Квантовое число эффективное

Здесь п — эффективное квантовое число п = п-(-А, где п — истинное главное квантовое число (целое), а А — дробная поправка, называемая квантовым дефектом. Квантовый дефект выражает отличие уровней энергии щелочных элементов от уровней одноэлектронной системы с зарядом ядра, равным Еав. Атомный остаток сильнее притягивает оптический электрон, чем точечный заряд величины Zae. Поэтому в щелочных элементах уровни энергии располагаются глубже, чем уровни с тем же п в водородном атоме (энергия уровней уменьшается). Это означает, что п ап и А<0, т. е. квантовые дефекты уровней всегда отрицательны. Величина А сильно зависит от значения квантового числа I уровня. Макси- [c.54]

Группировка линий в серии и вычисление квантовых дефектов. Группировку линий алюминия в спектральные серии производят с помощью таблиц спектральных линий, где приведена их классификация. После того как серии установлены, определяют эффективные квантовые числа верхних уровней линий серий. Для этого используют соотнощение [c.65]

Определите эффективные квантовые числа и квантовые дефекты верхних уровней серий. [c.66]

Истинные и эффективные квантовые числа водорода и щелочных металлов [c.54]

Здесь п = п, т. е. имеет смысл эффективного квантового числа рассматриваемого уровня. Эта формула называется формулой Ланде. [c.143]

Рис. 83. Схема уровней кальция, Са I. квантовых чисел п взять эффективные квантовые числа л. В табл. 39

Значения эффективных квантовых чисел п берутся следующим образом истинным главным квантовым числам я=1 2 3 4 5 6 соответствуют эффективные квантовые числа /г =1 2 3 3,7 4,0 4,2. [c.197]

Эффективные квантовые числа для указанных электронов совпадают с их [c.198]

Приближенное выражение для определения величины расщепления дублетных термов можно получить, обобщая формулу (8), с теми же допущениями, как и в обычной теории мультиплетов. А именно полагается, что орбита валентного электрона характеризуется эффективным квантовым числом п и является проникающей, т. е. состоит из двух петель. Первая из них лежит вне атомного остова и соответствует, следовательно, эффективному заряду ядра Z = -z, где 2 —степень ионизации (2 = 0 1 соответственно для нейтрального атома и для однажды ионизованного атома и т. д.) вторая петля лежит внутри атомного остатка и соответствует эффективному заряду Z тогда [c.544]

Таким образом, для объемного эффекта, как для нормального, так и специфического, сдвиг линий пропорционален разности атомных весов изотопов. Кроме того, из формулы (8) следует, что сдвиги обратно пропорциональны кубу эффективного квантового числа п. [c.565]

В заключение следует заметить, что вывод о стремлении энтропии к нулю справедлив для равновесных процессов. Для тел в неравновесном состоянии энтропия отлична от нуля и при самых низких температурах. Однако недостижимость абсолютного нуля остается в силе и для этого случая. Последовательная статистическая теория поведения макроскопических систем при Г О встречает некоторые трудности, связанные с тем, что при низких температурах число эффективных степеней свободы становится малым, а поэтому возможны большие флуктуации. Преодоление этих затруднений связывается с дальнейшим развитием квантовой теории твердых и жидких тел. [c.85]

Расщепление по массам элементарных частиц внутри супермультиплета получают, сделав простейшее предположение, что умеренно сильное взаимодействие компонент супермультиплета в вакууме описывается неким эффективным постоянным полем. Квантовыми числами, характеризующими такое расщепление, являются Y и 1(1 - - 1) — KV4. Тогда для масс барионов, входящих в супермультиплет, справедливо соотношение [c.811]

Тем не менее детерминированный характер и отмеченные выше особенности природы немоноэнергетичност ошибок в ПРВТ, в сочетании с характерно большим объемом априорной информации о бездефектной структуре контролируемых изделий, позволяют использовать большое число эффективных методов коррекции ошибок немоноэнергетичности и сохранить уникально высокую чувствительность ПРВТ на уровне, ограниченном лишь квантовой природой интенсивных пучков тормозного рентгеновского излучения. [c.419]

В щелочных металлах мы учитывали возмущение орбиты внешнего электрона тем, что вместо главного квантового числа п вводили эффективное квантовое число п. Таким образом, термы Lil и сходных с ним ионов BeII, Bill, IV, — должны представляться формулой [c.49]

