Момент количества движения внутренний полный

Момент количества движения внутренний полный [c.742]

Полная производная по времени от момента количества движения объема V сплошной среды с учетом собственных моментов равна сумме моментов внешних массовых и поверхностных сил, действующих на этот объем, и сумме собственных моментов, распределенных массовых и поверхностных сил. Переходя от поверхностных сил к тензору внутренних напряжений П по соотношению (1-2-19) и затем заменяя тензор напряжений П на тензор давления Р (Р = —П), уравнение (1-2-50) в отсутствие внешних сил (f=0) и внутренних сил и моментов (Т = К = 0) получаем в виде [c.19]

В первом случае мы имеем дело с интегралами движения или, как иногда говорят, с хорошими квантовыми числами , во втором— с приближенными интегралами движения или с неточными квантовыми числами . Интегралами движения всякой квантовой системы, в частности ядра, является энергия, полный момент количества движения, четность волновой функции (мы говорим о так называемом внутреннем состоянии ядра, описываемом в системе координат, связанной с центром инерции, поэтому такие константы движения, как импульс ядра в целом, выпадает из рассмотрения). Рассмотрим каждую из этих величин в отдельности. [c.36]

Полный момент количества движения ядра называют спином ядра поскольку, как и для отдельного нуклона, это внутренний момент количества движения системы — ядра, рассматриваемого в целом как одна частица. [c.47]

Что касается симметричности тензора напряжений, то, например, в жидких ферромагнетиках очень часто нельзя пренебрегать внутренним вращением частиц, усиливающимся под действием электромагнитного поля. В этом случае надо пользоваться уравнением сохранения момента количества движения в его полном виде (2.42). В большинстве сред, однако, обычно принимают, как и в нейтральной среде [c.341]

Dsh, молекулы точечной группы Dsh (см. также XY3 плоские молекулы) внутренний колебательный момент количества движения 525 нормальные колебания 97, 104 полная симметрия вращательных уровней 436 [c.632]

J, квантовое число полного момента количества движения (и правила отбора дли него) асимметричных волчков 57, 69, 73, 497, 520 линейных молекул 26, 31, 32, 399, 409, 426 молекул со свободным внутренним вращением 529 симметричных волчков 51, 54, 481, 487 J, полный момент количества движения асимметричных волчков 57 линейных молекул 27 симметричных волчков 35, 38 сферических волчков 51 J, J" у), вращательные квантовые числа верхнего и нижнего состояний 31, 43 [c.635]

В первом приближении при очень малом электронно-колебательном взаимодействии полный внутренний момент количества движения относительно оси симметрии равен сумме или разности электронного и колебательного моментов [c.67]

Найти уравнение баланса внешнего М = [rv] и внутреннего М = Jш моментов количества движения для элемента объема среды, используя баланс импульса (1.4) и баланс полного момента количества движения (1.4а). [c.21]

Теоремы о движении центра инерции, об изменении количества движения системы и об изменении кинетического момента системы позволяют исключить из решения задач механики внутренние силы. Этим иногда удается упростить математическое решение механической задачи, однако одновременно с этим теряется возможность глубже проникнуть во внутренние физические связи между составными частями системы, утрачивается возможность иметь более глубокие и полные представления о том физическом явлении, которое составляет смысл задачи механики. Этот недостаток отсутствует в теореме об изменении кинетической энергии. [c.93]

Поскольку с момента отрыва рассматриваемой частицы от соседних частиц вещества давление на ее поверхностях равно нулю, внешняя среда не производит работы над рассматриваемой частицей и ее полная энергия и количество движения должны сохраниться. Это значит, что внутренняя энергия частицы после разрушения должна быть равна внутренней энергии частицы до разрушения, а плотность вещества в области разрушения определится из (3.72), (3.73) при Р = 0 [c.96]

