Диаметр источника, угловой

Итак, метод позволяет определить также и угловой диаметр источника света (ср. также 41). [c.195]

Перейдем теперь к вопросу об измерении угловой расходимости. При выводе формул (1.28), (1.29) мы видели, что переход к дальней зоне, когда форма распределения интенсивности перестает зависеть от расстояния, связан с возможностью пренебрежения в фазовом множителе подынтегрального выражения членами, содержащими х] и у, В обычных условиях для этого необходимо выполнение неравенства (1.27), что требует, как правило, значительного удаления от источника излучения. Так, при X = 0,5 мкм (зеленый свет) и диаметре источника 3 5 см дальняя зона полностью формируется только на расстоянии порядка нескольких километров. Однако нетрудно добиться полного отсутствия упомянутых членов и в непосредственной близости от источника излучения — для этого достаточно воспользоваться обычной положительной линзой. [c.58]

Таким образом, можно измерить угловой диаметр источника, постепенно увеличивая интервал между двумя отверстиями до тех пор, пока не исчезнут интерференционные полосы. Тогда диаметр источника вычисляется по формуле [c.319]

Поскольку угловой диаметр источника ф, видимый из точек А и В, равен то условием когерентного освещения этих точек является ограничение ф < Х/(1. С другой стороны, можно утверждать, что излучение источника 5 когерентно в конусе с углом при вершине 0 < Х/ш. Этот угол называется апертурой интерференции. Соответственно поперечный размер области когерентности / = г0 = Х/ф. [c.100]

Какой источник считается точечным Типичный точечный источник — звезда. Диаметры звезд измеряются малыми долями секунды. Однако вследствие дифракции н аберраций на сетчатке звезда изображается пятном с диаметром, не меньшим одной угловой минуты. Поэтому точечным можно считать любой источник, угловой диаметр которого не превышает минуты. [c.45]

При рассматривании очень удаленных предметов размер их изображения падает до предельного значения, обусловливаемого разрешающей способностью глаза. В таком случае средняя освещенность уже не будет определяться яркостью объекта. Так как размер изображения постоянен, то освещенность пропорциональна потоку, поступающему в глаз, а этот последний зависит от силы света источника и его расстояния до глаза. Поэтому, например, звезды, угловой диаметр которых меньше секунды, не производят слепящего действия, хотя их истинная яркость нередко больше яркости Солнца, слепящее действие которого огромно благодаря заметному угловому диаметру (32 ), значительно превосходящему предел разрешения глаза (около Г). [c.343]

Для определения, согласно ГОСТ 7512—82, направления пучка излучения при просвечивании швов различных типов (рис. 3.1) и необходимого положения аппарата с источником излучения / относительно просвечиваемого сварного соединения рекомендуют применять специальный центратор-угломер, крепящийся на изделии с помощью магнитов. Телескопический указатель 3 с нанесенными делениями фокусного расстояния указывает расположение оси пучка излучения. Стойки 2 поворачиваются (при контроле тавровых и угловых соединений) в шарнирах планки 4, на которой перемещается, поворачивается и фиксируется указатель. На одной из стоек нанесена миллиметровая шкала, используемая при контроле соединений внахлестку и показывающая толщину наружного листа. Сменная шкала, крепящаяся на планке, позволяет учитывать изменение параметров сварных соединений. Построение шкал для каждого типового случая просвечивания осуществляют графическим и расчетным способом. Деления на шкалах наносят в значениях толщины свариваемых деталей и диаметров труб. [c.61]

