Энергия поверхностная, плотность

Энергия излучения Объемная плотность энергии излучения Поток излучения Поверхностная плотность потока излучения Энергетическая светность, энергетическая освещенность Энергетическое количество освещения [c.14]

Поток энергии. Если в системе отсутствует лучистый или иной внешний подвод энергии к границе раздела фаз, то следует считать, что поверхностная плотность возникновения энергии равна нулю [c.50]

Излучение энергии нагретым телом осуществляется по всем направлениям прямолинейно со скоростью света. Вся эта излучаемая энергия с единицы поверхности тела называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения Е, Вт/м . Величина Е определяется природой данного тела и его температурой. [c.54]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Энергетический критерий предельного равновесия в случае идеально упругого разрушения можно получить из условия (4.6), полагая Q = 0 и вводя в (4.1) экспериментально определяемое значение поверхностной плотности энергии разрушения Y-При этом первое слагаемое в уравнении (4.6) приобретает вид f(65 ++ б5 ), поэтому для упругого тела критерий разрушения таков [c.41]

Поверхностной плотностью потока излучения Е, Вт/м , называют величину Е=й 1йЕ, где dQ — энергия, Вт, излучаемая площадкой йЕ, м , по всем направлениям полусферы (рис. 1.27,а). [c.62]

Количество лучистой энергии, испускаемой с единицы площади поверхности тела в единицу времени, называется поверхностной плотностью излучения [c.403]

Теплообмен излучением характеризуется тем, что некоторая часть внутренней энергии тела преобразуется в энергию излучения и передается через пространство. Носителями теплового излучения являются электромагнитные волны (фотоны), которые распространяются в пространстве в соответствии с законами оптики. Тепловое излучение тел определяется только их температурой и оптическими свойствами их поверхности. Излучение, соответствующее всему спектру длин волн (частот), называется интегральным излучением. Поток излучения, проходящий через единицу поверхности по всем направлениям (в пределах полусферического телесного угла), называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения E dQ/dF. [c.114]

Отношение лучистой энергии, падающей на элемент поверхности, содержащий рассматриваемую точку, к площади этого элемента, представляет собой поверхностную плотность падающего излучения и называется лучистой экспозицией [c.383]

Уравнение (14-3) служит и для выражения лучеиспускательной способности поверхности или поверхностной плотности излучения, представляющей собой суммарное количество энергии (для всего спектра, т. е. для всех длин волн, начиная от К=0 до Я=оо), излучаемое телом с единицы поверхности за единицу времени (т. е. плотность интегрального или собственного излучения с поверхности тела). [c.183]

Свободная поверхностная энергия и плотность жидких сплавов на основе железа. [c.222]

Спектральная сферическая поверхностная плотность излучения представляет собой количество электромагнитной энергии, падающей на поверхность бесконечно малой сферы, отнесенное к единице частотного интервала и единице поверхности рассматриваемой сферы. Эта величина выражается через спектральную интенсивность излучения следующим образом [c.49]

Энергия, излучаемая самой поверхностью, оценивается поверхностной плотностью собственного излучения, спектральная величина которой в соответствии с (1-28) равна [c.53]

Энергия излучения, падающая на поверхность, оценивается поверхностной плотностью падающего излучения, спектральная и полная величины которой находятся из выражений [c.53]

Интегрируя (2-5) — (2-7) по всему спектру частот от v = 0 до оо, получим соответствующие величины полных интенсивности /о, поверхностной плотности Ео и объемной плотности энергии Uo равновесного излучения для вакуума [c.63]

Используя свойство изотропности равновесного излучения в среде, а основании (2-13) нетрудно получить выражения спектральной поверхностной плотности и спектральной объемной плотности энергии Uj. равновесного излучения, которые с учетом (2-6) и (2-7) будут равны [c.65]

Основная идея дифференциально-разностного приближения заключается в представлении потока излучения для рассматриваемого направления в виде разности двух встречных потоков. При таком подходе путем соответствующего интегрирования уравнение переноса излучения заменяется системой из двух дифференциальных уравнений, содержащих в качестве неизвестных поверхностные плотности встречных потоков излучения. Аналогичное интегрирование производится и для получения граничных условий к этим дифференциальным уравнениям. Полученные описанным способом дифференциальные уравнения, граничные условия и уравнение энергии составляют замкнутую систему уравнений дифференциально-разностного приближения, которая и решается в зависимости от постановки задачи тем или иным способом. Коэффициенты переноса, фигурирующие в этой системе уравнений, как уже упоминалось, заранее точно не известны и определяются на основании предварительных приближенных оценок, а в случае необходимости могут быть уточнены итерационным методом. Этим, собственно, и обусловливается приближенность рассматриваемого метода. Вместе с этим сравнительная простота получаемых уравнений, отсутствие принципиальных затруднений при их решении, физическая наглядность сделали дифференциально-разностное [c.114]

