Сдвиг правый

Согласно правилу знаков реакцию В берем отрицательной, так как она сдвигает правый конец балки вверх, а распределенную нагрузку на участке хд берем положительной, так как она сдвигает правый конец балки вниз. [c.151]

Изгиб и сдвиг слоя. Длина прослойки 4/, толщина 2Л. Прослойка изгибается моментом М = 4Р1 и срезается усилием 4С. Левая половина прослойки (0,2/) испытывает сжатие и сдвиг, правая 21, 41) — растяжение и сдвиг при этом [c.82]

Сдвиг правого крыла П. по основанию (конгломерат) Вымыв гравия и песка из-под П. [c.362]

Регулировку реле ведут в следующей последовательности. Сначала ослабляют хомуты угольных контактов. Сдвигая правый контакт вдоль его оси, устанавливают якорь в среднее положение. При этом подвижный контакт становится вертикально, а торец подвижной параллельной катушки — параллельно втулке магнитопровода. Затем подгоняют (тонкой стеклянной бумагой) подвижный и правый неподвижный контакты друг к другу так, чтобы поверхность касания их составила не менее 4 общей поверхности. Передвигая левый контакт вдоль его оси, устанавливают зазор между левым и средним контактами, равный 0,5—0,8 мм, и подгоняют левый неподвижный и подвижный контакты друг к другу так же, как правый контакт. [c.99]

Из уравнения (12.89) непосредственно виден физический смысл резкого возрастания фазового сдвига. Правая часть (12.89) показывает, что появление резкого возрастания фазового сдвига означает наличие большой вероятности нахождения частицы внутри области взаимодействия. В то же время из (12.8) следует, что [c.330]

Помните, что при работе с реальными данными в построении угла точно в 45 градусов нет необходимости возможны незначительные отклонения от эталона. На Рисунке 3-6 изображен диапазон допустимых отклонений от идеальных пропорций графика как вы видите, допустим сдвиг правого верхнего угла правильного квадрата на 25% длины его стороны. На Рисунке 3-7 приведен пример направленного понижения котировок. Обратите внимание, конечная точка периода направленности немного смещена вправо (запаздывание), но это отклонение в пределах допустимого. На Рисунке 3-8 период направленности завершается с опережением конечная точка смещена чуть влево. [c.48]

Рассмотрим, рис. 6-10, а. Сигнал Ог, записанный по правому каналу, воспроизводится правым каналом звукоснимателя (0 5) и из-за наличия угла ф между осями проникает в левый канал (0 ). Оба эти сигнала при отрицательном угле ф воспроизводятся как акустически синфазные сигналы, т. е. проникание в данном случае приводит к кажущемуся сдвигу правого источника влево — к середине звуковой базы (напом-нйм, что при одинаковых уровнях синфазные акустические [c.153]

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

Как видно из графика, нанесение покрытий в 2 — 4,5 раза увеличивает силу сдвига. Несущая способность соединений, собранных с охлаждением вала, превышает прочность сборки под прессом, в 2 раза для соединений без покрытия и в 1,2 —1,3 раза для соединений с мягкими покрытиями (ей, Си, 2п). Для соединений с твердыми покрытиями (N1, Сг) несущая способность при сборке с охлаждением ниже, чем при сборке под прессом. Увеличение сцепления при гальванических покрытиях, по-видимому, обусловлено происходящей при повышенных давлениях взаимной диффузией атомов покрытия и основного металла, сопровождающейся образованием промежуточных структур (холодное спаивание). Этим и объясняются высокие, приближающиеся к единице значения коэффициента трения в подобных соединениях (правая ордината диаграммы). Понятие коэффициента трения в его обычной механической трактовке в этих условиях утрачивает смысл величина коэффициента трения здесь отражает не [c.484]

Рис. 3. Осевой сдвиг вала при тепловом удлинении возможен благодаря отсутствию бортов на наружном кольце роликоподшипника правой опоры.