Ручная дуговая сварка покрытыми электродами. Учитывая требования к свойствам сварного соединения, выбирается тип электрода, затем (см. гл. 2) по справочным данным или паспорту на электроды, где приводятся их технологические и другие показатели, с учетом условий выполнения сварки и имеющихся источников сварочного тока выбирается марка электрода. Часто выбор марки электродов производится сразу по их паспортным данным. В паспорте на электроды приводятся сведения о их назначении, типичные химический состав и механические свойства металла шва, технологические особенности сварки, рекомендуемые род и сила сварочного тока, производительность наплавки, расход электродов и др. Следует помнить, что химический состав металла шва по его длине изменяется. Это связано с нагревом электрода по мере его расплавления, а значит с изменением скорости его расплавления, т.е. изменяется уо. Геометрические размеры швов задаются по соответствующим ГОСТ или ТУ. Точность их исполнения зависит от квалификации сварщика и проверяется специальным шаблоном. При сварке многопроходных швов стыковых соединений первые проход (корневой) должен выполняться электродами диаметром 3. .. 4 мм для удобства провара корня шва. Следует иметь ввиду, что максимальная площадь поперечного сечения металла шва, наплавленного за один проход 30. .. 40 мм . При сварке угловых швов, за один проход, рекомендуется выполнять швы с катетом 8. .. 9 мм. При необходимости выполнения швов с большим катетом применяется сварка за два прохода и более. [c.242]

Возвращаясь к снижению видности полос, вызванному увеличением размера источника, заметим, что этот эффект служит основой измерения с помощью звездного интерферометра Майкельсона угловых диаметров звезд, слишком малых для измерений обычным способом на телескопе. Этот метод описывается в гл. 6, где показано также, каким образом изменения видности полос в зависимости от расстояния между двумя апертурами позволяют получить информацию о распределении яркости источника. [c.18]

Чтобы создать представление об использовании интерференции как непрямого способа применения телескопа для измерения угловых размеров астрономических объектов, рассмотрим рис. 6.1, а. На нем представлен апертурный экран, имеющий две щели, перпендикулярные рисунку и размещенные перед линзами телескопа (аналогичную схему нетрудно осуществить и для отражательного телескопа). Волновые фронты поступают от всех точек видимой части поверхности звезды, имеющей угловой диаметр фо (стягиваемый ею угол с вершиной у Земли). На рисунке показаны только граничные фронты волн Wi, испущенный на одном краю диска, и Wj от противоположного края. В фокальной плоскости линз образуется непрерывная система интерференционных полос типа os (источник считается некогерентным) от полос, вызываемых Wj, до полос, определяемых W2. Окончательным результатом является картина, показанная на рис. 6.1,6 с видностью < 1. Отметим, что расстояние между полосами остается таким же, как если бы источник был точечным, а именно A=fk/D [уравнение (1.11)]. На практике интенсивность картины полос снижается с той и другой стороны от оси (ср. с выборкой на дифракционной картине от одиночной щели в разд. 2.4). Мы можем пренебречь этим понижением, если щели узкие и, в частности, если наблюдения, как случается на практике, ограничены центральной областью картины полос. [c.123]

Точность в этом методе оценивается с учетом рис. 6.12, в, из которого мы находим, что угловой размер лепестков на рис. 6.12,6 равен полуширине центрального максимума ддя параболической антенны с диаметром, равным расстоянию между двумя антеннами, образующими интерферометр. Иными словами, по способности локализовать источники и измерять их угловые диаметры интерферометр можно сравнить с обычным параболическим радиотелескопом, если его диаметр равен [c.152]

Таким образом, идея состояла в том, что если флуктуации интенсивности на двух близких антеннах коррелировали, то уменьшение корреляции (отсюда корреляционный интерферометр) с увеличением базы позволяло бы определять угловой размер источника (это был бы аналог метода Майкельсона, использующий интенсивности для измерения диаметров оптически видимых звезд). Тогда трудность, связанная с взаимной нестабильностью далеко разнесенных гетеродинов, была бы преодолена. (В то время не были разработаны атомные часы, которые сейчас используются в интерферометрии с длинными базами.) [c.160]

Опасное действие лазерного света зависит от интенсивности излучения и его длительности. Особенно высоких значений интенсивность лазерного излучения может достигать на сетчатке глаза вследствие фокусирующего действия хрусталика глаза. При этом энергетическая освещенность сетчатки зависит от углового размера источника излучения по отношению к глазу, а также от диаметра зрачка, который в свою очередь определяется средней — фоновой— освещенностью роговицы глаза. [c.100]

