Вектор распространения

ГС — геликоидальная магнитная структура (ка — вектор распространения геликоида) [c.654]

Прежде чем исследовать главные точки голограмм, отметим один существенный момент изображение всегда находится в той же плоскости, что и объект, а также восстанавливающий и опорный источники. Такое свойство обусловлено тем, что на линии пересечения этой плоскости с голограммой интерференционные полосы голограммы оказываются перпендикулярными данной плоскости, которую называют меридиональной. Вообще говоря, интерференционные полосы голограммы перпендикулярны любой плоскости, содержащей объект и опорный источник, поскольку на этапе записи полосы являются линиями равных фаз. Отсюда следует, что луч света от восстанавливающего источника не может на голограмме отклониться от меридиональной плоскости, поскольку проекция вектора распространения света на вектор, параллельный полосам, должна оставаться постоянной, и голограмма не может фокусировать свет в направлении, параллельном полосам. [c.259]

Рассмотрим голографическое устройство, схематически представленное на рис. 1. Это устройство оказывается очень подходящим для голографирования стационарного объекта, поскольку при этом большая часть энергии излучения возвращается от объекта к фотопластинке. В этом случае вектор распространения излучения к( к = 2лА) либо параллелен, либо антипараллелен направлению вынужденного движения объекта. Считаем, что если за время экспонирования объект перемещается из положения Хо в новое положение Xi на расстояние Ах, то общее изменение длины оптического пути Ad=2A.t. Используя предельное требование к допустимому изменению длины оптического пути в голографическом устройстве, получаем, что 2Ax<)J2, откуда Дл < Я/4. Следовательно, для того чтобы записать хорошую голограмму, объект за время экспонирования нельзя перемещать на расстояние, большее чем Я./4. Эта геометрия допускает перемещение объекта на минимальное расстояние. На рис. 2 показан противоположный случай. Основное [c.321]

Фиг. 35. Расположение векторов распространения лазерной, стоксовой я антистоксовой волн для случая точного согласования фаз.

Волновой вектор ki. определяет направление распространения соответствующей плоской волны, а е . — направление вектора-потенциала, а также и вектора напряженности электрического поля. Поэтому уравнение (1.12-17) означает, что речь идет о представлении чисто поперечной волны. В этом заключается, как уже указывалось, особое преимущество кулоновской калибровки. Поскольку для каждого вектора распространения существуют два независимых вектора поляризации, то по этим векторам в уравнении (1.12-15) следует суммировать, причем целесообразно выбрать эти два вектора взаимно ортогональными [c.134]

Вектор к = 5 называется волновым вектором или вектором распространения в среде, а к =/г,)5—соответствующим вектором для вакуума. [c.37]

Анализ этого члена можно упростить, предполагая, что два источника суть идеальные лазеры подобной конструкции, каждый из которых возбуждает только одну моду плоских волн. Две плоские волны будут тогда не идентичны, поскольку их векторы распространения не вполне параллельны, но будут иметь одну и ту же частоту. При этих условиях интерференционный член (16.6) описывает полосы стационарной интенсивности, которые видны на экране в области перекрытия двух лучей. Полосы перпендикулярны плоскости, которая содержит два вектора распространения, и могут быть сделаны узкими или широкими увеличением или уменьшением угла между лучами. [c.172]

Мы покажем, что в трехмерном случаев — это величина вектора, который называется вектором распространения. Таким образом, дисперсионное соотношение для электромагнитных волн в вакууме имеет вид + 1). В некоторых случаях можно заме- [c.299]

Физическая природа граничной частоты для волновода. Предположим, что частота фиксирована, а ширина 6 волновода меняется. Если Ь бесконечно велико, то уравнение (26) переходит в дисперсионное соотношение для плоских электромагнитных волн в вакууме, распространяющихся в направлении +г. Волнам кажется , что они распространяются в передающей линии из плоскопараллельных пластин. Для конечного Ь величина к у (которая равна я/6) не равна нулю. Таким образом, если рассматривать волновую функцию как суперпозицию плоских бегущих волн (мы это всегда можем сделать, даже если имеем чисто стоячую волну), то мы видим, что уменьшение Ь от бесконечности до некоторого конечного значения изменяет волну от чисто бегущей волны, распространяющейся вдоль + 2, до суперпозиции с ненулевой компонентой вектора распространения ку вдоль у. В действительности мы должны иметь две бегущие волны, распространяющиеся в направлениях +у и —у, суперпозиция которых дает стоячую волну вдоль у. Величина к всегда определяется дисперсионным соотношением для вакуума [c.306]

