Точки Расстояния — Определение

Таким образом, в граничном слое Прандтля при наличии в нем градиента концентрации массоперенос осуществляется двумя разными параллельно протекающими путями. Суммарная скорость процесса массопереноса определяется скоростью протекания каждого элементарного процесса переноса. Если, однако,торможение одного из этих параллельных процессов значительно меньше торможения другого, то суммарная скорость массопереноса определяется в основном скоростью этого наименее заторможенного, т. е. быстрого, процесса переноса. Скорость конвективного массопереноса в граничном слое Прандтля снижается по мере уменьшения скорости движения v в нем жидкости (см. рис. 143) и его роль в определении суммарной скорости массопереноса тоже уменьшается, а роль молекулярной диффузии возрастает. Начиная с какого-то расстояния от твердой поверхности б молекулярный перенос вещества становится преобладающим по сравнению с конвективным переносом, который преобладает в части слоя Прандтля (77 — б). [c.209]

Если труба достаточно длинная, то на некотором определенном расстоянии от входа (начальном участке) происходит формирование постоянного профиля скорости, имеющего по оси максимальное значение, от которого скорость падает до нуля у стенки (рис. 1.2, г). [c.19]

Определение расстояния между 1 — точкой и плоскостью 2 — прямой и плоскостью 3 — плоскостями 4 — скрещивающимися прямыми рассматривается совместно, так как алгоритм решения для всех этих задач по существу одинаков и состоит из геометрических построений, которые нужно выполнить для определения расстояния между заданными точкой А и плоскостью а. Если и есть какое-то различие, то оно состоит лишь в том, что в случаях 2 и 3 прежде чем приступить к решению задачи, следует на прямой т (случай 2) или плоскости /3 (случай 3) отметить произвольную точку А. При определении расстояния между скрещивающимися прямыми предварительно заключаем их в параллельные плоскости а и /3 с последующим определением расстояния между этими плоскостями. [c.183]

Можно предложить и другой путь для определения расстояния между скрещивающимися прямыми, который состоит в том, что с помощью какого-либо способа преобразования ортогональных проекций одна из скрещивающихся прямых переводится в проецирующее положение. В этом случае одна проекция прямой вырождается в точку. Расстояние между новыми проекциями скрещивающихся прямых (точкой А 2 и отрезком fj)2) является искомым. [c.186]

Это равенство показывает, что любому положению точки А соответствует определенное положение точки В, отстоящее от А по направлению Гаи на расстоянии АВ. [c.198]

Условимся называть континуальное множество геометрических точек, расстояния между которыми фиксированы, геометрической твердой средой. Если геометрическая твердая среда задана, то положение произвольной (не связанной с этой средой) геометрической точки будет характеризоваться той точкой среды, с которой рассматриваемая точка совпадает. В этом смысле геометрическую твердую среду можно принять за геометрическую систему отсчета. Бессмысленно было бы пытаться задать положение геометрической твердой среды в пустом однородном и изотропном пространстве. В то же время геометрическую твердую среду можно связать с каким-либо реальным объектом, находящимся в таком пространстве, например с каким-либо материальным телом. Но объектов такого рода много, так что геометрическая твердая среда не единственна и можно ввести множество таких сред, каждая из которых будет абсолютно проницаемой для точек другой среды. Тогда можно определить положение какой-либо геометрической твердой среды относительно любой другой геометрической твердой среды, определив положение каждой точки первой среды относительно второй. В отличие от пустого однородного и изотропного пространства, в каждой геометрической твердой среде может быть различным образом задана система координат как совокупность чисел, которые определяют положение каждой точки этой среды по отношению к некоторым специально выделенным базовым , или основным , точкам. В классической кинематике рассматриваются трехмерные твердые геометрические среды, т. е. среды, в которых для определения положения точки достаточно указать для нее три таких числа в некоторых случаях вводятся в рассмотрение вырожденные среды — двумерные и одномерные. [c.12]

Ускорения точек плоской фигуры при плоском движении подобно скоростям точек можно определять двумя путями по формуле (Ш), выражающей зависимость ускорений двух точек плоской фигуры и путем использования мгновенного центра ускорений и формулы (16). Обычно мгновенный центр ускорений, кроме частных случаев, когда угловая скорость или угловое ускорение равны нулю, располагается на плоской фигуре так, что трудно производить последующее определение расстояний от него до рассматриваемых точек фигуры. Поэтому определение ускорения точек рекомендуется производить по формуле (10). [c.150]

Существует определенная связь между среднестатистическими размерам вихрей в потоке и двухточечным коэффициентом корреляции расстояние, где величина Яц обращается в нуль, характеризует наибольший размер вихрей, а интеграл от Ri,j в области его изменения определяет среднестатистический размер вихрей, который называют интегральным масштабом турбулентности. Если истинную кривую Rгj заменить параболой (рис. 13.5, а, штриховая линия), то расстояние от начала координат до точки пересечения параболы с осью х,- характеризует микромасштаб турбулентности, или средний размер наименьших вихрей %. [c.268]

