Вращательные или —, инверсия)

СОСТОИТ из двух совпадающих уровней — одного симметричного и одного антисимметричного по отношению к инверсии [т. е. из уровней (+) и (—)]. В большинстве задач можно не обращать внимание на то, что существуют два уровня, а не один. Но если барьер низкий, как, например, в случае молекулы КНз, то существует удвоение (инверсионное), и надо учитывать характер уровней (-]-) или (—) (см. [23], фиг. 120, стр. 442). Если молекула плоская, то каждый уровень имеет характер либо (+), либо (—), но этот характер уже учтен в других свойствах симметрии, по крайней мере когда для описания вращательных или колебательно-вращательных уровней используется полная группа симметрии. [c.95]

Длины звеньев механизма удовлетворяют условиям ВР = BD и АВ > > ВР. Звенья I ч 2 вращаются вокруг неподвижной точки А, являющейся центром инверсионного преобразования. Звенья 3 и 4 входят во вращательные пары В со звеном 2 и во вращательные пары Р и Q с ползунами 5 и 6, скользящими вдоль оси Аа звена /. При любой конфигурации механизма точки А, Р и D лежат на общей прямой. При движении точки Р или D по произвольной кривой другая из этих точек движется по кривой, являющейся инверсией первой кривой, т. е. механизм осуществляет инверсионное преобразование вида [c.365]

Длины звеньев механизма удовлетворяют условиям АС АВ= = P BQ-. AE AD=EP-.DQ- 0= =а+р. Звено 2 вращается вокруг неподвижной точки А, являющейся центром инверсионного преобразования. Звенья 5 и 5 входят во вращательные пары б и С со звеном 2 и вращательные пары Q и Р со звеньями 4 к 6. Звенья 4 к 6 входят во вращательные пары ) и со звеном /, вращающимся вокруг неподвижной оси А. При движении точки Р или Q по произвольной кривой другая точка движется по кривой, являющейся инверсией первой, т. е. механизм осуществляет инверсионное преобразование вида [c.457]

Длины звеньев механизма удовлетворяют условиям AB AD = BQ DP и A AE= Q EP (Лаг-+(С( )2=(ЛС)2+(А(3)2 и (Л ))2--)-( Р)2= = AE) (DP) . Звенья I и 2 вращаются вокруг неподвижной точки Л, являющейся центром инверсионного преобразования. Звено 3 входит во вращательные пары ) и Р со звеньями 2 и 4 и звено 4 — во вращательную пару Е со звеном 1. Звено 5 входит во вращательные пары С и Q со звеньями / и б и звено 6 — во вращательную пару В со звеном 2. При любой конфигурации механизма точки А, Р и Q лежат на общей прямой. При движении точки Р или Q по произвольной кривой другая точка движется по кривой, являющейся инверсией первой, т. е. механизм осуществляет инверсионное преобразование вида [c.462]

Если инверсионным удвоением нельзя пренебречь, тогда требуется специальное рассмотрение свойств симметрии. Мы опять разберем только случай молекулы типа XYg, принадлежащей к точечной группе Св. (подобной, например, молекуле NHg). Ранее (стр. 240) было показано, что колебательная собственная функция более низкой составляющей инверсионного дублета остается неизменной, тогда как собственная функция более высокой составляющей меняет при инверсии знак. Комбинируя это свойство с положительной и отрицательной (-)-, —) симметрией вращательных уровней сплющенного симметричного волчка (фиг. 8,6), мы получаем четность вращательных уровней для полносимметричного вырожденного колебательного уровня, как показано слева для каждого уровня на фиг. 120. Теперь необходимо учесть, что каждая колебательная собственная функция является суммой или разностью собственных функций левой и правой форм, и поэтому колебательные уровни можно классифицировать в соответствии с типами симметрии точечной группы D3 (потенциальное поле имеет симметрию точечной группы Ддд). Легко заметить, что положительные колебательные подуровни невырожденного колебательного состояния принадлежат к колебательному типу симметрии Ац отрицательные — к типу симметрии А . Комбинируя эти типы симметрии с типами симметрии вращательных уровней для полносимметричного колебательного уровня (фиг. 118,а), мы получим полную симметрию (без учета ядерного спина), указанную на фиг. 120,а справа от каждого уровня. Таким же образом получается полная симметрия для вырожденного колебательного уровня на фиг. 120,6. При равенстве нулю спина одинаковых ядер будут иметься только вращательные уровни Aj. В случае полносимметричного колебательного уровня отсюда следует, как и ранее, что встречаются только уровни с О, 3, 6,. .. [c.441]

