Поступающий тепловой поток

Поступающий тепловой поток Q записывается в виде суммы потоков проводимого (отводимого с поверхности А) и накапливаемого (вызывающего изменение внутренней энергии в объеме V) [c.21]

Поперечная вязкость 49, 60 Поперечное сшивание 5 Постулат изотропии 50 Поступающий тепловой поток 21 Потери сквозного тока 172 Потеря прочности корда при вулканизации 262 Предел усталости 244 Пресс-формы 98, 113 Прибор конус — плоскость 59 Принцип [c.353]

Для установления связи температурного распределе ния с величиной поступающего теплового потока определим производную [c.146]

На поверхностях I и 111 условия теплообмена не заданы, поэтому придется искать тепловые потоки, поступающие ко всем граничным узлам. Температуры этих узлов постоянны, поэтому теплота в них не аккумулируется, а вся передается к поверхности. [c.117]

Картина такого течения аналогична той, которая имеет место при сублимации материала стенки. В результате увеличения толщины пограничного слоя уменьшаются градиенты скорости и температуры на поверхности, вследствие чего снижаются трение и тепловой поток. Вместе с тем газ, поступающий в высокотемпературный пограничный слой, нагревается, что приводит к дальнейшему уменьшению теплового потока к стенке. [c.466]

Тепловой поток, поступающий от натрия, [c.234]

Определить коэффициент теплоотдачи в атомном реакторе. Средняя скорость теплоносителя (25% Na + + 75% К) 5 м/с, средняя температура 400° С, внутренний диаметр трубы, по которой течет теплоноситель, 30 мм. Считать тепловой поток, поступающий в стенку трубы, постоянным. [c.236]

Определить плотность конвективного теплового потока, поступающего в сечение поверхности тонкого крыла сверхзвукового летательного аппарата, расположенное на расстоянии 0,4 м от передней кромки. Температура поверхности крыла 77° С. Скорость полета соответствует числу [c.257]

Вычислить плотность теплового потока, поступающего в обшивку тонкого плоского руля управляемой ракеты, летящей на высоте 40 км со скоростью 1290 м/с, в точке, находящейся на расстоянии 0,1 м от передней кромки, со стороны, обращенной к потоку. Угол отклонения плоскости руля от направления набегающего потока составляет 10° 50 Обшивка имеет температуру 150°С. Режим течения в пограничном слое ламинарный. Параметры воздуха на высоте 40 км Т — 258 К = 296 Па = 4-10 кг/м [c.258]

Воспользовавшись условиями предыдущей задачи, вычислить плотность теплового потока, поступающего к поверхности корпуса летательного аппарата, при полете на высоте 30, 40 и 60 км. Считать, что режим течения в пограничном слое становится ламинарным при [c.261]

Плотность теплового потока, поступающего в стенку, а = G-rl ilb) = 1,0 - 10-= - 2383/(1 1) = 2,383 кВт/м Здесь ширина стенки принята равной 1 м. [c.276]

На рис. 2.11, а показаны кривые изменения температуры тела в процессе его нагревания. При погружении тела в среду теплоносителя с постоянной температурой t сначала прогревается поверхность тела tn, а спустя какое-то время начинает изменяться температура центра tii. С увеличением времени прогрева температуры в теле выравниваются и при т -> со становятся равными температуре греющей жидкости. На рис. 2.11,6 показана дифференциальная термограмма этого процесса Дг = /(t), где At = t — f . Максимальная разность температур поверхности и центра соответствует времени а затем уменьшается и при т 00 стремится к нулю, когда тело полностью прогрето. Характер изменения теплового потока, поступающего в тело при его нагревании, показан на рис. 2.11, в. В начале процесса прогрева Q велико, а затем уменьшается. Площадь, ограниченная осью абсцисс и кривой Q = f (t), соответствует полному количеству теплоты, поступившему в тело за время т. Теплота Q идет на повышение энтальпии тела. [c.191]

Тепловой поток, поступающий в стержень через торец с температурой [c.499]

Этот метод тепловой защиты использует способность нагретой поверхности излучать тепло. Поступающий к поверхности конвективный или радиационный тепловой поток повышает ее температуру. На основании второго закона термодинамики можно показать, что существует предельное количество энергии, которое может излучаться телом при данной температуре и при данной длине волны. Источник такого излучения называется абсолютно черным телом. Плотность потока излучения абсолютно черного тела определяется законом Планка [c.18]

Пусть тепловой поток, поступающий к тонкой теплопроводной оболочке толщиной б, имеет ступенчатое распределение [c.56]

