уменьшается до нуля, то свет либо эллиптически поляризован, либо частично поляризован. Причина изменени) интенсивности пропускаемого через николь света при его повороте для эллиптической поляризации показана на рис. 247. Амплитуда пропускаемых николем колебаний равна расстоянию между касательными к эллипсу, перпендикулярными направлению пропускаемых колебаний. Видно, что максимальная пропускаемая амплитуда равна большой полуоси эллипса, минимальная — малой. [c.278]

Данные, накопленные недавно за 28 дней наблю- дения осцилляций полнв интенсивности солнечного света, указывают на наличие вращательного расщепления в 0,75 мкГц для колебаний низкой пространственной частоты в азимутальном направлении. По мнению некоторых исследователей, эт( означает, что ядро Солнца вращается в 2—9 раз быстрее его цо-верхности, причем точное соотношение зависит от размера ядра. Ясно, что взаимодействие быстро вращающегося ядра с конвективной зоной должно оказывать очень большое влияние на работу солнечиогЬ динамо. [c.226]

И те С1 вность пучка света 7, прошедшего через скрещенную С 1Стему двух призм, измеряется углом ф поворота одной призмы относительно другой. Начало отсчета 1збирается прп установке обеих призм параллельно , т. е. когда плоскости колебаний электр ческих векторов взаимно нараллельн , . Интенсивность / пучка света, прошедшего через систему при этой установке, принимается за началь ую. Тогда при повороте пр змы на угол ф [c.330]

Измерение спектров поглощения но методу спектров сравнения, согласно вышеприведенным двухлучевым схемам (рис. 306), отличается высокой точностью потому, что колебания в интенсивности источника света здесь исключаются, поскольку они сказываются одинаково на интенсивности обоих сравниваемых спектров. Даже такие малостабильные источники, как конденсированная искра высокого напряжения или активизированная дуга переменного тока, дают вполне удовлетворительные результаты. Соответствующим подбором электродов (латунь, алюминий, цинк, кадмий, содержащие железо, и т. д.) можно получить очень богатый линиями спектр в короткой ультрафиолетовой области спектра вплоть до области поглощения атмосферой 1840 А. [c.395]

Рэлей считал, что фактором, нарушаютцим однородность чистой среды и вместе с тем когерентность вторичных рассеянных волн, является тепловое движение молекул. Поскольку последнее совершается хаотически, то, согласно Рэлею всю совокупность молекул газа можно представлять как большое число независимых, точнее некогерентных источников рассеянных волн. Это позволяет прн подсчете суммарной интенсивности рассеянного света просто складывать интенсивности, излучаемые отдельными элементарными источниками, без учета фаз колебаний. Произведем этот несложный подсчет. [c.706]

Если молекула обладает несколькими активными в комбинационном рассеянии колебаниями, то наиболее быстро сформируется стоксова волна с наибольшим коэффициентом усиления, т. е. вообще образуется линия, для которой 1хл1 имеет максимальное значение. Согласно сказанному в 2.4, восприимчивость принимает наибольшие значения для тех колебаний молекулы, для которых наиболее велики значения отношения 1 к константе трения Гм- Именно таким колебаниям соответствуют самые интенсивные и узкие линии в спектре спонтанного комбинационного рассеяния. Во многих веществах стоксовы волны с наибольшим усилением успевают сильно уменьшить интенсивность лазерного света раньше, чем интенсивности других волн достигнут экспериментально наблюдаемых пределов. Поэтому в спектре появляются только линии, соответствующие одному колебательному переходу (см. разд. 4.213). Если обобщить проведенные в настоящем разделе расчеты на произвольные углы между направлениями распространения лазерной и стоксовой волн, то при возбуждении бесконечно протяженной плоской лазерной волной получится непрерывное угловое распределение вынужденного стоксова излучения, сходное с картиной при спонтанном комбинационном рассеянии. Если же стоксово излучение возбуждается пучком лазерного света с конечным поперечным сечением, то определяющая интенсивность стоксовой волны длина, на которой взаимо- [c.211]

В явлениях интерференции, дифракции и пр. представляют интерес не абсолютные, а только относительные значения этих величин. Например, нас может интересовать относительное распределение освещенности на экране, куда попадает свет. При такой постановке вопроса нет смысла точно указывать, о какой именно энергетической или фотометрической величине идет речь в том или ином конкретном случае. Заключения будут относиться к любой усредненной по времени величине, квадратичной по напряженности электрического поля. Эту нечетко определенную величину принято называть интенсивностью света или интенсивностью колебаний. Ниже она обозначается через I. За I мы будем обычно принимать усредненное по времени мачение квадрата напряженности электрического поля, т. е. / = Е . [c.189]

Главный интерес представляет, однако, зависимость А от р. Если р меньше, чем л, то Л отрицательно. Когда р переходит через значение п. А обращается в нуль и затем меняет знак. Когда А отрицательно, влияние у состоит в уменьшении восстанавливающей силы колебания х. Мы видим, что это происходит тогда, когда вынужденное колебание медленнее того, которое свойственно у. Колебание у стремится, таким образом, замедлить колебание х, если последнее с самого начала было более медленным и, напротив, ускорить его, если оно с самого начала было более быстрым эта тенденция исчезает только в критическом случае идеального изохронизма. Попытка заставить х колебаться со скоростью, определяемой п, связана со своеобразной трудностью, аналогичной той, с которой встречаются, когда хотят привести в равновесие тяжелое тело с центром тяжести, расположенным выше опоры. В какую бы сторону при этом ни была незначительно нарушена точность установки, влияние возникающего колебания всегда увеличивает ошибку. Примеры неустойчивости тона, сопровождающего сильный резонанс, встретятся нам в будущем, но несомненно, что наиболее интересно применение результатов этого раздела к объяснению аномальной рефракции в веществах, обладающих сильно выраженным селективным поглощением света двух длин волн, расположенных (в нормальном спектре) непосредственно по обе стороны полосы поглощения ). Христиансен и Кундт, которые открыли это замечательное явление, заметили, что среда такого рода (например, раствор фуксина в алкоголе) преломляет луч непосредственно ниже полосы поглощения аномально с избытком, а выше ее с недостатком. Если бы мы предположили—это естественно сделать по другим основаниям, — что интенсивное поглощение есть результат согласного действия колебаний света и некоторого колебания, свойственного молекулам поглощающего агента, то наша теория указывала бы, что для света несколько большего периода эффект должен быть такой же, какой [c.191]

Согласно феноменологическим расчетам, выполненным для случая воздействия на слой жидких кристаллов стоячих поверхностных акустических волн типа Гуляева — Блюштейна [27], дифрагированное поле при этом имеет несколько максимумов различной интенсивности, что напоминает дифракцию Рамана — Ната. Воздействие на нематический жидкий кристалл поверхностной волны рэлеевского типа анализировалось в работе [29] также с учетом только сдвиговых колебаний. Определялась так называемая средняя прозрачность , или средняя интенсивность прошедшего света (иормкрппаииая по отношению к падающему) для системы, состоя- [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...