Т. е. 1) дифференциал кинетической энергии материальной системы на бесконечно малом ее перемеи ении равен алгебраической сумме элементарных работ всех сил на соответствующих перемещениях их точек приложения 2) приращение кинетической энергии материальной системы на конечном ее перемещении равно алгебраической сумме полных работ всех сил на соответствующих перемещениях их точек приложения. Слова всех сил означают в обоих случаях всех заданных сил и реакций связей или всех внешних и внутренних сил. В законах количеств движения и кинетических моментов внутренние силы не фигурировали, ибо их главный вектор и главный векторный момент относительно любого центра равны нулю но алгебраическая сумма работ внутренних сил в общем случае материальной системы не равна нулю, как показано в п. 5° 2 она равна нулю в частном случае абсолютно твердого тела, но уже для упругого тела не равна нулю ). [c.206]

Одной из основных геометрических характеристик вихревой трубы является радиус разделения вихрей г . Физико-математическая модель, построенная на гипотезе взаимодействия вихрей, позволяет рассчитывать величину на режимах, когда истечение из отверстия сопла-завихрителя соответствует критическому. Для докритических режимов истечения обычно принимают rj = г, [116]. Это весьма жесткое допушение, так как оно исключает возможность формирования свободного квазипотенциального закрученного потока в узкой кольцевой зоне, прилегающей к внутренней цилиндрической поверхности камеры энергоразделе-ния. Практически это означает полное отсутствие возможности взаимодействия вихрей, так как будет существовать лишь один приосевой вынужденный вихрь, вращающийся как квазитвердое тело. Устранить это внутреннее противоречие можно, если в математическую модель ввести оценку значения rj, основанную на законах сохранения массы, энергии и момента количества движения с учетом особенностей турбулентного характера течения. Рассмотрим модель вихревой трубы с тангенциальным вдувом газа через щель сопла на внутренней поверхности трубы радиусом [c.188]

Пусть момент количества движения парамагнитных ионов в основном состоянии равен % /J [J- - ), где /—внутреннее квантовое число (полный момент) п — постоянная Планка, деленная на 2 . 1 отсутствие магнитного поля основной уровень является (2./4-1)-кратно вырожденным, и, слс довательно, если более высокие уровни рассматривать как neaaHH iFje, то функция распределения имеет вид [c.425]

В действительности всегда имеет место, хотя и очень малый, момент внешних сил трения, действующих в основном на сгатор, и поэтому момент коли-чес1ва движения статора будет немного меньше, чем момент количества движения ротора. При раскручивании можно не считаться с этим моментом, ибо разница между моментами количества движения ротора и статора обычно достаточно мала по сравнению с величиной каждого из моментов количества движения. Но с этой разницей приходится считаться при анализе остановки вращения статора и ротора после выключения тока В самом деле, если выключим ток и будем наблюдать остановку вращения под действием сил трения, то увидим такую картину, сначала остановится статор, затем ротор увлечет статор, и они оба будут вертеться в сторону ротора, пока, наконец, вся система не остановится. Очевидно, если бы не было внешнего момента сил трения и моменты количества движения статора и ротора были бы одинаковы, то они под действием сил взаимного трения (внутренних сил) должны были бы остановиться одновременно, так как полный момент количества движения системы в каждый момент времени — нуль Но при выключении тока момент количества движения ротора больше, чем статора, и, кроме того, тормозящий момент на статор больше, чем на ротор следовательно, разница между ними со временем будет увеличиваться и статор остановупся раньше ротора Далее трение движущегося ротора о статор вызовет его движение. [c.187]

Однако так бывает не всегда. Жидкость имеет молекулярное строение, и состояние жидкости связано с движением молекул и их взаимодействием. Столкновения молекул (атомов) между собой приводят к их вращению. Вращение каждой молекулы можно охарактеризовать вектором внутреннего момента количества движения. В обычных условиях в силу хаотичности движения сумма внутренних моментов количества движения равна нулю. В тех же случаях (например, при наличии магнитных или других сильных полей), когда распределение этих моментов не изотропное, суммарный внутренний момент оказывается отличным от нуля. В связи с этим при рассмотрении макроскопического движения частиц необходимо вводить вектор внутреннего момента. Полный момент количества движения частицы складывается из орбитального момента г X dmw, связанного с движением частицы, как целого, и внутреннего момента количества движения, представляющего собой суммарный момент вращений молекул. Обозначим через М внутренний момент количества движения, которым обладает единица массы жидкости М = = М(г, О- Масса dm = pdx будет обладать моментом Mpdx. Для массы в объеме х получим [c.57]