Свойства симметрии вращательных уровней такие же, какие были рассмотрены в томе П 123] при описании инфракрасных и комбинационных спектров рассеяния. Вращательные уровни являются положительными ( ) или отрицательными (—) в зависимости от того, сохраняет волновая функция знак нри инверсии или меняет его на противоположный. В симметричных линейных молекулах, кроме того, различаются симметричные в) и антисимметричные (а) вращательные уровни в соответствии с тем, сохраняет или меняет знак волновая функция, когда меняются местами ядра, распо-лон<енные по разные стороны от центра. [c.73]

ВОЗМОЖНОСТИ инверсии. Эти два подуровня разделены измеримым интервалом только в тех случаях, когда мал барьер между равновесными ноложениями. За исключением этого довольно редкого случая, классификация (+ или —) для неплоских молекул несущественна. В плоских молекулах инверсионное удвоение не появляется вращательный уровень либо полон ителен , либо отрицателен . В полносимметричном электронно-колебательном состоянии вращательные уровни - —[- и т-- положительные ,--и — — отрицательные (см. [23], стр. 495). Свойства (+ или —) обозначены слева на фиг. 41 и 42 для электронно-колебательных уровней Лд, А1 и А. Такие же [c.114]

В экзотермической реакции часть теплоты реакции перейдет в энергию колебательно-вращательного или электронного возбуждения молекулы АВ. Таким образом, есл достичь инверсии населенностей, то на основе реакции ассоциативного типа можно в принципе создать лазеры на колебательно-вращательных или внбронных переходах. Однако несмотря на то, что были приложены большие усилия, до сих пор удалось создать лишь химические лазеры на колебательно-вращательных переходах. Генерация в этих лазерах была получена в диапазоне длин волн 3—10 мкм, причем наиболее примечательными примерами являются лазеры на HF и DF, которые мы рассмотрим в следующем разделе. Реакция диссоциативного типа п обн1ем виде записывается следующим образом [c.397]

Рассмотрим несколько характерных примеров использования положений принципа инверсии. После изготовления ступенчатого вала Д редуктора (см. рис. 11.4) необходимо выбрать схему контроля радиального биения поверхности А с помощью показывающего измерительного прибора И (рис. 6.3, а). В качестве метрологических баз следует выбрать поверхности В и В, поскольку по ним происходит контакт вала с опорными подшипниками, а использование в качестве метрологических баз линии центров С—С или поверхностей D—D приводит к возникновению дополнительных погрешностей, вызванных несоосностью этих элементов относительно базовых поверхностей В—В. В осевом направлении в качестве базирующего элемер1та следует выбрать поверхность (а не С или С), поскольку она определяет осевое положение вала (от этой поверхности целесообразно проставлять линейные размеры L). При вращательном движении вала в процессе измерения его траектория соответств ет траектории движения при эксплуатации. При базировании на призмах [c.140]

Звено 2, вращающееся вокруг неподвижной точки А, являющейся центром инверсионного преобразования, входит в поступательную пару с крестообразным ползуном 5 со вэапыно перпендикулярными осями движения и с ползуном 3, скользящим вдоль оси АВ звена 2. Звено 1, вращающееся вокруг неподвижной оси А, входит во вращательную пару В со звеном 4, скользящим в ползуне 5, и в поступательную пару с ползупом 6, входящим во вращательную пару с ползуном. 3. При любой конфигурации механизма точки А, Q а Р лежат на общей прямой ЛЬ. При движении точки Я или Q по произвольной кривой другая из этих точек движется по кривой, являющейся инверсией первой, т. е. механизм осуществляет инверсионное преобразование вида [c.367]

СПОСОБНОСТЬ [вращательная — отношение угла поворота плоскости поляризации света к расстоянию, пройденному светом в оптически активной среде излучательная — отношение светового потока, испускаемого светящейся поверхностью, к площади этой поверхности и к интервалу частот, в котором содержится излучение отражательная — отношение отраженной телом энергии к полной энергии падающих на него электромагнитных волн в единичном интервале частот поглощательная— отношение поглощенного телом потока энергии электромагнитного излучения в некотором интервале частот к потоку энергии падающего на него электромагнит-, ного излучения в том же интервале частот разрешающая прибора — характеристика способности прибора (оптического давать раздельные изображения двух близких друг к другу точек объекта спектрального давать раздельные изображения двух близких друг к другу по длинам волн спектральных линий) тормозная — отношение энергии, теряемой ионизирующей частицей на некотором участке пути в веществе, к длине этого участка пути] СРЕДА [есть общее наименование физических объектов, в которых движутся тела или частицы и распространяются волны активная — вещество, в котором осуществлена инверсия населенностей уровней энергии и в результате чего может быть достигнуто усиление электромагнитных волн при их прохождении через вещество анизотропная — вещество, физические свойства которого неодинаковы по различным направлениям гнротронная — среда, в которой существует естественная или искусственная оптическая активность диспергирующая — вещество, фазовая скорость распространения волн в котором зависит от их частоты изотропная — вещество, физические свойства которого одинаковы по всем выбранным в нем направлениям конденсированная—твердая или жидкая среда] [c.279]