Рассмотрим подробно, в чем заключается это явление. Волны света удовлетворяют волновому уравнению как в стекле, так н в вакууме (рассматриваем одну частоту со). Граница между стеклом и вакуумом находится в плоскости 2 = 0. Вектор распространения кх падающей волны имеет компоненты вдоль г и ку вдоль у. Таким образом, мы имеем двухмерную задачу (примерно ту же, что и для волновода). Геометрические условия показаны на рпс. 7.4. В стекле [c.309]

Фурье-анализ выражения для угловой расходимости когерентного источника. Результат, выражаемый равенством (63), можно представить в несколько ином виде. Введем в рассмотрение отдельную частотную компоненту бегущей волны и будем считать ее совершенно монохроматичной. В этом случае полоса частот Асо равна нулю. Что можно сказать о векторе распространения Квадрат вектора распространения равен = со (для света в вакууме). Поэтому должно иметь совершенно определенное значение, если значение со известно. Но это не значит, что каждая компонента к должна иметь определенное значение. Величина равна сумме квадратов соответствующих компонент [c.438]

Вектор распространения 299, 300 Векторная диаграмма 257 Векторные тождества 512 Водяные волны 312—318 Волна де Бройля 484 Волновая функция 18 [c.521]

Для поперечной компоненты единичного вектора распространения рассеянной волны условие (2) записывается в виде [c.262]

При использовании прямых методов решения уравнения возникает противоположная ситуация. Прямой метод расчета вектора распространения ошибки (разд. 3.2.8) приводит к уменьшению машинного времени, необходимого для решения уравнения = , приблизительно в 100 раз это значит, что на решение этого уравнения теперь потребуется только 10% машинного времени, а на расчет по одношаговой [c.212]

При использовании прямых методов решения уравнения возникает противоположная ситуация. Прямой метод расчета вектора распространения ошибки (разд. 3.2.8) приводит к уменьшению машинного времени, необходимого для решения уравнения У ф == , приблизительно в 100 раз это значит, что на решение этого уравнения теперь потребуется только 10% машинного времени, а на расчет 01 101 ио одношаговой явной схеме — около 90%- Если же для расчета д /д( использовать двухшаговую схему Чена — Аллена, то полное машинное время почти удвоится, а схема Робертса — Вейса четвертого порядка точности окажется приблизительно в 40 раз медленнее схемы с разностями против потока. С другой стороны, увеличение допустимой величины шага At (если не учитывать дополнительного усложнения самого уравнения для дl /дi) непосредственно приводит к сокращению машинного времени, так как время решения уравнения У я] = при помощи прямого метода ие зависит от выбора начального приближения для я] . [c.212]

Критическая связь возникает тогда, когда они сходятся в противофазе (инверсия вектора распространения). При этом К принимает минимальное значение. Это означает, что слой является поглотителем с приемлемой, достаточно малой величиной Ь, однако электромагнитные характеристики становятся функциями X - важный фактор для широкополосных поглотителей. [c.29]