Изменение полного момента количества движения связано с наличием моментов, порождаемых спловыми полями — полем массовых и поверхностных сил, наличием объемно-распределенных источников внутреннего момента и потока внутреннего момента через поверхность. Введем необходимые определения и запишем выражения для моментов внешних сил и внутренних моментов. [c.58]

В случае перпендикулярных полос каждая подполоса также будет состоять из нескольких подполос, по две на каждое значение нижнего состояния (так как Д/Г( = 1). Ввиду того Что для молекул типа СаН8 доля энергии, определяемая внутренним вращением, согласно (4,118), равна АК , структура подполосы (с заданным значением К и ДЛ") вполне подобна структуре полной перпендикулярной полосы при отсутствии свободного вращения (фиг. 128). Разница состоит только в том, что расстояние между ветвями Q, вырожденными в линии, равно 2А, а не 2 (Л — В). Действительно, как мы видели раньше (стр. 457), интервал между подполосами равен 2Л(1—С,) — 23 в силу взаимодействия составляющих вдоль оси волчка вращательного и колебательного моментов количества движения. Точно так же, согласно Говарду (см. выше), расстояние между подполосами в силу взаимодействия внутренних вращательного и колебательного моментов количества движения (если, как это часто бывает, верхнее состояние типа симметрии Е случайно совпадает с одним из состояний типа симметрии Е") равно 2Л(1—С,). Таким образом, в перпендикулярной полосе молекулы, являющейся симметричным волчком и обладающей свободным внутренним вращением, каждая из вырожденных в линии ветвей Q фиг. 128 будет расщеплена на ряд почти равноотстоящих линий с интервалом 2В (пренебрегая зависимостью Л и й от к). Такая структура полос до сих пор не обнаружена. [c.528]

Однако, когда электронно-колебательное взаимодействие не очень мало, получается, как уже говорилось, смесь колебательных и электронных волновых функций, и поэтому полный внутренний момент количества движения больше не описывается таким простым выражением. Чайлд и Лонге-Хиг-гинс [194] нашли, что в случае молекулы Хз полный внутренний момент (электронно-колебательный момент количества движения) дается выражением ) [c.67]

Капельная смазка применяется там, где ручная смазка является неудовлетворительной или неудобной по условиям обслуживания. Преимущество капельных масленок они дают равномерное питание и допускают некоторую регулировку п подаче смазки. Недостатком их являются зависимость числа капель от 1° и уровня масла в масленке и необходимость неподвижной вертикальной установки их. По своему действию капельные масленки разделяются на несколько типов а) В к а-пельной масленке с отверстием (фиг. 30) количество капель в единицу времени регулируется винтом а путем открытия конич. отверстия. Постоянный уровень масла здесь поддерживается по принципу сообщающихся сосудов, находящихся под различным впешним давлением. Для исправности работы этой масленки смазка д. б. тщательно очищена от всяких механич. примесей, б) Штифтовая (бутылочная) масленка (фиг. 37) состоит из стеклянной опрокинутой масленки а, во внутреннем канале к-рой находится штифт, б, опирающийся непосредственно на вал. Вибрация и толчки со стороны вала передаются игле, к-рая приходит в движение, способствуя стеканию масла по зазору в канале. Регулировка достигается подбором штифта большего или меньшего диаметра, что является способом довольно несовершенным. Достоинство этой масленки—ее автоматичность (она работает лишь при вращении вала) и полная защита масла от засорения, в) Фитильная маслен-к а (фиг. 38) подает масло каплями на вал благодаря капиллярным свойствам фитиля. В качестве последнего применяется чистая шерсть. Фитиль не должен иметь узлов. Регулировка подачи масла в этой маслен-ке весьма ограничена. К достоинствам ее надо отнести способность фильт- ровать масло и возможность установки на подвижных машинных деталях, г) Клапанные масленки доставляют масло в нужные моменты периодически при помощи толкателя, связанного с подвижной деталью толкатель, действуя на клапан, выполняемый в форме шарика, открывает отверстие в масленке, создавая автоматически выход смазке. На фиг. 9 клапанная масленка применена к смазке дыропробивного пуансона. Тот же принхщп м. б. [c.439]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...