Поверхностные волны в металлах с магнитным полем

Существует большое количество подобных явлений. Например, когда на металл падает волна, то в противоположность вакууму, где электрическое и магнитное поле волны равны по амплитуде, внутри металла магнитное поле значительно больше электрического. Но проводимость чистых металлов зависит от магнитного поля. Это приводит к зависимости поверхностного импеданса от мощности волны, а также генерации волны с удвоенной частотой, появлению волны с разностной частотой при одновременном падении двух волн разной частоты и т. п. [c.128]

Существуют разные экспериментальные методы изучения волн. Один нз этих методов (техника стоячих волн) заключается в измерении высокочастотного поверхностного импеданса металлических пластин в зависимости от магнитного поля. Меняя магнитное поле при заданной частоте, мы меняем длину волны Я, колебаний, распространяющихся через металл. При некоторых значениях Я на толщине пластины будет укладываться целое число [c.149]

Поверхностные волны в металлах с магнитным полем [c.59]

Рис. 1.19. Поверхностная волна в металле с сильным магнитным полем

Это — стоячая электромагнитная волна, для которой плоскость 2 = 0 является узлом электрического поля и пучностью магнитного поля рис. 267). То обстоятельство, что на границе диэлектрик — металл величина Ну (при нашей идеализации) меняется скачком, не должно нас смущать. Это связано с тем, что вдоль поверхности металла под действием электромагнитных волн течет ток, имеющий то же направление, что hJ лиз границы. При сделанной нами идеализации он течет в бесконечно тонкой пленке около поверхности ( поверхностный ток ). Скачок Ну при переходе через границу диэлектрик — металл обеспечивает выполнение уравнения (7.4) для прямоугольника Mi М в пределе, когда [c.282]

Специфика использования импульсных магнитов в ЭМА-преобразователях связана с тем, что сразу после включонпя импульса тока алектромагнита в металле изделия возникают вихревые токи. Это приводит к уничтожению нормальной и удвоенной тангенциальной составляющих вектора индукции магнитного поля в поверхностном слое. При уменьшении во времени интенсивности вихревых токов увеличивается нормальная и ослабляется тангенциальная составляющие индукции магнитного поля. Ввиду этого при излучении и приеме продольных волн длительность рабочего интервала (время от появления тока электромагнита до момента регистрации сигнала) целесообразно ограничить 15—20 мкс. В случае применения поперечных волн излучение целесообразно начинать спустя примерно 500 мкс после включения магнитного поля. [c.199]

Злектромагнитоакустический (ЭМА). Принцип возбуждения и регистрации ультразвуковой сдвиговой волны поясняется на рис. 2.11. При подаче на высокочастотную катушку переменного тока возникающее переменное магнитное поле будет наводить вихревой ток в поверхностном слое. В результате взаимодействия переменного вихревого тока с постоянным или переменным магнитным полем частицы металла будут совершать колебательное движение в плоскости, параллельной плоскости объекта, возбуждая поперечную волну, распространяющуюся перпендикулярно к этой плоскости. Отраженная от неоднородности или противоположной стороны поверхности ультразвуковая волна возвращается к поверхности сканирования, вызывает колебательное движение частиц среды в магнитном поле и приводит к возникновению вихревых токов. Электромагнитное поле этих токов, пересекая высокочастотную катушку, будет наводить в ней переменную ЭДС, которая преобразовывается в электрический сигнал, усиливается и регистрируется индикатором. [c.34]

Переходя к вопросу о причинах наблюдающегося перемещения ячеек по катоду, мы должны с самого начала допустить существование разнородных причин, о чем говорит сложный характер движения. Тенденция ячеек распространяться на большую поверхность катода при увеличении разрядного тока, о чем ясно говорят снимки следующего параграфа, безусловно указывает на существование между ними взаимодействия типа отталкивания. Его источником может быть лишь магнитное поле дуги. В рассматриваемых здесь условиях фиксации катодного пятна на тонкой пленке ртути у границы смачивания последней металла это взаимодействие, однако, проявляется заметным образом лишь как некоторый коллективный эффект взаимного отталкивания ячеек при возрастающем токе. Такого рода отталкивание не обнаруживается явственным образом в поведении каких-либо двух соседних ячеек. Пути их в ряде случаев многократно сходятся и вновь расходятся. Подобное поведение вообще не может быть результатом взаимодействия ячеек. Его причиной могут служить различного рода гидродинамические эффекты. Как уже отмечалось в 34 в связи с анализом снимков рис. 54, имеются основания считать, что равномерное движение отдельных гру1пп ячеек вдоль мениска ртути связано с распространением поверхностных ртутных волн капиллярного типа. Последние как бы перегоняют с места на место группы ячеек, непрерывно увлекая их за собой. В процессе этого изменения местоположения ячеек на катоде неизбежно должно изменяться и их взаимное расположение. Перемещение ячеек на катоде может вызываться и таким тривиальным явлением, как истощение ртути непосредственно под ними в результате ее испарения. Этот же эффект может вызывать вращательное движение двух или большего числа связанных ячеек вокруг их общего центра. В самом деле, при наличии связи между ячейками, обусловленной облегчением условий их существования в тесном контакте друг с другом, смещение одной из них из обезртученной зоны катода должно вызвать согласованное смещение второй ячейки или остальных ячеек. Но при таких обстоятельствах свобода перемещения ячеек оказывается ограниченной преимущественно одним вращательным движением. Раз начавшись, это вращение уже не может прекратиться до тех пор, пока не нарушится связь между ячейками. Это обусловлено не какой-либо инерцией ячеек, а просто тем, что позади них остается обезртученная зона катода. Причиной распада группы ячеек может служить дальнейшее истощение ртути в области вращения ячеек. [c.169]

В работе [74] было показано, что объемная сдвиговая волна в металле может стать поверхностной под действием сильного постоянного магнитного поля Но, направленного вдоль свободной поверхности металла и под углом к направлению распространения волны (рис. 1.19). Следуя работе [74], рассмотрим распространение упругих поверхностных волн в идеально проводящем твердом упругоизотропном полупространстве z О с полем Hq, имеющим компоненту вдоль направления распространения волны (Нох 0) и в перпендикулярном направлении в плоскости границы (Ноу Ф 0). [c.59]

Кроме указанных эффектов, где проявляются в отражении изменения Свойств вещества в йбъеме, существуют также поверхностные явления. Возникают поверхностные магнитные уровни [204—207], меняется ход скин-эффекта, поверхностное сопротивление имеет осциллирующую зависимость от магнитного поля вследствие особых стационарных состояний электронов проводимости — электроны описывают дуги, опирающиеся да поверхность [205, 208]. Можно сказать, что у поверхности имеют место особые циклотронные и спиновые волны, а в связи с этим — квантовые осцилляции поверхностного импеданса [209—211]. Влияние магнитного поля на отражение металлов рассматривалось также теоретически [212] некоторые экспериментальные данные приве- [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...