Поля и вакуумные средние

ПОЛЯ и ВАКУУМНЫЕ СРЕДНИЕ [c.134]

ПОЛЯ и ВАКУУМНЫЕ СРЕДНИЕ [ГЛ. П [c.136]

ПОЛЯ и ВАКУУМНЫЕ СРЕДНИЕ 1ГЛ. [c.158]

Для вычислений в квантовой теории поля необходимо установить связь Н. п. с обычным произведением и хронологическим произведением. Эту связь устанавливают Вика теоремы. Определим спаривание двух линейных по операторам рождения и уничтожения операторов (соответственно хронология, спаривание), обозначаемое А А , как вакуумное среднее от обычного произведения (хронология, произведения). Спаривание даётся соответствующей перестановочной функцией. Для Н. п. двух линейных операторов получим [c.360]

Согласно этой теории, разница между слабыми и электромагнитными взаимодействиями возникает после того, как у скалярного поля появляется ненулевое вакуумное среднее (р). Но согласно квантовой теории поля, такие средние всегда должны быть строго равны нулю. Многие люди в то время говорили, что среднее <(р> смысла не имеет, и механизм спонтанного нарушения симметрии нужно просто понимать как эвристический трюк, нужный только для того, чтобы угадать такие соотношения между массами и константами связи, при которых теория оказывается перенормируемой. [c.388]

Кроме того, любая другая теория поля с теми же вакуумными средними унитарно эквивалентна данной теории. Иными словами, если Ж — гильбертово пространство, а, Л -)-(а. Л)— непрерывное унитарное представление группы 3 в нем, Toi единственный вектор в Ж, инвариантный относительно /i(a,Л), а поло ф1 (ж)— скалярное поле, определенное в области Du и обладающее свойством [c.166]

ВАКУУМНЫЙ КОНДЕНСАТ — ненулевое вакуумное среднее К.-л. локального оператора поля. Представление о В. к. — одно из центральных в сокр. теориях элект-рослабого взаимодействия и сильного взаимодействия — квантовой хромодинамике (КХД). Употребление слова конденсат связано с картиной, согласно к-рой вакуумное, или низшее по энергии, состояние следует представлять не в виде пустого пространства, а как своеобразную среду флуктуирующих с большой амплитудой нолей. Часто обсуждают, напр., такие отличные от нуля вакуумн ,1е средние [c.237]

НОРМАЛЬНОЕ ПРОИЗВЕДЕНИЕ операторов в квантовой теории — запись произведения операторов в виде, когда все операторы рождения стоят слева от всех операторов уничтожения. Н. п. возникает в методе вторичного квантования, при этом предполагается, что любой оператор представим в виде полинома по операторам рождения и уничтожения. Отличит, свойство Н. п.— равенстве нулю вакуумного среднего от любого оператора, записанного в виде Н. п. и не содержащего слагаемого, кратного единичному оператору. Н. п. было введено Дж. К. Вином (G. С. Wi k) в 1950 для того, чтобы исключить из квантовой теории поля (КТП) формальные бесконечные величины типа энергии и заряда вакуумного состояния. Понятие Н. п. оказывается основным при решении многих фундам. вопросов КТП, таких, как вывод фейнмановской диаграммной техники (см. Фейнмана диаграммы.), установление связи между операторным формализмом и формализмом функционального интеграла, при построении аксиоматической квантовой теории поля и т. п. [c.359]

В развиваемых вариантах функционального подхода в качестве функционального аргумента используют внеш. токи или внеш. поля, а в качестве самого функционала — вакуумное среднее матрицы рассеяния (в квантовой статистике—статистич. сумму), 1рина функции и т. п. [c.330]

Несмотря на то, что явно вычислить удаётся фактичесш лишь гауссовы интегралы, этого достаточно для метод теории возмущений в квантовой статистике и квантовой теории поля. С помощью функциональных интегралов были впервые получены правила Фейнмана (см. Фейнмане диаграммы) для вычисления матрицы рассеяния S в квантовой электродинамике. Осн. ф-лой, используемой в приложениях функциональных интегралов к задачам теории поля и статистич. механики, является представление вакуумного среднего хронологических произведений операторов (Грина функций) в виде функционального ин. теграла [c.384]

Квантовополевая теория Э. К. основана на изучении вакуумных средних тензора энергии-импульса рассматриваемого квантованного поля, В квантовой теории поля для неограниченного пространства Минковского с евклидовой топологией плотность энергии вакуума 0 > полагают равной нулю, что сводится к изменению на Й(й/2 начала отсчёта энергии каждой моды. Приписывание вакуумному состоянию нулевых значений наблюдае.>иых следует также из его инвариантности относительно группы Пуанкаре. При наличии граничных условий, связанных с конечностью объёма квантования или с его нетривиальной топологией (возникающей, напр., при отождествлении определ, точек), имеется бесконечный набор разл. вакуумных состояний 0> для разных объёмов или параметров топологич. склейки. Данные состояния переходят одно в другое при адиабатич. (без возбуждения квантов) изменении параметров системы (напр., значения а). Поэтому физически некорректно приписывать всем им наперёд заданное (нулевое) значение энергии, тем более что при наличии границ отсутствует пуанкаре-инвариантность. Основной характеристикой Э. К. является регуляризованный вакуумный тензор энергии-импульса [c.644]

СИНГУЛЯРНЫЕ ФУНКЦИИ в кваитовои теории ио.пей краткое обозначение для сиец. класса ф-ций, обладающих особенностями и играющих фундаментальную роль в теории, — для вакуумных средних от различных произведений операторов свободного поли. Используются следующие ф. скаля)) и>го мо.чя ф ( ) перестановочная функция [c.534]

Умножая (43) слева па эрмитово-сопряженное равенство и усредняя моменты падающего поля по вакуумному состоянию, с помощью (41) найдем среднюю интенсивность ближнего поля ВНР в точке г = х, у, I) в момент t [c.213]

Смотреть страницы где упоминается термин Поля и вакуумные средние : [c.138] [c.140] [c.144] [c.148] [c.150] [c.152] [c.154] [c.172] [c.178] [c.184] [c.36] [c.236] [c.237] [c.256] [c.291] [c.304] [c.314] [c.451] [c.501] [c.520] [c.653] [c.606] [c.645] [c.523] [c.73] [c.135] [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...