Энергетическая экспозиция Hi на роговице глаза в зависимости от длительности воздействия г и углового размера а источника излучения при максимальном диаметре зрачка глаза [c.101]

Согласно табл. 14 предельно допустимая энергетическая экспозиция на роговице глаза для углового размера источника излучения а<10 з рад при максимальном диаметре зрачка глаза, при длительности воздействия импульса лазерного излучения т=10 с равна Я1 = 7,1 10 Дж/см [c.103]

Строгое соблюдение правил техники безопасности необходимо не только при работе с лазерами импульсного действия, но также и с лазерами непрерывного действия. Например, если длительность воздействия света аргонового лазера при длине волны света Х = = 0,514 мкм достигает т=0,1 с, а угловой размер источника излучения а<10- рад, то, согласно табл. 14, предельно допустимая энергетическая экспозиция составляет Hi = 2,2-10 Дж/см для максимального значения диаметра зрачка глаза ( з = 0,7 см). [c.104]

Разработанные в СССР предельно допустимые уровни— ПДУ для излучения в диапазоне 0,4... 1,4 мкм учитывают их зависимость от углового размера источника. или от диаметра пятна засветки на сетчатке, а также от диаметра зрачка глаза. В видимом диапазоне волн 0,4...0,7 мкм учитывают зависимость от фоновой освещенности роговицы [20]. Нормированная энергетическая экспозиция Н на роговице глаза и кожи за общее время облучения в течение дня для лазерного излучения с длиной волны 0,2...0,4 мкм составляет [14] [c.52]

Для получения нижнего предела пространственной когерентности y = 0,88 по диаметру d= см на длине волны Я = 5000 А источник нужно отодвинуть на такое расстояние, чтобы его угловой радиус 0 был равен [c.370]

Если же приемник расположен на расстоянии 30—50 см от выхода усилителя и находится на оси системы, а диаметр луча лазера-источника достаточно мал для того, чтобы луч мог пройти через усилитель без отражения от стенок, то нет необходимости в дополнительной пространственной фильтрации для уменьшения избыточного шума спонтанного излучения. Стенки трубки усилителя ограничивают угловую ширину шумового спонтанного излучения до величины [c.399]

Малость д, обусловливает большие угловые размеры дифракционного поля. Поэтому, интенсивность /1 дифракционного поля, формируемого единичным объектом, оказывается весьма малой. Действительно 1 АФ1/АГ , где АФ1 — элементарный световой поток, попадающий от источника 3 в область данного единичного рассеивающего центра, т.е. АФ1 а АО телесный угол, в пределах которого в результате дифракции потом перераспределяется этот поток АФь т.е. А17 Поэтому /1 Попадающий в зрачок глаза световой пучок покрывает участок диффузора в виде круглой площадки диаметром VI = В, где В — диаметр зрачка глаза В = 4 мм). В пределах этой площадки умещается достаточно большое число отверстий N = В/(Г) = 10 . За счёт наслоения множества одинаковых картин от N близко расположенных отверстий происходит А -кратное усиление эффекта. Поскольку при этом смещение произвольно выбранного отверстия из области площадки, имеющей диаметр В = В, относительно центра этой площадки не превосходит малую величину В/2, а размеры самой дифракционной картины достаточно велики, имеет место практически полное перекрывание элемен- [c.110]

При разборе опыта Юнга (см. 6.5) указывалось, что для некоторого расстояния между двумя отверстиями d = Х/ 2а) вид-ность интерференционных полос становится равной О и снова возрастает при дальнейшем увеличении с1. Зная эту точку, можно определить угловой диаметр источника света 2а = 2alD, а если из каких-либо дополнительных исследований оценить расстояние D, то открывается возможность определения абсолютных размеров источника (например, его диаметра). Однако все попытки реализовать такой метод в астрофизике не приводили к успеху — при введении в световой пучок любых двух отверстий не удавалось установить зависимость видности полос от расстояния между отверстиями. Лишь создание Майкельсоном звездного интер-ферометра позволило получить искомые данные для нескольких аномально больших звезд. В этом опыте (рис. 6.65) период [c.336]

