Интенсивность источника (стока)

Обозначая через g (ср) и g ( ) погонную интенсивность источников (стоков) на дуге круга и отрезке прямой соответственно, составим комплексный потенциал течения на плоскости [c.159]

Метод электрического моделирования задач нестационарной теплопроводности с помощью сеток омических сопротивлений (/ -сеток), предложенный в работах 1, 2], в отличие от метода моделирования на сетках сопротивлений и емкостей — С-сетки) позволяет прерывать процесс решения, изменять временной и пространственный интервалы во время решения, определять температурные поля с учетом изменения теплофизических констант материала в зависимости от температуры.. Метод -сеток дает возможность решать задачи нестационарной теплопроводности с источниками (стоками) тепла, когда интенсивности источников (стоков) переменны во времени и пространстве. [c.401]

Разобьем границу 8 ш. N прямолинейных отрезков. Предполагаем, что на каждом из полученных отрезков, например к-ш, интенсивность источников (стоков) постоянна и равна Суммируя действия всех таких источников на центр р-то отрезка, получим дискретный аналог уравнения (2.8) [c.504]

Расчет интенсивностей источников (стоков) [c.506]

Для того чтобы определить интенсивность источников (стоков), необходимо [c.506]

Решение системы линейных уравнений (2.44) и определение неизвестных интенсивностей источников (стоков) . [c.533]

Для того чтобы определить интенсивность источников (стоков), необходимо вначале сформировать матрицу [c.536]

Перебирая / от 1 до Л , получим систему N линейных алгебраических уравнений с N неизвестными, решив которую, найдем величины интенсивностей источников (стоков) в данный момент времени 1. Соответственно [c.644]

При расчете траекторий пылевой частицы в области с изменяющимися во времени граничными условиями необходимо в каждый момент времени для определения скорости воздуха пересчитывать интенсивность источников (стоков), распределенных по границе течения, решая систему (4.32). [c.645]

Потенциал скоростей точечного сверхзвукового неустановившегося источника (стока) единичной интенсивности определяется выражением [191 [c.480]

Первое из них — требование о замкнутости каверны — равносильно тому, чтобы интегральная интенсивность источников и стоков была равна нулю, т. е. [c.161]

При исследовании переноса теплоты в таких случаях важно знать интенсивность объемного выделения (поглощения) теплоты, которая количественно характеризуется мощностью внутренних источников теплоты qv, Вт/м . Если величина положительна, то говорят, что в теле имеются положительные источники теплоты. При отрицательных значениях q имеются отрицательные источники (стоки) теплоты. [c.66]

На практике могут встретиться случаи, когда тепло возникает внутри объема тела за счет внутренних источников тепла, например за счет прохождения электрического тока, химических реакций, ядерного распада и др. Поскольку объемное тепловыделение может быть не только равномерным, но и неравномерным, для таких процессов важным является понятие удельной интенсивности объемного тепловыделения или мощности внутренних источников. Эта величина, обозначаемая q , определяет собой количество тепла, выделяемого единицей объема тела в единицу времени она имеет размерность Вт/м . При поглощении тепла внутри объема тела, например, при эндотермической реакции величина отрицательна она характеризует интенсивность объемного стока тепла. [c.26]

Способы обработки воды для промышленных нужд и энергетики развивались ранее на основе частного подхода к улучшению технологических и технико-экономических показателей самого процесса. Воздействие этих технологий на окружающую среду ранее не принималось во внимание. Назревшая, в связи с интенсивным ростом промышленных мощностей и энергетики страны, необходимость в предотвращении загрязнения природных источников стоками водоподготовительных установок привела к многочисленным предложениям по обработке этих стоков, не затрагивающим основные технологические циклы умягчения и обессоливания воды. Затраты на обработку и утилизацию стоков по этим предложениям часто превышали стоимость самой водоочистки. Кроме того, фактически устранялись следствия, а не технологические несовершенства методов подготовки воды. [c.4]

Следовательно, моделирование возможно при условии учета в каждом сосуде модели гидравлического источника (стока) с интенсивностью [c.396]

Расчетная схема замораживающей колонки будет представлена рядом изолированных тепловых цепочек (по числу участков) порода, межтрубное пространство, питающая труба, соединенных между собой термическими сопротивлениями Rl и В каждом блоке схемы расположен источник (сток) с интенсивностью, определяемой уравнением (13). Теплоемкости блоков в силу введенной предпосылки не учитываются. [c.396]

На рис. 77 изображена решетка во вспомогательной плоскости С, построенная с сохранением интенсивностей источника и стока Q [c.208]

Интенсивность источника (и стока) определяется формулой, аналогичной формуле (4.104), [c.90]

Предположим для определенности, что на отрезке (—с, - -с) оси Ох задано непрерывное распределение источников (стоков) интенсивности q (х). Тогда потенциал ср возмущенного движения, созданного этой системой особенностей, будет, согласно второй из формул (12), равен (знак минус введем в определение интенсивности д) [c.299]

В случае неравенства нулю коэффициента фазовых превращений в дифференциальное уравнение необходимо ввести источник (сток) тепла, характеризующий интенсивность фазовых превращений [c.70]

Наряду с источниками массы естественно допустить в среде переменной массы наличие источников импульса и энергии. Источники (стоки) могут быть распределены по среде или в пространстве непрерывным образом либо быть дискретными. В случае непрерывного распределения будем обозначать их объемные интенсивности как д(г. Г), у 1, г) и б(1, г) — массы, импульса и энергии соответственно, В случае, когда источники сосредоточены в точках Гр Г2, г , будем считать, что эти функции заданы в виде дельта-функций Дирака, например [c.336]

