Дейтон энергия связи

Характер ядерных реакций под действием дейтонов в значительной степени определяется особенностями дейтона. Дейтон — это чрезвычайно слабосвязанное [AW (d) = 2,22 Цэв] ядро, состоящее из протона и нейтрона, которые находятся на довольно большом ( 4-10- з см) расстоянии. Из малой величины полной энергии связи дейтона относительно всех его нуклонов следует большая величина энергии возбуждения промежуточно- [c.457]

В отличие от рассмотренного выше механизма протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра в процессе Оппенгеймера — Филлипса дейтон вообще не попадает в атомное ядро, а, приблизившись к нему, поляризуется большими электрическими силами, действующими между ядром и входящим в состав дейтона протоном. При этом если высота кулоновского барьера ядра заметно превышает энергию связи дейтона [Вк > то [c.459]

Малая величина энергии связи нуклонов в дейтоне накладывает отпечаток и на взаимодействие дейтонов с ядрами при больших энергиях, причем для случая В расчет становится [c.461]

Особенно интересным является случай взаимодействия с ядрами Дейтонов при энергии, сравнимой с высотой кулоновского барьера В. Этот случай был проанализирован в 1951 г. Батлером, который показал, что, изучая энергетическое и угловое распределение продуктов реакций типа d, р) и [d, п), можно составить представление об энергетических уровнях остаточного ядра, образующегося в этих реакциях, т. е. определить их энергию, момент количества движения и четность. При этом метод Батлера позволяет получить характеристики уровней, соответствующих энергии возбуждения ядра меньше энергии связи захватываемой частицы. [c.463]

Если выразить массу дейтона и ядра gO через энергию связи дейтона и нейтрона [c.465]

В опыте использовались у-лучи, испускаемые радиоактивным препаратом Th С" ( 7 =2,62 Мэе). В результате фоторасщепления дейтона были обнаружены протоны с энергией 0,2 Мэе. Так как в то время было уже известно, что масса нейтрона приблизительно равна массе протона, то можно было заключить, что кинетическая энергия, уносимая нейтроном, также равна 0,2 Мэе (подробнее см. 2, п. 3) и что, следовательно, энергия связи дейтона [c.471]

Современное значение энергии связи дейтона [c.471]

Из опытов по фоторасщеплению дейтона известно, что его энергия связи 2,23 Мэе. С точки зрения классической механики это означает, что между нейтроном и протоном, находящимися [c.487]

Именно так обстоит дело у дейтона. При данном радиусе потенциальной ямы а существует однозначная связь между глубиной ямы V и положением уровня. Так как энергия связи дейтона известна из опыта по его фоторасщеплению, то, определив величину радиуса потенциальной ямы а, можно вычислить интенсивность взаимодействия между нейтроном и протоном. [c.491]

Энергия связи дейтона очень мала [c.19]

Точное значение энергии связи дейтона All ( H) = 2,224667 + 0,000031 Мэе. [c.19]

Из рис. 10,а видно, что уровень Е=—2,226 Мэе, соответствующий энергии связи дейтона АИ7 = 2,226 Мэе в яме шириной [c.25]

Здесь AIF —энергия связи дейтона Г —энергия нейтрона в л. с. к. [c.42]

Мэе (энергия связи дейтона) выше, чем пороговая энергия взаимодействия антинейтрино с протоном. [c.244]

Ядро в состояниях с разными спинами обладает разными энергиями связи. Например, энергия связи дейтона равна 2,26 Мэв при параллельных спинах. При антипараллельных спинах дейтон в стабильном состоянии вообще не существует. Из этого следует, что ядерные силы зависят от взаимной ориентации спинов. [c.49]

Одно и то же ядро в состояниях с различными спинами обладает различными энергиями связи. Например, энергия связи дейтона, в котором спины р и п параллельны, равна 2,23 Мэв, при антипараллельных спинах устойчивого состояния вообще нет. [c.74]

Малость величины по сравнению со средней энергией связи нуклона в ядрах ( 8 Мэе) указывает на то, что в дейтоне нуклоны слабо связаны. Пунктиром на рис. 26 показан уровень энергии связи АЕ. Если сообщить такую энергию нуклону в дейтоне, то нуклон получит возможность выйти из потенциальной ямы, т. е. ядро развалится. [c.86]

Поскольку энергия связи дейтона составляет всего 2,23 Мэв, то нормальный уровень его кинетической энергии лежит очень близко от края ямы, что соответствует малой устойчивости дейтона. Максимальная кинетическая энергия нуклонов в ядре — [c.87]