Определим теоретически возможные пределы изменения расхода воздуха для испарительного охлаждения воды при пониженном давлении в контактном аппарате. С этой целью рассмотрим идеальный контактный аппарат, в котором охлаждение воды происходит только з-а счет ее испарения. Условно примем, что воздух в этом аппарате насыщается до 100 %, не изменяя своей температуры, равной температуре поступающей воды, которую, как характерную для компрессоров и конденсаторов холодильных машин, примем равной 35 С. Найдем удельный расход воздуха g для отводимого теплового потока Q = 1,16 кВт в зависимости от давления в аппарате. Для расчетов принимаем следую цие граничные условия верхнее давление Я = Ра = 1-10 Па — атмосферное давление, соответствующее режиму работы градирен нижнее давление Р Р — = 5700 Па — давление, соответствующее режиму работы вакуумного аппарата с кипением воды при температуре tn, равной 35 °С. [c.139]

Тепловой поток, проходящий через основание плавника, складывается из тепла, поступающего на боковую и торцевую поверхности плавника, и при Я=1 м находится из равенства [c.103]

Суммарный тепловой поток Qs, поступающий в пластину 1, складывается из значения Q2 и тепловой мощности, выделяемой в рассматриваемой системе, [c.82]

Величина Xo(57 /5(/)i/—о в случае непроницаемости стенки (/пов = 0) однозначно определяет плотность теплового потока, поступающего в твердое тело. В рассматриваемой задаче непроницаемость стенки привела бы к нестационарности процесса. В случае движения пленки под действием сил тяжести или увлекающего ее потока пара сток массы компенсирует приход конденсата уравнение (2-4-6) остается справедливым, хотя значения отдельных составляющих будут другими. При этом в уравнениях (2-4-3) н (2-4-4) /пов=0. [c.42]

Знание плотности теплового потока важно не только потому, что оно позволяет определить тепло, поступающее в стенку через единицу поверхности за время теплового воздействия, оно позволяет также определить общий расход тепла на нагревание элементов конструкции путем численного интегрирования по времени и поверхности. [c.93]

Определяем расчетную формулу для плотности теплового потока, поступающего в стенку через ее поверхность, по зависимости (2-113) [c.94]

Определяем расчетную формулу для плотности теплового потока, поступающего от слоя Хг,п к слою Xi+i,k, по зависимости (2-114) [c.94]

Схема устройства, показанная на рис. 46, б, отличается тем, что в ней два канала СТ совмещены в один, который подает в граничную точку модели ток / (т), пропорциональный разности поступающих на его вход напряжений и являющийся аналогом теплового потока. [c.139]

Тепломер Т по принципу действия представляет тонкую кондук-тивную стенку, которая разогревается в опыте совместно с образцом и стаканом и имеет по сравнению с ними пренебрежимо малую теплоемкость. Благодаря последнему обстоятельству температурное поле (г, т) внутри тепломера на протяжении опыта остается практически стационарным (тепловой поток, проходя через тепломер, практически не поглощается) и о величине поступающего к стакану потока (т) удается однозначно судить по величине перепада (т) в тепломере [c.31]

Перегрузочное устройство реакторов AVR и THTR-300 помимо выгрузки шаровых твэлов из активной зоны должно провести отбраковку и сортировку твзлов по геометрическому признаку, проверку механической прочности и вторичную отбраковку по этому признаку, контроль выгорания и разделение твэлов по глубине выгорания, обнаружение и вывод поглощающих элементов с бором, возврат невыгоревших и догрузку свежих твэлов, удаление выгоревших и дефектных твэлов. Устройство для измерения выгорания в реакторе AVR построено по принципу облучения каждого поступающего твэла потоком тепловых нейтронов и определения ослабления интенсивности его из-за поглощения в делящихся ядрах топлива. [c.24]

Условие теплового баланса на поверхности позволяет выявить равновесное состояние системы и отвечающие ему значения парового потока и температуры поверхности испарения. Графическое определение равновесного состояния системы по результатам расчета тепловых потоков при нескольких значениях температуры /ц, показано на рис. 12.11. На рисунке обозначено q=a T —+ + 7изл — плотность теплового потока, поступающего от внешней среды к поверхности испарения, /и,л — плотность теплового потока к поверхности испарения путем излучения =gj, r + — плотность теплового потока, расходуемого на испарение, и отводящегося внутрь стенки q ) — плотность массового потока пара [c.427]

Разностные уравнения для узлов, лежащих на оси трубы (п =1, m 2,. .., N ), построим методом баланса, рассматривая элементарный объем, который показан на рис. 5.5. Тепловой поток Р, поступающий в радиальном направлении через поверхность г == = hrl2, равен [c.164]