Преобразовать вращательное движение в циклическое (например, в возвратнопоступательное) движение или, наоборот, циклическое поступательное движение во вращательное в простейшем исполнении можно с помощью кривошипно-ползунного, кривошипно-кулисного, плоского, пространственного рычажного, плоского или пространственного кулачкового механизмов. 6ipaKTep-но, что один и тот же механизм при инверсии входного и выходного звеньев позволяет преобразовывать движение в обратном направлении. [c.564]

Для определения свойств преобразования этих функций под действием операций группы МС необходимо знать свойства преобразования вращательных и колебательных координат 0, ф, %, Qb Qi, Qs и а под действием операций Е н Е группы МС. Определение свойств преобразования координат 0, Ф, Q, Q2 и Qs не представляет труда. Случай % и более сложен, так как отсутствует условие Эккарта для определения %, и поэтому невозможно определить направление осей х, у и величины х и 2> полученные после действия операций Е и Е. Однако свойства преобразования угла а = а2 + % хорошо определены, так как он не зависит от ориентации осей х, у. Следовательно, вращательные и колебательные функции H N в отдельности не имеют определенной четности. Такая же ситуация имеет место для всех линейных молекул, так как угол вращения % и вибронпые переменные а и пе имеют определенных свойств преобразования под действием перестановки ядер или перестановки с инверсией. С другой стороны, угол Эйлера j имеет хорошо [c.372]

Если линейная молекула принадлежит к точечной группе Dooh, т- е. имеет центр симметрии (как, например, молекула С Н ), то, помимо свойств симметрии по отношению к инверсии, появляются свойства симметрии по отношению к перестановке одинаковых ядер—собственная функция может быть симметричной или антисимметричной. Полная собственная функция < системы (без учета собственной функции спина ядра) остается неизменно или меняет свой знак при одновременной перестановке всех ядер, расположенных по одну сторону от центра, с ядрами, расположенными по другую сторону. Мы называем соответствующие вращательные уровни симметричными или антисимметричными. Ниже будет показано, что точно так же, как и в случае двухатомных молекул, имеющих одинаковые атомы, либо положительные вращательные уровни являются симметричными, а отрицательные—-антисимметричными, либо отрицательные уровни являются симметричными, а положительные—-антисимметричными. Первая возможность осуществляется для симметричных электронных состояний (состояний при отсутствии колебаний для этого случая на фиг. 4 указана симметрия буквами в скобках. [c.27]

Кроме электронно-колебательно-вращательпых типов, надо рассмотреть свойство (+ или —) для каждого вращательного уровня, т. е. изменения волновых функций при инверсии (независимо от наличия центра симметрии в молекуле). В ненлоских молекулах каждый вращательный уровень состоит, как отмечалось ранее, из двух подуровней - - и —, которые соответствуют [c.111]

Ф II г. 41. Свойства симметрии (+ ) Для подуровней асимметричного волчка и электронно-колебательно-вращательные (полные) типы нижних вращательных уровней (а) молекулы (в электронно-колебательном состоянии АдЫ (б) молекулы В к в электронно-колебательных состояниях А и Вги- Слова даны обозначения /т и свойства (+ или —) по отношенню к инверсии для плоских молекул. В первом примере (а) ось симметрии второго порядка — это ось с, а во втором примере (б) оси жиг совпадают соответственно с осями сие. Электронно-колебател1- 10-вращатоль-ныо типы отличаются от приведепных на фиг. 143—145 в томе II [23] из-за другого выбора осей. [c.112]

Из фиг. 41 и 42 видно, что в плоских молекулах уровни с различными свойствами (+ или —) различаются и по электронно-колебательно-враща-тельным типам. Следовательно, когда используется полная группа симметрии, свойства ( Ь или —) не дают дополнител1>ной информации, помимо содержащейся уже в типах уровней. Когда же вращательные уровни плоских молекул классифицируются по вращательной подгруппе (как это делалось ранее [23]), свойства (+ или —) дают новую информацию. Иными словами, для плоских молекул использование типов вращательной подгруппы вместе со свойствами ( - или —) по отношению к инверсии эквивалентно использованию типов полной группы симметрии. [c.115]