СКОЙ НЕОДНОРОДНОСТИ (В ПРИНЦИПЕ, ЗНАЯ СВЯЗЬ а В, ) ЛЮБУЮ ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКУЮ НЕОДНОРОДНОСТЬ МОЖНО ПРИВЕСТИ К ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ), ГДЕ К" - ВЕКТОР ЗАТУХАНИЯ ПОВЕРХНОСТНОЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ В НОРМАЛЬНОЙ ПЛОСКОСТИ (НЕДИССИПАТИВНЫЙ ВЕКТОР ЗАТУХАНИЯ) К - ФАЗОВЫЙ ВЕКТОР, ОПРЕДЕЛЯЮЩИЙ ВЕЛИЧИНУ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ПОВЕРХНОСТНОЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ ВДОЛЬ ЗАМЕДЛЯЮЩЕЙ СТРУКТУРЫ К - СУММАРНЫЙ ВЕКТОР РАСПРОСТРАНЕНИЯ ПОВЕРХНОСТНОЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ - ВЕКТОР РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОТРАЖЕННОЙ (БЫСТРОЙ) ВОЛНЫ Ун - УГОЛ НАКЛОНА (НАЧАЛЬНЫЙ) ВЕКТОРА ОТРАЖЕННОЙ ВОЛНЫ ДО ТОПОЛОГИЧЕСКОЙ НЕОДНОРОДНОСТИ у, - УГОЛ НАКЛОНА (КОНЕЧНЫЙ) ВЕКТОРА ОТРАЖЕННОЙ ВОЛНЫ НА ТОПОЛОГИЧЕСКОЙ НЕОДНОРОДНОСТИ - ТОЛЩИНА СЛОЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОКРЫТИЯ ДО ТОПОЛОГИЧЕСКОЙ НЕОДНОРОДНОСТИ Вг - МАКСИМАЛЬНАЯ ТОЛЩИНА СЛОЯ С ТОПОЛОГИЧЕСКОЙ НЕОДНОРОДНОСТЬЮ р - УГОЛ НАКЛОНА ТОПОЛОГИЧЕСКОЙ НЕОДНОРОДНОСТИ ПОКРЫТИЯ. [c.93]

Конечно, простейший пример функции имеет место в случае, к гда как аргумент (или аргументы), так и значение функции являются скалярными величинами. Тем не менее распространение этого понятия на другие случаи оказывается интуитивно весьма несложным. В частности, мы трактовали тензоры как векторные функции векторных аргументов, обладающие специальным свойством линейности. Кроме того, мы встречались с функциями тензорных аргументов, значения которых могут быть скалярами, векторами или тензорами. [c.134]

В случае винтовых М. а. с. при продвижении по кристаллу вдоль нек-рого направления, задаваемого ВВ к (вектором распространения), изменение спина каждого последующего магн. атома по сравнению с предыдущим определяется операцией поворота где т — единичный вектор вдоль [c.648]

Следует заметить, что в общем случае вектор Пойнтинга (Кг) Е X Н составляет некоторый угол с волновым вектором нормальной моды. Если рассматривать распространение пучка лучей, например гауссова лазерного пучка, то его направление не совпадает с вектором распространения центральной компоненты плоских волн, составляющих пучок. С.М. Рытов показал, что пучок лучей распространяется вдоль направления вектора Пойнтинга, вычисленного для центральной компоненты волнового пакета плоских волн. Этот результат довольно легко получить, если представить поле в виде дифракционного интеграла (см. гл. 4), который можно вычислить с помощью метода стационарной фазы, рассматриваемого в гл. 5. [c.41]

В противоположность рассмотренному в разд. 4.21 усилению стоксовой волны в данном случае, очевидно, существенную роль играют фазы, а следовательно, и векторы распространения участвующих в процессе волн. Для лучшего понимания этой проблемы выразим в уравнении (4.22-10) волновь амплитуды ЕхЦйг) через их абсолютные значения х(// 2) и фазы ф/(2). Уравнение (4.22-10) должно выполняться в отдельности для вещественной и мнимой частей, откуда следуют два уравнения [c.213]

Вектор распространения. Велич1Н1а kz называется вектором ра СП рост ранен ия к [c.300]

Методы решения логических уравнений. Анализ переходных процессов в логических схемах выполняют с помо-щь 0 асинхронных моделей (4.56), т. е. на основе асинхронного моделирования. К началу очередного такта ti известны значения векторов внутренних V/= U]<, V2i, Vni) и входных Ui переменных. Подставляя V и U,- в правую часть выражений (4.57), получаем новые значения которые примут внутренние переменные в моменты времени где ТА — внутренняя задержка распространения сигнала Vk в соответствующем элементе схемы. Далее переходим к следующему такту, в котором вычисления по (4.57) повторяются со значениями векторов V и U, соответствующими новому моменту времени (напомним, что время измеряется в количестве тактов). Асинхронное моделирование называют потактовым. [c.250]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор распространения : [c.322] [c.51] [c.326] [c.212] [c.133] [c.134] [c.168] [c.514] [c.144] [c.70] [c.136] [c.136] [c.137] [c.206] [c.14] [c.438] [c.480] [c.296] [c.296] [c.289] [c.204] [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...