Поскольку кулоновский барьер для нейтронов отсутствует, обычно наиболее вероятно испускание нейтронов. Вылет протона может быть более вероятен только в том случае, если энергия связи его в составном ядре меньше энергии связи нейтрона. Ширина Гос и ширина Та (вылет а-частицы и дейтона), как правило, очень малы. Таким образом, при больших энергиях возбуждения составного ядра сечения реакций, сопровождающихся вылетом нейтронов, больше сечений реакций, при которых испускаются Y-кванты или заряженные частицы. [c.181]

Ядерные реакции под действием дейтонов. Ядерные реакции под действием дейтонов имеют большое практическое значение. Выход этих реакций обычно гораздо больше выходов соответствующих реакций под действием других заряженных частиц. Кроме того, следствием малой величины энергии связи дейтона является большая энергия возбуждения промежуточного ядра, и, как правило, реакции с поглощением дейтона экзоэнергетические (Q>0). [c.187]

Зависимость средней энергии связи от массового числа в(А) (рис. 7) показывает, что энергия связи нуклона в наиболее легких ядрах, так же как и в наиболее тяжелых, меньше, чем в ядрах с промежуточными массовыми числами. Другими словами, сумма масс легких ядер, рассматриваемых самостоятельно, больше массы среднего ядра, образованного при их слиянии. Следовательно, соединение нескольких легких ядер в одно более тяжелое ядро должно также приводить к освобождению энергии, причем, как показывает крутизна подъема кривой, в таких реакциях синтеза должно выделиться существенно больше энергии на один нуклон, чем в реакции деления. Бели при делении выделяется энергия порядка 1 Мэв на нуклон, то реакция синтеза, например реакция между дейтоном и тритием [c.222]

Энергия возбуждения промежуточного ядра равна W = га + + Т = 14 + Т , т. е. значительно превосходит как энергию отделения протона и нейтрона (ер — 8 Мэе для любых ядер), так и энергию отделения а-частицы (sa 8 Мэе для легких ядер и Бг < О для тяжелых). В связи с этим все реакции d, р), (с , п), (d, а) под действием дейтонов (если они идут с захватом дейтона на первой стадии реакции) имеют Q > О и большой выход. [c.458]

Энергия связи является мерой этого превышения (см. рис. 204, б). Таким образом, с точки зрения квантовой механики связанное состояние может существовать только в таких потенциальных ямах, глубина и ширина которых удовлетворяют условию (69.3). Другими словами, нельзя произвольно менять оба параметра потенциальной ямы. Однако oгpaн lчeниЯ, накладываемые на вид потенциальной ямы неравенством (69.3), не слишком сильные. Оказывается, в качестве первого приближения к потенциалу, описывающему свойства дейтона, можно брать довольно широкий круг различных функций, которые должны удовлетворять только одному условию обеспечивать малый радиус взаимодействия, т. е. быстро убывать с расстоянием. Этому условию удовлетворяют, например, следующие функции [c.489]

Раствор кадмиевой соли приготовили не на обычной воде, а на смеси обычной воды с тяжелой. Это вдвое сократило число протонов и вдвое уменьшило эффект из-за того, что пороговая энергия взаимодействия антинейтрино с дейтоном на 2,2 Мэе (энергия связи дейтона) выше, чем пороговая энергия взаимодействия антинейтрино с лротоном. [c.644]

Можно написать несколько сферически симметричных потенциалов, обеспечивающих малый радиус ядерных сил и известную из зпыта энергию связи дейтона. [c.20]

Возможность этой реакции следует из того, что хотя свободный протон. не может распасться согласно уравнению p- n- e+ -V и дать нейтрон, необходимый для образования дейтона, в целом реакция объединения протонов дает достаточный избыток энергии (из-за выделяющейся энергии связи дейтона 2,23 Мэв). Поэтому происходит своеобразный механизм р+-раопада на лету . Затем уже протоны и нейтроны образуют Н . Вероятность такого процесса очень мала, но тем не менее достаточна. [c.225]

Сотрудниками Ок-Риджской национальной лаборатории [212] было облучено 42 г фреона-11 электронным пучком при температуре —70° С в присутствии образцов из меди и нержавеющей стали. При дозе поглощенной энергии 3-10 эрг/г образовалось 28,3 мг хлора (в виде С1") и 4,1 мг фтора (в виде F"), что соответствует выходам G( 1) = 0,31 и G(F) = 0,082. Хотя количество распавшегося фреона-И и невелико, использовать его в качестве хладагента в условиях облучения невозможно в связи с коррозионным воздействием продуктов радиолиза на конструкционные материалы [212]. Более того, некоторое увеличение температуры существенно увеличивает выход продуктов разложения [175]. Так, облучение образцов при температуре —40° С должно привести к увеличению выхода разложения на порядок. Образец фреона-12 был облучен в жидком состоянии Дейтонами с энергией 15 Мэе при достижении дозы примерно 1,8-10 эрг/г. Наблюдалось небольшое разложение образца продукты радиолиза не идентифицированы [269]. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...