График ускорения движения точки строится аналогично, путем дифференцирования графика скорости. При этом новое полюсное расстояние может отличаться от полюсного расстояния Н. Определение масштаба графика ускорения выполняется по равенству (3.90), если заменить величину масштаба р, графика перемещения величиной масштаба графика скорости и вместо Н подставить Н -, [c.72]

Второй член правой части (1.34) называют внутренней потенциальной энергией системы. Она, вообще говоря, отлична от нуля и, что весьма важно, может изменяться вместе с изменением самой системы с течением времени. Только для частного класса систем —для твердых гел — внутренний потенциал есть величина постоянная. Формально, твердое тело можно определить как систему материальных точек, расстояния между которыми постоянны и не могут изменяться со временем. В этом случае величины r,j постоянны, и поэтому векторы ёгц перпендикулярны к соответствующим векторам rjj, а следовательно, и к силам fjj. По этой причине в твердом теле внутренние силы не совершают работы, и внутренний потенциал должен оставаться постоянным. Так как полный потенциал во всех случаях есть величина, определенная лишь с точностью до аддитивной постоянной, то постоянный внутренний потенциал можно при исследовании движения системы совершенно не рассматривать. [c.21]

Отсюда следует, что скорость всюду на конечном расстоянии имеет определенное, конечное, непрерывно изменяющееся значение, за исключением только точек эллипса (19), для которого и —и, где она бесконечна. В бесконечности скорость равна [c.176]

Все же эти силы не так малы, чтобы ими можно было всегда пренебрегать. Однако не только измерение таких сил молекулярного взаимодействия между двумя телами, разделенными узким зазором, представляло до последнего времени нерешенную задачу экспериментальной физики, но даже не было известно ни одной сколько-нибудь серьезной попытки ее разрешения. Между тем подобная задача могла быть поставлена, когда было впервые развито представление о силах молекулярного взаимодействия, убывающих с расстоянием по определенному закону. Такое представление было развито в трудах французских математиков Клеро и Лапласа почти 200 лет назад. В то же время аналогичная задача проверки закона [c.138]

Если в сечении действует продольное усилие и изгибающий момент одновременно, то для возможности определения каждого нз этих усилий отдельно устанавливаются на противоположных сторонах н равных расстояниях от осп элемента два тензометра в одной с ней плоскости. [c.508]

Межплоскостное расстояние по определению равно длине перпендикуляра, опущенного из начала координат на плоскость, пересекающую оси х, у, zb точках а/А Ь/к с/1. [c.49]

Зная расстояния, соответствующие определенной скорости охлаждения в сечении детали, а также твердость, которой должна обладать деталь в той или иной точке его сечения, на основании полос прокаливаемости выбирают такую сталь, которая удовлетворяет этим требованиям. [c.245]

Построение по точкам центроиды [16]. За базовые точки принимают точки центроиды и относительно них ориентируют заданный и определяемый профили. Количество базовых точек сокращается. Порядок определения аналогичен описанному для предыдущего построения. Для случая обработки с центроидами в виде начальных окружностей координаты базовых точек в прямоугольной системе координат с началом в полюсе Р и осью, совпадающей с линией кратчайшего межосевого расстояния, равны [c.590]

Возможным способом определения топологии пространства некоторой величины г является введение нормы, этого пространства, т. е. определение правила, однозначно преобразующего любой из рассматриваемых объектов в неотрицательный скаляр. Если определена норма для объекта г з, то расстояние — г1з2 1 определяется как ) [c.138]

Решение. Искомая точка нолучится как точка пересечения трех плоскостей, из[ которых каждая является геометрическим местом точек, отстоящих на определенное расстояние от граней пирамиды. [c.140]

Каждой точке тела соответствует определенный эллипсоид инерции, который характеризует моменты инерции тела относительно всех осей, проходящих через данную точку. Действительно, имея эллипсоид инерции для некоторой точки О (рис. 87, б) по расстоянию OjVi от начала координат О до точки N, в которой какая-либо ось Vj пересекает эллипсоид инерции, можно определить момент инерции тела относительно этой оси по формуле (38.1) [c.102]

При разборе опыта Юнга (см. 6.5) указывалось, что для некоторого расстояния между двумя отверстиями d = Х/ 2а) вид-ность интерференционных полос становится равной О и снова возрастает при дальнейшем увеличении с1. Зная эту точку, можно определить угловой диаметр источника света 2а = 2alD, а если из каких-либо дополнительных исследований оценить расстояние D, то открывается возможность определения абсолютных размеров источника (например, его диаметра). Однако все попытки реализовать такой метод в астрофизике не приводили к успеху — при введении в световой пучок любых двух отверстий не удавалось установить зависимость видности полос от расстояния между отверстиями. Лишь создание Майкельсоном звездного интер-ферометра позволило получить искомые данные для нескольких аномально больших звезд. В этом опыте (рис. 6.65) период [c.336]

Если абсолютно жесткое тело закреплено на неподвижной оси, вокруг которой оно может вращаться, то это означает, что фиксировано положение двух вершин треугольника. Из шести независимых координат заранее фиксированы пять (координаты двух ве[инин треугольника, т. е. двух точек, расстояние между которыми также фиксировано), и для определения положения тела должна быть задана только одна координата. Тело, закрепленное на оси, обладает одной степенью свободы. [c.50]

