Прандтля для I пути перемешивания

Прандтля для I пути перемешивания 159 (1) [c.363]

Используя для длины пути перемешивания I формулу Прандтля / = ху и вводя обозначение [c.105]

Введенный множитель I Прандтль назвал длиной пути перемешивания, понимая этот путь как расстояние, проходимое частицей с начальной скоростью их для приобретения скорости того слоя с координатой г, Б который внедряется эта частица. [c.144]

Система (3.21) — (3.23), включающая три уравнения, содержит пять неизвестных величин и, у, Т, рт, и является незамкнутой. Для ее замыкания нужно определить величину рт и установить связь между Рт и Ят. В настоящее время используются различные гипотезы для вычисления величины рт. В частности, используя гипотезу Прандтля о пути перемешивания I, получаем [c.67]

Для практического применения формулы (433) в случае турбулентного пограничного слоя недостает, как было сказано, данных о пути перемешивания, которые следует получить эмпирическим способом. Этот способ, основанный на убедительной гипотезе и требующий сравнения с результатами опытов, имеется. Например, Прандтль для плоской пластины считал, что поперечное движение тем больше сказывается, чем дальше оно отдалено от стенки. Такое предположение убедительно ввиду отсутствия поперечного движения непосредственно у стенки. На этом основании положим I = (где х по опытам оказалось постоянной величиной). [c.236]

Асимптотический логарифмический закон распределения скоростей для течения в канале мы уже привели в 5 главы XIX [уравнение (19.33)]. Мы вывели его для небольших расстояний от стенки, исходя из формулы Прандтля (19.7) для турбулентного касательного напряжения и из гипотезы, что I = хг/, т. е. что длина пути перемешивания пропорциональна расстоянию от стенки. В сокращенной записи этот закон распределения скоростей имеет вид [c.542]

Для использования уравнения (V. 30) в целях получения конкретных результатов необходимо сделать дополнительное допущение, правильность которого в определенных пределах может подтвердить только сравнение результатов расчета с опытными данными при соответствующем выборе безразмерных постоянных. Так, по Л. Прандтлю, при постоянном То можно путь перемешивания I выразить линейной функцией расстояния до граничной стенки [c.114]

Остановимся на наиболее простой теории Л. Прандтля, основанной на использовании понятия пути перемешивания I. Если элементарная масса жидкости при перемещении в поперечном направлении пройдет расстояние более предельного I, то по Л. Прандтлю произойдет смещение данной массы по отношению к окружающей с изменением вектора количества движения этой массы. Пусть масса жидкости, переносимая пульсационным движением в единицу времени через единицу площади в поперечном (к осредненной скорости движения) направлении, переходит из положения, для которого осредненная скорость движения равна и (у), в новое положение, для которого осредненная скорость движения в соответствии с уравнением (У,2) равна [c.103]

Решения второй задачи основаны или только на экспериментальных данных, или на дополнительных гипотезах. Так, например, Л. Прандтль предположил, что для полубезграничного потока вдоль плоскости справедлива линейная зависимость длины пути перемешивания I от расстояния у от стенки, т, е. / = ху, где х --универсальная постоянная. С достаточной степенью точности эта гипотеза была подтверждена опытным путем для потока вблизи плоской стенки, однако оказалась неприменимой для течения в плоском канале и круглой трубе. Для последних случаев предложены эмпирические зависимости, приведенные п гл. 6. [c.96]

Для вывода закона распределения скоростей при турбулентном движении сначала введем предположения от1ю-сительно длины пути перемешивания I. Для определения длины пути перемешивания суш,ествует несколько формул, наиболее простой из них является формула Прандтля, согласно которой в безграничном потоке, движущемся вдоль плоской твердой стенки, /=х2, где и — коэффициент (см. ниже). [c.155]

Гипотезу Прандтля о пути перемешивания применил к турбулентному пограничному слою при сжимаемом течении Э. Р. Ван-Дрийст [ ]. Как и в формуле (19.22), он принял, что длина пути перемешивания равна I = хг/. Влияние сжимаемости дает себя знать через переменную плотность, изменяющую также толщину пограничного слоя. Для турбулентного сопротивления трения продольно обтекаемой плоской пластины с теплопередачей и без теплопередачи Э. Р. Ван-Дрийст получил формулы, учитывающие в явном виде влияние числа Рейнольдса и числа Маха. Для случая теплоизолированной стенки его формула имеет вид [c.640]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...