Для ее решения применим метод источников и стоков. Распределим источники, потенциал которых определяется формулой (18.29), на отрезке оси х, занимаемом профилем (длину этого отрезка L примем за единицу) г = 0, Интенсивность источников соот- [c.357]

Если полюс полярной системы координат поместить в точку (хь Х2), а в точку (< ь < 2) - источник (сток) интенсивностью в качестве постоянных в (2.3) принять С1 = q У)l2n, Сг = О, то уравнение (2.3) преобразуется к виду [c.503]

Решение, ссответствующее мгновенному точечному источнику и являюш,ееся функцией Грина для уравнения теплопроводности, позволяет написать формальные выражения для давления в пласте, распределяя надлежащим образом подобранные интенсивности источников,. стоков или диполей вдоль соответствующих контуров ). При этом, если задавать на границах давления, для инте сивностей этих распределений в функции времени, т. е. для дебнтов, получаются сингулярные интегральные уравнения Вольтерра, мало пригодные для эффективных расчётов. Проще получаются решения задач, когда интенсивности — дебиты известны в функции времени. В этом случае решения приводятся к квадратурам, правда, весьма громоздким, но всё же гораздо более простым. [c.101]

Скорость от плоского точечного источника (стока) в некоторой точке потока изменяется обратно пропорционально ее расстоянию от этого источника (или стока). Действительно, расход жидкости через окружность радиусом г с центром в источнике (рис. 2.30) равен интенсивности этого источника q, т. е. р = 2ллУ. Отсюда V = q 2nr). [c.72]

Если каверна замыкается на эллиптический контур (рис. III. 10, в), то суммарная интенсивность источников и стоков, заменяющих каверну, равна нулю, т. е. k = 0. Такая картина замыкания соответствует схеме с зеркалом или первой схеме М. Тулина. В этом случае [c.134]

Для учета источников (стоков) с интенсивностью, существенно зависящей от определяемой функции, в лаборатории специальных способов проходки горных выработок и водопонижения ИГД АН СССР инженером Долговым была сконструирована и изготовлена специальная приставка на 10 точек к стандартной секции гидроинтегратора [8]. [c.396]

Если же при таком предельном переходе к пулевому расстоянию между источником и стоком все же желательно, чтобы представляемое ими тело сохранило конечные размеры, то необходимо с уменьшением расстояния между ними увеличивать в равной мере и их интонсивяость. Следовательно, если интенсивность источника и стока при расстоянии между ними, равном единиие, равна Ь, то при уменьшении этого расстояния ло Дл (в направлении оси -v) интенсивность должна стать равной [c.132]

Часто используются следующие виды элементарных течений источник или сток в точке 2о, для которых ги1= д12л) 1п (г —2о), где д — расход (интенсивность) источника, если д>0, или стока, если д<0 диполь в точке го — течение, характеризуемое комплексным потенциалом 0. = —М е /[2я(г — го)], где — так называемый момент диполя вихрь в точке го — течение, определяемое комплексным потенциалом (Г/2я1) 1п (г — го), где Г — циркуляция скорости (см. п. 3 54, см. [3, 8]). [c.477]

Начнем с приближенных методов. Большинство из них опирается на известный в гидродинамике прием, состоящий в распределении вдоль границ течений различных особенностей — вихрей источников, стоков и мультиполей — и последующем составлении интегральных уравнений для определения интенсивностей этих особенностей. Д. Саламатов (1959) под руководством Ф. И. Франкля рассмотрел задачу об истечении несжимаемой жидкости из осесимметричной воронки конической формы, определил вид свободной поверхности и распределение скоростей вдоль стенки воронки. Метод решения задачи состоял в замене границ течения непрерывно распределенными кольцевыми вихрями, причем на поверхности сосуда неизвестной являлась интенсивность вихрей, а на свободной поверхности — радиус вихревого кольца. Для определения этих величин по граничным условиям было составлено интегро-дифференциальное уравнение, которое было решено в отдельных точках методом последовательных приближений. В дальнейшем тот же метод был применен Д. Сала-матовым для нахождения сопротивления круглого конуса при струйном обтекании и сопротивления тела вращения при кавитационном обтекании. [c.23]

Широкое применение цифровых электронных вычислительных машин сделало целесообразным применение к задачам обтекания метода интегральных уравнений. В последние годы получают развитие численные методы построения течеций идеальной несжимаемой жидкости с помош,ью распределенных особенностей (вихрей, источников-стоков, диполей). Одним из преимущ еств этих методов по сравнению с методами комплексного переменного является возможность их применения для построения не только плоских, но и пространственных течений. Эти методы опираются на хорошо разработанную в математике обш,ую теорию потенциала. В 1932 г. П. А. Вальтер и М. А. Лаврентьев, пользуясь указанной обш,ей теорией, получили интегральное уравнение относительно интенсивности распределения вихрей вдоль криволинейного контура и предложили метод последовательных приближений для его решения. В статье М. А. Лаврентьева, Я. И. Секерж-Зеньковича и В. М. Шепелева (1935) указанный способ применяется к построению обтекания бипланной системы, состояш,ей из двух бесконечно тонких искривленных дужек. Задача сводится к решению системы двух интегральных уравнений методом последовательных приближений и доказывается сходимость такого процесса. В последние годы развивались численные методы расчета произвольных систем тонких профилей. С. М. Белоцерковский (1965) использовал схему замены вихревого слоя (как стационарного, так и нестационарного) конечным числом дискретных вихрей, сведя задачу к решению системы алгебраических уравнений. В работах А. И. Смирнова (1951) и Г. А. Павловца (1966) используется схема непрерывного распределения вихрей и с помощью интерполяционных полиномов Мультхопа расчет также сводится к решению системы алгебраических уравнений. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...