Как видно, для всех трех групп термов зависимости от Z выражаютС5Г прямыми, что указывает на постоянство поправок а. Прямые, относящиеся к термам 2 и 2 2Р, идут параллельно прямой /v/R = Z/2 прямая, соответствующая термам 3 D, — параллельно прямой Y jYi = Z[Z. Отсюда непосредственно имеем главные квантовые числа п наиболее глубоких орбит s и р лития и сходных с ним ионов равны 2 главное квантовое число п наиболее глубокой орбиты d равно 3, а наиболее глубокой орбиты f равно 4. Таким образом, в атоме лития и в сходных с ним ионах для валентного электрона не осуществляется орбита Is. Возможными орбитами являются 2s, 2р, 3s, Зр, 3d и т. д., причем орбита 2s является нормальной. Схема уровней атома лития и сходных с ним ионов начнется с группы термов, характеризуемых д = 2 (см. рис. 23). При этом, однако, орбиты 2s (эллипс) и 2р (круг) возмущены настолько различно, что термы 2 5 и 2 Ф лежат довольно далеко друг от друга. У Lil для терма 2 5 эффективное квантовое число л —1,59, а для терма 2 P —п =1,9б. [c.51]

В табл. 14 сопоставлены значения v и X, определенные эмпирически н вычисленные по формуле (6) при этом для постоянной Ридберга принято значение R= 109737,5 см " . Начиная с = 9. вычисленные и наблюденные значения длин волн расходятся не более, чем на ошибку наблюдений, составляющую 0,05 А. В некоторых случаях встречаются возмущенные серии (см. 39), в которых частоты линий не могут быть охвачены формулой вида (За). Такие серии не годятся для нахождения численных значений термов. На рис. 44 приведены разности а между эффективными квантовыми числами п и ближайшими целыми числами п для четырех серий неона. При вычислении- по формуле (За) точки для каждой из серий должны были бы укладываться на плавную кривую, переходящую при больших п в прямую, параллельную оси абсцисс. Как видно из рис. 44, это имеет место лишь для одной серии, обозначенной буквой Три других серии обнаруживают аномалии в ходе термов. Очевидно, что только одна серия I4 может быть использована для нахождения численных, значений термов. Остальные термы находят путем вычитаний, используя частоты интеркомбинационных линий. [c.78]

Сравнивая это выражение с выражением энергии стационарных состояний атома водорода и сходных с ним ионов W = —Z e j2aQn , видим, что величина п. имеет смысл эффективного квантового числа. [c.196]

Как видно, функция Слетера получается из этой последней функции при замене заряда - -Ze эффективным зарядом -j-(Z —и истинного главного квантового числа а эффективным квантовым числом п. Следовательно, [c.197]

Постоянные экранирования и эффективные квантовые числа п определяются на основании следующих соображений. Электроны разбиваются на группы (Is) (2s, 2р) (3s, Зр) (3d) (4s, 4р) (4d, 4f) (5s, 5p),. .. Это означает, что s- и р-электроны с одинаковым главным квантовым числом объединяются в одну группу также в одну группу объединяются d- и f-элек-троны с одинаковым главным квантовым числом. Далее пользуются следующими правилами. [c.197]

Для сравнения с теоретическими данными наиболее интересно знание эффективных сечений возбуждения атомов водорода. Однако из-за того, что водород обычно двуатоме.н, соответствующее экспериментальное определение затруднительно. Кроме того, у водорода уровни с разными квантовыми числами I, при одном и том же главном квантовом числе п, расположены очень близко друг к другу (тонкая структура уровней водорода), в результате чего экспериментально отделить их эффективные сечения друг от друга невозможно. В последнее время Фитом и сотрудниками был выполнен ряд наблюдений соударений электронов разных скоростей с пучком водорода, [c.452]

Чередование фаз Лавеса с различным типом кристаллической структуры в системах Zr — Me (Me — переходной металл V— VIII групп периодической системы элементов) также можно рассматривать как влияние изменения электронной концентрации в зависимости от эффективной валентности компонента В (Ме ) при неизменном компоненте А (Zr). Чередование Х,2-> х А,2 в пределах периода в таком случае должно являться результатом увеличения эффективной валентности переходных металлов с ростом порядкового номера в соответствии с ростом суммы s + d электронов, а диагональное смещение кристаллохимических свойств фаз Лавеса следует отнести за счет уменьшения эффективной валентности с увеличением главного квантового числа в группах. [c.169]

