Спонтанная намагниченность среднего поля

Напр., для изотропного ферромагнетика в отсутствие магн. поля суммарный спин является интегралом движения. Средний (и обычном смысле) вектор намагниченности М равен нулю вследствие инвариантности системы по отношению к группе вращений спина. Это справедливо также для темп-ры ниже точки Кюри, когда существует спонтанная намагниченность. В действительности величина вектора jlf отлична от нуля, но его направление может быть произвольным, что означает вырождение состояния статистич. равновесия. Это вырождение можно сиять, включив в гамильтониан Н внеш. магн. поле ve, где е, — единичный вектор, параметр v>0 = (еЛ/)F, V — объём системы. Ср. магн. момент единицы объёма, вычисленный с этим гамильтонианом, М) = еМ фО при v 0. К. магн. момента равно ИтЛ/,, и отлично от нуля при [c.261]

В ферромагнитном веществе обменный интеграл / (1 —g) положителен, когда fиg — ближайшие соседи. Если эта величина отрицательна, мы имеем дело с антиферромагнетиком. Чтобы, рассмотреть антиферромагнетик, предположим, что кристалл может быть разделен на две подрешетки, причем все ближайшие соседи спина из одной подрешетки расположены в другой подрешетке. Мы теперь будем иметь два средних значения магнитного момента различные для двух подрешеток, поскольку отрицательное значение обменного интеграла I I — g) указывает на то, что предпочтительным является антипараллельное расположение спинов ближайших соседей. Применяя приближение молекулярного поля, найти восприимчивости антиферромагнетика при высокой температуре и определить температуру Нееля, т. е. температуру, ниж которой обе подрешетки обладают спонтанной намагниченностью. Вновь рассмотреть случай спина V2. [c.354]

Отметим, что здесь, как и в 1, п. е), возникает необходимость в доопределении фигурирующих в теории средних значений. Действительно, так как гамильтониан Гейзенберга при Я = О инвариантен по отношению к поворотам системы, т. е. в системе Ж = - /2)Y,iij распределения Гиббса по всем микросостояниям системы, мы усредним и по углам тоже и поэтому всегда при любых значениях в получим, что намагничение М = = 0. Однако, если снять указанное вырождение введя хотя бы затравочное внешнее поле иН = (О, О, иН), то спонтанная намагниченность установится вдоль заранее выбранной оси г и при температуре ниже точки Кюри сохранится после выключения иН -+ 0. Таким образом, те средние, которыми мы будем пользоваться при рассмотрении указанных выше моделей, — это квазисредние по Боголюбову. [c.335]

При вычислении этого среднего для Т < и Н = О следует соблюдать осторожность. Для рассматриваемой в этой главе системы, размеры которой конечны, а внешнее поле отсутствует, среднее значение ар должно быть равным нулю, так как каждому состоянию с Ор = -Ь 1 соответствует равновероятное состояние (получаемое переворотом всех спинов) с ор = -1. Из рис. 1.1 ясно, что нужно сделать. При Н = О намагниченность может принимать любое значение между Mq и -Mq, где спонтанная [c.122]

Уместно отметить, что с точки зрения направленного упорядочения образование перминварной и прямоугольной петель гистерезиса, по-видимому, — разные аспекты одного и того же явления. Как отмечают авторы работы [45], в отсутствие внешнего магнитного поля всякая термическая обработка ферритов — по существу термомагнитная обработка (при температурах ниже точки Кюри), с той лишь разницей, что она протекает под влиянием внутренних полей, создаваемых доменной структурой. Однако поскольку магнитные моменты доменов расположены беспорядочно , то в результате обычной термической обработки создается локальная направленная упорядоченность по различным направлениям в соответствии с направлениями- векторов спонтанной намагниченности отдельных доменов. В этом случае не возникает одноосной анизотропии для всего образца как целого, но часто наблюдается образование перминварных петель гистерезиса в средних полях [46]. [c.179]

Иногда полезно иметь в виду аналогию с гейзенберговским ферромагнетиком, где в качестве параметра порядка можно рассматривать среднее значение спина в данной точке, 5 (г). Выше Т,. величина 5 (г) обращается в нуль, а ниже она определяет локальное значение спонтанной намагниченности. В основном состоянии 5 (г) не зависит от г (и соответственно в однородном сверхпроводнике без токая) (г) — константа). Однако в ферромагнетике можно рассматривать и более сложные конфигурации, в которых, например, под действием внешнего поля намагниченность имеет разное направление на противоположных концах образца. Зависящая от координаты спиновая плотность 5 (г) может быть также полезной при изучении характерных черт доменпо структуры. Аналогично зависящая от координаты волновая функция 11з (г) используется для исследования токонесущих конфигураций сверхпроводника. [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...