Аналогично, небольшой источник, угловой размер которого равен (или меньше) "ф. определяемого последним соотношением, представляется наблюдателю точкой, т. е. дает при наблюдении в трубу картину, практически не зависящую от ( юрмы источника и близкую к картине, вызываемой светящейся точкой. Таким образом, разрешающая сила объектива тем больще, чем больше его диаметр. [c.348]

Во время появления в 1946 г. [54] большого солнечного пятна, когда излучение Солнца существенно возросло, Райд и Вонберг воспользовались своим прибором для определения углового диаметра радиоисточника на Солнце. Для различных расстояний между антеннами они измерили отношение максимума к минимуму лепестков, образующих интерференционную кривую. На основе этих результатов они заключили, что угловой диаметр источника составляет 1(У. Так как это значение существенно не превышало диаметр визуально наблюдаемого солнечного пятна, они заключили, что радиоисточник относится к визуальному пятну или по крайней мере связан с ним. [c.153]

При расчетах коэффициентов Р и Рл в табл. 4.5, выполнявшихся ММК, приняты следующие предпосылки источником лучистого и молекулярного потоков является однородная поверхность диаметром D угловое распределение эмиттируемых этой поверхностью и переот-ражаемых экраном потоков описывается законом косинуса криопанель, показанная на схеме двойной штри- [c.177]

Пучок света с минимально возможной при данном диаметре а угловой расходимостью Д0 Я,/а формируется в результате интерференции вторичных волн от всего поперечного сечения. Такая интерференция возможна только тогда, когда световые колебания когерентны по всему поперечному сечению пучка. Высокая пространственная когерентность лазерного пучка обусловлена самой природой процесса испускания света (вынужденное излучение). Когда направленный пучок ( плоская волна) формируется от обычного источника света, помещенного в фокус собирающей линзы или вогнутого зеркала, для достижения дифракционного предела расходимости необходимо, чтобы освещение всей поверхности линзы или зеркала было когерентным. Как было показано в 5.5, размер области когерентности от протяженного источника равен dfvK/Q, где Q = D/L — угловой размер источника. В данном случае расстояние L от источника равно фокусному расстоянию F и d=KF/D. Из требования d>a получаем прежнее ограничение на размер источника D< %F/а. Для увеличения допустимого размера источника можно увеличивать F, но при этом уменьшается та часть светового потока источника, которая попадает в формируемый пучок. [c.288]

Считая отклонение D 12% максимально допустимым отклонением от идеального значения, равного единице, получим, что кеаэилюнохроматический однородный источник углового радиуса a=p/R почти когерентно освещает пло щадку в виде круга диаметром ) 0,16 Х/а. Этот результат полезен при оценке [c.469]

В 1962 г. был обнаружен космический источник интенсивного радиоизлучения, который оптически наблюдался в виде звездоподобного объекта о угловым диаметром 0,5". Вначале считали, что это — звезда в нашей Галактике, излучающая радиоволны, но затем был получен ее спектр, линии которого оказались значительно смещенными в направлении красного конца. Например, линия атомарного кислорода, имеющая нормальную длину волны 3,727-10- см была обнаружена при длине волны 5,097-10-5 см Одно из объяснений заключалось в том, что это — чрезвычайно массивная звезда с гравитационным красным смещением. Если эта гипотетическая радиозвезда находится в нашей Галактике, то ее расстояние от Земли должно быть меньше 1022 см. [c.421]

Схематическое изображение интерферснционноГ картины для источника с угловым диаметром 6. Угол (р = Х/ ) определяется расстоянием между щелями. [c.196]

Установки типа Лайнолог состоят из трех основных блоков, соединенных между собой универсальными замками. Первый блок является приводным. Он содержит источник питания для всех электронных устройств и снабжен ершевидными резиновыми манжетами для центрирования и образования уплотнения у стенки трубы, необходимого для перемещения установки потоками нефти или газа. Второй блок — измерительный, состоит из электромагнита и преобразователей. В третьем блоке размещены все электронные измерительные и регистрирующие узлы установки. Сигналы преобразователей после усиления записываются на магнитной ленте. Число каналов записи зависит от типоразмеров контролируемых труб и при больших диаметрах достигает 32. На магнитный носитель записываются также пройденный путь, угловая ориентация установки, время работы устройства для маркировки и другие вспомогательные данные. [c.337]