Уравнения энергии для среды и поверхности, связывающие различные виды спектральных объемных и поверхностных плотностей излучения, записываются, как следует из (3-21) и (3-22), следующим образом [c.194]

Ф. лазерного излучения строятся по схеме г (рис.) с учётом малой угл. расходимости и огранич. размеров поперечного сечения, лазерного пучка, при этом диафрагма Dr устанавливается на мин. расстоянии от приёмника П (/о 0). При измерения общей мощности или энергии пучка лазерного излучения диаметр габаритной диафрагмы Dr должен быть больше поперечного размера d этого пучка, а при измерении распределения поверхностной плотности мощности или энергии излучения по сечению пучка d[c.352]

Изготовление цилиндрических счетчиков с очень тонкой прозрачной стенкой для мягкого бета-излучения представляет значительные технические трудности. Для регистрации мягкого бета-излучения (с энергией ниже 0,5 Мэе) промышленность выпускает торцовые счетчики. Эти счетчики также имеют цилиндрическую форму, однако один из их торцов закрыт слюдяной пластинкой толщиной в сотые доли миллиметра, через которую мягкие бета-частицы проникают в рабочий объем счетчика. Толщину слюдяного окошка выражают обычно в единицах поверхностной плотности слюды (жг/ ju ). Торцовые счетчики особенно нуждаются в бережном обращении и не допускают прикосновения к слюдяному окошку. [c.126]

Здесь проанализированы два варианта 1) J О, = 0, в потоке присутствует объемный источник (сток) массы, 2) J =0, О, и на разрыве имеется добавочный источник энергии с поверхностной плотностью распределения q =д(Т°,xj) 0. Для второго варианта построено решение, описывающее, наряду с (2.46), движение жидкостей, для которых нелинейные свойства имеют либо степенной тип [c.69]

Поверхностная плотность потока энергии эрг/(с см ) Вт/м 10-3 Вт/м2 [c.13]

Процесс превращения внутренней энергии в энергию излучения происходит во Есем объеме твердого тела, но энергия излучения частиц, расположенных далеко от поверхности, поглощается самим телом, а в окружающую среду попадает только энергия, испускаемая тонким поверхностным слоем. Поэтому излучение тела оценивается поверхностной плотностью потока собственного излучения Е, которая представляет собой количество энергии излучения, испускаемое единицей площади поверхности в единицу времени. Плотность потока собственного излучения учитывает излучение во всех направлениях и при всех длинах волн (Я = О оо ). [c.247]

Известно, что металл с кристаллической структурой представляет собой систему положительных ионов (ядра, окруженные электронами внутренних орбиталей), 1югруженную в отрицательный электронный газ обобществленных внешних электронов. Электроны, обладающие достаточным запасом кинетической энергии, вырываются из металла и образуют над его поверхностью отрицательно заряженное облако. Электроны, находящиеся внутри металла и вблизи его поверхности, отталкиваются от этого облака, смещаясь внутрь металла. В результате уменьшается поверхностная плотность электронов и индуцируется положительный заряд, равный по абсолютной величине отрицательному заряду электронного облака. Сила взаимодействия между зарядами - сила электрического изображения - имеет значительную дальность действия, до 10 мкм от поверхности. Следовательно, энергетический потенциал поверхности характеризуется потенциалом внепп1сго пространства на расстоянии примерно 10 мкм от поверхности. Облако электронов совместно с наружным слоем положительных ионов образует двойной электрической слой. Таким образом, наличие электрического потенциала поверхности твердого тела и полярных молекул поверхностно-активных веществ предопределяет уровень их энергетического взаимодействия при адсорбции и строение адсорби -)ованной пленки. [c.54]

При расчете теплообмена излучением между телами важное значение имеет результирующее излучение, представляющее собой разность между лучистым потоком, попадающим на тело, и лучистым потоком, который оно испускает в окружающее пространство. Чтобы определить поверхностную плотность потока результирующего излучения рреэ, составим уравнение баланса энергии, проходящей через плоскости а-а и Ь-Ь, одна из которых расположена внутри, а другая — снаружи этого тела вблизи его поверхности (рис. 19.1). Для плоскости а-а [c.231]

В ИПХТ-М плавка осуществляется в проводящем разрезном охлаждаемом тигле, температура которого поддерживается достаточно низкой, чтобы исключить загрязнение расплава материалами тигля энергия вводится в металл электромагнитным полем по всей его боковой поверхности, причем поверхностная плотность мощности выбирается столь высокой, чтобы полностью покрывать отток тепла из поверхностного слоя металла, не допуская образования сколько-нибудь существенного слоя гарнисажа. [c.9]

При интенсивной циркуляции расплава внутри гарнисажа перегрев ядра загрузки ДГр окажетсй ниже полученного в данном разделе, и для восстановления его значения необходимо соответственно повысить поверхностную плотность потока энергии, что отразится также на значениях/ и 5 (см. 14). [c.108]