Наиболее эффективным и надежным способом интенсификации теплообмена при кипении является применение пористых металлических покрытий. При этом пористая структура образуется либо в результате покрытия поверхности трубы тонкими металлическими сетками, либо нанесением на нее металлического порошка определенной зернистости. При этом образуется пористый слой с разветвленной системой сообщающихся между собой капиллярных каналов, через которые происходят эвакуация пара и подпитка пористой структуры жидкостью, подтекающей сюда под действием сил поверхностного натяжения. Кипение происходит как внутри пористого покрытия, так и на его поверхности. Высокая ннтен-сивность теплообмена свидетельствует о том, что пористая структура создает весьма благоприятные условия для зарождения и роста паровых пузырей. Например, авторы работы [137] указывают, что при кипении н-бутана (р= 1,27-10 Па) на гладкой трубе образование паровых пузырей по всей ее поверхности наблюдалось только при = 35 кВт/м2, а дд трубе с пористым покрытием вся поверхность трубы была занята паровыми пузырями уже при 7=1,5 кВт/м . Эти и многие другие опыты показали, что устойчивое развитое кипение на поверхностях с пористыми покрытиями устанавливается при весьма незначительных температурных напорах (перегревах жидкости). Основной причиной этого является то, что в данном случае поверхности раздела фаз возникают внутри пористого слоя [54, 130, 146]. При выбросе паровой фазы из пористой структуры в последней всегда остаются паровые включения, в которые испаряется тонкая пленка жидкости, обволакивающая стенки капиллярных каналов [54, 130]. В соответствии с моделью автора [14G] испарение микропленки происходит по всей поверхности капиллярного канала, высота которого равна толщине пористого покрытия. Таким образом, элементы пористой структуры сами являются центрами зарождения паровой фазы. Так как диаметр капиллярных каналов (10- —10 м) больше критического диаметра обычного центра парообразования, то испарение пленки в паровые включения или с поверхности капилляра требует значительно меньшего перегрева жидкости. Не менее важное значение имеет и то, что в пористой структуре перегрев поступающей в капилляры жидкости происходит в условиях весьма высокой интенсивности теплообмена. Действительно, при таких малых диаметрах капилляров движение жидкости в них всегда ламинарное. В этом случае значение коэффициента теплоотдачи определяется из условия (ас ) Д = 3,65. При диаметре капилляров 10- —10 м значение а получается равным 5-103—5-Ю Вт/(м2-К). В условиях сильно развитой поверхности пористого слоя только за счет подогрева жидкости можно отводить от стенки весьма большие тепловые потоки. Снижение необходимого перегрева, а также интенсивный подогрев жидкости существенно уменьшают время молчания центров парообразования, что также способствует интенсификации теплообмена на трубах с пористыми структурами. [c.219]

Перенос теплоты, учитываемый уравнением (15-10), осуществляется теплопроводностью, конвекцией и молекулярной диффузией. В сложных случаях теплообмена уравнение (15-10), оставаясь пригодным, не определяет полностью тепловой поток, поступающий в стенку. Подробнее об этом сказано в 15-3. Если химические реакции происходят при течении газовой смеси с большой скоростью, то необходимо учесть перенос теплоты диссипа- [c.357]

Для создания условий теплопередачи от раствора к металлу (рис. 58, б) в полость медной теплораспределяющей втулки 7 подавали хладагент, предварительно охлажденный в специальном сосуде с тающим льдом или твердого диоксида углерода. Тепловой поток, необходимые температуры поверхности образца и объем раствора устанавливаются регулированием температуры хладагентов, поступающих в рубашку электрохимической ячейки и теплораспределяющую втулку. Вращение верхнего (нерабочего) диска, установленного в конце вала, осуществляется через ременную передачу от коллекторного двигателя. Частоту вращения вала можно плавно изменять от 5 до 250 С" и непрерывно регистрировать тахометром ЦАТ-2. [c.172]

Таким образом, в период индукции исходная смесь путем диффузии обогащается продуктами горения, постепенно приобретая температуру 7, близкую к температуре горения. Тепловой поток из зоны реакции, идя навстречу поступающей непрореагировавшей смеси, обеспечивает ее нагрев и, в итоге, плавный ход кривой изменения температуры. Величина этого теплового потока может быть относительно значительной, так как на окончательный нагрев газов от Т до требуется немного тепла. В балансе энергии зоны горения приходом следует считать выделение тепла в результате реакции, а расходом — тёпло, уносимое продуктами горения из зоны горения, и тепло, затрачиваемое на нагрев непрореагировавшего газа (за счет теплопроводности, диффузии и излучения). Математическая обработка уравнения баланса тепла привела Я. Б. Зельдовича к следующему уравнению для нормальной скорости распространения пламени [c.106]

Постановка задачи. Дана ллоская стенка (плита) толщиной 2Хо длина и ширина стенки неограниченно большие. В начальный момент (при т = 0) температура плиты равна to. Удельный тепловой поток, поступающий в плиту, постоянен и равен q (граничное условие второго рода). [c.95]

Когда количество тепла, выделяющегося за счет трения, пренебрежимо мало,. можно считать, что теиловой иограничный слой формируется в результате теплообмена, связанного с разностью те.мпе-ратур. Поэтому при составления баланса энергии теплового пограничного слоя необходимо учитывать только тепловые потоки, связанные с палпчие.м градиента температуры. При отсутствии внутренних источников II стоков энергии избыточное относительно температурного уровня Т или Т энтальпия пограничного слоя изменяется только под воздействием оттока или притока тепла через стенку, а при подводе в пограничный слой вещества через пористую стенку-— под влиянием избыточной энтальпии газа, поступающего в пограничный слой. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...