Обш ие теоремы механики формулируются для системы материальных точек, связанных силами взаимодействия плп подчиненных геометрическим связям. Простейшую систему представляет собою так называемое абсолютно твердое тело, т. е. система конечного или бесконечно большого числа материальных точек, расстояния между которыми остаются неизменными. После того как наложено столь жесткое кинематическое ограничение, вопрос о природе сил взаимодействия между точками, составляющими твердое тело, уже не возникает, эти взаимодействия не могут быть измерены никаким способом, они совершенно не влияют на характер движения тела. Продолжая тот же путь рассуждений, можно представить себе реальное твердое тело или жидкость как систему весьма большого числа материальных точек, взаимодействующих между собою определенным образом. Физическая точка зреиия будет состоять в том, чтобы приписывать этим материальным точкам определенную индивидуальность, отождествляя их с реальными атомами и молекулами. Проследить за движением каждой физической точки совершенно невозможно, так как число их слишком велико, поэтому, даже если принять за отправной пункт представление об атомном строении и об определенных законах междуатомного взаимодействия, все равно приходится вводить некоторые осредненные характеристики, описывающие движение атомов и действующие между ними силы, отказываясь от рассмотрения каждого атома в отдельности. Методы статистической физики хорошо развиты применительно [c.19]

Положение звена плоского механизма в движении относительно стойки определяется либо координатами двух его точек, либо координатами одной точки, расстоянием ее до другой точки и углом наклона линии, соединяющей эти точки. Следовательно, для определения положений звеньев 2 и 3 группы надо найти либо координаты точки С, либо углы фг и фа. Эти неизве- [c.60]

Смещения (3,8) точек среды вызывают определенные объемные изменения. Для выяснения их особенностей рассмотрим в недеформированной среде (не содержащей дефекта) произвольный объем V, ограниченный замкнутой поверхностью 5. Поместим в некоторую точку О точечный дефект, создающий поле смещений (3.8), и примем точку О за начало координат. В результате точки поверхности 8 сместятся в новые полон<ения и образуют новую поверхность 8, ограничивающую объем V = V, -1- бП. Найдем изменение объема бП. Бесконечно малый элемент 7,8 поверхности 8 при внесении дефекта в точ- ку О сместится по паправленшо нормали к 8 на расстояние и п =17хр, и пройдет через объем 17хР й/5, гдега — единичный вектор внешней нормали к поверхности 8, а — проекция смещения 17 х па направление этой нормали (рис. 8). Смещение всей поверхности 8 приведет тогда к изменению объема [c.68]

Таким образом, радиус инерции означает то расстояние от точки подвеса маятника О, на котором нужно сконцентрировать всю его массу ш, чтобы получить тот же момент инерции 0, как и при истинном распределении масс. При этом следует обратить внимание на следующее противопоставление. При введении с помощью формулы (11. 8) понятия приведенной массы задается радиус г, на котором должна быть помещена искомая масса Шприв. напротив, при нашем теперешнем определении радиуса инерции [уравнение (16.4)] задается масса т и требуется найти расстояние а, на котором нужно поместить эту массу. [c.123]

Так как полодия лежит целиком на эллипсоиде инерции, то расстояние и любой ее точки Q от центра О остается, наверное, заключенным между двумя вполне определенными конечными пределами, необходимо заключенными между 1/У Л и 1/У С. Для определения расстояния мы обратимся к параметрическому определению полодии, которое получится, если мы разрешим относительно х , у , систему уравнений [c.174]

В результате вращения рычажной сиетемы в рычаге ОА возникают элементарные центробежные силы, создающие момент стремящийся повернуть рычаг О А относительно точки А. Для определения рассмотрим элемент рычага ОА, расположенный на расстоянии от точки А и имеющий радиус вращения [c.515]

Кривая (2.8), в отличие от кривой (1.4), асимптотически стре-мится к прямой h = Н. Что же считать радиусом воронки депрессии Можно принять за него то расстояние от оси скважины, для которого понижение S = Н — h имеет заданное малое значение, например несколько сантиметров, или же S Sg или S ff и т. д. имеют заданную величину. В следующем параграфе мы иначе подойдем к вопросу об определении радиуса воронки депрессии. Теперь же видим, что имеются две раз.пичных величины. Одну из них условно будем называть радиусом влияния скважины на дебит — это найденное нами R, выражаемое соответственно формулами (2.5) и (2.7). Она представляет то значение В, при котором формула для дебита в течении между слабопроница мыми пластами имеет вид формулы Дюпюи. Другое значение В (в дальнейшем оно обозначается у нас через В ) будем называть радиусом воронки депрессии — это расстояние, где кончается воронка депрессии. [c.231]

Прандтль предлагает следующий способ определения / и ш. Под путем перемешивания Прандтль понимает то расстояние, которое должен тройти некоторый объем вещества, обладающий относительно него скоростью w, до практически полного рассеяния его избыточной кинетической энергии. Тогда сопротивление движению такого объема диаметром d можно принять пропорциональным поперечному сечению объема и динами- [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...