Молекулы с инверсионным удвоением. Когда для уровней неплоекой молекулы существует инверсионное удвоение, каждая инверсионная компонента имеет вращательные уровни такого же типа, как рассмотренные в предыдущих разделах. Однако при большом инверсионном удвоении или при очень точных измерениях малого инверсионного удвоения надо принимать во внимание взаимодействие инверсии с вращением. Обнаружено, что в первом приближении две компоненты имеют очень малую разницу в значениях вращательных постоянных. Для всех практических исследований электронных спектров это достаточное приближение. Для интерпретации микроволновых спектров нужны более высокие приближения (Таунс и Шавлов [40]). [c.120]

Изогнутая трехатомная молекула, образовавшаяся (при возбуждении) из несимметричной линейной молекулы, относится к точечной группе s, а из симметричной линейной молекулы — к точечной группе v с осью симметрии второго порядка (Сг) в плоскости изогнутой молекулы. Для изогнутых молекул с четырьмя, пятью и более атомами, которые образуются из симметричных линейных молекул, точечные группы могут также быть ih, С 2 и i. Более подробно мы рассмотрим только три случая С , - h и s- На фиг. 81 показаны переходы между первыми вращательными уровнями для четырех различных типов изогнуто-линейных переходов в случае, когда верхнее состояние молекулы относится к точечной группе С и, а в нижнем ( Sg) состоянии молекула линейна (точечная группа Do h). Свойства симметрии враш ательпых уровней приведены для четырех типов электронно-колебательных уровней точечной группы С2в- В скобках приводятся соответствуюш ие типы для группы С2h- При этом предполагается, что в случае точечной группы ось С 2 направлена по оси Ь, а в случае С ал — по оси с. Примененная здесь классификация врап ательных уровней по свойствам симметрии соответствует вращательной подгруппе, а не полной группе симметрии (гл. I, разд. 3,г). Для точечной группы s две левые схемы соответствуют состоянию типа А, две правых — состоянию типа А". Кроме того, для этой точечной группы вращательная подгруппа не обладает никакой симметрией, и, следовательно, обозначения А ж В вращательных уровней могут быть опущены. В нижнем состоянии, для которого приведен только самый низкий колебательный уровень (Z = 0), свойства симметрии S ж а онределены, разумеется, лишь для симметричных молекул. Помимо полных типов симметрии, на схеме обозначены также свойства симметрии вращательных уровней (+или—) в соответствии с правилами, приведенными в гл. I, разд. 3,а и 3,г (где рассматривается поведение волновой функции при инверсии). [c.196]

Если среди величин Г имеются также я переменные, определяющие вращательную ирнентацию молекулы, то при переходе к Г или должны быть определенным образом преобразованы также и они. Так, угол прецессии симметрического волчка задается произведением Мп, где п — напрэоление осн молекулы- та величина меняет знак как при обращении времени, так ы при инверсии. [c.20]

При вышеприведенных условиях, управляю1цих плотностями населенности на вращательных подуровнях, можно вычислить избыток (или недостачу) на различных Р- и Д-ветвях данной колебательной полосы (см. рис. 9). При помощи ряда рассчитанных кривых можно сделать следующие полезные заключения. Первое — некоторые Р-переходы дают избыток даже в том случае, когда полная колебательная плотность населенности на низшем лазерном уровне превосходит плотность на высшем. Такая ситуация называется частичной инверсией , так как Л-переходы [c.70]

Колебательные уровни азота являются метастабильными, в результате чего наиболее вероятный способ снятия возбуждения состоит в резонансной передаче при столкновении с находящейся в основном состоянии молекулой СОа, которая, таким образом, возбуждается до уровня (Ю 1. В результате может бьлть легко получена инверсия населенности между уровнем 00 1 и уровнями 10°0 или 02°0. Следует отметить, что с каждым колебательным уровнем связано большое количество близко расположенных, высокоэнергетических вращательных состояний. В результате могут возбуждаться многие лазерные переходы в области [c.413]

Лазерная генерация в такой среде достигается следующим образом. За счет интенсивной оптической накачки (лампой-вспышкой или другим лазером) происходит возбуждение (5о за которым следует быстрая (10- с) внутренняя конверсия на самый нижний колебательно-вращательный уровень электронного состояния Это приводит к развитию инверсии населенностей с последующей лазерной генерацией на переходе между низколежащим подуровнем состояния и высоколежащим колеба1ельным подуровнем основного электронного состояния [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...