Еще раз напомним, что в подавляющем большинстве случаев перемещения, связанные с изгибом и кручением элементов рамы, значительно превышают перемещения растяжения и сдвига. Поэтому в выражении (6.3) последними тремя интегралами, как правило, можно пренебречь (см. 37). [c.205]

Когерентная волна. Условие синхронизма, очевидно, может удовлетворяться только при отсутствии дисперсии среды. Поскольку во всех реальных средах имеет место дисперсия, то условие синхронизма будет удовлетворяться только на ограниченных расстояниях. Как правило, фазовые соотношения считают нарушенными, когда сдвиг фаз равен или превышает по величине л, т. е. Дф 5-л. Если в выражение I, определенное из (18.18), вместо Аф подставить л, то полученная величина / есть длина пути луча в среде, в пределах которого сохраняется фазовое соотношение между волнами поляризации и второй гармоникой. Эту длину, равную [c.404]

Исследование вынужденных колебаний. Амплитуда и сдвиг фаз вынужденных колебаний Лиев соответствии с (46) не зависят от начальной фазы б возмущающей силы. При их вычислении можно считать, например, б = я/2. Если бы возмущающая сила была постоянной, равной амплитуде Н, то правая часть уравнения (44) была бы тоже постоянной и в качестве частного решения неоднородного уравнения [c.445]

Вектор [Е, ft], как известно, перпендикулярен к и ft. Кроме того, множитель I говорит о сдвиге фазы второго члена в (149.6) относительно первого на /аЯ. Поэтому оказывается, что второй член в (149.6) приводит к различию фазовых скоростей (или показателей преломления) для волн с правой и левой круговой поляризациями, т. е. к естественной оптической активности (см. гл. XXX). [c.524]

Фаза рассеяния 525 Фазовый сдвиг 493, 497 Ферми правила отбора 154—155 Ферми — Янга модель 678 Фермий 420 [c.719]

Это выражение не определено, пока не задано правило обхода полюсов. Поскольку G t, t )=Q при tконтур интегрирования следует замкнуть в верхней полуплоскости переменной ш. Это обстоятельство можно учесть, сдвигая полюсы в нижнюю полуплоскость м. С этой целью производят замену o- -to + ie. [c.21]

При расчете на кручение (напряженное состояние — чистый сдвиг), как правило, также имеются данные о допускаемых напряжениях, полученных по определенным опытным путем значениям предельных напряжений -Спред- Условие прочности при расчете на кручение записывается в виде [c.206]

Теплота плавления, отнесенная к еднннце объема (1 см ), равна 0,034 модуля сдвига, (правило Брэгга), т, е. [c.418]

Аналогичные уравнения с линейной относительно скорости сдвига правой частью рассматривались Трусдел-лом Он исследовал также анизотропные материалы и предложил для них термин гиперупругость (больше, чем упругость). [c.227]

Все приведенные выше соотношения справедливы для групп Ли обш,его положения. Использование конкретных разложений полупростых групп Ли С в виде разложения Гаусса, Ивасава и Картана (см. I. 6) позволяет получить явные выражения для генераторов сдвига в соответствующ,ей параметризации групповых элементов. При этом процедура расчетов и структура окончательных выражений носит в известном смысле рекуррентный характер. Генераторы сдвигов на О записываются через генераторы сдвигов и матрицу присоединенного представления на подгруппах О, содержащихся в соответствующем ее разложении (т. е. максимальных нильпотентных, компактной и абелевой подгруппах О). Техника расчетов является совершенно одинаковой для всех этих параметризаций. Поэтому мы проиллюстрируем ее на примере разложения Ивасава (1.6.9), тогда как для остальных приведем лишь окончательные выражения. Все вычисления для определенности проведем для генераторов левых сдвигов правые находятся аналогично. [c.73]

Ослабить хомуты, сжимающие угольные контакты, и, сдвигая правый контакт вдоль оси, установить якорь в среднем исходном положении. При этом подвижной контакт установится вертикально, а торец подвижной параллелЫной катушки — параллельно втулке магнитопровода. В тех регуляторах, у которых имеется указатель положения, якорь следует установить в положение, при котором указатель совпадает с красной чертой. [c.96]