Спектральная поверхностная плотность излучения определяет количество электромагнитной энергии, падающей на плоский элемент позерх(.ости в и.аправлении нормали к нему за единицу времени, приходящееся на единицу его поверхности и на единицу частотного интервала [c.50]

Разность поглощенного и собственного излучения поверхности представляет собой результирующее излучение поверхности, т. е. количество энергии, воспринятой или отданной шовер ностью в результате радиационного теплообмена. С другой стороны, результирующее излучение (на основании баланса энергии) равно разности падающего и эффективного излучения. Спектральная и полная поверхностные плотности результирующего излучения будут определяться как разности соответствующих плотностей [c.56]

Изотропность равновесного излучения позволяет установить однозначную связь спектральной поверхностной плотности равновесного излучения а также спектральной объемной плотности энергии равновесного излучени со спектральной интенсивностью равновесного излучения Эти величины на основании (1-78), (1-82) и (2-4) получаются следующими [c.62]

Таким образом, найденная из термодинамических рассуждений функция (2-31) показывает, что полная объемная плотность энергии равновесного излучения в вакууме пролорциональна четвертой степени абсолютной температуры системы. Подставляя (2-31) в (2-20) — (2-22), получаем выражения для полных величин интенсивности, поверхностной плотности и давления равновесного излучения [c.68]

На рис. 2-1 показано распределение электромагнитной энергии в спектре равновесного излучения, получаемое на основании формул Планка, Рэлея — Джинса и Вина. При этом все три формулы приведены к безразмерному виду относительно спектральной поверхностной плотности равновесного излучения и аргумента hvjkT. Рис. общность закона Планка Вина и Рэлея — Дншнса. [c.77]

Для измерения количества теплового излучения применяются энергетические единицы. Количество энергии, излучаемой в полусферическое пространство единицей поверхности источника в единицу времени, т. е. поверхностная плотность испускаемого во всех направлениях потока, называется лучеиспускательной способностью поверхности тела и обозначается через Е, вт м - или ккал1м -ч. В оптике аналогичную величину называют светимостью. [c.188]

В 1980 обнаружен новый тип явлений, к-рый также носит характер М. к. э.,— квантовый. Холла аффект. Он наблюдается при низких темп-рах в инверсном слое — двумерной системе электронов, удерживаемых вблизи границы раздела двух полупроводников перпендикулярным к границе электрич. полем. При наложении перпендикулярного слою магн. поля Н энерге-тич. спектр электронов разбивается на дискретные уровни Ландау. В вырожденном электронном газе заполнены те уровни Ландау, к-рые лежат ниже энергии ферми-газа, причём на каждом уровне может находиться (на единице поверхности слоя) eHih электронов, Холловская компонента тензора поверхностной проводимости Од,у в сильном магн, поле равна —Ne /H, где N поверхностная плотность электронов. Если уровень Ферми лежит между п-м п п 1)-м уровнями Ландау, то W = еН/кс)п и [c.31]

В Р. п. со светимостью < 10 эрг/с падающие протоны и электроны тормозятся в атмосфере (образованной веществом, выпавшим на нейтронную звезду за ничтожные доли секунды до этого) за счёт ядерных и кулоновских столкновений. Выделяющаяся энергия излучается слоем, поверхностная плотность к-ро-го ок. 10—20 г/см , а толщина — неск. метров. Существует предположение, что может возникнуть тонкая (неск. см) бесстолкновительная ударная волна, в к-рой выделяется вся кинетич. энергия аккрецирующего потока. [c.359]

Метод мембраны нулевой толщины заключается в условной замене открытой системы, содержащей ТЖП, на энергетически эквивалентную ей систему (референтную, по Гиббсу, систему, см. Поверхностные нвмния), в к-рой ТЖП заменена на разделяющую (по Гиббсу) поверхность, т. е, поверхность, хотя и имеющую нулевую толщину, однако характеризующуюся конечными значениями поверхностных плотностей свободной энергии, энтропии и массы. Весь объём V системы при этом считается заполненным фазой р К= V . Мембранный метод описания ТЖП используется в том случае, когда толщина плёнки не является экспериментально измеряемым параметром. Как и в случае свободных межфазных поверхностей, все экстенсивные параметры системы представляются в виде суммы объёмных частей, относящихся к фазе р. и по- [c.128]

ЭКСПОЗИЦИЯ (количество освещения, световая экспозиция) — поверхностная плотность световой энергии отношение световой энергии dQ, падающей на элемент поверхности dA, к площади этого элемента. Эквивалентное определение—произведение освещённости Е на длительность освещения H=dQjdA = Edt. Э. выражают в лк - с. Понятие Э. удобно применять, если результат воздействия излучения накапливается во времени (напр., в фотографии). В системе энергетических фотометрических величин аналогичная величина наз. энергетической экспозицией. [c.505]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...