Сечение трубки нормальное

Нормальные напряжения о в поперечных сечениях трубки и валика соответственно равны [c.222]

Если в потоке движущейся жидкости (рис. 22.3) выделить элементарную площадку ограниченную контуром К, и через все его точки провести линии тока, отвечающие определенному моменту времени, то образуется трубчатая поверхность, называемая трубкой тока. Жидкость, движущаяся внутри трубки тока, называется элементарной струйкой, т. е. она является частью потока бесконечно малого поперечного сечения. Сечение, расположенное нормально к линиям тока, называют живым сечением элементарной струйки. [c.274]

Рассмотрим случай а). Нормальная сила в сечении трубки (рис. 210) будет [c.108]

Автор приведенного выше объяснения не учел того, что, кроме сил Р1 и Яа, действующих на поверхностях 5 и 8 , имеется еще сила, действующая на донышко трубки. Эта сила дает момент, в точности равный разности моментов сил Р1 и Р2, так что изгибающий момент в любом сечении трубки равен нулю. При этом нет никакой нужды вычислять величины этих сил для проверки сказанного. Поверхность трубки справа от произвольно взятого сечения А А (рис. 436) является замкнутой поверхностью, и давление даст в этом сечении только нормальную силу, равную произведению давления на площадь сечения в свету . [c.361]

Расчет напряжений. Для суждения о прочности конденсаторных трубок, кроме спектра их низших частот колебаний, необходимо знать распределение динамических напряжений вдоль трубки. Величины напряжений могут быть найдены в некоторых случаях расчетным путем. Нормальные напряжения в поперечных сечениях трубки определяются известной формулой [c.131]

После подстановки (164) в (163) формула для вычисления нормальных напряжений в сечениях трубки примет вид [c.132]

Объемным расходом трубки тока называется dK= d5 , где и — нормальная к площади d S составляющая вектора скорости и d 5 — площадь произвольного сечения трубки тока. [c.12]

Выберем в качестве замкнутой поверхности трубку тока, ограниченную двумя любыми нормальными с ней сечениями (рис. 5). Пусть площадь этих сечений будет о и сТз- Обозначим через п вектор нормали к этим сечениям (рис. 6) и через 01 и Оз нормальные составляющие векторов завихренности, действующих на площадках (Ух и сТз, и 2 2- Тогда, так как для поверхности вихревой трубки нормальная составляющая вектора завихренности равна нулю, то [c.34]

Поскольку трубка тока считается тонкой, то распределение параметров по сечению S, нормальному к некоторой воображаемой оси, можно считать постоянным. Сечение S ориентируется по нормали к скорости газа. Течение в такой трубке называется одномерным. [c.109]

Чтобы при гибке не сплющивались стенки трубы, а в местах изгиба не изменялось сечение, трубку предварительно заполняют мелким сухим песком, канифолью или свинцом. Чтобы получить нормальное закругление, а в месте изгиба труба была бы круглой (без складок и вмятин), нужно правильно выбрать радиус изгиба (большему диаметру трубы соответствует больший радиус). Для гибки в холодном состоянии трубы должны быть предварительно отожжены. Темпера тура отжига зависит от материала труб. [c.68]

НИЯ, ТО такое сечение называют нормальным или ортогональным сечением трубки. [c.59]

Из (2.11) и (2.14) видно, что в сечениях деталей (эквивалентной трубки) нормальная сила уменьшится на величину [c.61]

Здесь а — площадь сечения трубки Ландау плоскостью, нормальной к Н (т.е. для данного к ), г — целое число сечение трубки представляет собой пересечение поверхности постоянной энергии е с плоскостью. Для газа свободных электронов, который имеет сферические поверхности постоянной энергии, трубки Ландау — круговые цилиндры с общей осью вдоль направления Я. Как будет показано в дальнейшем, это следует непосредственно из решения Ландау уравнения Шредингера при наличии магнитного поля, которое дает в явном виде выражение для энергетических уровней [c.46]

Рассмотрим вывод этого уравнения, что позволит выяснить физический смысл входящих в него членов. Выделим в установившемся потоке невязкой жидкости трубку тока, ограниченную двумя сечениями / и нормальными к оси трубки (рис. З.П1.3). Поскольку поверхность трубки тока непроницаема для жидкости, масса жидкости, заключенная между этими сечениями, будет одна и та же в любой момент [c.464]

Наличие определённой нормальной скорости распространения пламени, не зависящей от скоростей движения самого газа, приводит к установлению определённой формы фронта пламени при стационарном горении в движущемся потоке газа. Примером является горение газа, вытекающего из конца трубки (отверстия горелки). Если V есть средняя (по сечению трубки) скорость газа, то очевидно, что = vS, где 5—площадь поперечного сечения трубки, а 5 — полная площадь поверхности фронта пламени. [c.579]