Это могло бы быть в принципе подвергнуто экспериментальной проверке. В этом отношении интересно отметить, что значения критического касательного напряжения на стенке Ткр, приводимые в литературе, имеют, как правило, величину порядка 50 дин/см . Если интерпретировать Ткр как г/Л, то это будет соответствовать скорости волны около 7 см/с (см. уравнение (7-2.27)). Косвенное свидетельство о таком именно значении волновой скорости (см. разд. 7-4) дает некоторое количественное подтверждение сдвиго-волновой интерпретации эффекта снижения сопротивления. [c.286]

Обработку применяют для снятия заусенцев, очистки, размерной и декоративной отделки поверхр остей. Заусенцы всегда сопутствуют процессу резания и представляют собой излишки материала, располагающиеся на кромках и углах деталей. Они имеют вид гребенок малой толщины. Как правило, заусенцы образуются в результате сдвига металла при выходе режущего инструмента из контакта с заготовкой. Также удаляют шаржированные частицы — внедрения в поверхность детали абразивных или алмазных осколков эерен в результате шлифования. На многих деталях подлежат уда- [c.379]

Исследование вынужденных колебаний. Амплитуда и сдвиг фаз вынужденных колебаний А и г п соогвегствии с (46) не зависяг от начальной фазы 5 возмущающей силы. При их вычислении можно считать, например, 5 = n/2 + i . Если бы возмущающая сила была постоянной, равной амплитуде Я, то правая часть уравнения (44) была бы тоже постоянной и в качестве частного решения неоднородною уравнения (/ можно взять постоянную величину статического смегце-ния i2 = hjk-. Проверка убеждает, что это значение /j удовлетворяет уравпетшю (44). [c.458]

В слабонагруженных подшипниковых узлах иногда ограничиваются посадкой подшипников на вал с натягом до упора в фиксирующий буртик (вид /). Этот способ не исключает возможности смещения подшипника с вала при ослаблении натяга. Прави.тьнее в таких случаях застраховать подшипник от сдвига с помощью кольцевого стопора (вид о). [c.474]

В случае турбулентного потока длины волн, меньпгае диаметра частиц, учитываются постоянной времени или коэффициентом сопротивления (фиг. 2.1, стр. 31 и фиг.. 5.2, стр. 206), в то время как длины волн, больпше диаметра частиц, учитываются членом относительного ускорения и членом Бассе. Кроме того, если движение установившееся (член Бассе пренебрежимо мал) и не происходит сдвига, то для смеси с малой концентрацией частиц в правой части уравнения (6.41) остается только третий член. Логично также пренебречь объемом, занимаемым дискретной фазой, т, е. принять в уравнении (6.30) р р, особенно если р и рр близки по величине. [c.283]

Пассиваторы обычно представляют собой неорганические вещества с окислительными свойствами (например, хроматы, нитриты или молибдаты), которые пассивируют металл и сдвигают коррозионный потенциал на несколько десятых вольта в положительную сторону. Непассивирующими ингибиторами, такими как ингибиторы травления, обычно служат органические вещества, которые весьма слабо воздействуют на коррозионный потенциал, сдвигая его в сторону больших или меньших значений, не более чем на несколько тысячных или сотых долей вольта. Как правило, пассивирующие ингибиторы понижают скорость коррозии до очень малых значений, будучи в этом отношении более эффективными, чем большинство непассивирующих. [c.260]

В связи с тем, что при сдвиге начала координат вдоль какой-либо оси расстояние между точками системы не меняется, не меняется и потенциальная энергия системы, а значит, и функция Лагранжа. Очевидно, преобразование (80) удовлетворяет условиям 1° и 2°. Таким образом, все условия, которые теорема Нётер накладывает на однопараметрическое семейство преобразований, выполнены. В силу этой теоремы имеет место первый интеграл (69). В данном случае все d fi/da для координат у и г, так же как и д 1да, равны нулю, а функции ф, для координат х таковы, что дц>11да—. Поэтому в формуле (69) член, содержащий гамильтониан, обращается в нуль, а оставшаяся в правой части [c.291]