Каждый подуровень (компонента Т. с.) характеризуется квантовым числом J полного момента импульса электрона J=L- -S. Разности энергий между соседними компонентами Т. с. уровня энергии с данными L S в большинстве случаев, когда понятие Т. с, имеет смысл, удовлетворяют правилу интервалов Ланде спин-орбитального взаимодействия, зависящая только от Z- и 5. Для высоко возбужденных уровней Лгу (п У , где n = n — bi—эффективное главное квантовое число, S — квантовый дефект. В многоэлектронных атомах правило интервалов Ланде иногда нарушается вследствие взаимодействия (наложения) конфигураций, а также магн, взаимодействий между спинами электронов и взаимодействий спина одного электрона с орбитальными моментами др. электронов (взаимодействие спин — чужая орбита). Последние два типа взаимодействий играют важную роль в гелиеподобных н нек-рых др. лёгких атомах и ионах, [c.126]

В отсутствие резонансов вычисление поправок на центробежное искажение и кориолисово взаимодействие методом возмущений приводит к эффективному вращательному гамильтониану или уотсониану [113, 118, 133, 134, 136 ], в котором последовательные члены содержат вторую, четвертую, шестую и т. д. степени компонент оператора углового момента. Эффективный вращательный гамильтоииан коммутирует с операциями молекулярной группы вращений и в отсутствие резонансов между состояниями, вызываемых центробежным искажением или корнолисовым взаимодействием, число К остается приближенным квантовым числом для симметричного волчка, а неприводимые представления группы D2 дают хорошую классификацию уровней асимметричного волчка. Для молекул типа сферического волчка центробежное искажение и кориолисово взаимодействие приводят к важному явлеиию частичного расщепления (2/+ 1)-кратного вырождения по k каждого уровня. Максимальное число расщепленных компонентов равно полному числу неприводимых представлений группы МС, входящих в приводимое представление Frv. Например, вращательный уровень с / = 18 основного колебательного состояния молекулы метана состоит из уровней с различными типами симметрии группы МС (см. табл. 10.14) [c.331]

К системе уравнений для смеси газов можно свести и описание поведения газа, состоящего из молекул с внутренними степенями свободы 1). Рассмотрим газ, состоящий из молекул, обладающих внутренними степенями свободы. Под внутренними степенями свободы можно понимать вращательные и колебательные степени свободы для многоатомных газов и возбуждение электронных уровней. Будем рассматривать поступательные степени свободы классически, а внутренние— квантовомеханически. Тогда состояние молекулы может быть описано заданием ее скорости и квантового числа 1—, 2,. .., характеризующего возбуждение внутренних степеней свободы. Все молекулы, находящиеся в каком-либо г-м квантовом состоянии, составляют газ г-го сорта. Таким образом, исходный газ с внутренними степенями свободы заменен смесью реагирующих газов, так как при столкновении молекулы в г-м состоянии с молекулой в состоянии / молекулы могут перейти соответственно в состояния k п I. Обозначим через ) вероятность (эффективное сечение) того, что в результате столкновения молекулы в состоянии г, движущейся со скоростью I, с молекулой в состоянии J и скоростью первая молекула перейдет в состояние k и приобретет скорость а вторая— соответственно в состояние I со скоростью Тогда, предполагая вероятности прямых и обратных переходов равными и повторяя рассуждения 2.2, получим [c.67]

Для учета излучения в остальных линиях главной серии 65 — пР (/г 7), а также в диффузной 6Р—пВ, резкой 6Р—п8 сериях и в серии 51)—пР были получены интегральные формулы. Для этого данные Мейстера и Кватера [9] для главной серии и Стоуна [11] для остальных серий по силам осцилляторов, а также данные Грима [10] по штарковскому уширению линий всех указанных выше серий были аппроксимированы с погрешностью, как правило, не выше 10% аналитическими выражениями, дающими значения /пт и 6" " в зависимости от эффективного главного квантового числа верхнего уровня т для каждой линии [c.304]

Смотреть страницы где упоминается термин Квантовое число эффективное : [c.354] [c.58] [c.65] [c.111] [c.391] [c.410] [c.972] [c.45] [c.47] [c.48] [c.48] [c.53] [c.133] [c.216] [c.359] [c.483] [c.500] [c.267] [c.642] [c.323] [c.305] [c.305] [c.306] [c.86] [c.97] [c.10]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.45 , c.48 , c.49 , c.79 ]

ПОИСК

Квантовые числа

Шум квантовый

Эффективность квантовая

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...