Неоднородность потока определялась по замерам полного и статического р давлений в сечении 1—1 непосредственно перед слоем и статического давления в сечении 2—2 за ним. Трубки полного давления укладывались в зернистый слой так, чтобы их приемники были заподлицо с верхней границей слоя. Таким образом, измерялась нормальная к поверхности слоя составля-динамического давления. Статическое давление измерялось на стенках аппарата, причем сечения 1—1 и 2—2 выбирались так, чтобы влияние циркуляционных течений было минимальным. При обработке использовались выражения [c.270]

Рассмотрим замкнутую поверхность, ограниченную поверхностью вихревой трубки и двумя любыми нормальными к ней сечениями, площадь которых Oi и Пусть Qi и Q2 — нормальные составляющие векторов завихренности, приложенных к площадкам Oi и 02, [c.232]

Величину, равную произведению площадки нормального к вектору вихря сечения на модуль ii, называют интенсивностью вихревой трубки или интенсивностью вихря. [c.233]

С этой целью разобьем объем х (рис. 88) на тонкие цилиндрические трубки вдоль оси XI (па рис. 88 они показаны пунктиром), ограниченные по краям, в точках М п N, малыми площадками До-14 и Ао1 1. Для простоты будем считать поверхность о выпуклой, т. е. такой, что ось М-Х] цилиндрической трубки будет пересекать поверхность о только в двух точках М и N. Разделим отрезок ММ на к равных малых частей к и через точки деления проведем равные между собой нормальные сечения До. Объем трубки разобьется на малые объемы Дх = = кМа. Производную д((/дх1 можно приближенно выразить как (л —знак приближенного равенства) [c.134]

Масса жидкости или газа, прошедшая за время А/ через какое-либо нормальное сечение токовой трубки площадью S, [c.522]

Пьезометрический напор измеряется пьезометром — трубкой, начальное сечение которой расположено нормально к вектору скорости. [c.51]

Выделим в установившемся потоке невязкой жидкости трубку тока, ограниченную двумя сечениями 1 и 2, нормальными к оси трубки (рис. 3.3). Так как поверхность трубки тока непроницаема для жидкости, масса жидкости, заключенная между этими р, , 3 з с ема течения [c.83]

На поперечное сечение (1/8) стенки печи (рис. 23.5, а) нанесем сетку из линий теплового потока и изотерм так, чтобы образовались криволинейные квадраты 1234, у которых AIa= li (рис. 23.5,6). Выделим слой стенки в направлении оси 2 толщиной г=1 (ось г нормальна к плоскости рисунка). Тогда смежные линии теплового потока ограничивают трубку теплового потока а, Ь, с, d, через которую проходит постоянное количество теплоты AQ. [c.239]

Это значение циркуляции было названо интенсивностью ви.хревой трубки. Для бесконечно малой вихревой трубки ее интенсивность равна по формуле (1.7) произведению величины вихря на площадь бесконечно малого поперечного сечения трубки, нормального к ее оси. [c.147]

Тепловой поток со стороны центральной части трубки подсчитывался по градиенту температур в центральной части, сечению трубки и соответствующему значению коэффициента теплопроводности стенки. Градиенты температур вдоль утолш,енного конца трубки не могли быть подсчитаны на основании прямых измерений, поэтому они приняты равными градиентам температур вдоль гильз термопар. Для подсчета 1 радиентов промерены поля температур вдоль гильз входной и выходной термопар. Измерения сделаны для многих режимов при проведении опытов по теплоотдаче. Кроме основных величин, характеризующих нагрузку, скорость и распределение температур в центральной части трубки, измерялось распределение температур вдоль по гильзам на участке длиной 6 мм в хорошо выдержанных стационарных режимах. Спаи термопар перемещались ступенями по 2 мм от их нормального рабочего положения у торцов гильз. [c.16]

Направление вектора излучения совпадает с направлением векторной линии. Величину вектора излучения можно определить делением энергии, несомой каждой трубкой, на площадь сечения зтой трубки, нормальной к векторной линии. Локальные угловые коэффициенты с [c.291]

Очевидно, что стенки трубки тока в данном случае образованы траекториями частиц. Частица жидкости, находящаяся в какой-ю трубке, так и будет в ней оставаться в течение всего времени движения. Так как сечение трубки мы можем взять сколь угодно малцм, то всегда можно считать, что скорость частиц жидкости одинакова в поперечном сечении трубки и направлена перпендикулярно к нормальному сечению трубки. [c.348]

Живое сечен не — поперечное сечение потока, нормальное ко всем линиям тока, пересекающим это сечение. В общем случае живое сечение — криволинейная поверхность. При течении в трубках и каналах с параллельными стенкакп ИТ. д. живое сечение представляет собой плоскость, перпендикулярную оси канала. Площадь живого сечения обозначим через 5, м . [c.29]