Оптическая часть установки (рис. 2) состоит из четырех ветвей. Первая ветвь предназначена для формирования просвечивающего пучка S и включает в себя источник света i, призму фазовые пластинки Я/2 (в полволны) 3 и XI4 (в четверть волны) 4, положительную линзу 6, иммерсионную ванну 6, модель 7. В качестве источника света используется выпускаемый промышленностью гелий-неоповый лазер ЛГ-56, который излучает монохроматический свет с длиной волны к = 0,633 мк (ширина линии излучения ДЯ, 10 мк). Излучение коллимировано (угловая расходимость — 10 ), линейно поляризовано диаметр выходящего пучка — [c.31]

Уравнение (2,06) показьшает зависимость диаметра центрального диска диска Эри) от диаметра апертуры и длины волны света. Размер этого диска по существу и определяет предельное разрешение телескопа. Рассмотрим изображение двух звезд с малым угловым расстоянием 0 (рис. 2.6). Поскольку они являются некогерентными по отношению друг к другу источниками, изображение состоит из двух картин интенсивности Эри. Поэтому возможность разрешения двух звезд зависит от размера дисков Эри и расстояния, на котором они перекрываются. Общепринятое граничное условие, критерий Рэлея, представляет собой расстояние, показанное на рис. 2.4,6 и 2.5, в. Согласно этому критерию, две картины разрешаются, если центр диска Эри одной из них налагается на темное кольцо другой. Это обеспечивает провал на 20% в суммарной кривой интенсивности между пиками (которые предполагаются нами одинаковыми по интенсивности). Величина этого провала, хотя и выбрана весьма произвольной, тем не менее является во многих случаях удобным критерием разрешения. [c.33]

С помощью двухантенного интерферометра Райл и Смит [55] открыли самый яркий источник северного неба в Кассиопее, но не смогли его отождествить. Они оценили, что его угловой диаметр меньше 6. [c.153]

В зависимости от углового размера источника света освещенность интерференционного поля изменяется, так как происходит наложение интерференционных картин с различными фазами В качестве допустимого следует выбирать такой размер источника при котором суммарная освещенность поля интерференции от раз личных точек источника (в пределах его углового диаметра (р) на ходилась в заданных пределах ( 10%). При аостоянных пара метрах интерферометра разность фаз в этом случае является функцией угла (р. Следовательно, для (р = 0и(р= 0из выражения (2) соответственно получим [c.122]

Эти очень общие рассуждения определены, конечно, лишь с точностью до множителя порядка единицы. Чтобы получить более точные сведения об изменениях, происходящих в голограмме вследствие отклонения от абсолютной когерентности, рассмотрим простой случай освещения через физическую апертуру диаметром d и исследуем ее влияние на систему полос, созданных точечным предметом, расположенным на оси на расстоянии 2о от апертуры. Каждая точка освещающей апертуры создает систему полос, концентрических с осью, связывающей эту точку с точкой предмета. Эти системы полос взаимно некогерентны, следовательно, их интенсивности должны суммироваться. На краю голограммы угловое расстояние между двумя полосами равно V osinYm- Если две системы полос смещены друг относительно друга на половину этого расстояния, то они будут полностью дополнять друг друга и интерференционные полосы пропадут. Этот случай соответствует расстоянию между двумя точками источника Х/2 sin уш, которое как раз равно пределу Аббе с1а- [c.256]

Теперь применим (9.26) для определения вырождения излучения газового лазера с мощностью 1 вт, работающего на длине волны 514,5 нм при угловой расходимости 10 рад с шириной линии 10 гц и диаметре пятна 10" см. Яркость такого источника равна 1,67 10 вт1см стер, что соответствует плотности потока фотонов 4,2- 10 фотон см стер сек. Световое излучение поляризовано, и поэтому параметр вырождения равен [c.466]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...