Остановимся теперь на вопросе о связи точечного отображения Т, порождаемого фазовыми траекториями на секу-ш,ей поверхности, с отображением сдвига 7 . Отображение Т секушей поверхности определено в пространстве, размерность которого по крайней мере на единицу меньше, чем размерность фазового пространства системы. В отличие от Т, точечное отображение сдвига определено в пространстве той же размерности, что и фазовое пространство. Поэтому характер связи между структурой фазового портрета динамической системы и структурой точечного отображения сдвига Т-с отличается от связи структуры разбиения фазового пространства на траектории со структурой отображения Т секуш,ей поверхности. Вместе с тем отображение сдвига автономной системы или неавтономной системы, правые части дифференциальных уравнений которой являются периодическими функциями времени /, можно интерпретировать как точечное отображение Т, порождаемое решениями дифференциальных уравнений на [c.88]

В правой части рис. 2.20 показана зависимость сдвига фаз 8 = 8 — 5j от угла падения, изменяющегося в пределах от Фпред до п/2. Для перехода стекло—воздух Фмикс 51° и при однократном отражении никак нельзя получить круговую поляризацию, так как tg (6/2) = 0,42. [c.98]

Первый член в правой части равенства (184.6) совпадает с относительным изменением частоты, получаемым с помощью волновых представлений и принципа Допплера (ср. (184.1)). Второй член имеет сугубо квантовое происхождение (с формальной точки зрения об этом свидетельствует присутствие в нем постоянной Планка /г). Этот член отражает тот факт, что атом, покоившийся до испускания фотона ( 1 = 0), с необходимостью придет в движение после того, как фотон будет излучен фотон уносит импульс р, и атом должен приобрести импульс, обратный по знаку и равный по модулю (см. (184.3) при = 0). Это движение вполне аналогично движению, приобретаемому лодкой, из которой выпрыгнул пассажир. Поэтому сдвиг частоты, равный — /iv/2Лi , получил название сдвига из-за эффекта отдачи. [c.658]

Для того чтобы разобраться в этом вопросе, мы рассмотрим удлинение того же самого элемента под действием растягивающего напряжения (рис. 32). Понятно, что вследствие изотропности мы получим только осевое и поперечное изменение длины. Перекосов, т. е. угловых деформаций, не возникнёт. Правая сторона не лучше левой, левая — не хуже правой. Теперь сопоставим две обобщенные силы. Напомню, что под обобщенной силой мы понимаем любую группу сил, характеризуемую одним параметром. Четверка касательных напряжений на рис. 31 характеризуется величиной Тжг, а обобщенная сила, показанная на рис. 32, характеризуется напряжением а - И еще напомню обобщенным перемещением для данной обобщенной силы мы называем множитель при этой силе в выражении работы. Здесь обобщенное перемещение пропорционально удлинению е, а на рис. 31 — пропорционально углу сдвига Ухг-И теперь нам остается вспомнить теорему взаимности работ. [c.41]

Рассмотрим структурную схему ЛДИС, показанную на рис. 11.12. Источником излучения является лазер 1, как правило, непрерывного действия. Излучение лазера в расщепителе пучка 2 делится на два луча, один из которых при помощи объектива 3 направляется на исследуемый объект 4, например на поток жидкости с рассеивающими частицами. Рассеянный свет собирается приемным объективом 5, проходит узел совмещения пучка 6 и направляется в блок выделения сдвига ДСЧ. Туда же направляется и второй луч, который (для выравнивания оптического пути) проходит линию задержки 7. В блоке 8 происходит сравнение частоты рассеянного света (Орас с,частотой зондирующего луча лазера. Выделенный сигнал, содержащий информацию о параметрах исследуемого потока, обрабатывается в блоке 9. [c.230]

Можно заметить, что если = onst, то при изменении шероховатости изменяется первое слагаемое в правой части формулы (6.45), и, следовательно, при данном режиме профили скоростей в трубах с одинаковыми значения.ми но разными шероховатостями, могут быть получены один из другого путем сдвига вдоль оси на величину, одинаковую для всех значений t/. [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...