Интенсивность вихревой трубки весьма просто связана с циркуляцией скорости Г по любому замкнутому контуру, который лежит на поверхности трубки и охватывает ее. В самом деле, взяв лля простоты плоское сечение трубки, хотя бы и не нормальное, и применяя теорену Стокса, получаем [c.40]

Дифференциальные соотношения. Обозначим буквой х расстояние вдоль средней линии трубки, отсчитывая его, например, от начального сечения в сторону течения газа. Предположим, что условия о равномерном распределении параметров газа в сечении of выполнены при всех значениях х, при которых рассматривается движение. Описание течений газа в трубке при таком предположении называется квазиодно мерным (иногда — гидравлическим). Кроме того, будем пренебрегать в каждом сечении нормальным тепловым потоком и вязкими напряжениями. Если при этом распределения параметров газа по длине трубки являются непрерывно дифференцируемыми функциями от X (для этого площадь сечения трубки х) и внешние воздействия и т. д. тоже должны обла- [c.47]

С точки зрения интерпретации физических процессов у катода прежде всего представляет интерес вопрос о протяженности катодных частей дугового разряда. При непосредственных визуальных наблюдениях катодное пятно производит впечатление светящегося участка поверхности самого металла катода, что уже го Ворит о крайне незначительной протяженности этой области разряда. Более точное ее определение связано с большими трудностями вследствие быстрого беспорядочного движения пятна по катоду и неровностей поверхности катода, обычно во много раз превосходящих измеряемую величину. Одна из наиболее совершенных и эффектных попыток измерений такого рода описана в работе Смита, [Л. 4], результаты которой используются до настоящего времени во многих расчетах. Примененный в этой работе принцип наблюдений показан схематически на рис. 1. Под воздействием тангенциального к поверхности ртути магнитного поля катодное пятно приводилось в прямолинейное движение вдоль оси симметрии катода, расположенной на рис. 1 нормально к плоскости чертежа, изображающего поперечное сечение трубки. Увеличенное изображение отрицательного свечения и его отражения в ртути g фотографировалось с помощью микрообъектива, установленного сбоку под углом около 3° к поверхности катода. Вследствие быстрого движения катодного пятна на снимке получались две [c.13]

Проведем в данный момент времени в жидкости некоторый замкнутый, себя не пересекающий (рис. 3), контур С, ни одна точка которого не является особой. Тогда через каждую точку такого контура можно провести определенную линию тока. Совокупность этих линий тока образует поверхность тока, а часть жидкости, выделенная из нее поверхностью тока, проведенной через замкнутый контур, называется трубкой тока. Если контур С бесконечно мал, то трубка тока называется элежея-тарной, в противном случае — конечной. Проведя через контур С поверхность о, заключенную внутри трубки тока и опирающуюся на контур С, получим сечение трубки. Если все линии тока, расположенные внутри трубки тока и на ее поверхности нормальны к поверхности сече- [c.58]

В теории вихревого движения жидкостР интенсивность вихревой трубки определяется как произведение вихря оз на площ,адь поперечного сечения трубки а, нормального к ее оси. Для доказательства теоремы Гельмгольца о постоянстве этой интенсивности вдоль трубки воспользуемся выражением для дивергенции вектора угловой скорости [c.441]

На рис. 5.26 показана упрощенная схема установки силовой шпильки в поршневом двигателе. Определить нормальные напряжения, возникающие в поперечных сечениях стальной шпильки = 2-10 Мн/м ) и силумнновой трубки (Е = 0,72-10 Мн1м ) при повороте гайки на 1/6 оборота. [c.73]

При исследовании кручения значения нормальных напряжений Ov = Ог могут оказаться весьма существенными. Кручение называется свободным, если роль нормальных напряжений в общей деформации бруса мала в сравнении с ролью касательных напряжений. В противном случае кручение называется стесненным. Стесненность кручения связана со стеснением депланацин поперечных сечений. Например, полый круглый стержень (тонкостенный стержень замкнутого профиля) испытывает свободное кручение без депланации поперечных сечений, как показано на рис. 13.3, а. Этот же стержень, будучи разрезанным вдоль одной из образующих открытый профиль), под действием тех же моментов закручивается с расхождением краев разреза в направлении оси, что приводит к депланации поперечных сечений. В этом случае значения малы и кручение остается свободным, при котором продольные (параллельные оси стержня) волокна не изменяют своей длины (рис. 13.3, б). Однако, если у того же разрезанного вдоль образующей стержня-трубки закреплен один на концов, а к другому приложен крутящий момент, характер напряженно-деформированного [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...